The reflected percentage of ultraso

The reflected percentage of ultrasound energy, R1, travels from time location ta to arrive back at the PZT
transducer at time location t1 where it can be measured as amplitude V1 from the electrodes. The TDOA between the
initial pulse and first received echo is t1=t1-t0, which is used to measure the steel thickness T1, as described in
equation (4). The remaining percentage of energy, R2=86.15%, travels through the tungsten layer until it reaches the
second boundary, air, at time location tb, which has very low acoustic impedance of 0.0004 MRayls. Due to the very
large difference in acoustic impedance between air and tungsten, the signal energy is completely reflected back into
the tungsten material travelling towards the steel layer. When the signal reaches the tungsten-steel boundary at time
location tc, another percentage energy R1 is reflected back, however, this time it is reflected back into the tungsten
layer. The remaining percentage of energy R2, makes its way through the steel layer to arrive back at the transducer
at time t2 with voltage magnitude V2. The TDOA t2= t2-t1 is used in equation (4) to measure the thickness of the
tungsten layer T2. Note that the ultrasound signal at time location t2 will be reflected again into the steel, such that
the whole cycle is repeated until all signals are attenuated according to equation (7), where V is the exponential
decrease in voltage amplitude of the sound signal at distance d, and V0 is the initial voltage amplitude produced by
the PZT at t0. The attenuation coefficient , expressed in dB/cm, is dependent on the PZT resonant frequency and
varies with manufacturer processing technology. Therefore, is experimentally calculated by measuring the initial
voltage sample Vi and a final voltage sample Vf separated by distance d according to equation (8).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เปอร์เซ็นต์สะท้อนพลังงานซาวด์ R1 เดินทางจากสถานเวลาพูดคุย ถึงที่ PZTพิกัดที่ t1 ตำแหน่งเวลาที่สามารถวัดเป็นคลื่น V1 จากหุงต TDOA ระหว่างการชีพจรเริ่มต้นสะท้อนแรกรับเป็น t1 = t1-t0 ซึ่งใช้วัดความหนาของเหล็ก T1 ตามที่อธิบายไว้ในสมการ (4) เปอร์เซ็นต์เหลือพลังงาน R2=86.15% เดินทางผ่านชั้นทังสเตนจนกว่าจะถึงสองขอบ อากาศ เวลาตั้ง tb ซึ่งมีความต้านทานระดับต่ำมากของ 0.0004 MRayls เนื่องมากความแตกต่างใหญ่ในระดับความต้านทานระหว่างอากาศ และทังสเตน พลังงานสัญญาณเป็นประจำไว้อย่างสมบูรณ์วัสดุทังสเตนที่เดินทางไปยังชั้นเหล็ก เมื่อสัญญาณมาถึงขอบเหล็กทังสเตนครั้งตำแหน่ง tc เปอร์เซ็นต์พลังงานอื่นที่ R1 จะสะท้อนกลับ อย่างไรก็ตาม เวลานี้มันสะท้อนให้เห็นกลับเป็นทังสเตนชั้น เปอร์เซ็นต์เหลือพลังงาน R2 ทำให้ทางผ่านชั้นเหล็กถึงที่พิกัดที่ที่เวลา t2 กับขนาดแรงดันไฟฟ้า V2 TDOA t2 = t2-t1 ใช้ในสมการ (4) เพื่อวัดความหนาของการทังสเตนชั้น T2 โปรดสังเกตว่า สัญญาณอัลตร้าซาวด์ที่เวลา t2 ตำแหน่งจะมีผลอีกเป็นเหล็ก ที่วงจรทั้งหมดจะถูกทำซ้ำจนกว่าสัญญาณทั้งหมดมีไฟฟ้าเคร...ตามสมการ (7), V อยู่ที่เนนลดคลื่นแรงดันไฟฟ้าของสัญญาณเสียงที่ระยะ d และ V0 คือ คลื่นแรงดันเริ่มต้นการผลิตโดยPZT ที่ t0 สัมประสิทธิ์การลดทอน แสดงใน dB/ซม. จะขึ้นอยู่กับความถี่คงที่ PZT และแตกต่างกันไปการผลิตเทคโนโลยีการประมวลผล ดังนั้น experimentally คำนวณ โดยวัดแรกตัวอย่างแรงดัน Vi และอย่างสุดท้ายแรงดัน Vf ที่แยกจากกัน โดยระยะทาง d ตามสมการ (8)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ร้อยละของพลังงานอัลตราซาวนด์สะท้อน R1 เดินทางจากที่ตั้งตาเวลาที่จะมาถึงกลับมาที่ PZT
