mode is 0.0975 min. The total data

mode is 0.0975 min. The total data collection time
was 60 min in this measurement.
Absorbance spectra at each time point were
generated by dividing the single beam spectrum
collected at a specific time by a background spectrum
and converting to absorbance using OMNIC
5.1 Microcal.. The difference spectra were calculated
by the subtraction of an absorbance spectrum
collected at time t after addition of solvent
from the first absorbance spectrum. The data
shown in the figures are from a single experiment.
For the kinetic results presented in the table, the
results from three separate experiments were averaged
and the reported errors represent the
standard deviation of the measurements. Kinetic
fitting was carried out using ORIGIN 5.0 Micro-
cal.. No smoothing was used for the equilibrium
or kinetic difference spectra, except nine-point
smoothing was used prior to the taking of second
derivatives.
Measurements under equilibrium conditions
were also taken. In this case the B. mori silk
fibroin membrane was examined without any
treatment and the membrane was also examined
after immersing in 70% ethanolr 30% D2O solution
for 24 h. For the latter measurements the
membrane was dried after ethanol treatment and
spectra were recorded using the normal scan
mode.
3. Results and discussion
3.1. FTIR spectra of regenerated B. mori silk fibroin
membranes under equilibrium conditions
FTIR spectra of B. mori silk fibroin membranes
as prepared and after immersion in ethanol
were recorded. To characterize the structure of
the polypeptide, we examined the FTIR spectra
in the amide I region. In Fig. 1a, it can be seen
that the amide I band in the B. mori silk fibroin
membrane without any treatment is a broad,
slightly asymmetric envelope with a center at
around 1650]1660 cmy1. Overall, these data are
characteristic of random coil andror silk I conformation
w26,40x. By contrast, the spectrum of
the amide I band of the silk fibroin membrane
immersed into ethanol, Fig. 1b, is quite complex,
with significant components around 1620 and 1695
cmy1, while the fraction of absorbance around
1655]1660 cmy1 is vastly reduced. In order to
examine the multiple components in the amide I
peak, second derivative techniques are used to
examine the spectra. From the second derivative
spectra in Fig. 1a, the peak around 1655]1660
cmy1 accords with the original spectrum and the
analysis did not reveal additional resolved subcomponents
except a possible additional component
at ;1680 cmy1, which becomes prominent
upon additional smoothing of the derivative spec-
trum not shown.. In Fig. 1b, the second derivative
analysis clearly reveals the two components
at around 1620 and 1695 cmy1, which are characteristic
of the b-sheet conformation w15,16,23x. As
in the original spectra, the peak attributed to
random coil andror silk I structure 1655]1660
cmy1 . is significantly diminished. The second
derivative spectra clearly show that b-sheet structure
is formed while random coil and silk I structure
are decreased after ethanol treatment.
The first spectrum in the dynamic measure-
ment recorded at ;0.1 min after the addition of
ethanol. is shown in Fig. 1c. It indicates a significant
amount of b-sheet structure was formed
during a burst phase occurring prior to the first
measurement. The second derivative reveals the
same general components seen in Fig. 1b, however,
a much greater amount of the random coil
structure exists. Ideally, this burst phase can be
easily obtained by calculating Abs Fig1c y
AbsFig1a .rAbsFig1byAbsFig1a .. However, the silk
fibroin samples for equilibrium and dynamic mea-
surements have different thicknesses though they
were cut from same membrane., so that the absorbance
spectra do not subtract well. This shortcoming
is very difficult to overcome because B.
mori silk membrane is very thin and brittle, and it
is difficult to measure the thickness accurately.
Moreover, the backgrounds of Fig. 1a,b air. and
Fig. 1c 70% ethanolr30% D2O. are not the
same, which makes for additional difficulties in
the subtraction of spectra. Despite the difficulties,
we found a feasible way to estimate the burst

