The electron density can be defined

The electron density can be defined as the number of electrons per
unit mass, and it can be mathematically written as follows
(Kaewkhao et al., 2008).

4. Experimental setup and procedure
The fabrication of Inconel 738 specimens was implemented by
vacuum casting and annealing. The process started with the induction
melting of ferritic stainless steel, followed by casting into a
10 cm diameter cylindrical bar. The annealing was performed at
1100 C for 30 min to attain homogenization and then quenched
into oil bath immediately.
The compositions of Inconel 738 superalloy were analyzed by
energy dispersive X-rays fluorescence spectrometer (Panalytical
Minipal-4). The density of the sample at room temperature is measured
by the Archimedes’s principle using a sensitive microbalance
with xylene as the immersion liquid. The density is calculated
according to the following formula:

where Wa and Wb are the weights of samples in air and xylene,
respectively, and qb is the density of xylene (qb = 0.863 g/cm3). All
weight measurements were used a sensitive microbalance.
The experimental arrangement is shown in Fig. 1. The source
system was mounted on a composite of adjustable stands. This setup
can move in the transverse direction for proper beam alignment.
The 137Cs radioactive source of 15 mCi (555 MBq) strength
was obtained from the Office of Atom for Peace (OAP), Thailand.
The aluminum rod was used as the scattering rod. The Compton
scattered gamma-rays were measured on a rotatable scintillator
detector in the scattering plane by using the 200  200 NaI(Tl) detector
having an energy resolution of 8% at 662 keV (BICRON model
2M2/2), with CANBERRA photomultiplier tube base model 802-5.
The optimum distance between the source and the scatterer was
chosen to be 20 cm and that between the scatterer and detector,
20 cm. The spectra were recorded using a CANBERRA PC-based
multi-channel analyzer (MCA).
The spectrum on the MCA of detector gave instance counts in
each of 1024 bins divided by voltage. To measure the angular
dependence of Compton scattering, we first perform a calibration
relating the channel number of the MCA spectrum to the energy
of known gamma-ray sources and vary the angle of the scatter
detector and acquire measurements on the MCA. The different angles
(h) were used to produce the different gamma ray energies.
Kaewkhao et al. (2012) first applied the Compton scattering technique
to mass attenuation coefficient measurement, and the validity
of Compton scattering system and energy calibration have been
confirmed.
To measure mass attenuation coefficients, the sample was
placed between the scattering rod and detector (Fig. 1). The intensities
of scattered photon (before traveling through the sample)
were detected as incident photon intensities (I0). After the photon
traveled through the sample, the attenuated photon intensities (I)
were detected, and Eq. (2) was used to determine mass attenuation
coefficients.
The statistical error of gamma ray energies in this experiment
calculated from full width at half maximum (FWHM) of the full
energy peak. The width of a Gaussian distribution is related to
the standard deviation r by (Trousfanidis, 1983).

An optimum sample thickness (0.5 6 lx 6 5.0) was selected in
this experiment on the basis of the Nordfors criteria. The statistical
error in this experiment calculated from the standard error of 3
items (i) ray-sum measurement, which calculated from experiment