แปลงสัญญาณในสถานที่เวลา t1 ที่จะสามารถวัดความกว้าง V1 จากขั้วไฟฟ้า TDOA ระหว่าง
พัลส์ครั้งแรกและได้รับเสียงสะท้อนแรกคือ t1 = T1-t0 ซึ่งจะใช้ในการวัดความหนาของเหล็ก T1 ที่อธิบายไว้ใน
สมการ (4) เปอร์เซ็นต์ที่เหลืออยู่ของพลังงาน R2 = 86.15% เดินทางผ่านชั้นทังสเตนจนกว่าจะถึง
เขตแดนที่สองอากาศในสถานที่เวลา TB ซึ่งมีความต้านทานอะคูสติกที่ต่ำมากของ 0.0004 MRayls เนื่องจากมาก
แตกต่างกันมากในความต้านทานอะคูสติกระหว่างอากาศและทังสเตนพลังงานสัญญาณสะท้อนให้เห็นอย่างสมบูรณ์กลับเข้ามาใน
วัสดุทังสเตนเดินทางต่อชั้นเหล็ก เมื่อสัญญาณถึงขอบเขตทังสเตนเหล็กในเวลา
สถานที่ TC พลังงานร้อยละอื่น R1 จะสะท้อนกลับ แต่คราวนี้มันจะสะท้อนกลับเข้ามาในทังสเตน
ชั้น ร้อยละที่เหลือของพลังงาน R2, ทำให้ทางผ่านชั้นเหล็กที่จะมาถึงกลับมาที่แปลงสัญญาณ
ที่ t2 เวลาที่มีขนาดแรงดันไฟฟ้า V2 T2 TDOA = t2-t1 ใช้ในสมการ (4) การวัดความหนาของ
ชั้น T2 ทังสเตน โปรดทราบว่าสัญญาณอัลตราซาวนด์ที่สถานที่เวลา t2 จะสะท้อนให้เห็นอีกครั้งในเหล็กเช่นว่า
วงจรทั้งซ้ำจนกว่าสัญญาณทั้งหมดจะถูกยับยั้งตามสมการ (7) ซึ่งเป็น V ชี้แจง
การลดลงของแรงดันไฟฟ้ากว้างของสัญญาณเสียงที่ งระยะทางและ V0 เป็นคลื่นแรงดันเริ่มต้นการผลิตโดย
PZT ที่ t0 ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนแสดงใน dB / cm ขึ้นอยู่กับความถี่ PZT จังหวะและ
ขึ้นอยู่กับผู้ผลิตเทคโนโลยีการประมวลผล ดังนั้นมีการคำนวณการทดลองโดยการวัดเริ่มต้น
ตัวอย่างแรงดันสูงและแรงดันไฟฟ้าตัวอย่างสุดท้าย Vf แยกจากกันโดยระยะทาง d ตามสมการ (8)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

สะท้อนค่าอุลตราซาวด์พลังงาน , R1 , เดินทางจากท่าที่ตั้งเวลากลับมาถึงว่าตัวแปลงสัญญาณที่ตำแหน่ง T1
เวลาที่สามารถวัดเป็นแบบ V1 จากขั้วไฟฟ้า ส่วนวิธีคำนวณตำแหน่งทั้งสองระหว่าง
ชีพจรเริ่มต้นแรกได้รับเสียงสะท้อนคือ T1 = t1-t0 ซึ่งใช้วัดความหนาเหล็ก T1
ตามที่อธิบายไว้ในสมการที่ ( 4 ) ที่เหลือร้อยละของพลังงาน , R2 = 86.15 % travels through the tungsten layer until it reaches the
second boundary, air, at time location tb, which has very low acoustic impedance of 0.0004 MRayls. Due to the very
large difference in acoustic impedance between air and tungsten, the signal energy is completely reflected back into
the tungsten material travelling towards the steel layer.เมื่อสัญญาณถึงทังสเตนเหล็กเขตแดนที่ TC ที่ตั้งเวลา
อีก R1 พลังงานร้อยละถูกสะท้อนกลับ แต่คราวนี้มันถูกสะท้อนกลับไปทังสเตน
ชั้น ที่เหลือค่า R2 พลังงาน ทำให้เป็นทางผ่านเหล็กชั้นถึงกลับมาที่ตัวแปลงสัญญาณ
เวลา T2 กับ V2 ขนาดแรงดันไฟฟ้าT2 = t2-t1 วิธีคำนวณตำแหน่งทั้งสองที่ใช้ในสมการ ( 4 ) เพื่อวัดความหนาของชั้น
Tungsten T2 ทราบว่าสัญญาณอัลตราซาวนด์ที่ T2 ที่ตั้งเวลาจะปรากฏอีกครั้งในเหล็ก เช่น
ทั้งวงจรซ้ำจนกว่าสัญญาณทั้งหมดจะเป็นตามสมการ ( 7 ) เมื่อ V คือแรงดันไฟฟ้าลดลงชี้แจง
ในแอมพลิจูดของสัญญาณเสียงที่ระยะห่าง Dคือการเริ่มต้นของการผลิและแรงดันไฟฟ้าที่ผลิตโดยวิธีที่ t0
. ส่วนค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนโดย dB / เซนติเมตร ขึ้นอยู่กับว่าเรโซแนนซ์ความถี่และ
ขึ้นอยู่กับการประมวลผลเทคโนโลยีผู้ผลิต จึงได้ทดลองคำนวณโดยการวัดแรงดันเริ่มต้น
ตัวอย่าง 6 และสุดท้ายแรงดันตัวอย่าง VF แยกจากกันโดยระยะทาง D ตามสมการ ( 8 ) .