Then the weak residual first-order

Then the weak residual first-order Stokes wave still undergoes the power depletion in SMF 3 again. At last, this laser outputs the spectrum with triple Brillouin frequency spacing by cascade effect. Hence, if we choose N (N=1,2,3, …) sections of optical fibers with the appropriate length in the multi-wavelength BEFL shown in Fig.1 (a), the output frequency spacing is able to be tuned at an interval of about 10
N GHz (N=1,2,3,…) by just adjusting the Brillouin pump (BP) power.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

แล้ว อ่อนเหลือแรกสั่งสโตกส์คลื่นยังคงทนี้ที่พลังงานจนหมดใน SMF 3 อีก ในที่สุด เลเซอร์นี้แสดงผลสเปกตรัมกับทริ Brillouin ความถี่ระยะห่าง โดยผลทั้งหมด ดังนั้น ถ้าเราเลือก N (N = 1, 2, 3,...) ส่วนของเส้นใยแสงมีความยาวที่เหมาะสมใน BEFL หลายความยาวคลื่นที่แสดงในภาพ (a), ระยะห่างของความถี่เอาท์พุทจะสามารถปรับในช่วงประมาณ 10 N GHz (N = 1, 2, 3,...) โดยเพียงแค่ปรับไฟฟ้าปั๊ม (BP) Brillouin

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

จากนั้นลำดับแรกอ่อนแอเหลือคลื่นคส์ยังคงได้รับการสูญเสียพลังงานใน SMF 3 อีกครั้ง ที่ล่าสุดเลเซอร์เอาท์พุทคลื่นความถี่ที่มีระยะห่างความถี่ Brillouin สามโดยผลน้ำตก ดังนั้นหากเราเลือก N (N = 1,2,3, ... ) ในส่วนของเส้นใยแสงที่มีความยาวที่เหมาะสมใน BEFL หลายความยาวคลื่นที่แสดงในรูปที่ 1 (ก), ระยะห่างความถี่เอาท์พุทจะได้รับการปรับจูนที่ ช่วงเวลาประมาณ 10? n GHz (ยังไม่มี = 1,2,3, ... ) โดยเพียงแค่การปรับปั๊ม Brillouin (BP) อำนาจ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

แล้วอันดับหนึ่งที่เหลืออ่อนแอเมื่อคลื่นยังผ่านพลังพร่องใน SMEs 3 อีกครั้ง สุดท้าย เลเซอร์นี้เอาท์พุทสเปกตรัมความถี่ โดยมีระยะห่าง brillouin สามน้ำตกผล ดังนั้น หากเราเลือก n ( n = 1 , 2 , 3 , . . . ) ส่วนของเส้นใยแสงที่มีความยาวที่เหมาะสมในหลายความยาวคลื่น befl แสดง” ( )ระยะห่างระหว่างความถี่เอาท์พุทสามารถปรับได้ในช่วงประมาณ 10
N GHz ( n = 1 , 2 , 3 , . . . ) โดยการปรับปั๊ม brillouin ( BP ) พลังงาน