The comparison between the measured

The comparison between the measured and calculated neutron dose equivalent values, Hn, at corresponding measuring depths is given in Table 5. As it can be noticed there is a significant difference between the results achieved by TLDs and those obtained by MCNPX code; the measured data are much more than calculated ones excluding the zero values in the first of depth centimeters.

Table 5
Table 5
The measured and calculated neutron dose equivalent values, Hn, at corresponding measuring depths for the two linacs studied in this work
Several studies have been devoted to the evaluation of the photoneutron dose produced by the high energy linac.[1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,17,18,19,20,21,22] However, no similar work has been done by TLD pairs in the central axis. According to the results it seems that TLD600 and TLD700 dosimeters are not a reliable tool in the study of doses to patients from emitted photoneutrons along the beam axis. In all the measurements, the neutron dose uncertainty is very great because the contribution due to neutrons in the used mixed field is however much lower than the contribution due to photons.

As it is reported in literature,[16,26] for high dose measurement in a mixed field such as linac field (high photon flux) and the reactor (high neutron flux), the lack of precision arises for neutron and gamma dosimetry, respectively. Esposito et al.,[7] also implied the high TLD error in neutron dosimetry in central axis, they mentioned that a very accurate knowledge of the TLDs photon sensitivity is needed to correctly derive the neutron signal and therefore TLDs are probably only suited for off axis measurements.

As mentioned many studies have been carried out to analyze the linac produced photoneutrons, but most have evaluated only one type of linac and the methods used have differed widely. Only few studies have investigated the photoneutron production in different linacs. In the studies performed by Followill et al.,[17] and Howell et al.,[18] neutron fluence, spectra and ambient dose equivalent were evaluated at the patient plane using activation gold foils. Martínez-Ovalle et al.,[22] calculated neutron absorbed dose, fluence, spectra, and dose equivalent along the central axis in tissue by MCNPX code for various linacs. All these studies reported the significantly larger photoneutron production in Varian linacs compared to other commercially available ones (Elekta and Siemens) in the same nominal energy. The results obtained in this work [Figure 6] also represents that photoneutron production in Varian linac is much more than Elekta which is in consistent with the published data. This is mainly due to the fact that despite the same nominal energy in these machines, different manufacturers employ different strategies in the design of the accelerator.

The number of photoneutrons originated is particularly dependent on the photon spectra and the materials forming the linac head components (the (γ, n) reaction cross-section varies with the two following factors: Gamma energy and the target atomic number). Beams with higher energies will result in more (γ, n) reaction and ultimately more neutrons will be produced. The beam energy is defined according to the maximum accelerating potential of the electrons striking the target. For a given specified energy, the maximum accelerating potential varies between different manufacturers, for example, a nominal 18 MV beam has the maximum photon energy of 18.75 or 15.3 MeV in Varian Clinac and Elekta precise, respectively. The fact that the electron energies tuned for Varian Clinac is larger than that for the Elekta contributes to the observed neutron production. Even though the energy of the initial electrons plays a prominent role in neutron dose, the materials used in the linac head are also important. Materials with higher atomic number will cause in more photoneutron production. As it can be seen from Table 1, the flattening filter, primary and secondary collimators in Elekta Precise are made of lighter materials than those of the Varian Clinac. However, the target in the case of the Varian Clinac is made of W and that of the Elekta Precise has a mixture of W and other heavier material, Re.

According to the results of this work [Figure 6], the neutron dose equivalents at the entrance of the phantom grow up to the depths of 4 and 4.5 cm for Varian and Elekta linacs, respectively and then decreases. In the study performed by Martínez-Ovalle et al.,[22] the neutron dose equivalent, calculated along the beam axis, has the maximum at the entrance of the phantom and reduces exponentially with the depth. This reduction is related to the cross-section for elastic neutron-hydrogen collisions at the maximum energies present in the neutron spectra. The results obtained by Chibani and Ma[20] in neutron absorbed dose showed the similar trend. Nevertheless, their reduction rate is much lower than that of Martínez-Ovalle et al.'s. Chibani and Ma calculated t

