waveform.13 The ball compression wa

waveform.13 The ball compression was not measured, but the
force waveform can be integrated twice to calculate the displacement
of the ball center of mass. The result is also shown
in Fig. 3, indicating that the ball bounced while it was still
slightly compressed.
To analyze the behavior of the ball, estimates were made
of its mass and stiffness distributions along the bounce axis.
The mass distribution of a solid spherical ball is easily calculated,
but the stiffness distribution is difficult to calculate
and was measured instead. An identical rubber ball was cut
into five parallel slices, each 12 mm thick, and the stiffness
of each slice
defined as the load force divided by the compression
measured in a direction perpendicular to the flat
surfaces was measured in a materials testing machine. The
five slices are labeled as shown in Fig. 4. The mass of each
slice is given by m1=m5= 0.104M, m2=m4= 0.248M and
m3= 0.296M, where M is the total ball mass.
The force versus compression curves for the top three
slices are shown in Fig. 5. The end slices were much softer
than the other slices because the cross-sectional area reduces
to zero on one side of each slice. If each slice were a cylindrical
disk of area A and thickness b, then its stiffness would
be given by k=EA/b. In theory the stiffness of each end slice
is zero when the compression is zero because the contact
area would be zero. Small compressions of the end slice can
be described by the relation F=kx3/2
, where x is the
compression,14 in which case the stiffness F/x of the slice is
proportional to x1/2
. However, the stiffness increases more
rapidly with x for large compressions. For example, if a thin
cylindrical disk is compressed in half, and if the area doubles
to maintain the same volume
rubber being incompressible,
then the stiffness would increase by a factor of 4. Each disk
was compressed by about 4 mm and its stiffness increased
by a factor of about 2 or 3 depending on the slice.
Unlike a simple spring, the stiffness of a rubber
or a steel
ball is a nonlinear function of its compression. The nonlinearity
results in a decrease in the impact duration as the
incident ball speed increases, because the ball becomes
stiffer as its compression increases. The stiffness results in a
slightly bell-shaped impact force waveform, but its form has
no special significance in terms of the qualitative behavior of
the ball. For a 4 mm compression the average stiffness of the
central slice was 10% larger than the adjacent slices and
three times larger than the end slices.
The stiffness ratio of each element depends on the total
compression of the ball. For a very small compression, the
contact area of the end slice
of mass m5 might be less than
1 mm2
, while the end slice and its neighbor maintain contact
over a much larger area. At low ball speeds the impact duration
of a ball will therefore be extended as a result of the
relative softness of the end slice, in which case the compressional
wave generated in the ball can make many transits
across a ball diameter during the impact. The latter situation
arises in a low speed bounce of a steel ball. As will be
shown, the rubber ball bounced after about three such transits
under the conditions shown in Fig. 3. At lower incident
speeds, the rubber ball bounced after several more transits of
the compression wave across the ball.
IV. BOUNCING ROD EXPERIMENTS
Aluminum rods of diameter 6.0 and 20.0 mm and various
lengths were dropped end-on onto the piezo disk from a
height of about 1 cm to measure the impact duration and
force waveforms. The bottom end of each rod was rounded
with a radius of half the rod diameter to ensure that the rod
bounced centrally rather than on an edge and to provide a
valid comparison between the different rods. The impact duration
is sensitive to the shape and stiffness of the impact
end. For example, when the bottom end of a short rod was
tapered to a sharp point, the impact duration increased by a
factor of about 3, and the impact force decreased by a similar
factor, due to the relative softness of the point under compression.
Repeated impacts on the pointed end reduced the
impact duration and increased the impact force due to the
flattening of the initially sharp point. This fact alone shows
that the impact force and impact duration of a short rod and
Fig a ball is determined primarily by the stiffness of the contact
region rather than by the stiffness of the rod or the ball as a
whole. At least, that is the case for a low speed impact. In a
high speed impact, a ball might squash in half, in which case
the contact region could extend to the center of the ball or
beyond.
