(refractive index measured close to

(refractive index measured close to 1.356 at 589 nm). The red
curve corresponds to azimuthally-polarized modes that are not
able to penetrate in the gold coating. The black curve is obtained
with radially-polarized modes and exhibits the typical SPR signature
around 1541 nm, which is due to the maximum phase
matching of the cladding mode to the surface plasmon mode of
the gold water interface, according to [8]. The Bragg wavelength
(not displayed in this part of the graph) appears at the right end
side, centered at 1602 nm. In the following, the Bragg wavelength
is used to remove any effect from surrounding temperature
changes by monitoring its shift. This intrinsic feature is very interesting
in practice as a change of 0.1 °C induces an SRI change of
105
, thus susceptible to generate erroneous spectral
modifications.
It is well know that the SPR mode is the most responsive in
response to refractometric changes. A sensitivity close to 550 nm/
RIU in the range between 1.32 and 1.42 has been reported previously.
However, for high-resolution refractometric sensing over
an SRI range limited to 103 typically, accurate measurements of
the SPR mode are not possible from the radially polarized spectrum
taken alone. Indeed, the SPP is only revealed by its absence
from the spectrum and it cannot be reliably measured for wavelength
shifts limited to a few picometers. Hence, different methods
have been developed to track the SPR shift, mainly based on a
comparison between both orthogonally-polarized amplitude
spectra as reported in our previous works [9–10]. In practice,
modes slightly off the SPR are used, because they combine relatively
high sensitivity with a narrow spectral width and they can
be “followed” by a combination of their changes in amplitude and
wavelength. Indeed, as they stand on the shoulder of the SPR
envelope, a slight change of the SPP location yields a modification
of the peak-to-peak amplitude of these modes, as shown below.
The mode labeled ‘0’ in Fig. 3 corresponds to the cut-off mode
(mode whose effective refractive index is the closest to the one of
the surrounding medium). It was also demonstrated that it is
polarization-insensitive, i.e. the wavelengths of the radial and
azimuthal components are perfectly matched for this mode.
Therefore, it can be used as a reference to locate the mode labeled
‘2’, which is actually the most sensitive one in response to refractometric
changes due to its position over the shoulder of the
SPR envelope, as demonstrated in [11]. High resolution sensing
based on the mode labeled ‘2’ is demonstrated in Fig. 4 with
spectra measured during a dilution process (controlled change of
the SRI in a limited range).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