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

การเปรียบเทียบระหว่างนิวตรอนที่วัด และคำนวณปริมาณเทียบเท่าค่า Hn ลึกวัดที่สอดคล้องกันได้ถูกกำหนดในตาราง 5 ขณะนั้นสังเกตได้มีความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญระหว่างผลที่ได้ โดย Tld และผู้รับ โดยรหัส MCNPX ข้อมูลการวัดได้มากขึ้นกว่าคำนวณคนยกเว้นค่าศูนย์ในครั้งแรกของเซนติเมตรความลึกตาราง 5ตาราง 5นิวตรอนที่วัด และคำนวณปริมาณเทียบเท่าค่า Hn ลึกวัดที่สอดคล้องกันสำหรับ linacs สองที่ศึกษาในงานนี้ศึกษาหลายมีการทุ่มเทเพื่อการประเมินผลของยา photoneutron ที่ผลิต โดย linac พลังงานสูง [1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,17,18,19,20,21,22] อย่างไรก็ตาม ไม่ทำงานที่คล้ายกันแล้ว โดยคู่ TLD ในแกนกลาง ตามผล ดูเหมือนว่า TLD600 และ TLD700 dosimeters จะไม่เป็นเครื่องมือที่เชื่อถือได้ในการศึกษาของปริมาณผู้ป่วยจาก photoneutrons ที่ปล่อยออกมาตามแนวแกนลำแสง ในการประเมินทั้งหมด ความไม่แน่นอนของปริมาณนิวตรอนสวย เพราะผลงานเนื่องจากนิวตรอนในฟิลด์ใช้ผสมมีแต่น้อยกว่าสัดส่วนเนื่องจากโฟตอนตามที่รายงานในวรรณคดี, [16,26] สำหรับวัดปริมาณสูงในเขตข้อมูลผสมเช่นฟิลด์ linac (ฟลักซ์สูงโฟตอน) และเครื่องปฏิกรณ์ (สูงนิวตรอนฟลักซ์), ขาดความแม่นยำเกิดนิวตรอนและแกมมา dosimetry ตามลำดับ Esposito et al., [7] โดยนัยข้อผิดพลาด TLD สูงใน dosimetry นิวตรอนในแกนกลางยัง พวกเขากล่าวว่า จำเป็นต้องมีความรู้ที่ถูกต้องมากของความไวแสงโฟตอน Tld ได้นิวตรอนสัญญาณอย่างถูกต้อง และดังนั้น Tld อาจจะเหมาะเฉพาะ สำหรับปิดการวัดแกนตามที่กล่าวถึงการศึกษาหลายการดำเนินการวิเคราะห์ linac ผลิต photoneutrons แต่ส่วนใหญ่ยังประเมินเพียงหนึ่งชนิดของ linac และวิธีการที่ใช้ได้แตกต่างกันอย่างกว้างขวาง ศึกษาน้อยเท่านั้นได้ทำการตรวจสอบการผลิต photoneutron ใน linacs ที่แตกต่างกัน ในการศึกษาที่ดำเนินการ โดย Followill et al., [17] และ Howell et al. นิวตรอน [18] fluence ถูกประเมินสเปกตรัมและอุณหภูมิปริมาณเทียบเท่ากับที่เครื่องบินที่ผู้ป่วยใช้ฟอยล์ทองเปิดใช้งาน มาร์ตีเนซ Ovalle et al. นิวตรอนคำนวณ [22] การดูดซึมยา fluence สเปกตรัม และปริมาณที่เทียบเท่าตามแกนกลางในเนื้อเยื่อ โดยรหัส MCNPX สำหรับ linacs ต่าง ๆ ศึกษาเหล่านี้รายงานการผลิต