this effectively means that only fr

this effectively means that only frequencies ν ≤ T1011 will be emitted, which
fits with the common experience that a black surface heated by the highfrequency
light from the Sun, will not itself shine like the Sun, but radiate
only lower frequencies. We refer to kT
h
as the cut-off frequency, in the sense
that frequencies ν > kT
h will be radiated subject to strong damping. We see
that the cut-off frequency scales with T, which is Wien’s Displacement Law.
In other words, the cut-off distance in terms of wave-length scales with 1
T
as
shown in Fig. 4.1.
Below we shall for simplicity leave out the constant of proportionality in
(4.1) and write Rν(T) ∼ T ν2
θ(ν, T) expressing the dependence on T and
ν, with ∼ denoting proportionality. But it is important to note that the
constant γ =
2k
c
2
is very small: With k ≈ 10−23 J/K and c ≈ 3 × 108 m/s, we
have γ ≈ 10−40. In particular, γν2

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ได้อย่างมีประสิทธิภาพซึ่งหมายความ ว่า เฉพาะความถี่ν≤จะเปล่งออกมา T1011 ซึ่งพอดี มีประสบการณ์ทั่วไปที่ผิวดำอุ่น โดยการ highfrequencyแสงจากดวงอาทิตย์ จะตัวเองส่องแสงเหมือนดวงอาทิตย์ แต่แผ่ต่ำกว่าความถี่เท่านั้น เราหมายถึง kThเป็นความถี่ตัด ในความรู้สึกที่ความถี่ν > kTh จะมี radiated ต้องแข็งแรงลดเสียงรบกวน เราเห็นที่ความถี่ตัดปรับขนาด ด้วย ซึ่งเป็นกฎหมายของแมร์แทนในคำอื่น ๆ ตัดระยะในระดับความยาวคลื่น 1Tเป็นแสดงใน Fig. 4.1ด้านล่างเราจะรายตกค่าคงที่ของสัดส่วนใน(4.1) และเขียน Rν(T) ∼ T ν2Θ (ν T) กำลังพึ่ง T และΝ กับ∼กำหนดเรียกค่าสัดส่วน แต่สิ่งสำคัญคือต้องสังเกตว่า การγคง =2kc2ดีมาก: กับ k ≈ 10−23 J/K และ c ≈ 3 × 108 m/s เรามีγ≈ 10−40 ในเฉพาะ γν2 << 1 ถ้าν≤ 1018 รวมทั้งรังสีอัลตราไวโอเลตรุ้ง เงื่อนไขเราจะตรงกับด้านล่าง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

นี้มีประสิทธิภาพหมายถึงว่ามีเพียงความถี่ T1011
ν≤จะถูกปล่อยออกมาซึ่งพอดีกับที่มีประสบการณ์ทั่วไปที่พื้นผิวสีดำร้อนโดยhighfrequency
แสงจากดวงอาทิตย์จะไม่ส่องแสงเหมือนตัวเองดวงอาทิตย์
แต่แผ่ความถี่ต่ำเท่านั้น เราหมายถึงโฮเทลเอชเป็นความถี่ตัดในแง่ที่ว่าความถี่ν> โฮเทลเอชจะได้รับรังสีอาจมีการทำให้หมาด ๆ ที่แข็งแกร่ง เรามาดูกันว่าตัดเกล็ดความถี่ด้วย T ซึ่งเป็นวงเวียนของกฎหมายแทนที่. ในคำอื่น ๆ ระยะทางที่ตัดในแง่ของคลื่นที่มีความยาวเครื่องชั่งน้ำหนัก 1 T เป็นที่แสดงในรูป 4.1. ด้านล่างเราจะเรียบง่ายออกไปอย่างต่อเนื่องของสัดส่วนใน(4.1) และเขียนRν (T) ~ T ν2θ (ν, T) แสดงการพึ่งพา T และνด้วย~ แสดงถึงสัดส่วน แต่มันเป็นสิ่งสำคัญที่จะทราบว่าγคงที่ = 2k ค2 มีขนาดเล็กมากด้วย k ≈ 10-23 J / K และค≈ 3 × 108 m / s เรามีγ≈ 10-40 โดยเฉพาะอย่างยิ่งγν2 << 1 ถ้าν≤ 1018 รวมทั้งรังสีอัลตราไวโอเลตสเปกตรัมสภาพเราจะตอบสนองความต้องการด้านล่าง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ได้อย่างมีประสิทธิภาพนี้หมายความว่าเฉพาะความถี่ν≤ t1011 จะถูกปล่อยออกมา ซึ่ง
พอดีกับทั่วไปประสบการณ์ที่ดำผิวความร้อนจากแสง highfrequency
จากดวงอาทิตย์จะไม่ตัวเองเหมือนดวงอาทิตย์ แต่แผ่
แค่ลดความถี่ เราเรียกเคที
H
เป็นจุดตัดความถี่ในความรู้สึก
ที่ความถี่ν > KT
H จะแผ่เรื่องแข็งแรง หมาดๆ เราเห็น
จุดตัดความถี่ ที่สมดุลกับ T ซึ่งเป็นกฎหมายการวีน .
ในคำอื่น ๆตัดระยะทางในแง่ของคลื่นความยาวสเกล 1
t

แสดงในรูปที่ 4.1 .
ด้านล่างเราจะเข้าสู่ระบบออกจากค่าคงที่ของสัดส่วนใน
( 4.1 ) และเขียน R ν ( T ) ∼ T νθ ( ν 2
, t ) แสดงให้เห็นถึงการพึ่งพาและ t
νกับ∼แสดงถึงความเหมาะสมแต่มันเป็นสิ่งสำคัญที่จะทราบว่าγ =

คง 2K
C
2
: K มีขนาดเล็กมาก≈ 10 − 23 J / K C ≈ 3 × 108 m / s เรา
มีγ≈ 10 − 40 โดยเฉพาะγν 2 < < 1 ถ้าν≤ 1018 รวมทั้งสเปกตรัมรังสีอัลตราไวโอเลต
, สภาพที่เราจะเจอด้านล่าง .