The cooling effect, that is, the cooling of the surface due
to electron emission, was measured in-situ using the same
apparatus showed in Fig. 2(a). First, the Agilent source meter
in Fig. 2(a) was used to supply a voltage across the cathode
and a current flow through the cathode. This current heated
up the cathode to a high temperature, T1, and this temperature
was then measured using a high precision pyrometer.
The operation principle of the pyrometer is based on temperature
dependency of blackbody radiation. In short, the pyrometer
consists of a telescope with a fine internal filament
on its focal point of which its temperature can be adjusted;
the image of the center part of the cathode being measured
was brought to overlap with the internal filament. The temperature
of the internal filament was then adjusted until its
color (thus temperature) matches to that of the cathode and it
becomes virtually invisible. This pyrometer is capable of
measuring temperatures higher than 700 C fairly precisely.
The temperature of the cathode can be determined with
repeatability on the order of a few degrees. It is important to
emphasize that T1 is the temperature of the cathode when
there is no bias field between the cathode and anode; or it is
the original cathode temperature when there is no electron
emission from its surface. After T1 was measured, the bias
voltage on anode was then turned on and a bias field between
the cathode and anode was established. Electrons were now
emitted from the cathode and received at the anode.
Temperature of the cathode at this point, T2, was measured
again using the pyrometer, and the difference of the two temperatures
DT (DT ¼ T2 T1) is the cooling of the cathode
surface due to electron emission. The cooling effect DT was
measured at various bias fields, hence various emission currents.
These measurements were repeated for different initial
cathode temperatures T1, which were varied and set at temperatures
ranging between 750 C and 1100 C.
ผลทำความเย็นนั้นคือ การระบายความร้อนของพื้นผิวเนื่องจาก
ให้อิเล็กตรอนออก ถูกวัดโดยใช้เครื่องมือเดียวกันควบคู่
ที่แสดงในรูปที่ 2 ( ก ) ครั้งแรกที่มา Agilent เมตร
ในรูปที่ 2 ( ก ) ถูกใช้เพื่อจัดหาแรงดันไฟฟ้าข้ามแคโทด
และกระแสไหลผ่านแคโทด
อุ่นนี้ปัจจุบันขึ้นแคโทดกับอุณหภูมิสูงและอุณหภูมิ T1
, ,แล้วใช้วัดอุณหภูมิวัดความแม่นยำสูง .
ปฏิบัติการหลักการวัดอุณหภูมิโดยการพึ่งพาอุณหภูมิของรังสี blackbody
. ในสั้น วัดอุณหภูมิ
ประกอบด้วยกล้องโทรทรรศน์ที่มีดีภายในเส้นใย
ของจุดโฟกัสที่อุณหภูมิสามารถปรับได้ ;
ภาพส่วนศูนย์กลางของภาพที่ถูกวัด
ถูกนำตัวไปทับซ้อนกับเส้นใยภายใน อุณหภูมิ
ของเส้นใยภายในก็ปรับจนสีของมัน
( ดังนั้นอุณหภูมิการแข่งขันที่แคโทดและมัน
กลายเป็นแทบมองไม่เห็น ไพโรมิเตอร์นี้คือความสามารถในการวัดอุณหภูมิสูงกว่า 700 C
ค่อนข้างแน่นอน อุณหภูมิของหลอดสามารถมุ่งมั่นกับ
การสั่งไม่กี่องศามันเป็นสิ่งสำคัญที่จะ
เน้นว่า T1 คืออุณหภูมิของหลอดเมื่อ
ไม่มีอคติด้านระหว่างแคโทดและขั้วบวก หรือขั้วลบมัน
อุณหภูมิเดิมเมื่อไม่มีอิเล็กตรอน
ออกมาจากพื้นผิว หลังจากวัดค่า T1
, แรงดันในขั้วบวกแล้วเปิดและอคติ สนามระหว่าง
แคโทดและขั้วบวกเป็นตั้งขึ้น ตอนนี้
อิเล็กตรอนออกมาจากแคโทดและแอโนด ปต .
อุณหภูมิของหลอดที่จุดนี้ , T2 , วัด
อีกครั้งใช้วัดอุณหภูมิ และความแตกต่างของทั้งสองอุณหภูมิ
DT ( DT ¼ T2 T1 ) เย็นแคโทด
ผิวเนื่องจากอิเล็กตรอนออกมา การระบายความร้อน DT คือ
วัดที่สาขาอคติต่างๆ ดังนั้นการปล่อยกระแสต่าง ๆ
.วัดเหล่านี้ซ้ำสำหรับที่แตกต่างกันเริ่มต้นที่อุณหภูมิ T1
แคโทด ซึ่งมีหลากหลายและการตั้งค่าอุณหภูมิ
ตั้งแต่ระหว่าง 750 องศาเซลเซียสและ 1 , 100 C .
การแปล กรุณารอสักครู่..