Results for four such rods are shown in Fig. 6. The
5-cm-long, 6-mm-diam rod had an impact duration of about
50 s and excited a small amplitude, high frequency vibration
of the piezo disk after the impact. The speed of sound in
aluminu

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ไม่มีวัดอัดบอล waveform.13 แต่การรูปคลื่นแรงสามารถรวมสองครั้งเพื่อคำนวณปริมาณกระบอกสูบมวลของศูนย์ลูก ยังมีแสดงผลในรูป 3 บ่งชี้ว่า ลูกเด้งในขณะที่มันยังคงบีบอัดเล็กน้อยทำการประเมินเพื่อวิเคราะห์พฤติกรรมของลูกของของมวลและความแข็งการกระจายตามแนวแกนสะท้อนสามารถคำนวณการกระจายมวลของลูกบอลไม้ทรงกลมแต่การกระจายความแข็งยากในการคำนวณและถูกวัดแทน มีลูกบอลยางที่เหมือนถูกตัดเป็นชิ้นห้าขนาน ละ 12 มิลลิเมตร และความแข็งที่ของแต่ละชิ้นกำหนดเป็นแรงโหลดแบ่งออก โดยการบีบอัดวัดในทิศทางตั้งฉากกับพื้นราบพื้นผิวโดยวัดในการทดสอบเครื่องจักรวัสดุ การห้าชิ้นมีป้ายระบุว่าตามที่แสดงในรูปที่ 4 มวลของแต่ละชิ้นถูกกำหนด โดย m1 = m5 = 0.104M, m2 = m4 = 0.248 เมตร และm3 = 0.296M โดยที่ M คือ จำนวนมวลของลูกแรงเมื่อเทียบกับเส้นโค้งการบีบอัดบนสามชิ้นจะแสดงในรูปที่ 5 ชิ้นสุดท้ายได้นุ่มมากกว่าอีกชิ้นเนื่องจากลดพื้นที่หน้าตัดเป็นศูนย์ในด้านหนึ่งของแต่ละชิ้น ถ้า เป็นทรงกระบอกแต่ละชิ้นดิสก์ของพื้นที่ และความหนา b แล้วมันตึงจะได้รับ โดย k = EA/b ในทฤษฎีความแข็งของแต่ละชิ้นสิ้นเป็นศูนย์รวมเป็น ศูนย์เนื่องจากการติดต่อพื้นที่จะเท่ากับศูนย์ สามารถกดขนาดเล็กของชิ้นสุดท้ายอธิบาย โดยความสัมพันธ์ F = kx3/2โดยที่ x คือการการบีบอัด 14 ซึ่งกรณีตึง F / x ของชิ้นนั้นสัดส่วน x1/2. อย่างไรก็ตาม ความแข็งที่เพิ่มมากขึ้นอย่างรวดเร็ว ด้วย x เพื่อกดขนาดใหญ่ ตัวอย่างเช่น ถ้าให้บางมีการบีบอัดดิสก์กระบอกครึ่ง และ หากพื้นที่คู่เพื่อรักษาปริมาณยางเดียวกันถูกบีบอัดไม่ได้แล้ว ที่ความแข็งจะเพิ่มขึ้น โดยปัจจัยที่ 4 แต่ละดิสก์ถูกบีบอัด โดยประมาณ 4 มม.และตึงที่เพิ่มขึ้นโดยปัจจัยที่เกี่ยวกับ 2 หรือ 3 ขึ้นอยู่กับชิ้นซึ่งแตกต่างจากสปริงง่าย ความแข็งของยางหรือเป็นเหล็กลูกเป็นฟังก์ชันเชิงเส้นของการบีบอัดของ การ nonlinearityผลการลดระยะเวลาผลกระทบเช่นการเพิ่มความเร็วลูกเกิด เนื่องจากกลายเป็นลูกบอลแข็งเป็นการบีบอัดเพิ่ม อาการตามผลการเล็กน้อยรูประฆังผลบังคับรูปคลื่น แต่มีรูปแบบไม่มีความสำคัญเป็นพิเศษในแง่ของการทำงานเชิงคุณภาพของลูกบอล สำหรับการบีบอัด 4 มม.