(ดรรชนีวัดใกล้กับ 1.356 ที่ 589 nm) สีแดงเส้นโค้งที่สอดคล้องกับวิธี azimuthally polarized ที่ไม่สามารถเจาะในเคลือบทอง ได้เส้นโค้งสีดำมีโหมด radially ขั้ว และจัดแสดงลายเซ็นคอฟฟี่ช็อป/ทั่วไปรอบ 1541 nm ซึ่งเป็นจากระยะสูงสุดการจับคู่ของโหมดโหมด plasmon พื้นผิวของอาคารน้ำทองอินเตอร์เฟซ ตาม [8] ความยาวคลื่น Bragg(ไม่แสดงในส่วนนี้ของกราฟ) ปรากฏอยู่ด้านขวาสุดด้านข้าง 1602 nm ในต่อไปนี้ ความยาวคลื่น Braggใช้ในการออกผลใด ๆ อุณหภูมิโดยรอบการเปลี่ยนแปลง โดยการตรวจสอบของกะ คุณลักษณะ intrinsic นี้น่าสนใจมากในทางปฏิบัติเป็นการเปลี่ยนแปลงของ 0.1 ° C ก่อให้เกิดการเปลี่ยนศรี105ไวต่อการสร้างข้อผิดพลาดดังนั้นสเปกตรัมปรับเปลี่ยนจึงรู้จักว่าโหมดคอฟฟี่ช็อป/การตอบสนองมากที่สุดในตอบสนองการเปลี่ยนแปลง refractometric ความไวใกล้กับ 550 nm /ในซานในช่วงระหว่าง 1.32 และ 1.42 มีการรายงานก่อนหน้านี้อย่างไรก็ตาม สำหรับความละเอียดสูง refractometric การตรวจผ่านช่วงศรีจำกัด 103 โดยทั่วไป วัดความถูกต้องของคอฟฟี่ช็อป/โหมดไม่ได้จากสเปกตรัม radially โพลาไรซ์มาคนเดียว แน่นอน เบียสเป็นเฉพาะเปิดเผย โดยขาดการจากและไม่สามารถจะได้วัดความยาวคลื่นกะ picometers กี่จำกัด ดังนั้น วิธีได้รับการพัฒนาเพื่อติดตามกะคอฟฟี่ช็อป/ ส่วนใหญ่ตามเปรียบเทียบระหว่างคลื่นทั้งสอง orthogonally ขั้วแรมสเป็คตราในงานก่อนหน้านี้ของเรา [9-10] ในทางปฏิบัติวิธีเล็กน้อยปิดคอฟฟี่ช็อป/ใช้ เพราะพวกเขารวมค่อนข้างความไวสูง มีความแคบความกว้างของสเปกตรัมและพวกเขาสามารถ"ตาม" โดยการเปลี่ยนแปลงในคลื่น และความยาวคลื่น แน่นอน ตามที่พวกเขายืนบนไหล่ของคอฟฟี่ช็อป/การซองจดหมาย เปลี่ยนแปลงเล็กน้อยของเบียสก่อให้เกิดการเปลี่ยนของคลื่นสูงสุดสูงสุดของโหมดเหล่านี้ ดังต่อไปนี้โหมดที่ชื่อ '0' Fig. 3 ตรงกับโหมดตัด(โหมดดรรชนีหักเหมีประสิทธิภาพจะใกล้เคียงกับที่ของรอบสื่อ) นอกจากนี้มันยังถูกแสดงว่าโพลาไรซ์ซ้อน เช่นความยาวคลื่นของรัศมี และคอมโพเนนต์ azimuthal สมบูรณ์ตรงสำหรับโหมดนี้ดังนั้น สามารถใช้เป็นข้อมูลอ้างอิงเพื่อค้นหาโหมดการป้าย'2' ที่เป็นจริงมากที่สุดสำคัญในการตอบสนอง refractometricตำแหน่งเหนือไหล่ของการเปลี่ยนแปลงคอฟฟี่ช็อป/ซอง ดังที่แสดงใน [11] ความละเอียดสูงไร้สายค่าป้าย '2' จะแสดงใน Fig. 4 ด้วยวัดในระหว่างกระบวนการเจือจาง (ควบคุมเปลี่ยนแรมสเป็คตราศรีในช่วงจำกัด)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