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

สามารถกำหนดความหนาแน่นอิเล็กตรอนเป็นจำนวนอิเล็กตรอนต่อมวลหน่วย และ mathematically เขียนได้ดังนี้(Kaewkhao et al., 2008)4. ทดลองติดตั้งและขั้นตอนประดิษฐ์ของ Inconel 738 ไว้เป็นตัวอย่างที่ดำเนินการโดยหล่อสุญญากาศและการอบเหนียว กระบวนการเริ่มต้น ด้วยการเหนี่ยวนำหลอมละลายของเหล็กกล้าไร้สนิม ferritic ตาม ด้วยหล่อในบาร์ทรงกระบอก 10 ซม.เส้นผ่าศูนย์กลาง การอบเหนียวที่ทำการที่C 1100 ใน 30 นาทีเพื่อบรรลุ homogenization และ quenched แล้วในน้ำมันน้ำทันทีองค์ของ superalloy Inconel 738 ถูกวิเคราะห์โดยพลังงาน dispersive รังสีเอกซ์ fluorescence สเปกโตรมิเตอร์ (PanalyticalMinipal-4) วัดความหนาแน่นของตัวอย่างที่อุณหภูมิห้องโดยหลักการของเอสใช้ microbalance สำคัญกับพาราเป็นน้ำยาแช่ คำนวณความหนาแน่นตามสูตรต่อไปนี้:Wa และ Wb น้ำหนักของตัวอย่างในอากาศและไซตามลำดับ และ qb เป็นความหนาแน่นของไซ (qb = 0.863 g/cm3) ทั้งหมดใช้วัดน้ำหนัก microbalance สำคัญจัดทดลองแสดงใน Fig. 1 แหล่งที่มาระบบถูกติดตั้งบนคอมโพสิตของยืนปรับ ตั้งค่านี้สามารถย้ายในทิศทางที่ transverse สำหรับการจัดตำแหน่งแสงเหมาะสมแหล่งกัมมันตรังสี 137Cs กำลัง mCi (555 MBq) 15เป็นที่ได้รับจากสำนักงานอะตอมสำหรับสันติภาพ (OAP), ประเทศไทยมีใช้ท่อนไม้อลูมิเนียมเป็นร็อด scattering คอมป์ตันกระจายรังสีแกมมาถูกวัดใน rotatable scintillatorในเครื่องบิน scattering โดยจับ NaI(Tl) 200 200มีการแก้ปัญหาพลังงาน 8% ที่ 662 keV (รุ่น BICRON2 เมตร 2/2) กับแคนเบอร์รา photomultiplier ท่อเบสรุ่น 802-5มีระยะห่างระหว่างต้นทางและ scatterer ที่เหมาะสมเลือกเป็น 20 ซม.และระหว่าง scatterer และเครื่องตรวจจับ20 ซม. แรมสเป็คตราถูกบันทึกไว้โดยใช้ PC แคนเบอร์ราโดยใช้วิเคราะห์หลายช่อง (MCA)สเปกตรัมใน MCA ของเครื่องตรวจจับให้ตรวจนับอินสแตนซ์ในแต่ละช่องเก็บ 1024 หาร ด้วยแรงดันไฟฟ้า วัดที่แองกูลาร์อาศัยของคอมป์ตันโปรย เราทำการเทียบเกี่ยวกับหมายเลขช่องของ MCA คลื่นพลังงานรังสีแกมมารู้จักแหล่ง และมุมของการกระจายที่แตกต่างกันเครื่องตรวจจับ และได้รับ MCA วัด มุมที่แตกต่าง(h) ถูกใช้ในการผลิตพลังงานรังสีแกมมาที่แตกต่างกันKaewkhao et al. (2012) ก่อนใช้เทคนิค scattering คอมป์ตันการวัดสัมประสิทธิ์มีความยาวโดยรวม ความของคอมป์ตัน โปรยเทียบระบบและพลังงานได้ยืนยันวัดสัมประสิทธิ์การลดทอนขนาดใหญ่ มีตัวอย่างวางระหว่าง scattering ร็อดและเครื่องตรวจจับ (Fig. 1) การปลดปล่อยก๊าซของเรากระจาย (ก่อนเดินทางผ่านตัวอย่าง)พบเป็นโฟตอนเหตุการณ์ปลดปล่อยก๊าซ (I0) หลังจากเราเดินทางผ่านตัวอย่าง การปลดปล่อยก๊าซไฟฟ้าเคร...โฟตอน (I)พบ และ Eq. (2) ใช้กำหนดมวลลดทอนค่าสัมประสิทธิ์การข้อผิดพลาดทางสถิติของพลังงานรังสีแกมมาในการทดลองนี้คำนวณจากความกว้างเต็มที่สูงสุด (FWHM) ครึ่งของเต็มพลังงานสูงสุด เกี่ยวข้องกับความกว้างของการกระจาย Gaussianr ค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานตาม (Trousfanidis, 1983)เลือกความหนาอย่างเหมาะสม (0.5 6 lx 6 5.0) ในการทดลองครั้งนี้โดยใช้เกณฑ์ Nordfors ทางสถิติที่ข้อผิดพลาดในการทดลองนี้คำนวณได้จากข้อผิดพลาดมาตรฐานของ 3รายการ (i) ผลรวมรังสีวัด ซึ่งคำนวณได้จากการทดลอง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนสามารถกำหนดเป็นจำนวนอิเล็กตรอนต่อ
หน่วยมวลและมันสามารถเขียนได้ในทางคณิตศาสตร์ดังต่อไปนี้