ที่ความแข็งเฉลี่ยของการชิ้นกลางเป็นขนาดใหญ่กว่าชิ้นติดกัน 10% และมีขนาดใหญ่กว่าชิ้นสิ้นสามครั้งอัตราส่วนความแข็งของแต่ละองค์ประกอบขึ้นอยู่รวมกับการบีบอัดของลูก สำหรับการบีบอัดขนาดเล็ก การสัมผัสของชิ้นสุดท้ายของ m5 มวลอาจจะน้อยกว่า1 mm2ในขณะที่ชิ้นสุดท้ายและอยู่ใกล้เคียงรักษาติดต่อมากขนาดใหญ่พื้นที่ ที่ความเร็วต่ำลูกระยะเวลาผลกระทบของลูกบอลจะจึงขยายเป็นผลการนุ่มแบบสัมพัทธ์ของชิ้นสุดท้าย ซึ่งกรณีที่ compressionalสร้างขึ้นในลูกคลื่นสามารถทำผ่านหลายข้ามเส้นผ่านศูนย์กลางลูกระหว่างผลกระทบ สถานการณ์หลังเกิดในแบบความเร็วต่ำตีกลับของลูกเหล็ก จะเป็นแสดง ลูกยางเด้งหลังประมาณสามผ่านดังกล่าวภายใต้เงื่อนไขที่แสดงใน ที่เกิดเหตุต่ำความเร็ว ลูกบอลยางเด้งหลังนเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นเพิ่มเติมของคลื่นอัดข้ามลูกIV. ใหญ่คันทดลองอลูมิเนียมแท่งเส้นผ่าศูนย์กลาง 6.0 และ 20.0 มม.และต่าง ๆความยาวถูกตัดทิ้งสิ้นสุดบนดิสก์ piezo จากการความสูงประมาณ 1 ซม.เพื่อวัดระยะเวลาผลกระทบ และบังคับให้รูปคลื่น ปลายด้านล่างของแต่ละก้านปัดเศษมีรัศมีขนาดราวครึ่งหนึ่งให้แน่ใจว่าคันสะท้อนใจกลางมากกว่า บนขอบ และ เพื่อให้การเปรียบเทียบที่ถูกต้องระหว่างแท่งแตกต่างกัน ระยะเวลาผลกระทบมีความไวต่อรูปร่างและความแข็งของผลกระทบสิ้นสุด ตัวอย่างเช่น เมื่อปลายด้านล่างของก้านสั้นเป็นเรียวที่ปลายแหลม ระยะเวลาของผลกระทบเพิ่มขึ้นเป็นปัจจัยประมาณ 3 และแรงกระแทกลดลง โดยคล้ายปัจจัย เนื่องจากความนุ่มแบบสัมพัทธ์ของจุดภายใต้การบีบอัดซ้ำปลายแหลมที่ลดผลกระทบต่อการส่งผลกระทบต่อระยะเวลา และเพิ่มแรงกระแทกเนื่องจากการราบของจุดแรกคม แสดงความจริงเพียงอย่างเดียวว่า ผลกระทบแรง และส่งผลกระทบต่อระยะเวลาของก้านสั้น และรูปลูกบอลจะถูกกำหนด โดยความแข็งแกร่งของผู้ติดต่อหลักภูมิภาคแทน โดยความแข็งของคันหรือลูกเป็นการทั้งหมดนี้ น้อย ที่เป็นกรณีนี้สำหรับผลกระทบความเร็วต่ำ ในการผลกระทบของความเร็วสูง ลูกอาจสควอชในครึ่ง ซึ่งในกรณีภูมิภาคติดต่อสามารถขยายไปยังศูนย์กลางของลูก หรือนอกเหนือจากนี้ผลลัพธ์สำหรับสี่แท่งดังกล่าวจะแสดงในรูปที่ 6 การ5 ซม.ยาว ก้าน 6-mm-diam มีระยะเวลามีผลกระทบเกี่ยวกับ50 s และตื่นเต้นคลื่นขนาดเล็ก การสั่นสะเทือนความถี่สูงของดิสก์ piezo หลังจากผลกระทบ ความเร็วของเสียงในaluminu

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

waveform.13 การบีบอัดลูกไม่ได้วัด แต่
รูปแบบของคลื่นแรงสามารถบูรณาการครั้งที่สองในการคำนวณการเคลื่อนที่
ของศูนย์ลูกของมวล ผลที่ตามมาก็แสดงให้เห็น
ในรูป 3 แสดงให้เห็นว่าลูกเด้งขณะที่มันยัง
บีบอัดเล็กน้อย.
