A more accurate approach of these d

A more accurate approach of these dampings is given in the next. In Fig. (2) the drag coefficient for different shapes is shown. With exception of frontal flat plates, it is seen that CD is not predictable over a large range in Reynolds number. Large Reynolds numbers may be usual in the operation of ROVs. This is shown by a simple example. Let a spheric ROV with diameter d = 1[m] have a frontal velocityu varying between 0 till 1[m/s], it results a range in Reynolds number from 0 till 106 (at 20 [oC] and 1 [atm]). In this range the value of CD varies significantly in magnitude, particularlyaboutthevalue Re = 106. At a Reynolds number between 105 and 106, the drag coefficient takes generally a sudden dip (Hideshi, 1989). In particular, near the shoulder, the pressure gradient changes from being negative (decreasing pressure) to positive (increasing pressure). The force due to pressure differences changes sign from being an accelerating force to being a retarding force. The curves in Fig. (2) are valid for polished surfaces. When the surface contains certain degree of roughness, then the dips of CD occur at smaller Reynolds numbers than in the case of thefigure (Faltinsen, 1990). The resulting drag force curves for spherical bodies with different diameters are given in Fig. (3, right). It is worth noticing the functions are not convex in the usual range of that velocity. The development of particular flow patterns with increasing Re accounts for transitions between laminar and turbulent boundary layers as seen in Fig. (3, left). It follows that, if the boundary layer of a sphere can be made turbulent at a lower Reynolds number, then the drag shouldalso go down at that Reynolds number. In order to capture these hydrodynamics phenomena in the model structure, the following description is used

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

วิธีการถูกต้องมากขึ้นของ dampings เหล่านี้ถูกกำหนดในถัดไป ในรูป (2) จะปรากฏ coefficient ลากสำหรับรูปร่างจึงแตกต่างกัน มีข้อยกเว้นของแผ่นหน้าผาก flat มันจะเห็นได้ว่า ซีดีไม่ได้คาดการณ์ไปช่วงใหญ่เลขเรย์โนลด์ส เรย์โนลด์สจำนวนมากอาจจะปกติในการทำงานของ rov เครื่องมือเจาะ นี้จะแสดง โดยตัวอย่างง่าย ๆ ปล่อยให้วิจัยทรงที่ มีเส้นผ่านศูนย์กลาง d = 1 [m] มี velocityu หน้าผากการแปรผันระหว่าง 0 ถึง 1 m/s] ผลช่วงในเรย์โนลด์สเลขจาก 0 จนถึง 106 (ที่ 20 [oC] 1 [atm]) ในช่วงนี้ ค่าของซีดีไป significantly ขนาด particularlyaboutthevalue Re = 106 ที่เรย์โนลด์สระหว่าง 105 และ 106, coefficient ลากโดยทั่วไปจะแช่ตัวอย่างฉับพลัน (Hideshi, 1989) โดยเฉพาะอย่างยิ่ง ใกล้ไหล่ แรงดันไล่ระดับการเปลี่ยนแปลงจากการลบ (ลดแรงดัน) บวก (เพิ่มแรงดัน) แรงเนื่องจากแรงดัน differences เปลี่ยนเครื่องหมายจากการถูกบังคับการเร่งความ แรงชะลอ กราฟในรูป (2) ถูกต้องสำหรับพื้นผิวขัดเงา เมื่อพื้นผิวประกอบด้วยระดับหนึ่งของความหยาบ จิ้มของซีดีเกิดขึ้นที่ตัวเลขเรย์โนลด์สมีขนาดเล็กกว่าในกรณีของ thefigure (Faltinsen, 1990) เส้นโค้งแรงลากผลสำหรับร่างกายทรงกลมมีเส้นผ่านศูนย์กลางจึงแตกต่างกันได้ในรูป (3 ขวา) ค่าฟังก์ชันไม่นูนในช่วงปกติของความเร็วที่สังเกตเห็นได้ การพัฒนารูปแบบการตัดค่าเสื่อมเฉพาะกับเพิ่ม Re บัญชีสำหรับการเปลี่ยนระหว่าง laminar และปั่นป่วนชั้นขอบเขตเท่าที่เห็นในรูป (3 ซ้าย) มันตามที่ ถ้าชั้นขอบเขตของรูปทรงกลมสามารถทำปั่นป่วนที่ลดจำนวนเรย์โนลด์ส แล้ว shouldalso ลากลงไปที่ตัวเลขเรย์โนลด์ส ใช้คำอธิบายต่อไปนี้เพื่อจับภาพปรากฏการณ์น้ำเหล่านี้ในรูปแบบโครงสร้าง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

