3.2.3. Atomization temperatureThe l

3.2.3. Atomization temperature
The limit of detection is dependent on signal duration (tint)
and magnitude (QA) that varies with the atomization temperature.
Moreover, the atomization temperature may have an
influence on the baseline noise, and consequently on the limit
of detection. As shown in Fig. 3, the increase of the baseline
noise with the atomization temperature is relatively small
in the case of Mn but, in the case of Cu, its increase with
the atomization temperature is more important, i.e., about
two times higher than the noise measured at 25 ◦C (in goodagreement with the calculated noise value from L’vov equation).
This increase is due to the contribution of the thermal
emission of the tube walls, dependent on wavelength, temperature,
optical path and furnace geometry. Consequently, to
optimize the atomization temperature, it appears more recommendable
to use the experimental baseline noise value σTatom
determined at the atomization temperature (that includes the
4.2–4.3 Hz cyclic noise contribution observed for the 4100ZL
spectrometer [22–24]) than the 0.046×10(−E/36) expression
used in Eq. (1). Using this modified equation, the lower limits
of detection for Cu and Mn are obtained for atomization
temperatures higher than 2200 ◦C (∼30% lower than with
the use of the recommended atomization temperatures, i.e.,
2000 ◦C for Cu and 1900 ◦C for Mn).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

3.2.3 การแยกเป็นอะตอมอุณหภูมิขีดจำกัดของการตรวจสอบจะขึ้นอยู่กับระยะเวลาของสัญญาณ (สีอ่อน)และขนาด (QA) ที่อุณหภูมิแยกเป็นอะตอมแตกต่างกันไปนอกจากนี้ อุณหภูมิแยกเป็นอะตอมอาจเป็นมีผลกับเสียงพื้นฐาน และดังนั้นบนขีดจำกัดของการตรวจสอบ ตามที่แสดงใน Fig. 3 เพิ่มหลักการเสียงกับอุณหภูมิแยกเป็นอะตอมมีขนาดค่อนข้างเล็กในกรณี ของ Mn แต่ ในกรณี ของ Cu ของเพิ่มด้วยอุณหภูมิแยกเป็นอะตอมเป็นสำคัญ เช่น เกี่ยวกับวัดสองครั้งสูงกว่าเสียงที่ 25 ◦C (ใน goodagreement มีค่าเสียงที่คำนวณได้จากสมการของ L'vov)จะเพิ่มขึ้นเนื่องจากสัดส่วนของความร้อนมลพิษของผนังท่อ ขึ้นอยู่กับความยาวคลื่น อุณหภูมิออปติคอลเตาและเส้นทางเรขาคณิต ดังนั้น การปรับอุณหภูมิแยกเป็นอะตอม ปรากฏขึ้นนำเกี่ยวกับภัตตาคารการใช้การทดลองพื้นฐานเสียงค่า σTatomกำหนดอุณหภูมิแยกเป็นอะตอม (ที่มีการ4.2-4.3 Hz เสียงทุกรอบส่วนสังเกตสำหรับการ 4100ZLสเปกโตรมิเตอร์ [22-24]) กว่านิพจน์ 0.046×10(−E/36)ใช้ใน Eq. (1) ใช้ปรับเปลี่ยนสมการ ขีดจำกัดล่างของการตรวจสอบการ Cu Mn จะได้แยกเป็นอะตอมอุณหภูมิสูงกว่า 2200 ◦C (% ∼30 ต่ำกว่าด้วยการใช้อุณหภูมิแนะนำแยกเป็นอะตอม เช่น2000 ◦C สำหรับ Cu และ 1900 ◦C สำหรับ Mn)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