เพื่อวิเคราะห์พฤติกรรมของลูกประมาณการได้ทำ
ของมวลและความแข็งกระจายไปตามแกนตีกลับ.
การกระจายมวลของลูกบอลทรงกลมที่เป็นของแข็งจะคำนวณได้อย่างง่ายดาย
แต่ การกระจายความแข็งเป็นเรื่องยากในการคำนวณ
และวัดแทน ลูกยางเหมือนถูกตัด
ออกเป็นห้าชิ้นขนานแต่ละ 12 มมหนาและความแข็ง
ของแต่ละชิ้น? กำหนดเป็นแรงโหลดหารด้วยการบีบอัดที่
วัดในทิศทางที่ตั้งฉากกับแบน
พื้นผิววัดในเครื่องทดสอบวัสดุ
ห้าชิ้นจะมีป้ายกำกับดังแสดงในรูป 4. มวลของแต่ละ
ชิ้นจะได้รับจาก M1 = = M5 0.104M, m2 = M4 = 0.248M และ
M3 = 0.296M ที่ M คือมวลรวมลูก.
แรงเมื่อเทียบกับเส้นโค้งการบีบอัดสำหรับชั้นสาม
ชิ้นที่แสดงอยู่ใน มะเดื่อ. 5. ชิ้นท้ายมีมากนุ่ม
กว่าชิ้นอื่น ๆ เพราะพื้นที่หน้าตัดลด
ให้เป็นศูนย์ในด้านหนึ่งของแต่ละชิ้น ถ้าแต่ละชิ้นเป็นรูปทรงกระบอก
ดิสก์ของพื้นที่และความหนา B แล้วตึงของตนจะ
ได้รับโดย K = EA / B ในทางทฤษฎีความแข็งของชิ้นท้ายแต่ละ
เป็นศูนย์เมื่อบีบอัดเป็นศูนย์เพราะการติดต่อ
ในพื้นที่จะเป็นศูนย์ กดเล็ก ๆ ของชิ้นท้ายที่สุดสามารถ
อธิบายได้ด้วยความสัมพันธ์ F = kx3 / 2
ที่ x คือ
การบีบอัด 14 ซึ่งในกรณีตึง F / X ของชิ้นที่เป็น
สัดส่วนกับ x1 /
2 อย่างไรก็ตามความแข็งเพิ่มมากขึ้น
อย่างรวดเร็วด้วย X สำหรับการกดขนาดใหญ่ ตัวอย่างเช่นถ้าบาง
ดิสก์ทรงกระบอกที่ถูกบีบอัดในช่วงครึ่งปีและหากพื้นที่เป็นสองเท่า
เพื่อรักษาปริมาณเดียวกันได้หรือไม่เป็นยางอัด
แล้วตึงจะเพิ่มขึ้นโดยปัจจัยที่ 4. แต่ละดิสก์
ที่ถูกบีบอัดโดยประมาณ 4 มิลลิเมตรและความแข็งของมัน เพิ่มขึ้น
โดยปัจจัยที่เกี่ยวกับ 2 หรือ 3 ขึ้นอยู่กับชิ้นได้.
ซึ่งแตกต่างจากฤดูใบไม้ผลิที่เรียบง่ายความแข็งของยางหรือไม่หรือเหล็กที่
ลูกเป็นฟังก์ชั่นของการบีบอัดแบบไม่เชิงเส้นของมัน ไม่เป็นเชิงเส้น
ผลในการลดลงในระยะเวลาส่งผลกระทบเป็นที่
เหตุการณ์ที่เกิดขึ้นลูกความเร็วเพิ่มขึ้นเพราะลูกจะกลายเป็น
แข็งเป็นเพิ่มการบีบอัด ผลการตึงใน
รูปแบบของคลื่นแรงกระแทกเล็กน้อยรูประฆัง แต่รูปแบบที่มี
ความสำคัญเป็นพิเศษในแง่ของพฤติกรรมเชิงคุณภาพของ
ลูก สำหรับการบีบอัด 4 มมตึงค่าเฉลี่ยของ
ชิ้นกลางเป็น 10% มีขนาดใหญ่กว่าชิ้นที่อยู่ติดกันและ
สามครั้งใหญ่กว่าชิ้นสิ้นสุด.