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

โหมดนี้ 0.0975 นาที เมื่อเก็บรวบรวมข้อมูลรวม60 นาทีในวัดนี้ได้แรมสเป็คตรา absorbance ในแต่ละครั้งได้สร้างขึ้น โดยแบ่งสเปกตรัมแสงเดียวรวบรวม ณเวลาระบุ โดยสเปกตรัมพื้นหลังและแปลง absorbance ที่ใช้ OMNIC5.1 Microcal ... มีคำนวณแรมสเป็คตราต่างโดยลบของสเปกตรัมการ absorbanceรวบรวมที่เวลา t หลังจากเพิ่มตัวทำละลายจากสเปกตรัม absorbance แรก ข้อมูลแสดงตัวเลขได้จากการทดลองเดียวกันสำหรับผลลัพธ์เดิม ๆ ที่นำเสนอในตาราง การผลจากการทดลองแยกสามถูก averagedและแสดงข้อผิดพลาดรายงานการส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของการวัด เดิม ๆเหมาะสมถูกดำเนินการโดยใช้จุดเริ่มต้น 5.0 ไมโคร-cal ... ไม่ราบเรียบใช้สำหรับสมดุลหรือแรมสเป็คตราต่างเดิม ๆ ยกเว้นจุดเก้าราบเรียบใช้ก่อนรับของสองตราสารอนุพันธ์ประเมินสภาวะสมดุลยังถ่าย ในกรณีผ้าไหมโมริเกิดเมมเบรน fibroin ถูกตรวจสอบโดยไม่ต้องมีรักษาและเมมเบรนจะถูกตรวจสอบยังหลังจากแช่ใน ethanolr 70% 30% D2O โซลูชันใน 24 ชม สำหรับการประเมินหลังการเมมเบรนที่แห้งหลังการรักษาเอทานอล และได้รับการบันทึกโดยใช้การสแกนปกติแรมสเป็คตราโหมดการ3. ผลลัพธ์ และสนทนา3.1 การ FTIR แรมสเป็คตราของโมริเกิดสร้างไหม fibroinเข้าสภาวะสมดุลแรมสเป็คตรา FTIR ของโมริเกิดสาร fibroin ไหมที่เตรียมไว้ และหลัง จากแช่ในเอทานอลได้รับการบันทึก ต้องกำหนดลักษณะโครงสร้างของpolypeptide เราตรวจสอบแรมสเป็คตรา FTIRใน amide ฉันภูมิภาค ใน Fig. 1a ดังจะเห็นได้ว่า amide ที่ผมวงในโมริเกิดไหม fibroinเมมเบรนไม่รักษาใด ๆ เป็นกว้างซองเล็กน้อย asymmetric มีศูนย์ประมาณ 1650] cmy1 ค.ศ. 1660 โดยรวม ข้อมูลเหล่านี้จะลักษณะของสุ่มขด andror ไหมฉัน conformationw26, 40 x โดยคมชัด สเปกตรัมของamide ฉันวงของเยื่อไหม fibroinไปเป็นเอทานอล Fig. 1b มีความซับซ้อนมากมีส่วนประกอบสำคัญประมาณ 1620 และ 1695cmy1 ในขณะที่ส่วนของ absorbance สถาน1655] 1660 cmy1 เป็นเสมือนลดลง ในอันที่จะตรวจสอบคอมโพเนนต์หลายใน amide ฉันพีค เทคนิคแบบสองจะใช้ตรวจสอบการแรมสเป็คตรา จากอนุพันธ์อันดับสองแรมสเป็คตราใน Fig. 1a พีครอบ 1655] ค.ศ. 1660cmy1 accords กับสเปคตรัมดั้งเดิมและวิเคราะห์ไม่เปิดเผยส่วนประกอบย่อยแก้ไขเพิ่มเติมยกเว้นคอมโพเนนต์เพิ่มเติมได้ที่ ค.ศ. 1680 ที่นี่ cmy1 ซึ่งกลายเป็นโดดเด่นเมื่อมีการเพิ่มเติมให้การพัฒนาข้อมูลจำเพาะ-trum ไม่แสดง... ใน Fig. 1b อนุพันธ์อันดับสองวิเคราะห์เปิดเผยส่วนประกอบสองอย่างชัดเจนที่สถาน cmy1 1620 และ 1695 ซึ่งมีลักษณะของ b แผ่น conformation w15, 16, 23 x เป็นในแรมสเป็คตราเดิม การบันทึกสุ่มขด andror ไหมฉันโครงสร้าง 1655] ค.ศ. 1660cmy1 เป็นอย่างมากลดลง ที่สองแรมสเป็คตราตราสารอนุพันธ์อย่างชัดเจนแสดงว่าโครงสร้างแผ่น bเกิดขึ้นขณะม้วนสุ่มและไหมฉันโครงสร้างจะลดลงหลังการรักษาเอทานอลคลื่นแรกในแบบวัดติดขัดที่บันทึกที่ 0.1 นาทีหลังจากการเพิ่มเอทานอล แสดงใน c Fig. 1 บ่งชี้สำคัญจำนวนโครงสร้างแผ่นบีก่อตั้งขึ้นในระหว่างระยะการระเบิดที่เกิดขึ้นก่อนแรกวัด พบว่า อนุพันธ์อันดับสองส่วนประกอบทั่วไปเหมือนที่เห็นใน Fig. 1b อย่างไรก็ตามเป็นมากมากกว่าจำนวนขดสุ่มโครงสร้างแล้ว ดาว ขั้นตอนการระเบิดนี้สามารถได้รับ โดยคำนวณ Abs Fig1c yAbsFig1a .r AbsFig1byAbsFig1a ... อย่างไรก็ตาม ไหมตัวอย่างของ fibroin การสมดุลไดนามิก mea-surements มีความหนาแตกต่างกันแม้ว่าพวกเขาถูกตัดจากเดียวเมมเบรน เพื่อว่า absorbance ที่แรมสเป็คตราลบดี คงนี้ยากจะเอาชนะได้เนื่องจากเกิดโมริไหมเมมเบรนจะบาง และ เปราะ และเป็นเรื่องยากที่จะวัดความหนาได้อย่างถูกต้องนอกจากนี้ พื้นหลังของ Fig. 1a, b อากาศ และFig. 1 c 70% ethanolr30% D2O ไม่มีการเดียวกัน ซึ่งทำให้ปัญหาเพิ่มเติมในลบของแรมสเป็คตรา แม้ มีความยากลำบากเราพบวิธีเป็นไปได้ในการประเมินการปะทุ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