photoneutron ขนาดใหญ่มากใน linacs Varian เมื่อเทียบกับอื่น ๆ จำหน่ายคน (Elekta และซีเมนส์) ในอัตราการกินพลังงานเดียวกัน ผลลัพธ์ที่ได้ในงานนี้ [รูป 6] หมายถึงการที่ผลิต photoneutron Varian linac เป็นมากกว่า Elekta ซึ่งสอดคล้องกับข้อมูลที่เผยแพร่ นี้เป็นส่วนใหญ่เนื่องจากความจริงที่ว่าแม้ มีพลังงานน้อยเดียวในเครื่องเหล่านี้ ผู้ผลิตต่างรายใช้กลยุทธ์ที่แตกต่างในการออกแบบตัวเร่งจำนวน photoneutrons ต้นกำเนิดเป็นอย่างยิ่งขึ้นอยู่กับมุมโฟตอนและวัสดุขึ้นรูปส่วนหัวของ linac (การ (γ n) ส่วนปฏิกิริยาข้ามขึ้นอยู่กับปัจจัยต่อไปนี้สอง: แกมมาพลังงานและจำนวนอะตอมเป้าหมาย) ลำแสง มีพลังงานสูงขึ้นจะส่งผลให้ปฏิกิริยา (γ n) และในที่สุด จะผลิตนิวตรอนเพิ่มเติม พลังงานลำแสงจะถูกกำหนดตามการเร่งของอิเล็กตรอนโดดเด่นเป้าหมายสูงสุด พลังงานระบุกำหนด สูงสุดเร่งศักยภาพแตกต่างกันระหว่างผู้ผลิตที่แตกต่างกัน เช่น MV ลำ 18 อัตรามีพลังงานสูงสุดโฟตอนของ MeV 18.75 หรือ 15.3 Varian Clinac และ Elekta แม่นยำ ตามลำดับ ความจริงที่ว่า พลังงานอิเล็กตรอนสำหรับ Varian Clinac มีขนาดใหญ่กว่า Elekta ก่อให้เกิดการผลิตนิวตรอนสังเกต แม้ว่าพลังงานของอิเล็กตรอนเริ่มมีบทบาทโดดเด่นในปริมาณนิวตรอน วัสดุที่ใช้ในหัว linac ยังมีความสำคัญ วัสดุที่ มีเลขอะตอมสูงจะทำให้เกิดการผลิต photoneutron เพิ่มเติม สามารถเห็นได้จากตารางที่ 1 ตัวกรอง flattening, collimators หลัก และรองในแม่นยำ Elekta ที่ทำจากวัสดุที่เบากว่าของ Varian Clinac อย่างไรก็ตาม ทำเป้าหมายในกรณี Varian Clinac ของ W และที่แม่นยำ Elekta มีส่วนผสมของ W และวัสดุหนัก Reตามผลของงานนี้ [รูป 6], ปริมาณนิวตรอนเท่ำของปีศาจเติบโตขึ้นที่ความลึกของ 4 และ 4.5 ซม.สำหรับ Varian และ Elekta linacs ตามลำดับ แล้วลดลง ในการศึกษาดำเนินการโดยมาร์ตีเนซ Ovalle et al., [22] เทียบเท่าปริมาณนิวตรอน คำนวณตามแนวแกนลำแสง ได้สูงสุดที่ทางเข้าของปีศาจ และช่วยลดการชี้แจง ด้วยความลึก ลดนี้จะเกี่ยวข้องกับหน้าตัดรายขวางสำหรับชนยืดหยุ่นนิวตรอนไฮโดรเจนที่อยู่ในสเปกตรัมนิวตรอนพลังงานสูงสุด ผลลัพธ์ที่ได้ Chibani และ Ma [20] ในนิวตรอนดูดซึมยาที่แสดงให้เห็นแนวโน้มที่คล้ายกัน อย่างไรก็ตาม อัตราการลดของมีน้อยกว่าที่ของมาร์ตีเนซ Ovalle et al.ของ Chibani และ Ma คำนวณ t

