where k is the ratio of the specifi

where k is the ratio of the specific heat at constant pressure, to the specific heat at constant volume,
The two specific heats are related to the gas constant, R, through the equation
As was the case for the ideal gas law, the pressure in both Eqs. 1.14 and 1.15 must be expressed
as an absolute pressure. Values of k for some common gases are given in Tables 1.7 and 1.8,
and for air over a range of temperatures, in Appendix B 1Tables B.3 and B.42. The pressure–density
variations for isothermal and isentropic conditions are illustrated in the margin figure.
With explicit equations relating pressure and density, the bulk modulus for gases can be determined
by obtaining the derivative from Eq. 1.14 or 1.15 and substituting the results into
Eq. 1.13. It follows that for an isothermal process
(1.16)
and for an isentropic process,
(1.17)
Note that in both cases the bulk modulus varies directly with pressure. For air under standard atmospheric
conditions with 1abs2 and the isentropic bulk modulus is 20.6 psi.
A comparison of this figure with that for water under the same conditions shows
that air is approximately 15,000 times as compressible as water. It is thus clear that in dealing with
gases, greater attention will need to be given to the effect of compressibility on fluid behavior. However,
as will be discussed further in later sections, gases can often be treated as incompressible fluids
if the changes in pressure are small.
1Ev  312,000 psi2
p  14.7 psi k  1.40,
Ev  kp
Ev  p
dpdr
R  cp  cv.
cv 1i.e., k  cpcv2.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

โดยที่ k คือ อัตราส่วนของความร้อนเฉพาะที่ความดันคง เพื่อให้ความร้อนเฉพาะที่ปริมาตรคงHeats เฉพาะ 2 เกี่ยวข้องกับการก๊าซคง R ผ่านสมการเป็นกรณีกฎหมายแก๊สอุดมคติ ความดันใน Eqs ทั้งนั้น 1.14 และ 1.15 ต้องแสดงเป็นความดันสัมบูรณ์ ค่าของ k สำหรับก๊าซบางอย่างทั่วไปแสดงไว้ในตารางที่ 1.7 และ 1.8และอากาศช่วงของอุณหภูมิ ในภาคผนวก B 1Tables B.3 และ B.42 ความดันความหนาแน่นรูปแบบสำหรับเงื่อนไข isothermal และ isentropic จะแสดงตัวเลขกำไรสามารถถูกกำหนด ด้วยสมการอย่างชัดเจนเกี่ยวกับความดันและความหนาแน่น ลัสสำหรับก๊าซโดยการหาอนุพันธ์จาก Eq. 1.14 1.15 และแทนที่ผลลัพธ์เป็นEq. 1.13 เป็นไปตามที่สำหรับกระบวนการ isothermal(1.16)และ สำหรับ กระบวนการ isentropic(ความ 1.17)โปรดสังเกตว่าในทั้งสองกรณีโมดูลัสแตกต่างกันไปโดยตรงกับแรงดัน สำหรับอากาศภายใต้มาตรฐานบรรยากาศด้วย 1abs2 และลัส isentropic 20.6 psi ได้แสดงการเปรียบเทียบตัวเลขนี้มีที่น้ำภายใต้เงื่อนไขเดียวกันอากาศที่อยู่ประมาณ 15000 ครั้งที่อัดตัวได้เป็นน้ำ ก็ดัง ชัดว่าในการจัดการกับก๊าซ ความสนใจมากกว่าจะต้องให้ผลของ compressibility ลักษณะของเหลว อย่างไรก็ตามจะกล่าวถึงต่อไป ในภายหลัง ก๊าซสามารถมักจะเป็นของเหลว incompressibleถ้าเปลี่ยนแปลงความดันมีขนาดเล็ก1ev 312,000 psi2p k 14.7 psi 1.40เคพี evEv pดร. dpR cp cvcv 1i.e. k cp cv2

