vided the average charge does not d

vided the average charge does not deviate from by
3% at the most [9]. Using (3), we then obtain the fol
lowing expression:
(4)
This approximation is valid for describing the pro
cesses that occur in gaseous targets. In solid targets,
the time between two successive collisions becomes
less than the lifetime of the excited states of an inci
dent particle, and a considerable portion of the inci
dent ions, having electrons in excited states, is
involved in chargeexchange processes. In a solid tar
get, chargeexchange cross sections are thus averaged
over the exited states of an incident ion. This leads to a
change in the electron capture and loss cross sections,
all other conditions being equal. These changes are
sensitive to the velocity of the colliding particles, V,
the nuclear charge of ions, Z, and the atoms of the
medium, Zt
, as well as to the initial charge of the ions,
i0. Closer studies of the differences between the charge
fractions of ions in gases and solid targets were per
formed by Bohr and Lindhard [10] and Betz and
Grodzins [11].
Studying the phenomena of charge exchange with
ions in solids is generally a very difficult task from the
point of view of both experimental research and theo
retical description. The use of a twocomponent
approximation is considered to be justified for light
ions (e.g., He) or for fastmoving and heavier ions with
energies of several MeV/nucleon at sufficiently high
energies where only two charge components, FZ and
FZ–1, play important roles.
RESULTS AND DISCUSSION
In this work, approximation (3) is used to calculate
the average charges of He and N ions passing through
celluloid films. Figure 1 shows the experimental data for
the average charges of He ions in dependence on the
thickness of the celluloid target for different values of the
initial charge of the ions [5]. The velocity values for the
ions are 12 × 108
cm/s—E = 0.75 MeV/nucleon—and
18.7 × 108
cm/s—E = 1.8 MeV/nucleon. In this case,
only charge components FZ and FZ – 1 can be consid
ered in the beam, and the calculations performed
according to formula (3) describe the experimental
results for the values of the coefficients α = 0.5 at V =
12 × 108
cm/s and α = 0.2 at V = 18.7 × 108
cm/s.
The formation of the equilibrium state of N ions in
the considered range of velocities (4–12) × 108
cm/s
cannot be described by a twocomponent approxima
tion. Expression (3), however, can be used to calculate
the average charge for the varying coefficient α, taking
into account the dependence of α on the initial charge
of the incident ion, as
(5)
eq i
1 0 ln

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ค่าเฉลี่ยไม่แตกต่างจากโดย vided3% ที่มากสุด [9] เราใช้ (3), จากนั้นรับการ folควายเหล็กนิพจน์:(4)ประมาณนี้ไม่ถูกต้องสำหรับอธิบายข้อcesses ที่เกิดขึ้นในก๊าซเป้าหมาย ในชิ้นงานไม้เป็นเวลาต่อเนื่องซ้ำสองน้อยกว่าอายุการใช้งานของอเมริกาตื่นเต้นของ inci การอนุภาคบุ๋ม และเป็นส่วนหนึ่ง inciรอยเว้ามีอิเล็กตรอนในอเมริกาตื่นเต้น ประจุไฟฟ้า ถูกเกี่ยวข้องในกระบวนการ chargeexchange ในทาร์แข็งได้รับ chargeexchange จึงมีการเฉลี่ยค่าข้ามส่วนกว่าอเมริกา exited ของไอออนเป็นเหตุการณ์ นี้นำไปสู่การเปลี่ยนการจับยึดอิเล็กตรอนและขาดทุนข้ามส่วนเงื่อนไขอื่น ๆ ทั้งหมดจะเท่ากับ เปลี่ยนแปลงเหล่านี้ไวต่อความเร็วของอนุภาคชนกัน Vค่าธรรมเนียมการนิวเคลียร์ของไอออน Z และอะตอมของการปานกลาง Ztเท่ากับค่าเริ่มต้นของไอออนi0 ความแตกต่างระหว่างค่าธรรมเนียมการศึกษาใกล้ชิดเศษส่วนของประจุไฟฟ้าในก๊าซและเป้าหมายที่แข็งได้ต่อเกิดจากการจำลองของบอร์ และ Lindhard [10] และ Betz และGrodzins [11]ศึกษาปรากฏการณ์ของการแลกเปลี่ยนประจุกับไอออนในของแข็งโดยทั่วไปเป็นงานยากมากจากการวิจัยทดลองและธีโอมองคำอธิบายเกี่ยวกับการ การใช้งาน twocomponentประมาณถือว่าเป็นการพิสูจน์การแสงประจุไฟฟ้า (เช่น เขา) หรือ fastmoving และไอออนหนักด้วยพลังงานของหลาย MeV/นิ วคลีออนที่สูงพอพลังงานที่เพียงสองค่าส่วนประกอบ FZ และFZ-1 มีบทบาทสำคัญผลและการอภิปรายในงานนี้ ประมาณ (3) ใช้ในการคำนวณค่าเฉลี่ยของเขา และ N ไอออนผ่านฟิล์มเซลลูลอยด์ รูปที่ 1 แสดงข้อมูลทดลองค่าเฉลี่ยของประจุไฟฟ้าของเขาในการพึ่งพาการความหนาของเป้าหมายเซลลูลอยด์สำหรับค่าต่าง ๆ ของการค่าเริ่มต้นของไอออน [5] ค่าความเร็วสำหรับการไอออนมี 12 × 108 ซม./s — E = 0.75 และ MeV นิวคลีออน — และ18.7 × 108 ซม./s — E = 1.8 และ MeV นิวคลีออน ในกรณีนี้เฉพาะ ค่าคอมโพเนนต์ FZ และ FZ-1 สามารถ considered คาน และการดำเนินการคำนวณตามสูตร (3) อธิบายถึงการทดลองผลลัพธ์สำหรับค่าของαสัมประสิทธิ์ = 0.5 ที่ V =12 × 108 ซม./s และα = 0.2 ที่ V = 18.7 × 108 ซม./sการก่อตัวของสถานะสมดุลของ N ไอออนในพิจารณาช่วงความเร็ว (4 – 12) × 108 ซม./วินาทีไม่สามารถอธิบาย โดย twocomponent approximaทางการค้า นิพจน์ (3), อย่างไรก็ตาม สามารถใช้ในการคำนวณค่าเฉลี่ยสำหรับαค่าสัมประสิทธิ์ต่าง ๆ การในการพึ่งพาของαค่าธรรมเนียมเริ่มต้นของไอออนเหตุการณ์ เป็น(5)eq ผม1 0 ln