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

การเปรียบเทียบระหว่างค่าเทียบเท่าปริมาณนิวตรอนการวัดและคำนวณ HN, วัดที่ระดับความลึกที่เกี่ยวข้องจะได้รับในตารางที่ 5 เท่าที่จะสามารถสังเกตเห็นมีความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญระหว่างผลสำเร็จโดย TLDs และผู้ที่ได้รับตามรหัส MCNPX; ข้อมูลที่วัดได้มีมากกว่าคนคำนวณไม่รวมค่าศูนย์ในครั้งแรกของเซนติเมตรลึก.

ตารางที่ 5
ตารางที่ 5
วัดและคำนวณนิวตรอนปริมาณค่าเทียบเท่า HN, ที่ระดับความลึกวัดสำหรับสอง linacs ศึกษาในงานนี้สอดคล้องกับ
งานวิจัยหลายชิ้น รับการอุทิศเพื่อการประเมินผลของยา photoneutron ที่ผลิตโดย Linac พลังงานสูง. [1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,17,18,19,20,21 22] อย่างไรก็ตามยังไม่มีการทำงานที่คล้ายกันได้กระทำโดยคู่ TLD ในแกนกลาง ตามผลการดูเหมือนว่า TLD600 และ TLD700 dosimeters ไม่ได้เป็นเครื่องมือที่น่าเชื่อถือในการศึกษาของปริมาณผู้ป่วยจาก photoneutrons ที่ปล่อยออกมาตามแนวแกนลำแสง ในวัดทั้งหมดที่มีความไม่แน่นอนนิวตรอนยาเป็นที่ดีมากเพราะผลงานที่เกิดจากการนิวตรอนในสนามที่ใช้ผสมเป็น แต่ต่ำกว่าผลงานอันเนื่องมาจากโฟตอน.

ตามที่มีรายงานในวรรณคดี [16,26] สำหรับการวัดปริมาณสูง ในสาขาที่หลากหลายเช่นข้อมูล Linac (ฟลักซ์โฟตอนสูง) และเครื่องปฏิกรณ์ (ฟลักซ์นิวตรอนสูง) การขาดความแม่นยำเกิดนิวตรอนและแกมมาวัดปริมาณรังสีตามลำดับ Esposito et al., [7] ยังส่อให้เห็นข้อผิดพลาด TLD สูงในการวัดปริมาณรังสีนิวตรอนในแกนกลางที่พวกเขาบอกว่ามีความรู้ที่ถูกต้องมากของความไวโฟตอน TLDs เป็นสิ่งจำเป็นอย่างถูกต้องได้รับมาสัญญาณนิวตรอนและดังนั้นจึง TLDs อาจจะมีความเหมาะสมเฉพาะสำหรับปิด แกนวัด.

เป็นที่กล่าวถึงการศึกษาจำนวนมากได้รับการดำเนินการในการวิเคราะห์ Linac ผลิต photoneutrons แต่ส่วนใหญ่มีการประเมินเพียงชนิดเดียวของ Linac และวิธีการที่ใช้กันอย่างแพร่หลายมีความแตกต่างกัน เพียง แต่การศึกษาน้อยมีการสอบสวนการผลิต photoneutron ใน linacs ที่แตกต่างกัน ในการศึกษาที่ดำเนินการโดย Followill et al., [17] และธรรมด๊าธรรมดา et al. [18] นิวตรอน fluence, สเปกตรัมและปริมาณรอบเทียบเท่าได้รับการประเมินที่เครื่องบินของผู้ป่วยโดยใช้ฟอยล์ทองเปิดใช้งาน มาร์ติเนโอวัลลี et al. [22] คำนวณนิวตรอนดูดซึมยา fluence, สเปกตรัมและเทียบเท่ายาตามแกนกลางในเนื้อเยื่อตามรหัส MCNPX สำหรับ linacs ต่างๆ การศึกษาทั้งหมดเหล่านี้รายงานการผลิตอย่างมีนัยสำคัญ photoneutron ขนาดใหญ่ใน linacs Varian เมื่อเทียบกับคนอื่น ๆ ที่ใช้ในเชิงพาณิชย์ (Elekta และซีเมนส์) ในการใช้พลังงานน้อยเหมือนกัน ผลที่ได้รับในงานนี้ [รูปที่ 6] ยังแสดงให้เห็นว่าการผลิตใน photoneutron Varian Linac เป็นมากกว่า Elekta ซึ่งอยู่ในความสอดคล้องกับข้อมูลที่เผยแพร่ นี้เป็นส่วนใหญ่เนื่องจากความจริงที่ว่าแม้จะมีการใช้พลังงานน้อยเหมือนกันในเครื่องเหล่านี้ผู้ผลิตต่างใช้กลยุทธ์ที่แตกต่างกันในการออกแบบของคันเร่ง.