โหมด 0.0975 นาที เวลาการเก็บรวบรวมข้อมูลรวม
เป็น 60 นาทีในการวัดนี้.
สเปกตรัมการดูดกลืนแสงที่จุดในแต่ละครั้งที่ถูก
สร้างขึ้นโดยการหารสเปกตรัมแสงเดียว
ที่เก็บรวบรวมในเวลาที่กำหนดโดยพื้นหลังคลื่นความถี่
และการแปลงที่จะใช้การดูดกลืนแสง OMNIC
5.1? Microcal .. สเปกตรัมความแตกต่างได้ คำนวณ
โดยการลบของสเปกตรัมการดูดกลืนแสง
เก็บที่เวลา t หลังจากที่นอกเหนือจากตัวทำละลาย
จากสเปกตรัมการดูดกลืนแสงแรก ข้อมูลที่
แสดงในตัวเลขจากการทดสอบเดียว.
สำหรับผลการเคลื่อนไหวที่นำเสนอในตาราง
ผลการทดลองจากสามแยกเฉลี่ย
และรายงานข้อผิดพลาดที่เป็นตัวแทนของ
ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของการวัด เกี่ยวกับการเคลื่อนไหว
ที่เหมาะสมได้รับการดำเนินการโดยใช้ ORIGIN 5.0? ไมโคร
แคล .. เรียบไม่มีที่ใช้สำหรับการสมดุล
หรือสเปกตรัมที่แตกต่างกันเกี่ยวกับการเคลื่อนไหวยกเว้นเก้าจุด
ที่ราบเรียบถูกนำมาใช้ก่อนที่จะมีการที่สอง
สัญญาซื้อขายล่วงหน้า.
วัดภายใต้เงื่อนไขที่สมดุล
นอกจากนี้ยังถูกนำ ในกรณีนี้ไหมบีมอริ
ไฟโบรอินเมมเบรนที่ถูกตรวจสอบโดยไม่ต้องมี
การรักษาและเมมเบรนที่ถูกตรวจสอบยัง
หลังจากแช่ใน 70% ethanolr 30% วิธีการแก้ปัญหา D2O
เวลา 24 ชั่วโมง สำหรับการวัดหลัง
เยื่อแห้งหลังการรักษาและเอทานอล
เปคตรัมที่ถูกบันทึกไว้โดยใช้การสแกนปกติ
โหมด.
3 และการอภิปรายผล
3.1 สเปกตรัมของ FTIR สร้างใหม่ไหมไฟโบรอินบีสุดตา
เยื่อภายใต้เงื่อนไขที่สมดุล
สเปกตรัม FTIR ของ B. Mori เยื่อไหมไฟโบรอิน
จัดทำและหลังการแช่ในเอทานอล
ที่ถูกบันทึกไว้ ลักษณะโครงสร้างของ
polypeptide เราตรวจสอบสเปกตรัม FTIR
ในภูมิภาคเอไมด์ผม ในรูป 1a ก็สามารถมองเห็นได้
ว่าวงดนตรีผมเอไมด์ในบีไหมไฟโบรอินอริ
เมมเบรนโดยไม่ต้องรักษาใด ๆ ที่เป็นวงกว้าง
ซองสมมาตรเล็กน้อยกับศูนย์ที่
รอบ 1650] 1660 cmy1 โดยรวมข้อมูลเหล่านี้เป็น
ลักษณะของขดลวดแบบสุ่ม andror ไหมฉันโครงสร้าง
w26,40x ในทางตรงกันข้ามสเปกตรัมของ
วงผมเอไมด์ของเยื่อหุ้มผ้าไหมไฟโบรอิน
แช่ลงไปในเอทานอลรูป 1 ขค่อนข้างซับซ้อน
ที่มีส่วนประกอบที่สำคัญรอบ 1620 และ 1695
cmy1 ในขณะที่ส่วนของการดูดกลืนแสงรอบ