(Kaewkhao et al., 2008). 4 การติดตั้งและการทดลองขั้นตอนการผลิตของ Inconel 738 ตัวอย่างได้รับการดำเนินการโดยการหล่อหลอมและสูญญากาศ ขั้นตอนการเริ่มต้นด้วยการเหนี่ยวนำการละลายของสแตนเลสเฟอริติกตามด้วยการหล่อเป็นขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง 10 ซมบาร์ทรงกระบอก หลอมเป็นที่1,100 องศาเซลเซียสเป็นเวลา 30 นาทีเพื่อให้บรรลุเป็นเนื้อเดียวกันและดับแล้วลงในน้ำน้ำมันทันที. องค์ประกอบของ Inconel 738 superalloy วิเคราะห์พลังงานกระจายสเปกโตรมิเตอร์เรืองแสงรังสีเอกซ์ (Panalytical Minipal-4) ความหนาแน่นของกลุ่มตัวอย่างที่อุณหภูมิห้องเป็นวัดโดยหลักการ Archimedes โดยใช้ไมโครมีความสำคัญกับไซลีนเป็นแช่ของเหลว ความหนาแน่นที่มีการคำนวณตามสูตรต่อไปนี้: ที่ Wb วาและมีน้ำหนักของกลุ่มตัวอย่างในอากาศและไซลีน, ตามลำดับและ qb คือความหนาแน่นของไซลีน (qb = 0.863 g / cm3) ทุกวัดน้ำหนักถูกนำมาใช้ไมโครมีความสำคัญ. ทดลองจัดแสดงในรูป 1. แหล่งที่มาของระบบได้รับการติดตั้งบนคอมโพสิตของปรับยืน การตั้งค่านี้สามารถย้ายในทิศทางขวางสำหรับการจัดตำแหน่งที่เหมาะสมคาน. แหล่งที่มาของสารกัมมันตรังสี 137Cs 15 มิลลิ (555 MBq) ความแรงที่ได้รับจากสำนักงานอะตอมเพื่อสันติภาพ (วิชาการ), ไทย. แท่งอลูมิเนียมที่ใช้เป็นแกนกระเจิง คอมป์ตันกระจัดกระจายรังสีแกมมาถูกวัดใน scintillator หมุนได้เครื่องตรวจจับในระนาบกระเจิงโดยใช้ 200 หรือไม่? 200 NaI (Tl) เครื่องตรวจจับที่มีความละเอียดในการใช้พลังงานของ 8% ที่ 662 เคฟ (BICRON รุ่น2m2 / 2) กับท่อ CANBERRA photomultiplier รูปแบบฐาน 802-5. ระยะห่างที่เหมาะสมระหว่างแหล่งที่มาและ scatterer ได้รับการเลือกให้เป็น 20 ซม. และ ว่าระหว่าง scatterer และตรวจจับ20 ซม สเปกตรัมที่ถูกบันทึกไว้โดยใช้ CANBERRA PC-based วิเคราะห์หลายช่องทาง (MCA). คลื่นความถี่ในเอ็มของเครื่องตรวจจับเช่นให้นับในแต่ละถัง 1024 หารด้วยแรงดันไฟฟ้า การวัดเชิงมุมของการพึ่งพาอาศัยกันกระเจิงคอมป์ตันครั้งแรกที่เราดำเนินการสอบเทียบที่เกี่ยวข้องจำนวนช่องของสเปกตรัมเอ็มพลังงานแหล่งที่มาของรังสีแกมมาที่รู้จักกันและแตกต่างกันมุมของการกระจายเครื่องตรวจจับและได้รับการตรวจวัดในเอ็ม มุมที่แตกต่าง(ซ) ถูกนำมาใช้ในการผลิตพลังงานแกมมาเรย์ที่แตกต่างกัน. Kaewkhao et al, (2012) เป็นครั้งแรกที่ใช้เทคนิคการกระเจิงคอมป์ตันที่จะวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวลและความถูกต้องของระบบกระเจิงคอมป์ตันและการสอบเทียบพลังงานได้รับการยืนยัน. การวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวลตัวอย่างที่ถูกวางอยู่ระหว่างแกนกระเจิงและเครื่องตรวจจับ (รูปที่ 1). . ความเข้มของโฟตอนกระจาย (ก่อนที่จะเดินทางผ่านตัวอย่าง) ถูกตรวจพบว่าเป็นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นความเข้มโฟตอน (I0) หลังจากที่โฟตอนเดินทางผ่านตัวอย่างเข้มจางโฟตอน (I) ได้รับการตรวจพบและสมการ (2) ถูกใช้ในการตรวจสอบการลดทอนมวลสัมประสิทธิ์. ผิดพลาดทางสถิติของพลังงานรังสีแกมมาในการทดลองนี้คำนวณจากเต็มความกว้างครึ่งสูงสุด (FWHM) เต็มรูปแบบของพลังงานสูงสุด ความกว้างของการกระจายเสียนที่เกี่ยวข้องกับอาร์ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานจาก (Trousfanidis, 1983). ความหนาของตัวอย่างที่ดีที่สุด (0.5 6 5.0 LX 6) ได้รับเลือกในการทดลองนี้บนพื้นฐานของเกณฑ์ Nordfors สถิติข้อผิดพลาดในการทดลองนี้คำนวณจากข้อผิดพลาดมาตรฐานจาก 3 รายการ (i) การวัดเรย์ผลรวมซึ่งคำนวณจากการทดลอง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