(ดัชนีหักเหวัดใกล้กับ 1.356 ที่ 589 นาโนเมตร) สีแดงเส้นโค้งสอดคล้องกับโหมด azimuthally ขั้วที่ไม่สามารถที่จะเจาะในการเคลือบทอง เส้นโค้งสีดำได้ด้วยโหมดเรดิขั้วและการจัดแสดงนิทรรศการลายเซ็น SPR ทั่วไปรอบ1541 นาโนเมตรซึ่งเกิดจากการขั้นตอนสูงสุดการจับคู่ของโหมดหุ้มไปยังพื้นผิวplasmon โหมดของอินเตอร์เฟซที่น้ำทองตาม[8] ความยาวคลื่นแบรกก์(ไม่ปรากฏในส่วนของกราฟนี้) ปรากฏที่ปลายด้านขวาด้านศูนย์กลางที่1602 นาโนเมตร ในต่อไปนี้ความยาวคลื่นแบร็กใช้ในการลบผลกระทบใด ๆ จากอุณหภูมิโดยรอบการเปลี่ยนแปลงโดยการตรวจสอบการเปลี่ยนแปลงของ คุณลักษณะที่แท้จริงนี้เป็นที่น่าสนใจมากในทางปฏิบัติการเปลี่ยนแปลง 0.1 องศาเซลเซียสก่อให้เกิดการเปลี่ยนแปลงของศรี 105 จึงไวต่อการสร้างรางผิดพลาดการปรับเปลี่ยน. มันเป็นที่รู้จักกันดีว่าโหมด SPR เป็นตอบสนองมากที่สุดในการตอบสนองต่อการเปลี่ยนแปลงrefractometric ไวใกล้เคียงกับ 550 นาโนเมตร / RIU อยู่ในช่วงระหว่าง 1.32 และ 1.42 ได้รับการรายงานก่อนหน้านี้. อย่างไรก็ตามสำหรับการตรวจวัดความละเอียดสูง refractometric มากกว่าช่วงศรีจำกัด ไว้ที่ 103 โดยปกติการวัดที่ถูกต้องของโหมดSPR เป็นไปไม่ได้ที่มาจากขั้วเรดิ สเปกตรัมถ่ายคนเดียว อันที่จริงเอสพีพีถูกเปิดเผยโดยเฉพาะกรณีที่ไม่มีของจากคลื่นความถี่และมันไม่สามารถวัดได้อย่างน่าเชื่อถือสำหรับความยาวคลื่นกะจำกัด ให้ picometers ไม่กี่ ดังนั้นวิธีการที่แตกต่างกันได้รับการพัฒนาในการติดตามการเปลี่ยนแปลง SPR ตามหลักในการเปรียบเทียบระหว่างทั้งสองกว้างorthogonally ขั้วสเปกตรัมตามที่รายงานในผลงานของเราก่อนหน้า[9-10] ในทางปฏิบัติโหมดเล็กน้อยปิด SPR ถูกนำมาใช้เพราะพวกเขารวมค่อนข้างไวสูงที่มีความกว้างของรางแคบและพวกเขาสามารถได้รับการ"ตาม" โดยการรวมกันของการเปลี่ยนแปลงในความกว้างและความยาวคลื่น อันที่จริงที่พวกเขายืนอยู่บนไหล่ของ SPR ซองจดหมายการเปลี่ยนแปลงเล็กน้อยจากสถานที่เอสพีพีอัตราผลตอบแทนปรับเปลี่ยนของยอดต่อยอดความกว้างของโหมดเหล่านี้ที่แสดงด้านล่าง. โหมดข้อความ '0' ในรูป 3 สอดคล้องกับการตัดโหมด(โหมดที่มีดัชนีหักเหที่มีประสิทธิภาพเป็นที่ใกล้เคียงกับหนึ่งในกลางโดยรอบ) มันก็แสดงให้เห็นว่ามันเป็นโพลาไรซ์ตายคือความยาวคลื่นของรัศมีและที่ส่วนประกอบazimuthal มีการจับคู่ที่ดีเลิศสำหรับโหมดนี้. ดังนั้นจึงสามารถนำมาใช้เป็นข้อมูลอ้างอิงเพื่อหาโหมดที่มีข้อความ'2' ที่เป็นจริงมากที่สุด หนึ่งที่มีความสำคัญในการตอบสนอง refractometric การเปลี่ยนแปลงเนื่องจากตำแหน่งของตนเหนือไหล่ของซองจดหมาย SPR ที่แสดงให้เห็นใน [11] การตรวจวัดความละเอียดสูงขึ้นอยู่กับโหมดที่มีข้อความ '2' จะแสดงให้เห็นในรูป 4 สเปกตรัมวัดได้ในระหว่างขั้นตอนการเจือจาง (เปลี่ยนควบคุมศรีในช่วงจำกัด )

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

( ดัชนีหักเหวัดใกล้ 1.356 ที่ 589 nm ) เส้นโค้งสีแดง
สอดคล้องกับ azimuthally รีโหมดที่ไม่ใช่
สามารถเจาะในทองเคลือบ เส้นโค้งสีดำได้ด้วยรีโหมดและจัดแสดงต่อไป