อัตราส่วนความแข็งของแต่ละองค์ประกอบขึ้นอยู่กับการรวม
การบีบอัดของลูก สำหรับการบีบอัดขนาดเล็กมากที่
พื้นที่ติดต่อของชิ้นที่สุด? มวล M5 อาจจะน้อยกว่า
1 mm2
ในขณะที่ชิ้น end และเพื่อนบ้านรักษาติดต่อ
ไปทั่วพื้นที่ขนาดใหญ่กว่ามาก ที่ลูกความเร็วต่ำระยะเวลาผลกระทบ
ของลูกจึงจะขยายเป็นผลของ
ความนุ่มนวลญาติของชิ้นท้ายที่สุดซึ่งในกรณี compressional
คลื่นสร้างขึ้นในลูกสามารถทำผ่านจำนวนมาก
ทั่วเส้นผ่าศูนย์กลางลูกในช่วงผลกระทบ สถานการณ์หลัง
เกิดขึ้นในการตีกลับความเร็วต่ำของลูกเหล็ก ในฐานะที่จะ
แสดงให้เห็นว่าลูกยางเด้งหลังจากที่เกี่ยวกับสาม transits ดังกล่าว
ภายใต้เงื่อนไขที่แสดงในรูป 3. ที่เหตุการณ์ที่เกิดขึ้นที่ต่ำกว่า
ความเร็วลูกยางเด้งหลังจากผ่านอีกหลายของ
การบีบอัดคลื่นทั่วบอล.
IV Bouncing ทดลอง ROD
แท่งอลูมิเนียมขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง 6.0 และ 20.0 มมต่างๆและ
ความยาวถูกทิ้งในสิ้นลงบนดิสก์ Piezo จาก
ความสูงประมาณ 1 ซม. ในการวัดระยะเวลาที่ผลกระทบและความ
แรงของรูปคลื่น ปลายด้านล่างของแต่ละคันเป็นทรงกลม
มีรัศมีครึ่งหนึ่งของเส้นผ่าศูนย์กลางก้านเพื่อให้แน่ใจว่าแกน
เด้งจากส่วนกลางมากกว่าบนขอบและเพื่อให้
การเปรียบเทียบที่ถูกต้องระหว่างแท่งที่แตกต่างกัน ระยะเวลาส่งผลกระทบต่อ
ความไวต่อรูปร่างและความแข็งของผลกระทบ
ที่สิ้นสุด ตัวอย่างเช่นเมื่อปลายด้านล่างของก้านสั้น
เรียวแหลมระยะเวลาส่งผลกระทบเพิ่มขึ้นโดย
มีปัจจัยมาจากประมาณ 3 และกำลังส่งผลกระทบลดลงที่คล้ายกัน
ปัจจัยเนื่องจากความนุ่มนวลญาติของจุดภายใต้การบีบอัด
ผลกระทบที่เกิดซ้ำแล้วซ้ำอีกในปลายแหลมลด
ระยะเวลาและผลกระทบเพิ่มขึ้นกำลังส่งผลกระทบเนื่องจากการ
แบนราบของจุดแรกที่คมชัด ความจริงเรื่องนี้คนเดียวที่แสดงให้เห็น
ว่าแรงกระแทกและระยะเวลาในผลกระทบของก้านสั้นและ
รูปลูกจะกำหนดโดยความแข็งของผู้ติดต่อ
ภูมิภาคมากกว่าโดยความแข็งของก้านหรือลูกเป็นที่
ทั้ง อย่างน้อยที่เป็นกรณีนี้สำหรับผลกระทบที่ความเร็วต่ำ ในการ
ส่งผลกระทบต่อความเร็วสูง, ลูกอาจสควอชในช่วงครึ่งปีซึ่งในกรณีที่
เขตติดต่อที่สามารถขยายไปยังศูนย์กลางของลูกหรือ
เกิน.
