This is a striking result and illus

This is a striking result and illustrates the power and simplicity of describing the
coupled motion in terms of the normal coordinates. For each of the independent
coordinates q1 and q2 we have the equation for forced oscillations of a simple
harmonic oscillator, i.e. an equation of the same form as Equation (3.1) in Section
3.2.1, and we can at once take over the solutions, Equations (3.5a) and (3.7a),
from that section. We can describe the steady state solutions by the equations
q1 = C1 cos ωt and q2 = C2 cos ωt, where

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

นี้เป็นผลที่โดดเด่นและแสดงให้เห็นถึงอำนาจและความเรียบง่ายในการอธิบายการเคลื่อนไหว
คู่ในแง่ของพิกัดปกติ สำหรับแต่ละอิสระ
พิกัด q1 และ q2 เรามีสมการบังคับแนบแน่นของง่าย
ประสาน oscillator คือสมการในรูปแบบเดียวกันกับสมการ (3.1) ในส่วน
3.2.1 และเราในครั้งเดียวสามารถใช้เวลามากกว่า การแก้ปัญหาสมการ (35a) และ (3.7a)
จากส่วนที่ เราสามารถอธิบายการแก้ปัญหาความมั่นคงของรัฐโดยสม
q1 = cos c1 ωtและ q2 = c2 cos ωtที่

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

นี่คือ ผลลัพธ์ที่โดดเด่น และแสดงให้เห็นถึงอำนาจและความเรียบง่ายของการอธิบาย
เคลื่อนไหวในพิกัดปกติควบคู่กัน สำหรับแต่ละของอิสระ
ประสานไตรมาส 1 และไตรมาสที่ 2 เราได้สมการของการแกว่งบังคับของง่าย
oscillator มีค่า เช่นสมการของสมการ (3.1) ในส่วนรูป
3.2.1 และเราสามารถครั้งใช้กว่าโซลูชั่น สมการ (3ของ 5a) และ (3.7a),
จากส่วนนั้น เราสามารถอธิบายในท่อนโซลูชั่น โดยสมการ
q1 = C1 cos ωt และ q2 = C2 cos ωt ที่

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โรงแรมแห่งนี้คือทำให้ที่น่าประทับใจและแสดงถึงความเรียบง่ายและการใช้พลังงานของอธิบายถึงที่
ประกอบการเคลื่อนไหวในเรื่องของค่าพิกัดปกติ สำหรับแต่ละที่เป็นอิสระ
ซึ่งจะช่วยค่าพิกัด Q 1 และไตรมาสที่ 2 เรามีสมการเพื่อทำให้การแกว่งของที่เรียบง่าย
ค่าความเพี้ยนเชิงฮาร์มอนิกเครื่องก่อกระแสไฟฟ้าสลับ,เช่นที่สมการของรูปแบบเหมือนกับเป็นสมการ( 3.1 )ในส่วน
3.2.1 ,และเราจะสามารถที่เมื่อนำมากกว่าโซลูชัน,สม( 3 .5 A )และ( 3.7 )
จากส่วนที่. เราสามารถอธิบายโซลูชันของรัฐอย่างต่อเนื่องโดยสม
ไตรมาสที่ 1 = C 1 ผักกาดหวาน ωt และ Q 2 = C 2 ωt ผักกาดหวานที่