3.2.3 อุณหภูมิละออง
ขีด จำกัด ของการตรวจสอบจะขึ้นอยู่กับระยะเวลาของสัญญาณ (สี)
และขนาด (QA) ที่แตกต่างกันที่มีอุณหภูมิละออง.
นอกจากนี้อุณหภูมิละอองอาจมี
อิทธิพลต่อเสียงพื้นฐานและดังนั้นในขีด จำกัด
ของการตรวจสอบ ดังแสดงในรูป 3 เพิ่มขึ้นจากกรณีฐาน
เสียงที่มีอุณหภูมิละอองมีขนาดค่อนข้างเล็ก
ในกรณีของ Mn แต่ในกรณีของลูกบาศ์กเพิ่มขึ้นกับ
อุณหภูมิละอองที่มีความสำคัญมากขึ้นคือประมาณ
สองเท่าสูงกว่าเสียงวัดที่ 25 ◦C (ใน goodagreement มีค่าเสียงคำนวณจาก L'สม VOV).
เพิ่มขึ้นนี้เกิดจากการมีส่วนร่วมของความร้อนที่
ปล่อยก๊าซเรือนกระจกของผนังหลอดขึ้นอยู่กับความยาวคลื่นอุณหภูมิ
เส้นทางแสงและรูปทรงเรขาคณิตเตา ดังนั้นเพื่อ
เพิ่มประสิทธิภาพอุณหภูมิละอองก็ปรากฏฝากฝังมากขึ้น
ที่จะใช้σTatomค่าเสียงพื้นฐานการทดลอง
ที่อุณหภูมิกำหนดละออง (ที่มี
ผลงานเสียง 4.2-4.3 เฮิรตซ์วงจรสังเกต 4100ZL
สเปกโตรมิเตอร์ [22-24]) กว่า 0.046 × 10 (-E / 36) การแสดงออกของ
ใช้ในสมการ (1) การใช้สมการแก้ไขนี้วงเงินที่ต่ำกว่า
ของการตรวจสอบสำหรับทองแดงและแมงกานีสจะได้รับสำหรับละออง
อุณหภูมิสูงกว่า 2,200 ◦C (~30% ต่ำกว่าที่มี
การใช้อุณหภูมิละอองแนะนำคือ
2000 ◦Cสำหรับ Cu และ 1900 ◦C สำหรับ Mn)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

3.2.3 . อะตอมไมเซชันอุณหภูมิ
ขีด จำกัด ของการตรวจสอบจะขึ้นอยู่กับระยะเวลาของสัญญาณ ( สีอ่อน )
และขนาด ( QA ) ที่แตกต่างกันไป ด้วยละอองอุณหภูมิ .
นอกจากนี้ ละอองอุณหภูมิอาจ
มีอิทธิพลต่อพื้นฐานเสียง , และดังนั้นบน จำกัด
ตรวจ ดังแสดงในรูปที่ 3 เพิ่ม 500
เสียงที่มีอุณหภูมิค่อนข้างเล็ก
ละอองในกรณีของ MN แต่ในกรณีของทองแดงเพิ่มด้วย
ละอองอุณหภูมิเป็นสำคัญมากกว่า เช่น เรื่อง
2 ครั้งสูงกว่าเสียงรบกวนวัดที่ 25 ◦ C ( ใน goodagreement ด้วยค่ารบกวนค่าจากสมการ l'vov ) .
เพิ่มนี้เนื่องจากส่วนของการปล่อยความร้อน
ของผนังหลอด อุณหภูมิขึ้นอยู่กับความยาวคลื่นแสง , ,
เส้นทางเรขาคณิต และเตาดังนั้นเพื่อให้ละออง
ปรับอุณหภูมิจะฝากฝังมากขึ้น
ใช้ทดลองเสียงก่อนค่าσแทเทิ้ม
ที่กำหนดให้เป็นอุณหภูมิ ( นั่นรวมถึง
4.2 4.3 Hz เสียงสนับสนุนและเป็นสังเกตสำหรับ 4100zl
สเปกโตรมิเตอร์ [ 22 24 – ] ) มากกว่า ( × 10 ( − e / 36 ) สำนวนที่ใช้ในอีคิว
( 1 ) ใช้แก้ไขสมการ , ลดขีดจำกัด
การใช้ MN จะได้รับสำหรับละออง
อุณหภูมิสูงกว่า 2 , 200 ◦ C ( ∼ 30% ต่ำกว่ากับ
ใช้แนะนำเป็นละออง อุณหภูมิ , I ,
2 ◦ C ใช้ 1900 ◦ C MN )