จำนวน photoneutrons ที่เกิดขึ้นโดยเฉพาะอย่างยิ่งขึ้นอยู่กับสเปกตรัมโฟตอนและวัสดุที่เป็นส่วนประกอบหัว Linac (ที่ (ที่γ, n) ปฏิกิริยาข้ามส่วนที่แตกต่างกันกับสองปัจจัยต่อไปนี้: พลังงานรังสีและเลขอะตอมเป้าหมาย) คานกับพลังงานที่สูงขึ้นจะส่งผลให้เกิดมากขึ้น (γ, n) ปฏิกิริยาและนิวตรอนในท้ายที่สุดมากขึ้นจะมีการผลิต พลังงานลำแสงจะถูกกำหนดตามศักยภาพสูงสุดของการเร่งอิเล็กตรอนที่โดดเด่นเป้าหมาย สำหรับพลังงานที่ระบุให้เร่งศักยภาพสูงสุดแตกต่างกันระหว่างผู้ผลิตที่แตกต่างกันตัวอย่างเช่นการระบุ 18 MV คานมีพลังงานสูงสุดของโฟตอน 18.75 หรือ 15.3 MeV ใน Varian Clinac และ Elekta แม่นยำตามลำดับ ความจริงที่ว่าพลังงานอิเล็กตรอนติดตาม Varian Clinac มีขนาดใหญ่กว่าสำหรับ Elekta ก่อให้เกิดการผลิตนิวตรอนสังเกต แม้ว่าการใช้พลังงานของอิเล็กตรอนเริ่มต้นมีบทบาทที่โดดเด่นในปริมาณนิวตรอนวัสดุที่ใช้ในหัว Linac นอกจากนี้ยังมีความสำคัญ วัสดุที่มีเลขอะตอมที่สูงขึ้นจะทำให้เกิดการในการผลิตมากขึ้น photoneutron เท่าที่จะสามารถมองเห็นได้จากตารางที่ 1 กรองแฟบประถมศึกษาและมัธยมศึกษาใน Collimators Elekta แม่นยำที่ทำจากวัสดุที่มีน้ำหนักเบากว่าของ Clinac Varian อย่างไรก็ตามเป้าหมายในกรณีของ Varian Clinac ที่ทำจาก W และของ Elekta แม่นยำมีส่วนผสมของ W และวัสดุอื่น ๆ ที่หนักกว่าเรื่อง.

ตามผลของงานนี้ [รูปที่ 6] เทียบเท่านิวตรอนปริมาณที่ ทางเข้าของผีที่เติบโตขึ้นถึงระดับความลึกของ 4 และ 4.5 ซม. สำหรับ Varian และ Elekta linacs ตามลำดับและจากนั้นลดลง ในการศึกษาที่ดำเนินการโดยมาร์ติเนโอวัลลี et al. [22] เทียบเท่าปริมาณนิวตรอนซึ่งคำนวณตามแนวแกนลำแสงได้สูงสุดที่ทางเข้าของผีและช่วยลดการชี้แจงกับความลึก การลดลงนี้จะเกี่ยวข้องกับ cross-section สำหรับยืดหยุ่นชนนิวตรอนไฮโดรเจนที่พลังงานสูงสุดอยู่ในสเปกตรัมนิวตรอน ผลที่ได้รับจาก Chibani และแม่ [20] ในนิวตรอนยาดูดซึมได้แสดงให้เห็นแนวโน้มที่คล้ายกัน อย่างไรก็ตามอัตราการลดลงของพวกเขามากต่ำกว่าที่มาร์ติเนโอวัลลี et al. ของ Chibani และ Ma คำนวณ T

