A number of recently proposed metho

A number of recently proposed methods for studying single nanoparti-
cles rely on detection of E sca, the field scattered by the particle, which de-
creases as R 3 only. This scattered field is mixed with some suitable, larger,
reference field E ref . The reference and scattered waves are required to be co-
herent, and their spatial modes should overlap to a large extent (ideally, they
should be identical). Otherwise, only the intensities add, and the benefit of
the field's weaker size-dependence is lost. Practically, the interference can be
implemented in many different ways. The reference wave can be the inci-
dent wave itself [64], a reflection of the incident wave on a close-by interface
[65, 66, 67], the auxiliary wave in a DIC setup [68], in a Michelson interferom-
eter [69], or in a common-path polarization interferometer [70]. The scattered
wave can be directly produced by the nanoparticle's dipole itself, or can re-
sult from scattering of some other local index inhomogeneity related to the
particle. In the photothermal method [67, 68, 71] this inhomogeneity is in-
duced by heat that the particle releases upon absorption of a pump beam.
Note that direct absorption measurements [64] fit the same scheme of mixing
a reference and a scattered wave. Indeed, absorption follows from interfer-
ence of the incident wave with the forward-scattered wave, as stated by the
optical theorem [72, 73]. There are different ways to detect small intensity
changes resulting from the interference. One can modulate one of the inter-
fering fields, for example by modulating the particle's position [64], or the
heating beam [62, 68, 71], and analyze the total intensity with a lock-in am-
plifier. Alternatively, one can carefully subtract the background by exploiting
the frequency- [65], space- or time- dependence of the signal [66, 69]. In prac-
tice, all schemes boil down to detecting the interference term, preferably with
a tunable phase factor e between the two fields:

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

จำนวนของวิธีการที่นำเสนอเมื่อเร็ว ๆ นี้สำหรับการศึกษา nanoparti- เดียว
Cles พึ่งพาการตรวจสอบของ SCA E
ฟิลด์กระจายโดยอนุภาคซึ่งพืชเกษตรในรอยย่นเป็นR 3 เท่านั้น ฟิลด์นี้กระจัดกระจายผสมกับความเหมาะสมบางอย่างขนาดใหญ่อ้างอิงสนามอ้างอิง E
อ้างอิงและคลื่นกระจายอยู่จะต้องร่วม
Herent และโหมดอวกาศของพวกเขาควรที่ทับซ้อนกันในระดับมาก
(นึกคิดที่พวกเขาควรจะเหมือนกัน) มิฉะนั้นเพียงความเข้มเพิ่มและผลประโยชน์ของปรับตัวลดลงของสนามขนาดพึ่งพาจะหายไป
จวนรบกวนที่สามารถนำมาใช้ในรูปแบบที่แตกต่างกันมาก
คลื่นลูกที่อ้างอิงสามารถ inci-
คลื่นบุ๋มเอง [64] อีกชั้น ection คลื่นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นในระยะใกล้โดยอินเตอร์เฟซ
[65, 66, 67] คลื่นช่วยในการติดตั้งไอซี [68] ในไมเคิล interferom -
eter [69] หรือในโพลาไรซ์ที่พบเส้นทางสัน [70] กระจายคลื่นสามารถผลิตได้โดยตรงจากขั้วอนุภาคนาโนของตัวเองอีกครั้งหรือสามารถsult จากการกระเจิงของบางส่วนดัชนี inhomogeneity ท้องถิ่นอื่น ๆ ที่เกี่ยวข้องกับอนุภาค ในวิธีการ photothermal [67, 68, 71] inhomogeneity นี้จะหโฉมด้วยความร้อนที่เผยแพร่เมื่ออนุภาคดูดซึมของคานปั๊ม. ทราบว่าการวัดการดูดซึมโดยตรง [64] พอดีกับรูปแบบเดียวกันของการผสมและการอ้างอิงคลื่นกระจัดกระจาย. อันที่จริงการดูดซึมต่อจากรบกวนence คลื่นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นกับคลื่นไปข้างหน้าอย่างกระจัดกระจายตามที่ระบุไว้โดยทฤษฎีบทแสง[72, 73] มีวิธีการที่แตกต่างกันในการตรวจสอบความเข้มขนาดเล็กที่มีการเปลี่ยนแปลงที่เกิดจากการแทรกแซง หนึ่งสามารถปรับหนึ่งระหว่างสาขา Fering เช่นโดยการปรับตำแหน่งของอนุภาค [64] หรือคานร้อน[62, 68, 71] และวิเคราะห์ความรุนแรงรวมกับล็อคใน Am- plifier อีกทางเลือกหนึ่งอย่างระมัดระวังสามารถลบพื้นหลังโดยการใช้ประโยชน์จากความถี่เมื่อ [65] การพึ่งพา space- หรือเวลาของสัญญาณ [66, 69] ใน prac- Tice แผนการทั้งหมดต้มลงไปตรวจสอบระยะการรบกวนควรมีขั้นตอนการพริ้งปัจจัยอีระหว่างสองสาขา:

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ตัวเลขเมื่อเร็ว ๆ นี้เสนอวิธีการศึกษา nanoparti เดียว --
cles พึ่งพาการตรวจสอบของ E SCA สาขากระจายอยู่ โดยอนุภาคที่ de -
เปลี่ยนเป็น R 3 เท่านั้น สนามนี้กระจายผสมกับบางส่วนที่เหมาะสม , ขนาดใหญ่ , สนาม E
อ้างอิง Ref . การอ้างอิงและกระจายคลื่น จะต้องเป็น Co -
herent และโหมดเชิงพื้นที่ควรทับซ้อนกันเพื่อขอบเขตขนาดใหญ่ ( ซึ่งพวกเขา
น่าจะเหมือนกัน ) มิฉะนั้น , เพียง แต่ความเข้มเพิ่ม และประโยชน์ที่ได้รับจากเขตแข็งแกร่งขนาด
พึ่งจะหายไป จวน , สัญญาณรบกวนสามารถ
ใช้ในหลายวิธีที่แตกต่างกัน การอ้างอิงของคลื่นสามารถ inci -
บุ๋มคลื่นเอง [ 64 ] , fl ection อีกครั้งจากเหตุการณ์คลื่นบนปิดด้วยอินเตอร์เฟซ
[ 65 , 66 , 67 ] , คลื่นเสริมใน DIC ติดตั้ง [ 68 ] ใน Michelson interferom -
diphenyl [ 69 ] หรือในทั่วไปเส้นทางชันอินเตอร์เฟอโรมิเตอร์ [ 70 ] คลื่นกระจาย
สามารถผลิตได้โดยตรง โดยอนุภาคนาโนของขั้วตัวเอง หรือ สามารถ re -
Sult จากการกระเจิงของบางท้องถิ่นอื่น ๆที่เกี่ยวข้องกับดัชนีความไม่สม่ําเสมอ
อนุภาค ในวิธีการโฟโต้เทอร์มัล [ 67 , 68 , 71 ] ความไม่สม่ําเสมอนี่ -
duced โดยความร้อนที่อนุภาคออกเมื่อการดูดซึมของคานปั๊ม
ทราบว่าวัดการดูดซึมโดยตรง [ 64 ] พอดีกับรูปแบบเดียวกันของการผสม
การอ้างอิงและกระจายคลื่น แน่นอน , การดูดซึมดังนี้จาก interfer -
อิทธิพล ( ของเหตุการณ์คลื่นกับไปข้างหน้ากระจายคลื่นตามที่ระบุไว้โดย
แสงทฤษฎีบท [ 72 , 73 ) มีวิธีการที่แตกต่างกันเพื่อตรวจสอบความเข้ม
ขนาดเล็กการเปลี่ยนแปลงที่เกิดจากการแทรกสอด หนึ่งสามารถปรับหนึ่งของอินเตอร์ -
fering สาขา เช่น ของตำแหน่งของอนุภาค [ 64 ] หรือ
ลำแสงความร้อน [ 62 , 68 , 71 ) และวิเคราะห์ความเข้มรวมกับล็อคอินเป็น -
plifier . หรือจะให้ดีลบพื้นหลังโดย exploiting
ความถี่ - [ 65 ] พื้นที่ - เวลา - ขึ้นอยู่กับสัญญาณ [ 66 , 69 ] ในแผนการปฏิบัติ -
ไทซ์ทั้งหมดต้มลงไปตรวจสอบการแทรกแซงในระยะสั้นโดยเฉพาะด้วยการวงจรเฟสปัจจัยระหว่างสองเขตข้อมูล :
ุ