cylinder with an air space of 30 mm), observed at l = 0.36 m,
r = 0.17 m, h = 90, is shown in Fig. 2. As a reference, the sound
absorption coefficient curve of the cavity-backed MPP subject to
normal plane wave incidence is given in Fig. 3. Comparing the
two figures, the broadband absorption indicated by the sound
absorption curve is not manifested in terms of the sound pressure
reduction in Fig. 2. For example, at the frequencies around the
sound absorption peak (Fig. 3), the sound pressure is not significantly
suppressed. More specifically, there exist several resonances
(denoted by black dots in Fig. 2), whose magnitudes are nearly
unaffected. In fact, if one checks these frequencies carefully, they
correspond to a class of the resonances of the rigid-walled modes
of the cylindrical domain (listed in Fig. 2). In the figure, each mode
is identified by (m,n,p), denoting the circumferential, radial and
longitudinal modal order, respectively. As shown in Fig. 2, these
unaffected resonances belong to the so-called non-radial modes
with n = 0, all of which have zero radial order.
รูปทรงกระบอกมีพื้นที่อากาศ 30 มม.), สังเกตที่ l = 0.36 mr = 0.17 m, h = 90 แสดงใน Fig. 2 เป็นการอ้างอิง เสียงเส้นโค้งสัมประสิทธิ์การดูดซึมของกลุ่มสนับสนุนช่องขึ้นอยู่กับเกิดคลื่นระนาบปกติจะได้รับใน Fig. 3 เปรียบเทียบการตัวเลขสอง ดูดซึมบรอดแบนด์ตามเสียงไม่มีประจักษ์โค้งดูดซึมในรูปแบบของความดันเสียงลดใน Fig. 2 ตัวอย่าง ที่ความถี่สถานเสียงสูงสุด (Fig. 3), ความดันเสียงไม่มากปราบพยศ อื่น ๆ โดยเฉพาะ มีหลาย resonances(สามารถบุ โดยจุดสีดำใน Fig. 2), magnitudes ซึ่งมีเกือบผลกระทบ ในความเป็นจริง ถ้าหนึ่งตรวจสอบความถี่เหล่านี้อย่างระมัดระวัง พวกเขาสอดคล้องกับคลาสของ resonances โหมดแข็งกำแพงโดเมนทรงกระบอก (แสดงใน Fig. 2) ในภาพ โหมดแต่ละโหมดระบุ (m, n, p), กำหนดเรียกค่า circumferential รัศมี และโมดอลระยะยาวสั่ง ตามลำดับ ดังแสดงใน Fig. 2 เหล่านี้resonances ยกอยู่ในโหมดไม่ใช่รัศมีเรียกว่ามี n = 0 ที่มีศูนย์สั่งรัศมี
การแปล กรุณารอสักครู่..