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

การเปรียบเทียบการวัดและการคำนวณนิวตรอนรังสีสมมูลค่า HN ที่ความลึกวัดที่ระบุในตารางที่ 5 เป็นคุณจะสังเกตเห็นมีความแตกต่างกันระหว่างผลสําเร็จ โดยสิงคโปร์และได้รับรหัส mcnpx ; วัดข้อมูลที่มากกว่าการคำนวณรวมศูนย์ค่าแรกของเซนติเมตร ความลึกตารางที่ 5ตารางที่ 5วัดและคำนวณค่าระดับรังสีนิวตรอน , HN , ที่สอดคล้องกับการวัดความลึกสำหรับสอง linacs ศึกษาในงานวิจัยนี้การศึกษาหลายแห่งได้รับการอุทิศเพื่อการประเมินปริมาณรังสีที่ผลิตโดย photoneutron ไลแนคพลังงานสูง [ 1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,17,18,19,20,21,22 ] อย่างไรก็ตาม ไม่มีงานที่คล้ายกันทำโดยวัดคู่ในแกนกลาง ตามผลดูเหมือนว่า tld600 tld700 dosimeters และไม่ได้เป็นเครื่องมือที่เชื่อถือได้ในการศึกษาปริมาณผู้ป่วยจากที่ปล่อยออกมา photoneutrons พร้อมคานแกน ในวัดทั้งหมด ปริมาณนิวตรอน ความไม่แน่นอนมากเพราะมีส่วนผสมจากนิวตรอนในที่ใช้สนาม แต่น้อยกว่าผลงานเนื่องจากโฟตอน .ตามที่มีรายงานในวรรณคดี , [ 16,26 ] การวัดปริมาณสูงในเขตผสม เช่น ไลแนคฟิลด์ ( ฟลักซ์แสงสูง ) และเครื่องปฏิกรณ์ ( ฟลักซ์นิวตรอนสูง ขาดความแม่นยำสำหรับนิวตรอนที่เกิดขึ้นและค่าแกมมา ตามลำดับ Esposito et al . , [ 7 ] ยังบอกข้อผิดพลาดในการวัดรังสีนิวตรอนในวัดสูง แกนกลาง พวกเขากล่าวว่า ความรู้ที่ถูกต้องมากของสิงคโปร์โฟตอน ความไวต้องถูกต้องได้รับสัญญาณนิวตรอน และดังนั้น สิงคโปร์อาจจะเหมาะเฉพาะออกวัดแกนกล่าวว่า การศึกษาหลายได้ดำเนินการวิเคราะห์ไลแนคผลิต photoneutrons แต่ส่วนใหญ่จะใช้เพียงหนึ่งชนิดของไลแนค และวิธีที่ใช้ก็ต่างกันอย่างกว้างขวาง เพียงไม่กี่การศึกษาได้ศึกษา photoneutron การผลิตใน linacs แตกต่างกัน ในการศึกษาดำเนินการโดย ฟอลโลวิลล์ et al . , [ 17 ] และ โฮเวลล์ et al . , [ 18 ] fluence นิวตรอนและ Spectra ปริมาณรังสีสมมูลแวดล้อม ได้แก่ ผู้ป่วยที่เครื่องบินใช้กระตุ้นทองฟอยล์ มาร์ตีเนซ ovalle et al . , [ 22 ] คำนวณดูดซึมนิวตรอนขนาด fluence Spectra และขนาดเทียบเท่าตามแกนกลางในเนื้อเยื่อโดยรหัส mcnpx สำหรับ linacs ต่าง ๆ การศึกษานี้รายงานอย่าง photoneutron การผลิตขนาดใหญ่ในเครื่อง linacs เมื่อเทียบกับคนที่ใช้ในเชิงพาณิชย์อื่น