รอบโลกโดยทั่วไปลายเซ็น 1564 NM ซึ่งเกิดจากระยะสูงสุด
คู่หุ้มพื้นผิว PLASMON โหมด โหมด
ทองน้ำติดต่อตาม [ 8 ] ที่ความยาวคลื่นแบร็ก
( ไม่ได้แสดงในส่วนนี้ของกราฟ ) ปรากฏที่ด้านขวาสุด
, ศูนย์กลางอยู่ในบริเวณ ในต่อไปนี้ แบร็กความยาวคลื่น
ใช้เพื่อลบใด ๆผลกระทบจากความเปลี่ยนแปลงของอุณหภูมิ
โดยการตรวจสอบการเปลี่ยนแปลง คุณสมบัติตัวนี้น่าสนใจมากๆ
ในการปฏิบัติเป็น 0.1 องศา C ) เปลี่ยนเป็น ศรี เปลี่ยน
0
,จึงเสี่ยงต่อการสร้างการแก้ไขข้อผิดพลาด
.
มันรู้ดีว่าโหมด World มากที่สุด ในการตอบสนองการเปลี่ยนแปลง refractometric
. ไว ปิด 550 nm /
ริวในช่วงระหว่าง 1.32 และยังคงได้รับการรายงานก่อนหน้านี้ .
แต่สำหรับความละเอียดสูง refractometric sensing มากกว่า
เป็นศรีช่วง จำกัด 103 โดยปกติการวัดที่ถูกต้องของ
โหมด World ไม่ได้เป็นไปได้จากต่อไปขั้วสเปกตรัม
ถ่ายคนเดียว แน่นอน และเป็นเพียงการเปิดเผยโดยการขาด
จากสเปกตรัมและไม่สามารถเชื่อถือได้วัดความยาวคลื่น
กะ จำกัด ไม่กี่ picometers . ดังนั้น วิธีที่แตกต่างกัน
ได้รับการพัฒนาเพื่อติดตามสพกะ ส่วนใหญ่ขึ้นอยู่กับการเปรียบเทียบระหว่างทั้งสองขั้ว โดยขนาด

แสดงรายงานในก่อนหน้านี้ของเราทำงาน [ 9 – 10 ] ในทางปฏิบัติ
โหมดเล็กน้อยจากสุพรรณบุรี ใช้ เพราะพวกเขารวมค่อนข้าง
ความไวสูงกับสเปกตรัมกว้างแคบและพวกเขาสามารถ
" ตาม " โดยการรวมกันของการเปลี่ยนแปลงในขนาดและ
ความยาวคลื่น แน่นอน พวกเขายืนอยู่บนไหล่ของสุพรรณบุรี
ซอง , การเปลี่ยนแปลงเล็กน้อยของสถานที่ซึ่งสามารถปรับเปลี่ยน
ของยอดสูงสุดของโหมดเหล่านี้แสดงด้านล่าง .
โหมดข้อความ ' 0 ' ในรูปที่ 3 สอดคล้องกับตัดโหมด
( โหมดที่มีประสิทธิภาพดรรชนีหักเหเป็นใกล้หนึ่งของ
รอบกลาง ) มันก็แสดงให้เห็นแล้ว
โพลาไรซ์ insensitive คือความยาวคลื่นของรัศมีและส่วนประกอบ azimuthal จะจับคู่ที่สมบูรณ์แบบสำหรับ

เพราะฉะนั้น โหมดนี้มันสามารถใช้เป็นข้อมูลอ้างอิงเพื่อหาโหมดข้อความ
' ' ซึ่งเป็นสำคัญที่สุดในการ refractometric
เปลี่ยนเนื่องจากตำแหน่งของมันเหนือไหล่ของ
สุพรรณบุรีซอง ดังที่แสดงใน [ 11 ] ความละเอียดสูงภาพ
ขึ้นอยู่กับโหมดที่ติดป้ายว่า ' ' แสดงให้เห็นในรูปที่ 4 กับ
ช่วงวัดระหว่างกระบวนการการเปลี่ยนแปลง
( ควบคุมพระศรี ในช่วง
จำกัด )