1655] 1660 cmy1 จะลดลงอย่างมากมาย เพื่อที่จะ
ตรวจสอบส่วนประกอบต่างๆในเอไมด์ผม
ยอดเทคนิคการอนุพันธ์อันดับสองจะใช้ในการ
ตรวจสอบสเปกตรัม จากอนุพันธ์อันดับสอง
สเปกตรัมในรูป 1a, จุดสูงสุดรอบ 1655] 1660
สนธิสัญญา cmy1 กับคลื่นความถี่เดิมและ
การวิเคราะห์ไม่ได้เปิดเผยย่อยแก้ไขเพิ่มเติม
ยกเว้นองค์ประกอบเพิ่มเติมไปได้
ที่; 1680 cmy1 ซึ่งจะกลายเป็นที่โดดเด่น
เมื่อเรียบเพิ่มเติม spec- อนุพันธ์
? trum ไม่ได้แสดงให้เห็น .. ในรูป 1 ขอนุพันธ์อันดับสอง
การวิเคราะห์แสดงให้เห็นอย่างชัดเจนทั้งสองส่วน
อยู่ที่ประมาณ 1,620 และ 1,695 cmy1 ซึ่งเป็นลักษณะ
ของโครงสร้างขแผ่น w15,16,23x ในฐานะที่เป็น
ในสเปกตรัมเดิมสูงสุดประกอบกับ
ขดลวดแบบสุ่ม andror ไหมฉันโครงสร้าง? 1655] 1660
cmy1 จะลดน้อยลงอย่างมีนัยสำคัญ สอง
สเปกตรัมอนุพันธ์แสดงให้เห็นชัดเจนว่าโครงสร้างขแผ่น
จะเกิดขึ้นในขณะที่ขดลวดแบบสุ่มและผ้าไหมโครงสร้างฉัน
จะลดลงหลังการรักษาเอทานอล.
คลื่นความถี่ครั้งแรกในการวัดแบบไดนามิก
ment บันทึกที่; 0.1 นาทีหลังจากที่นอกเหนือจาก
เอทานอล แสดงในรูป 1c มันแสดงให้เห็นอย่างมีนัยสำคัญ
จำนวนของโครงสร้างขแผ่นที่ถูกสร้างขึ้น
ในช่วงการระเบิดที่เกิดขึ้นก่อนที่จะเป็นครั้งแรกที่
วัด อนุพันธ์อันดับสองแสดงให้เห็น
ส่วนประกอบทั่วไปที่เหมือนกันที่เห็นในรูป 1b แต่
เป็นจำนวนเงินที่มากขึ้นของขดลวดแบบสุ่ม
โครงสร้างที่มีอยู่ จะเป็นการดีที่ขั้นตอนการระเบิดนี้สามารถ
รับได้อย่างง่ายดายโดยการคำนวณ? Abs Fig1c Y
AbsFig1a .r? AbsFig1byAbsFig1a .. แต่ผ้าไหม
ไฟโบรอินสำหรับตัวอย่างสมดุลแบบไดนามิกและเด็ดขาด
surements มีความหนาแตกต่างกันอย่างไรแม้ว่าพวกเขาจะ
ถูกตัดออกจากเมมเบรนเดียวกัน. เพื่อให้ การดูดกลืนแสง
สเปกตรัมไม่ลบดี ข้อบกพร่องนี้
เป็นเรื่องยากมากที่จะเอาชนะเพราะบี
เมมเบรนผ้าไหมสุดตาเป็นอย่างมากและเปราะบางและมัน
เป็นเรื่องยากที่จะวัดความหนาได้อย่างถูกต้อง.
นอกจากนี้ยังมีภูมิหลังของรูป 1a ข? อากาศ และ
รูป 1c? 70% ethanolr30% D2O ไม่ได้
เหมือนกันซึ่งจะทำให้ปัญหาเพิ่มเติมใน
การลบของสเปกตรัม แม้จะมีปัญหาที่
เราพบวิธีที่เป็นไปได้ที่จะประเมินออกมา

