of the revived probe pulse is reduc

of the revived probe pulse is reduced compared to that of the pulse
in Fig. 2b. Figure 2d shows the measured transmission for a series of
pulses as a function of their storage time in the atom cloud. The data
are consistent with an exponential decay with a 1/e decay time of
0.9 ms, comparable to the calculated mean free time of 0.5 ms
between elastic collisions in the atom cloud with a density of
11 mm-3
. Further studies of the decoherence mechanisms are
planned but are beyond the scope of this Letter.
We have veri®ed experimentally that the probe pulse is regenerated
through stimulated rather than spontaneous emission. To do
this, we prepared all atoms in state |2i and subsequently turned on
the coupling laser alone. The coupling laser was completely
absorbed for tens of microseconds without generating any signal
in the probe PMT.
In Fig. 3a±c, we show three PMT signal traces recorded under
similar conditions except that we vary the intensity, Ic2, of the
coupling laser when it is turned back on. When Ic2 is larger than the
original coupling intensity, Ic1, the amplitude of the revived probe
pulse increases and its temporal width decreases (Fig. 3a). For
Ic2 , Ic1, the opposite occurs (Fig. 3c). These results support our
physical picture of the process. The stored atomic coherence dictates
the ratio of the Rabi frequencies of the coupling and revived probe
®elds, as well as the spatial width of the regenerated pulse. In Fig. 3d
we show that with a large Ic2, the peak intensity of the revived probe
pulse exceeds that of the original input pulse by 40%.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ของโพรบมา ชีพจรจะลดลงเมื่อเทียบกับชีพจรใน Fig. 2b รูป 2 มิติแสดงการส่งผ่านวัดของกะพริบเป็นฟังก์ชันของเวลาเก็บในเมฆอะตอม ข้อมูลสอดคล้องกับการผุเนนกับเวลาผุ 1/e ของms 0.9 เทียบได้กับเวลาหมายถึงฟรีคำนวณได้ของ 0.5 msระหว่างยางยืดตามในเมฆมีความหนาแน่นของอะตอมมม. 11-3. มีการศึกษาเพิ่มเติมของกลไก decoherenceวางแผน แต่อยู่นอกเหนือขอบเขตของตัวอักษรนี้เรามี veri ® ed experimentally ที่สร้างพัลส์โพรบถูกกระตุ้นผ่านแทนที่จะปล่อยก๊าซอยู่ จะทำอย่างไรนี้ เราเตรียมอะตอมทั้งหมดในรัฐ |2i และเปิดในเวลาต่อมาคลัปเลเซอร์เพียงอย่างเดียว เลเซอร์คลัปได้อย่างสมบูรณ์ดูดซึมสำหรับสิบ microseconds โดยไม่สร้างสัญญาณใด ๆในโพรบในการชำระเงินใน Fig. 3a±c แสดงร่องรอยสัญญาณ PMT สามที่บันทึกไว้ภายใต้คล้ายเงื่อนไขยกเว้นว่าเราเปลี่ยนแปลงความเข้ม Ic2 ของเลเซอร์คลัปเมื่อมันกลับมา เมื่อ Ic2 จะใหญ่กว่านี้เดิมคลัปความเข้ม Ic1 คลื่นของโพรบมาชีพจรเพิ่มขึ้นและลดลงขมับกว้าง (Fig. 3a) สำหรับIc2, Ic1 ตรงข้ามกิน 3c) ที่เกิดขึ้น ผลลัพธ์เหล่านี้สนับสนุนของเรารูปภาพที่มีอยู่จริงของกระบวนการ บอกศักยภาพเก็บอะตอมอัตราส่วนความถี่ Rabi ของโพรบ coupling และมา® elds และพื้นที่ความกว้างของพัลส์ regenerated ใน Fig. 3dเราแสดงว่ากับ Ic2 ใหญ่ ความเข้มสูงสุดของโพรบมาชีพจรเกินของชีพจรเข้าเดิม 40%

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ของการฟื้นฟูตรวจสอบชีพจรจะลดลง เมื่อเทียบกับที่ของชีพจร
ในรูปที่ 2B รูป 2D แสดงวัดส่งชุด
กะพริบเป็นฟังก์ชันของเวลาการเก็บรักษาของพวกเขาในอะตอมเมฆ ข้อมูล
จะสอดคล้องกับการสลายชี้แจงกับ 1 / E ผุเวลาของ
0.9 นางสาวเปรียบได้กับคำนวณเวลา 0.5 MS
หมายถึงฟรีระหว่างการชนแบบยืดหยุ่นในเมฆที่มีความหนาแน่นของอะตอม 11 mm-3

การศึกษาเรื่อง หลักการไร้กลไก
วางแผนแต่อยู่นอกเหนือขอบเขตของจดหมายฉบับนี้ เราได้ข้อมูล®
เอ็ดการทดลองว่าเครื่องตรวจชีพจรได้
ผ่านกระตุ้นมากกว่าธรรมชาติค่า ทำ
นี้เราเตรียมพร้อมทุกอะตอมในสถานะ | 2i และต่อมาเปิด
coupling เลเซอร์อย่างเดียวการเชื่อมต่อของเลเซอร์เป็นอย่างสมบูรณ์
ดูดซึมสำหรับ 10 ไมโครวินาทีโดยไม่สร้างสัญญาณ
ในการสอบสวน PMT .
ในรูปที่ 3A ± C เราแสดงสามรอบเดือนสัญญาณร่องรอยบันทึกไว้ภายใต้เงื่อนไขที่คล้ายกันยกเว้นว่า
เราเปลี่ยนความเข้ม ic2 ของ
coupling เลเซอร์เมื่อมันถูกเปิดแล้ว เมื่อ ic2 ใหญ่กว่า
เข้มคู่เดิม IC1 , คลื่นของการฟื้นฟูโพรบ
เพิ่มความกว้างของพัลส์ และเวลาลดลง ( รูปที่ 3 ) สำหรับ ic2 IC1
, , ตรงข้ามเกิดขึ้น ( รูปที่ 3 ) ผลเหล่านี้สนับสนุนรูปภาพของเรา
ทางกายภาพของกระบวนการ เก็บไว้ของอะตอมการสั่งการ
อัตราส่วนของราบีความถี่ของการมีเพศสัมพันธ์และฟื้นขึ้นมาด้วย
® elds เช่นเดียวกับความกว้างของพื้นที่ที่ได้เต้น ในรูปที่ 3
เราแสดงให้เห็นว่ามี ic2 ขนาดใหญ่ ,ความเข้มสูงสุดของการฟื้นฟูโพรบ
ชีพจรเกินกว่าที่ของชีพจรการป้อนข้อมูลเดิมโดย 40%