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

แต่แบ่งค่าใช้จ่ายเฉลี่ยไม่เบี่ยงเบนไปจากจาก
3% ที่มากที่สุด [9] การใช้ (3) จากนั้นเราจะได้รับ Fol
แสดงออกควายเหล็ก:
(4)
ประมาณนี้สามารถใช้ได้สำหรับการอธิบายโปร
cesses ที่เกิดขึ้นในเป้าหมายก๊าซ ในเป้าหมายที่เป็นของแข็ง
เวลาระหว่างสองชนต่อเนื่องกลายเป็น
น้อยกว่าอายุการใช้งานของรัฐตื่นเต้นของ Inci
อนุภาคบุ๋มและเป็นส่วนมากของ Inci
ไอออนบุ๋มมีอิเล็กตรอนในสหรัฐอเมริการู้สึกตื่นเต้นที่จะ
มีส่วนร่วมในกระบวนการ chargeexchange ใน tar ของแข็ง
ได้รับส่วน chargeexchange ข้ามจะเฉลี่ยจึง
เหนือรัฐออกของไอออนเหตุการณ์ที่เกิดขึ้น นี้นำไปสู่
​​การเปลี่ยนแปลงในการจับภาพอิเล็กตรอนและการสูญเสียข้ามส่วน
เงื่อนไขอื่น ๆ ทั้งหมดเท่ากัน การเปลี่ยนแปลงเหล่านี้
มีความไวต่อความเร็วของอนุภาคชน V ที่
ค่าใช้จ่ายนิวเคลียร์ของไอออน, Z และอะตอมของ
กลางคูน
, เช่นเดียวกับค่าใช้จ่ายเริ่มต้นของไอออน
i0 การศึกษาอย่างใกล้ชิดของความแตกต่างระหว่างค่าใช้จ่าย
เศษส่วนของไอออนในก๊าซและเป้าหมายที่เป็นของแข็งถูกต่อ
ที่เกิดขึ้นจากบอร์และ Lindhard [10] และเบทซ์และ
Grodzins [11].
การศึกษาปรากฏการณ์ของการแลกเปลี่ยนค่าใช้จ่ายที่มี
ไอออนในของแข็งโดยทั่วไปเป็นงานที่ยากมาก จาก
มุมมองของการวิจัยทดลองและธีโอ
คำอธิบาย retical การใช้ twocomponent
ประมาณถือว่าเป็นธรรมแสง
ไอออน (เช่นเขา) หรือ fastmoving และไอออนหนักกับ
พลังงานหลาย MeV / nucleon ที่สูงพอสมควร
พลังงานที่มีเพียงสองส่วนค่าใช้จ่าย FZ และ
FZ-1 เล่นที่สำคัญ บทบาท.
ผลลัพธ์และการอภิปราย
ในงานนี้ประมาณ (3) ถูกนำมาใช้ในการคำนวณ
ค่าใช้จ่ายเฉลี่ยของเขาและไม่มีประจุผ่าน
ฟิล์มเซลลูลอยด์ รูปที่ 1 แสดงข้อมูลการทดลองสำหรับ
ค่าใช้จ่ายเฉลี่ยของเขาไอออนพึ่งพา
ความหนาของเป้าหมายเซลลูลอยด์สำหรับค่าที่แตกต่างของ
ค่าใช้จ่ายเริ่มต้นของไอออน [5] ค่าความเร็วสำหรับ
ไอออน 12 × 108
ซม. / S-E = 0.75 MeV / นิวคลีออและ
18.7 × 108
ซม. / S-E = 1.8 MeV / นิวคลีออ ในกรณีนี้
เท่านั้นเรียกเก็บส่วนประกอบ FZ และ FZ - 1 สามารถ consid
ered ในคานและการคำนวณดำเนินการ
ตามสูตร (3) อธิบายการทดลอง
ผลการค้นหาสำหรับค่าสัมประสิทธิ์α = 0.5 V =
12 × 108
ซม. / s และα = 0.2 ที่ V = 18.7 × 108
ซม. / วินาที.
การก่อตัวของรัฐสมดุลของ N ไอออนใน
ช่วงการพิจารณาของความเร็ว (4-12) × 108
ซม. / วินาที
ไม่สามารถอธิบายโดย twocomponent approxima
การ การแสดงออก (3) แต่สามารถนำมาใช้ในการคำนวณ
ค่าใช้จ่ายเฉลี่ยสำหรับที่แตกต่างกันαค่าสัมประสิทธิ์การ
เข้าบัญชีพึ่งพาอาศัยกันของαในค่าใช้จ่ายเริ่มต้น
ของไอออนเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นเป็น
(5)
EQ ผม
1 0 LN