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โหมด 0.0975 นาที รวมระยะเวลาเก็บรวบรวมข้อมูล
คือ 60 นาที ในการวัดสเปกตรัมการดูดกลืนแสงในนี้

แต่ละจุดเวลาถูกสร้างขึ้นโดยแบ่งคานเดี่ยวสเปกตรัม
เก็บเวลาที่เฉพาะเจาะจง โดยพื้นหลังและแปลงให้ใช้ค่าสเปกตรัม

omnic 5.1  microcal . . . . . . . ความแตกต่างของแสงได้โดยการลบค่า

เป็นสเปกตรัมรวบรวมที่เวลา t หลังจากเติมตัวทำละลาย
จากสเปกตรัมการดูดกลืนแสงก่อน ข้อมูลที่แสดงในตัวเลข
จากการทดลองเดียว .
สำหรับพลังงานจลน์ผลลัพธ์แสดงในตาราง ผลจากการทดลองแยกเป็น 3
1
และรายงานข้อผิดพลาดแสดง
ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของการวัด พลังงานจลน์
พอดีได้ดําเนินการโดยใช้ต้น 5.0  ไมโคร -
แคล . . .ไม่ใช้ให้สมดุล
หรือการเคลื่อนไหวความแตกต่างนี้ ยกเว้นเก้าจุด
เรียบที่ใช้ก่อนการอนุพันธ์ที่สอง
.
วัดภายใต้สภาวะสมดุล
ยังถ่ายมา ในกรณีนี้ บี โมริไหมไฟโบรอินเพื่อรักษาเยื่อ

โดยไม่ต้องใด ๆและเยื่อยังตรวจสอบ
หลังจากแช่ใน 70% ethanolr 30% d2o โซลูชั่น
เป็นเวลา 24 ชั่วโมงสำหรับการวัดหลัง
เยื่อแผ่นแห้งหลังการรักษาและบันทึกการใช้เอทานอล
สเปกตรัมปกติโหมดสแกน
.
3 ผลและการอภิปราย
3.1 . FTIR สเปกตรัมที่ได้ B ไหมไฟโบรอิน
โมริเยื่อภายใต้เงื่อนไขปกติสเปกตรัมสมดุล
B ไหมไฟโบรอิน membranes
โมริตามที่เตรียมไว้ และหลังจากแช่ในแอลกอฮอล์
ถูกบันทึกไว้ เพื่อวิเคราะห์โครงสร้างของ
ที่อุณหภูมิ 37 องศาเซลเซียส เราตรวจสอบ FTIR spectra
และฉันในภูมิภาค ในรูปที่ 1A , มันสามารถเห็นได้ว่าและฉัน
ในกลุ่มบี โมริไหมไฟโบรอิน
เยื่อโดยไม่รักษาใดจะกว้างเล็กน้อยแบบซองด้วย