อิเล็กตรอนความหนาแน่นที่สามารถกำหนดเป็นจำนวนอิเล็กตรอนต่อ
หน่วยของมวลและสามารถทางคณิตศาสตร์ที่เขียนดังนี้
( อินทรชิต et al . , 2008 ) .

4 . ทดลองติดตั้งและขั้นตอนการประดิษฐ์ Inconel 738 ตัวอย่าง

หล่อสูญญากาศและใช้โดยการหลอม . กระบวนการเริ่มต้นด้วยการชัก
การหลอมละลายของเหล็กกล้าไร้สนิม ตามด้วยลง
หล่อทรงกระบอกขนาดเส้นผ่านศูนย์กลาง 10 เซนติเมตร บาร์ การอบอ่อนดำเนินการโดย
1100  C นาน 30 นาที เพื่อบรรลุการแล้วดับ

ในการอาบน้ำทันที องค์ประกอบของ Inconel 738 superalloy โดยใช้รังสีเอกซ์ฟลูออเรสเซนซ์สเปกโตรมิเตอร์
พลังงานกระจายตัว ( panalytical
minipal-4 ) ความหนาแน่นของตัวอย่างที่อุณหภูมิห้องที่วัด
โดยอาร์คิมิดีสเป็นหลักการใช้
microbalance อ่อนไหวกับไซลีนเป็นแช่น้ำ ความหนาแน่นคือ คำนวณตามสูตรต่อไปนี้ :