ๆ ( บริษัทพลังงานและซีเมนส์ ) ในชื่อเดียวกัน ผลลัพธ์ที่ได้ในงานนี้ [ 6 ] รูปยังแสดงให้เห็นว่าในการผลิต photoneutron โพไลแนคมีมากกว่าบริษัทที่สอดคล้องกับการเผยแพร่ข้อมูล นี้เป็นหลักเนื่องจากความจริงที่ว่าแม้จะมีพลังงานชื่อเดียวกันในเครื่องเหล่านี้ ผู้ผลิตต่างใช้กลยุทธ์ที่แตกต่างกันในการออกแบบของคันเร่งจำนวน photoneutrons ที่มาโดยขึ้นอยู่กับแสงสเปกตรัมและวัสดุขึ้นรูปชิ้นส่วนหัวไลแนค ( ( γ , n ) ตัดปฏิกิริยาขึ้นอยู่กับสองปัจจัยต่อไปนี้ : พลังงานรังสีแกมมาและเป้าหมายเลขอะตอม ) คานที่มีพลังงานสูงจะส่งผลให้มากขึ้น ( γ , N ) ปฏิกิริยาและในที่สุดนิวตรอนมากกว่าจะผลิต ลำแสงพลังงานที่กำหนดตามศักยภาพสูงสุดของอิเล็กตรอนเร่งกระแทกเป้าหมาย สำหรับการกำหนดพลังงาน เร่งสูงสุดอาจแตกต่างกันระหว่างผู้ผลิตที่แตกต่างกัน ตัวอย่างเช่น คานหาบได้สูงสุด 18 ค่าพลังงานโฟตอนของ 18.75 หรือ 15.3 ในเครื่องของบริษัท clinac และชัดเจนขึ้นตามลำดับ ความจริงที่ว่าอิเล็กตรอนพลังงานติดตามเครื่อง clinac มีขนาดใหญ่กว่าที่บริษัทมีส่วนช่วยให้สังเกตสำหรับการผลิต แม้ว่าพลังงานของอิเล็กตรอนเริ่มต้นมีบทบาทโดดเด่นในนิวตรอนขนาด , วัสดุที่ใช้ในหัวไลแนคก็สำคัญ วัสดุที่มีค่าเลขอะตอมจะทำให้ในอีก photoneutron การผลิต มันสามารถเห็นได้จากตารางที่ 1 แฟบกรอง , ประถมศึกษาและมัธยมศึกษาในบริษัทบังคับลำชัดเจน ทำจากวัสดุที่เบากว่าเครื่อง clinac . อย่างไรก็ตาม เป้าหมายในกรณีของเครื่อง clinac เป็น W และของบริษัทที่ชัดเจน มีส่วนผสมของ W และวัสดุอื่น ๆหนักอีกครั้ง .ตามผลลัพธ์ของงานนี้ [ รูปที่ 6 ] , นิวตรอนขนาดเทียบเท่าที่ทางเข้าของ Phantom เติบโตขึ้นถึงระดับความลึกของ 4 และ 4.5 ซม. และ บริษัทเครื่อง linacs ตามลำดับและลดลง ในการศึกษาดำเนินการโดย มาร์ตีเนซ ovalle et al . , [ 22 ] นิวตรอนรังสีสมมูลคำนวณตามคานแกน ได้สูงสุดที่ทางเข้าของปีศาจและช่วยชี้แจงกับความลึก การลดลงนี้จะเกี่ยวข้องกับภาคตัดขวาง เพื่อยืดหยุ่นนิวตรอนไฮโดรเจนการชนที่พลังงานสูงสุดอยู่ในสเปกตรัมของนิวตรอน . ผลลัพธ์ที่ได้โดย chibani และมา [ 20 ] ในดูดซึมรังสีนิวตรอนแสดงแนวโน้มที่คล้ายคลึงกัน อย่างไรก็ตาม อัตราการลดของพวกเขามีมากต่ำกว่าที่ของมาร์ตีเนซ ovalle et al . . chibani และมา calculat