ผลสี่แท่งดังกล่าวจะแสดงในรูป 6.
5 ซม. ยาวก้าน 6-MM-diam มีระยะเวลาส่งผลกระทบประมาณ
50 และตื่นเต้นคลื่นขนาดเล็กสั่นสะเทือนความถี่สูง
ของดิสก์ Piezo หลังจากผลกระทบ ความเร็วของเสียงใน
aluminu

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

waveform.13 ลูกบอลบีบอัดไม่ได้วัด แต่แรงจริง สามารถบูรณาการสองครั้งเพื่อคำนวณการแทนที่ของลูก ศูนย์กลางของมวล ผลยังแสดงในรูปที่ 3 แสดงให้เห็นว่าในขณะที่มันยังคงเป็นบอลกระดอนมาเข้าทางบีบอัดเล็กน้อยเพื่อวิเคราะห์พฤติกรรมของลูก , ประมาณการได้ทําของมวลและการกระจายตามแนวเด้งตึงแกนมวลของของแข็งกระจายลูกบอลทรงกลมสามารถคํานวณแต่เนื่องจากการกระจายเป็นเรื่องยากที่จะคำนวณและวัดแทน ลูกบอลยางเหมือนกัน โดนตัด5 ขนาน แต่ละชิ้น หนา 12 มม. และความแข็งของแต่ละชิ้น เช่น โหลดแรงแบ่งโดยการบีบอัดวัดในทิศทางตั้งฉากกับแบนพื้นผิวที่ถูกวัดในเครื่องทดสอบวัสดุ ที่ห้าชิ้นจะมีข้อความดังแสดงในรูปที่ 4 มวลของแต่ละชิ้นจะได้รับโดย M5 M1 = = = = 0.248m 0.104m M2 M4 และM3 = 0.296m โดยที่ M คือมวลบอลทั้งหมดบังคับกับการบีบอัดโค้งสำหรับสามด้านบนชิ้นที่แสดงในรูปที่ 5 จบชิ้นมากนุ่มกว่าชิ้นอื่น ๆเพราะพื้นที่ภาคตัดขวาง ช่วยลดศูนย์บนด้านหนึ่งของแต่ละชิ้น ถ้าแต่ละชิ้นเป็นรูปทรงกระบอกดิสก์ของพื้นที่และความหนาข มันก็ตึงจะได้รับโดย k = เอ / บี ในทฤษฎีความฝืดของปลายแต่ละชิ้นเป็นศูนย์ เมื่อการบีบอัดเป็นศูนย์เพราะติดต่อพื้นที่จะเป็นศูนย์ หน้าอกเล็กสุด ชิ้นสามารถสามารถอธิบายโดยความสัมพันธ์ F = kx3 / 2เมื่อ x คือการบีบอัด , 14 ซึ่งในกรณีนี้ค่า F / X ของหั่นสัดส่วน 1 / 2. อย่างไรก็ตาม ความแข็งที่เพิ่มขึ้นมากกว่าอย่างรวดเร็วกับ X สำหรับหน้าอกใหญ่ ตัวอย่างเช่น ถ้าบางดิสก์ทรงกระบอกจะถูกบีบอัดในครึ่ง และถ้าพื้นที่คู่การรักษาเดียวกันปริมาณยางถูกอัดตัวไม่ได้แล้วความแข็งแรงจะเพิ่มขึ้น โดยปัจจัย 4 ดิสก์แต่ละที่ถูกบีบอัดโดยประมาณ 4 มิลลิเมตร และมีความแข็งเพิ่มขึ้นโดยปัจจัยที่เกี่ยวกับ 2 หรือ 3 แล้วแต่ชิ้นซึ่งแตกต่างจากฤดูใบไม้ผลิง่าย ความแข็งของยางหรือเหล็กบอลเป็นฟังก์ชันเชิงเส้นของการบีบอัด ส่วนค่าผลในการลดลงของผลกระทบเวลาเป็นเพิ่มความเร็วของลูก เพราะลูกจะเกิดเหตุการณ์แข็งเป็นบีบอัดของเพิ่มขึ้น เนื่องจากผลลัพธ์ในกระดิ่งรูปคลื่นแรงกระแทกเล็กน้อย