รอบศูนย์ที่ 1650 1660 cmy1 ] . โดยข้อมูลเหล่านี้เป็นลักษณะของการ andror ไหม

w26,40x ม้วนผมให้สอดคล้องกัน โดยความคมชัด , สเปกตรัมของ
เอไมด์ผมวงดนตรีของผ้าไหมไฟโบรอินเยื่อ
แช่ในแอลกอฮอล์ รูป 1B ที่ค่อนข้างซับซ้อน มีองค์ประกอบสำคัญรอบ
0
cmy1 1620 และ ในขณะที่สัดส่วนของการดูดกลืนแสงรอบๆ
cmy1 1660 1655 ] เป็นอย่างมากมายที่ลดลง เพื่อศึกษาส่วนประกอบต่างๆใน

และผมสูงสุด เทคนิคอนุพันธ์ที่สองใช้ศึกษาสเปกตรัม

. จากสเปกตรัมอนุพันธ์
2 ในรูปที่ 1A ,สูงสุดรอบ cmy1 1660 1655 ]
สอดคล้องกับคลื่นความถี่เดิมและ
การวิเคราะห์ไม่ได้เปิดเผยเพิ่มเติมแก้ไข subcomponents
ยกเว้นเพิ่มเติมเป็นไปได้ส่วนประกอบ
; 1680 cmy1 ซึ่งกลายเป็นโดดเด่น
เมื่อเพิ่มเติมเรียบของ spec - อนุพันธ์
ทรัม  ไม่แสดง . . . . . . . ในรูป 1B , การวิเคราะห์ตราสารอนุพันธ์
ที่สองอย่างชัดเจน เผยสององค์ประกอบ
ที่ไปรอบ ๆและ cmy1 1620 1695 ,ซึ่งเป็นลักษณะของโครงสร้าง w15,16,23x b-sheet
.
ในสเปกตรัมเดิมยอดเกิดจากการสุ่ม ม้วนผ้าไหม
andror โครงสร้าง  1660 1655 ]
cmy1 . อย่างมีนัยสำคัญลดลง 2
อนุพันธ์สเปกตรัมแสดงให้เห็นชัดเจนว่าโครงสร้าง b-sheet
จะเกิดขึ้นในขณะที่ขดลวดแบบสุ่มและผ้าไหมที่โครงสร้าง
ลดลงหลังการรักษาเอทานอล .
สเปกตรัมครั้งแรกในวัด --
แบบไดนามิกการ  บันทึก ; 0.1 นาทีหลังจากที่เพิ่ม
เอทานอล จะแสดงในรูปที่ 1 ซี มันบ่งชี้ว่า จำนวนเงินที่สำคัญของโครงสร้างถูกสร้างขึ้น

b-sheet ระเบิดที่เกิดขึ้นก่อนช่วงระยะการวัดครั้งแรก

อนุพันธ์ที่สอง แสดงให้เห็นในรูปแบบทั่วไปส่วนประกอบ
1B , อย่างไรก็ตาม ,
มากขึ้นปริมาณของโครงสร้างขดลวด
สุ่มอยู่ อุดมคตินี้ระเบิดระยะสามารถ
ง่ายๆโดยการ  ABS fig1c Y
absfig1a R  absfig1byabsfig1a . . . . . . . อย่างไรก็ตาม ไหมไฟโบรอินอย่างสมดุลและแบบไดนามิก
-
surements แตกต่างกันที่ความหนา มี  แม้ว่าพวกเขา
ถูกตัดออกจากเดียวกันของเยื่อแผ่น เพื่อให้ดูดซับ
Spectra ไม่ลบด้วย นี้เป็นเรื่องยากมากที่จะเอาชนะข้อบกพร่อง
.
เพราะเยื่อไหม Mori มากบางและเปราะ และมัน
เป็นเรื่องยากที่จะวัดความหนาถูกต้อง .
และพื้นหลังของรูปที่ 1A , B  อากาศ
รูปที่ 1C และ  70% ethanolr30 % d2o . ไม่ใช่
เดียวกัน ซึ่งทำให้เพิ่มความยากใน
ลบของสเปกตรัม . แม้จะมีปัญหา
เราพบวิธีที่เป็นไปได้ที่จะประมาณการระเบิด