วิธีการที่ถูกต้องมากขึ้น dampings เหล่านี้จะได้รับในครั้งต่อไป ในรูป (2) การลากประสิทธิภาพ Coe FFI สำหรับ di FF รูปร่างต่างกันจะแสดง ด้วยข้อยกเว้นของฟลอริด้าที่หน้าผากแผ่นจะเห็นว่าแผ่นซีดีไม่สามารถคาดเดาในช่วงที่มีขนาดใหญ่ในจำนวน Reynolds ตัวเลขนาดส์ขนาดใหญ่อาจจะเป็นปกติในการดำเนินงานของ ROVs นี่ก็แสดงให้เห็นเป็นตัวอย่างง่ายๆ ให้มีรูปทรงกลม ROV ที่มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง D = 1 [M] มี velocityu หน้าผากแตกต่างกันระหว่าง 0 จนถึง 1 [m / s] มันจะส่งผลในช่วงจำนวน Reynolds จาก 0 จนถึง 106 (ที่ 20 [องศา] และอีก 1 [ATM]) . ในช่วงนี้ค่าของซีดีแตกต่างกันอย่างมีนัยสำคัญในขนาด particularlyaboutthevalue เรื่อง = 106 ที่จำนวน Reynolds ระหว่าง 105 และ 106, ลาก Coe FFI ประสิทธิภาพใช้เวลาโดยทั่วไปกรมทรัพย์สินทางปัญญาอย่างฉับพลัน (Hideshi, 1989) โดยเฉพาะอย่างยิ่งที่อยู่ใกล้กับไหล่จะมีการเปลี่ยนแปลงความดันไล่ระดับจากการเป็นเชิงลบ (ความดันลดลง) บวก (ความดันที่เพิ่มขึ้น) แรงเนื่องจากความดัน di FF erences การเปลี่ยนแปลงเข้าสู่ระบบจากการถูกกองกำลังเร่งที่จะเป็นแรงหน่วง เส้นโค้งในรูป (2) มีความถูกต้องสำหรับพื้นผิวขัดมัน เมื่อพื้นผิวที่มีระดับหนึ่งของความหยาบกร้านแล้วลดลงของแผ่นซีดีเกิดขึ้นที่ตัวเลขนาดส์ที่มีขนาดเล็กกว่าในกรณีของ Gure Fi ที่ (Faltinsen, 1990) ส่งผลให้ลากโค้งแรงสำหรับร่างกายของทรงกลมขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง di FF ต่างกันจะได้รับในรูป (3, ขวา) เป็นมูลค่าสังเกตเห็นฟังก์ชั่นจะไม่นูนออกมาในช่วงปกติของความเร็วที่ การพัฒนารูปแบบโดยเฉพาะอย่างยิ่งโอ๊ยฟลอริด้าที่มีการเพิ่มบัญชีสำหรับเรื่องการเปลี่ยนระหว่างราบเรียบและชั้นขอบเขตปั่นป่วนเท่าที่เห็นในรูป (3, ซ้าย) มันดังต่อไปว่าถ้าชั้นขอบเขตของทรงกลมสามารถทำป่วนที่บ้านเลขที่นาดส์ที่ต่ำกว่าแล้วลาก shouldalso ไปลงที่ว่าจำนวน Reynolds เพื่อที่จะจับเหล่านี้ปรากฏการณ์พลศาสตร์ในโครงสร้างรูปแบบรายละเอียดดังต่อไปนี้ถูกนำมาใช้

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เป็นวิธีที่ถูกต้องมากขึ้นของ dampings เหล่านี้จะได้รับในโอกาสต่อไป ในรูป ( 2 ) ลากโคffi cient DI ff erent รูปร่างปรากฏ ด้วยข้อยกเว้นของหน้าผากflในแผ่น จะเห็นได้ว่า ซีดีไม่ได้ทายช่วงใหญ่ เรย์โนลนัมเบอร์ ใหญ่หมายเลขอาจจะปกติในการดำเนินงานของ rovs . นี้จะแสดงโดยตัวอย่างง่าย ๆ ให้ rov spheric เส้นผ่านศูนย์กลาง D = 1 [ M ] . velocityu แตกต่างกันระหว่าง 0 ถึง 1 [ M / S ] มันผลในช่วงเลขเรย์โนลด์จาก 0 จนถึง 106 ( ที่ 20 [ OC ] 1 [ ATM ] ) ในช่วงนี้ค่าซีดีไป signi จึงลดลงอย่างมีนัยสําคัญเมื่อในขนาด particularlyaboutthevalue Re = 106 . ที่เลขเรย์โนลด์ระหว่าง 105 และ 106 , ลากโคffi cient ใช้เวลาโดยทั่วไปลงทันที ( hideshi , 1989 ) โดยเฉพาะบริเวณไหล่ไล่ระดับจากการเปลี่ยนแปลงความดันเป็นลบ ( ลดความดัน ( แรงดัน ) บวกเพิ่ม ) แรงเนื่องจากความดันในff erences เปลี่ยนสัญญาณจากการเร่งบังคับให้มีการบังคับ เส้นโค้งในรูป ( 2 ) สามารถใช้ได้กับพื้นผิวขัด เมื่อพื้นผิวที่มีระดับหนึ่งของความขรุขระ แล้วจิ้มของซีดีเกิดขึ้นที่เล็กหมายเลขกว่าในกรณีของจึง gure ( faltinsen , 2533 ) เกิดแรงฉุดร่างโค้งทรงกลมด้วยดิ ff erent เส้นผ่าศูนย์กลางจะได้รับในรูป ( ที่ 3 ขวา ) มันคุ้มค่าสังเกตเห็นการทำงานจะไม่นูนในช่วงปกติที่ความเร็ว การพัฒนารูปแบบ . . flเฉพาะเพิ่มอีกบัญชีสำหรับการเปลี่ยนระหว่างลามิน่าและชั้นขอบเขตป่วนตามที่เห็นในรูป ( ที่ 3 ซ้าย ) มันเป็นไปตามนั้น ถ้าชั้นขอบของทรงกลมสามารถทำป่วนในที่ต่ำ Reynolds number แล้วลากเพื่อไปลงที่เรย์โนลด์นัมเบอร์ เพื่อจับเหล่านี้ปรากฏการณ์พลศาสตร์ในโครงสร้างรูปแบบรายละเอียดดังต่อไปนี้ใช้