So far we have discussed self-and m

So far we have discussed self-and mutual inductances in static terms. Because inductances depend on the geometrical shape and the physical arrangement of the conductors constituting the circuits, and, for a linear medium, are independent of the currents, we were not concerned with nonsteady currents in the defining of inductances. However, we know that resistanceless inductors appear as short-circuits to steady (d-c) currents; it is obviously necessary that we consider alternating currents when the effects of inductances on circuit and magnetic fields are of interest. A general consideration of time-varying electromagnetic fields will be deferred until the next chapter. For now we assume quasi-static conditions, which imply that the currents vary very slowly in time and that the dimensions of the circuits are very small in comparison to the wavelength. These conditions are tantamount to ignoring retardation and radiation effects, as we shall see when electromagnetic waves are discussed in chapter 8.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

จนเราได้กล่าวถึงตัวเอง- และ inductances และในเงื่อนไขคง เนื่องจาก inductances ขึ้นอยู่กับรูปร่าง geometrical และการจัดเรียงทางกายภาพเป็นตัวนำวงจรใน พ.ศ.2542 และ สำหรับสื่อเชิงเส้น ไม่ขึ้นอยู่กับกระแส เราไม่เกี่ยวข้องกับกระแส nonsteady ในการกำหนดของ inductances อย่างไรก็ตาม เรารู้ว่า ประเทศ resistanceless ปรากฏเป็น short-circuits ให้มั่นคง (d c) กระแส ได้อย่างชัดเจนว่า เราพิจารณากระแสสลับเมื่อผลของ inductances บนวงจรและสนามแม่เหล็กที่น่าสนใจ พิจารณาทั่วไปของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าที่แตกต่างกันเวลาจะเลื่อนเวลาออกไปจนถึงบทถัดไป ตอนนี้ เราสมมติเงื่อนไขกึ่งถาวร ซึ่งเป็นสิทธิ์แบบว่า กระแสการเปลี่ยนแปลงช้ามากในเวลา และที่ขนาดของวงจรมีขนาดเล็กมากเมื่อเปรียบเทียบกับความยาวคลื่น เงื่อนไขเหล่านี้เป็น tantamount to ละเว้นลักษณะปัญญาและรังสี ดังที่เราจะเห็นเมื่อคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าจะกล่าวถึงในบทที่ 8

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

จนถึงขณะนี้เราได้กล่าวถึงตัวเองและเหนี่ยวนําซึ่งกันและกันในแง่คงที่ เพราะความเหนี่ยวนําขึ้นอยู่กับรูปทรงเรขาคณิตและการจัดการทางกายภาพของตัวนำ constituting วงจรและเป็นสื่อกลางในเชิงเส้นเป็นอิสระจากกระแสเราไม่ได้เกี่ยวข้องกับกระแส nonsteady ในการกำหนดของความเหนี่ยวนํา แต่เรารู้ว่าเหนี่ยวนำ resistanceless ปรากฏเป็นวงจรสั้นให้มั่นคง (DC) กระแส; มันเป็นสิ่งที่เห็นได้ชัดว่ามีความจำเป็นที่เราจะพิจารณากระแสสลับเมื่อผลของการเหนี่ยวนําในเขตวงจรและสนามแม่เหล็กเป็นที่สนใจ การพิจารณาโดยทั่วไปของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าเวลาแตกต่างกันจะได้รับการเลื่อนไปก่อนจนกว่าบทต่อไป สำหรับตอนนี้เราถือว่าเงื่อนไขเสมือนแบบคงที่ซึ่งหมายความว่ากระแสที่แตกต่างกันไปอย่างช้า ๆ ในเวลาและที่ขนาดของวงจรที่มีขนาดเล็กมากเมื่อเทียบกับความยาวคลื่น เงื่อนไขเหล่านี้จะเท่ากับการละเว้นการชะลอและการฉายรังสีผลกระทบดังที่เราจะเห็นเมื่อคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าจะกล่าวถึงในบทที่ 8

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ดังนั้นไกล เราได้กล่าวถึงตนเองและซึ่งกันและกันตัวเหนี่ยวนำในแง่แบบคงที่ เพราะตัวเหนี่ยวนำขึ้นอยู่กับรูปร่างทางเรขาคณิตและทางกายภาพ การจัดเรียงของคอนดักเตอร์ที่ประกอบเป็นวงจร และ สื่อเชิงเส้นเป็นอิสระของกระแส เราไม่กังวลกับกระแส nonsteady ในนิยามของตัวเหนี่ยวนำ . อย่างไรก็ตามเรารู้ว่า resistanceless inductors ปรากฏเป็นวงจรสั้นคงที่ ( d-c ) กระแส มันก็จำเป็นที่เราพิจารณาไฟฟ้ากระแสสลับ เมื่อผลของตัวเหนี่ยวนำในวงจรไฟฟ้าและสนามแม่เหล็ก มีความสนใจ ปัจจัยทั่วไปของเกิดสนามแม่เหล็กไฟฟ้าจะรอจนกว่าจะถึงบทต่อไป สำหรับตอนนี้ เราถือว่า quasi-static เงื่อนไข ,ซึ่งหมายความว่ากระแสเปลี่ยนแปลงช้ามากในเวลาและขนาดของแผงวงจรมีขนาดเล็กมากเมื่อเปรียบเทียบกับความยาวคลื่น เงื่อนไขเหล่านี้ก็ไม่สนใจ ( และรังสีผลดังที่เราจะเห็นเมื่อคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าจะกล่าวถึงในบทที่ 8