แต่การได้พิเศษที่ไม่มีความสำคัญในแง่ของพฤติกรรมเชิงคุณภาพลูกบอล สำหรับ 4 มม. อัดแข็งเฉลี่ยของกลางซอย 10 % มีขนาดใหญ่กว่าชิ้นที่อยู่ติดกันและสามครั้งใหญ่กว่าปลายชิ้นค่าอัตราส่วนของแต่ละองค์ประกอบขึ้นอยู่กับทั้งหมดการบีบอัดของลูก สำหรับการบีบอัดขนาดเล็กมาก ,ติดต่อพื้นที่จบ ชิ้นของมวล M5 อาจจะน้อยกว่า1 แน่นในขณะที่ปลายชิ้นและเพื่อนบ้านของมันรักษาติดต่อผ่านพื้นที่ที่มีขนาดใหญ่มาก ที่บอลต่ำความเร็วผลกระทบ ระยะเวลาของลูกจึงจะสามารถขยายผลของทาญาติจบ ชิ้นในที่กรณี compressionalคลื่นที่เกิดในลูกสามารถมากมายยะข้ามเส้นผ่าศูนย์กลางช่วงบอลกระแทก สถานการณ์หลังที่เกิดขึ้นในความเร็วต่ำ เด้งของลูกบอลเหล็ก เป็นจะแสดงให้เห็น , ลูกยางเด้งหลังประมาณ 3 ยะ เช่นภายใต้เงื่อนไขที่แสดงในรูปที่ 3 เหตุการณ์ที่ลดลงความเร็วลูกบอลยางเด้งหลังจาก transits ของอีกหลายการบีบอัดคลื่นข้ามบอล4 . คันทดลองแสงอลูมิเนียมแท่งขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง 6.0 และ 20.0 มิลลิเมตร และต่าง ๆความยาวที่ถูกทิ้งสิ้นสุดบน Piezo ดิสก์จากความสูงประมาณ 1 ซม. วัดจากระยะเวลาและบังคับนี่ ปลายด้านล่างของแต่ละคันมันกลมกับรัศมีครึ่งคันเส้นผ่าศูนย์กลางเพื่อให้แน่ใจว่า ไม้เรียวเด้งจากส่วนกลางมากกว่าขอบ และให้การเปรียบเทียบที่ถูกต้องระหว่างแท่งที่แตกต่างกัน ผลกระทบของระยะเวลามีความไวต่อรูปร่างและความแข็งแรงของผลกระทบปลาย ตัวอย่างเช่น เมื่อปลายแท่งสั้น ๆคือเรียวไปยังจุดที่คมชัด ผลกระทบระยะเวลาเพิ่มขึ้นโดยปัจจัยของเกี่ยวกับ 3 , และแรงกระแทกลดลงที่คล้ายกันปัจจัย เนื่องจากญาติความนุ่มนวลของจุดภายใต้การบีบอัดซ้ำต่อปลายแหลมลดลงผลกระทบของระยะเวลาและเพิ่มแรงกระแทก เนื่องจากการแฟบจากตอนแรกจุดแหลม ความจริงเพียงอย่างเดียว แสดงว่า แรงกระแทกและระยะเวลาของผลกระทบของแกนสั้นรูปลูกถูกกำหนดเป็นหลักโดยความแข็งของติดต่อภูมิภาคมากกว่าโดยความแข็งของก้าน หรือ บอล เป็นทั้งหมด อย่างน้อย นั่นคือกรณีของผลกระทบที่ความเร็วต่ำ ในผลกระทบต่อความเร็วสูง ลูกอาจสควอชในครึ่ง ซึ่งในกรณีติดต่อเขตสามารถขยายไปยังศูนย์ของลูก หรือเกินผลการค้นหาสำหรับสี่แท่งดังกล่าวจะแสดงในรูปที่ 6 ที่5-cm-long 6-mm-diam ร็อด , มีผลระยะเวลาเกี่ยวกับ50 และตื่นเต้นเป็นคลื่นขนาดเล็ก ความถี่สูงของ Piezo ดิสก์หลังจากผลกระทบ ความเร็วของเสียงในaluminu