where the plus sign applies to the

where the plus sign applies to the upper
* and the minus sign the lower
band. It is clear from Eq.
6
that the spectrum is symmetric around zero energy if t
= 0.

For finite values of t
, the electron-hole symmetry is broken and the and * bands become asymmetric. In
Fig. 3,

we show the full band structure of graphene with both t and t
. In the same figure, we also show a zoom in
of the band structure close to one of the Dirac points
at the K or K
point in the BZ. This dispersion can be obtained by expanding the full band structure, Eq.
6, close to the K
or K
vector, Eq.
3, as k=K+q, with q K
Wallace, 1947,
E±
q  ± v

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ที่เครื่องหมายบวกใช้กับบน * และเครื่องหมายวงล่าง เป็นที่ชัดเจนจาก Eq. 6
ว่าสมมาตรรอบศูนย์พลังงานถ้า t = 0

ค่าจำกัดของ t สมมาตรรูอิเล็กตรอนถูกตัดขาดและ และ * วงเป็น asymmetric ใน
Fig. 3,

เราแสดงโครงสร้างแบบเต็มวงของ graphene t และ t ในภาพเดียวกัน เรายังแสดงซูมใน
โครงสร้างวงใกล้กับจุดดิแรกที่ K K หนึ่งจุดใน BZ เธนนี้สามารถได้รับ โดยการขยายโครงสร้างเต็มวง Eq. 6 ใกล้กับ K หรือ K เวกเตอร์ Eq. 3 เป็น k = K q กับ q K Wallace, 1947,
E± q ± v

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ที่เครื่องหมายบวกนำไปใช้บน * และลบลงต่ำกว่า? วงดนตรี เป็นที่ชัดเจนจากสมการ 6
ว่าคลื่นความถี่ที่มีความสมมาตรรอบศูนย์พลังงาน = 0 ถ้า T? สำหรับค่า จำกัด ของ t ?, สมมาตรอิเล็กตรอนหลุมเสียและ * และวงดนตรีกลายเป็นแบบอสมมาตร ในรูปที่ 3 เราจะแสดงโครงสร้างของวงดนตรีเต็มรูปแบบของกราฟีนมีทั้งเสื้อและ T ?. ในรูปเดียวกันเรายังแสดงซูมในโครงสร้างวงใกล้กับหนึ่งในจุดแรค? ที่ K หรือ K? จุดใน BZ การกระจายตัวนี้สามารถรับได้โดยการขยายโครงสร้างวงดนตรีเต็มรูปแบบสมการ 6 ใกล้กับ K? หรือ K? เวกเตอร์, สมการ 3 ขณะที่ k = K + Q ที่มีคิว? K? วอลเลซ, 1947 E ±? คิว? โวลต์±

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ที่เครื่องหมายบวกกับ *
ส่วนบนและล่าง เครื่องหมายลบ
วงดนตรี ก็เป็นที่ชัดเจนจากอีคิว
6
ว่าสเปกตรัมเป็นสมมาตรรอบศูนย์พลังงาน ถ้าไม่
= 0

ค่าจำกัดของ T
, อิเล็กตรอนและหลุมสมมาตรเสียและ * วงเป็นแบบอสมมาตร ในรูป
3

เราแสดงเต็มวง โครงสร้างของกราฟีน ทั้ง ที แอนด์ ที
. ในรูปเดียวกัน เรายังแสดงซูม
ของโครงสร้างวงใกล้หนึ่งของดิแรกจุด
ที่ K หรือ K
จุดใน BZ . การแพร่กระจายนี้สามารถหาได้โดยการขยายโครงสร้างวงเต็ม อีคิว
6 ใกล้ K
หรือเวกเตอร์
K , อีคิว
3 , K = k Q , Q     K 
วอลเลซ , 1947 ,
e ±
Q  ± V