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ที่ k คืออัตราส่วนของความร้อนที่เฉพาะเจาะจงที่ความดันคงที่เพื่อให้ความร้อนที่เฉพาะเจาะจงในปริมาณที่คงที่
ทั้งสองหน่วยเฉพาะที่เกี่ยวข้องกับก๊าซคงที่, R, ผ่านสมการ
เช่นกรณีสำหรับแก๊สอุดมคติกฎหมาย, ความดันใน ทั้งสองสมการ 1.14 และ 1.15 จะต้องแสดงความ
เป็นความดันสัมบูรณ์ ค่า k ก๊าซบางอย่างร่วมกันจะได้รับในตารางที่ 1.7 และ 1.8
และสำหรับอากาศในช่วงอุณหภูมิในภาคผนวก B 1Tables B.3 และ B.42 ความดันความหนาแน่น
รูปแบบสำหรับ isothermal และเงื่อนไข isentropic จะแสดงในรูปขอบ.
ด้วยสมการที่เกี่ยวข้องอย่างชัดเจนความดันและความหนาแน่น, โมดูลัสเป็นกลุ่มก๊าซจะถูกกำหนด
โดยได้รับจากสมการอนุพันธ์ 1.14 หรือ 1.15 แทนผลลงใน
สมการ 1.13 มันดังต่อไปว่าสำหรับกระบวนการ isothermal
(1.16)
และกระบวนการ isentropic,
(1.17)
โปรดสังเกตว่าในทั้งสองกรณีโมดูลัสเป็นกลุ่มที่แตกต่างกันโดยตรงกับความดัน สำหรับอากาศภายใต้บรรยากาศมาตรฐาน
เงื่อนไขกับ 1abs2 และโมดูลัสเป็นกลุ่ม isentropic เป็น 20.6 psi.
เปรียบเทียบตัวเลขนี้กับที่น้ำภายใต้เงื่อนไขเดียวกันแสดงให้เห็น
ว่าอากาศจะอยู่ที่ประมาณ 15,000 เท่าอัดเป็นน้ำ มันจึงเป็นที่ชัดเจนว่าในการจัดการกับ
ก๊าซความสนใจมากขึ้นจะต้องได้รับผลของการอัดเกี่ยวกับพฤติกรรมของของเหลว อย่างไรก็ตาม
ในขณะที่จะมีการหารือเพิ่มเติมในส่วนต่อมาก๊าซมักจะได้รับการปฏิบัติที่เป็นของเหลวอัดไม่ได้
หากมีการเปลี่ยนแปลงความดันที่มีขนาดเล็ก.
1EV? 312,000 psi2
P? 14.7 psi k? 1.40,
Ev? KP
Ev? p-
DP? dr
R? ซีพี? พันธุ์.
1i.e. พันธุ์, K? ซีพี? CV2

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โดยที่ k คือ อัตราส่วนของความร้อนจำเพาะที่ความดันคงที่ เพื่อความร้อนเฉพาะคงที่ปริมาตร
2 เฉพาะความร้อนเกี่ยวข้องกับค่าคงที่ก๊าซ R , ผ่านสมการ
เป็นเป็นกรณีสำหรับแก๊สอุดมคติกฎหมาย ความกดดันทั้ง EQS . 1.14 และ 1.15 ต้องแสดงออก
เป็นความดันสัมบูรณ์ ค่า K สำหรับก๊าซทั่วไป ยกให้เป็นตารางที่ 1.7 และ 1.8
และอากาศในช่วงของอุณหภูมิในภาคผนวก B 1tables b.3 และ b.42 . ความดันและความหนาแน่น
การเปลี่ยนแปลงสำหรับอุณหภูมิและสภาพไอเซนโทรปิก เป็นภาพประกอบในขอบตัวเลข สมการที่ชัดเจนเกี่ยวกับ
กับความดันและความหนาแน่น โมดูลัสเป็นกลุ่มก๊าซที่สามารถถูกกำหนดโดยการดัดแปลงจากอีคิว
1 หรือ 1.15 และแทนผลลัพธ์ในอีคิว
1.13 .มันเป็นไปตามที่กระบวนการคำนวณ ( 1.16 )

และกระบวนไอเซนโทรปิก ( 1.17 )
,
สังเกตว่าในทั้งสองกรณีแตกต่างกันไปโดยตรง โมดูลัสเป็นกลุ่มกดดัน อากาศภายใต้มาตรฐานบรรยากาศ
เงื่อนไขกับ 1abs2 และโมดูลัสเป็นกลุ่มไอเซนโทรปิกคือ 20.6 psi .
เปรียบเทียบตัวเลขนี้กับน้ำภายใต้สภาวะเดียวกัน พบว่าอากาศ
ประมาณ 15000 เท่า อัดน้ำ ดังนั้นจึงเป็นที่ชัดเจนว่า ในการจัดการกับ
ก๊าซ , ความสนใจมากขึ้นจะต้องได้รับผลของการต่อพฤติกรรมของของไหล อย่างไรก็ตาม ตามที่จะกล่าวต่อไปใน
ส่วนต่อมาก๊าซมักจะถือว่าเป็นของเหลวอัด
ถ้าการเปลี่ยนแปลงในความดันมีขนาดเล็ก  psi2
p
1ev 312000  14.7 psi K  1.40

 เคพีวีวี  P
-
r   ดร CP
 พันธุ์CV 1i . E , K  CP  cv2 .