ที่วาและ WB มีน้ำหนักของตัวอย่างในอากาศและไซลีน
QB , ตามลำดับ และมีความหนาแน่นของไซลีน ( QB = 0.863 กรัมต่อลิตร ) การวัดน้ำหนักทั้งหมดได้ใช้

microbalance ละเอียดอ่อน การจัดทดลองแสดงในรูปที่ 1ระบบแหล่ง
ติดตั้งบนคอมโพสิตที่ยืนปรับ นี้ติดตั้ง
สามารถย้ายในทิศทางแนวขวางกับคานที่เหมาะสม .
137cs กัมมันตรังสีแหล่ง 15 มิลลิคูรี ( 555 mbq ) แรง
ที่ได้รับจากสำนักงานปรมาณูเพื่อสันติ ( ปส. ) .
อลูมิเนียมแท่งใช้เป็นกระจายเต็มคัน ในคอมป์ตันกระจัดกระจายวัดรังสีแกมมา

ซินทิลเลเตอร์ที่หมุน 360 องศาในการใช้เครื่องตรวจจับเครื่องบิน 200  200 นาย ( TL ) เครื่องตรวจจับพลังงาน
มีความละเอียด 8 % ที่คุณเคฟ ( แบบ
bicron 2m2 / 2 ) กับฐานหลอด แคนเบอร์รา พุทธิกาแบบ 802-5 .
ระยะห่างที่เหมาะสมระหว่างแหล่งที่มาและ scatterer คือ
เลือกเป็น 20 ซม. และระหว่าง และที่ scatterer ตรวจจับ
20 cm นี้ถูกบันทึกโดยใช้คอมพิวเตอร์ที่ใช้
แคนเบอร์ราเครื่องวิเคราะห์หลายช่อง ( MCA )
สเปกตรัมบนเอ็มเทคให้อินสแตนซ์นับ
แต่ละ 1024 ถังขยะแบ่งแรงดัน การวัดการกระเจิงคอมพ์ตันเชิงมุม
ของเราก่อนทำการสอบเทียบ
เกี่ยวกับช่องหมายเลขของ MCA สเปกตรัมเพื่อพลังงาน
รู้จักแหล่งรังสีแกมมาและเปลี่ยนมุมของการกระจาย
เครื่องตรวจจับและได้รับการวัดใน MCA
มุมที่แตกต่างกัน ( H ) ที่ใช้ในการผลิตที่แตกต่างกันรังสีแกมมาพลังงาน
อินทรชิต et al . ( 2012 ) แรกที่ใช้เทคนิคการกระเจิงคอมป์ตัน
เพื่อวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวล และความถูกต้องของการกระเจิงคอมป์ตัน
ระบบสอบเทียบพลังงานได้

เพื่อวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนการยืนยัน มวลจำนวน
อยู่ระหว่างการรอดและเครื่องตรวจจับ ( รูปที่ 1 )การกระจายความเข้ม
โฟตอน ( ก่อนที่จะเดินทางผ่านตัวอย่าง )
ถูกตรวจพบเป็นเหตุการณ์ความเข้มแสง ( i ) หลังจากโฟตอน
เดินทางผ่านตัวอย่าง , ลดความเข้มแสง ( I )
ถูกตรวจพบ และอีคิว ( 2 ) ถูกใช้เพื่อตรวจสอบค่าสัมประสิทธิ์การลดทอน

มวล สถิติความผิดพลาดของรังสีแกมมาพลังงาน
ในการทดลองนี้คำนวณจากความกว้างเต็มครึ่ง ( FWHM ) มากที่สุดของยอดใช้พลังงานเต็ม

ความกว้างของการกระจาย Gaussian เกี่ยวข้องกับ
R ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐาน ( trousfanidis , 1983 ) .

ตัวอย่างมีความหนาสูงสุด ( 0.5 6 LX 6 5.0 ) ได้รับเลือกใน
การทดลองนี้ บนพื้นฐานของ nordfors เกณฑ์ ข้อผิดพลาดในการทดลองนี้ คำนวณจากสถิติ
3
ความคลาดเคลื่อนมาตรฐานของรายการที่ ( ผม ) เรย์การวัดผลรวมที่คำนวณได้จากการทดลอง