– Structural vibrations of the rig,

– Structural vibrations of the rig, since the pressure transducers
are mounted in the aluminium base (lower cap or transducer
holder).
– Presence of unconfined waves. At the instant of impact, water
away from the wall does not have any information about the
wall deformation and waves travel at the unconfined speed of
1500 m/s, producing high-frequency radial and axial
reflections.
A clearer picture can be obtained if the trace is smoothed. The
red line in Fig. 5-right represents the history smoothed (by averaging
over 100 points), thus cancelling out all signals with a period
smaller than 0.1 ms. According to this smoothed trace, immediately
after impact pressure rises to approximately 5 bar and then
suddenly drops to 2.5 bar. This is due to natural oscillations of the
bottlewall, which expands radially due to the internal pressure that
starts to build up at the base. This increase in diameter then causes
a pressure drop next to the bottle wall. Consequently, information
about wall movement travels from the bottle wall towards the
central axis in a form of pressure drop. The bottle wall continues to
oscillate (‘breathe’) and causes a disturbance of the fluid pressure to
travel in the radial direction.
The radial ‘breathing’ due to natural oscillation is relatively
quickly damped. Pressure continues to drop until the vapour
pressure is reached (w0.1 bar absolute pressure). At this stage, even
a very small amount of gas (air) present in the water causes the
pressure wave to travel at a speed lower than the one expected in
a flexible system. This can be easily observed as a longer period of
the low pressure part of the trace (from 2 to 5.5 ms). After this
event, a new period starts, the pressure rises again, but this time
the magnitude of the high-frequency oscillations is significantly
reduced. The whole event dies out after 15 ms.
Fig. 6 presents the pressure histories from two strain gauges:
SG1 positioned at 80 mmfrom the base and SG2 at 25 mmfrom the
base. The SG2 history shows that the impact is followed by a sudden
pressure (strain) rise, reaching its maximum of 4.8 bar. The slope of
the trace represents the pressure rise rate. The strain rate can be
obtained using thin-wall assumption (derivative of Eq. (10)). Here,
the value of 12,500 bar/s is obtained, which corresponds to strain
rate of 14 s1. The positive pressure part of the trace (first 1.65 ms),
which corresponds to a half of the waterhammer period, is superimposed
with small higher frequency oscillations with a period
approximately equal to 0.9 ms. Similarly to PT history, these oscillations
are attributed to natural oscillations (see Table 1, TNO, Eq.
(7)). The duration of this part corresponds to the time in which the
pressure wave travels two water levels. According to values
measured, the wave speed in the system is 155 m/s, and corresponds
well to the theoretical value given in Table 1 (Eq. (2)). Fig. 6
also indicates that there is a time delay between the signals
recorded by the two strain gauges, thus proving the existence of
awave travelling through the bottle. The time delay at a pressure of
2 bar is around 0.35 ms, which corresponds well to a wave speed of
155 m/s predicted by waterhammer theory.
Fig. 7-left presents the pressure histories from the strain gauge
SG2 for four different drop heights. All traces follow the same
pattern, having almost the same period. This is expected according
to both waterhammer and mass-spring model theories, since in
both cases the period of the main oscillation does not depend on
the drop height. On the other hand, the maximum pressure
magnitude increases with drop height, and it agrees well with
waterhammer predictions as shown in Fig. 7-right.
4.1.2. Results for bottles with an originally manufactured base
Fig. 8-left shows pressure histories from all sensors when the
bottle with an originally manufactured base is tested. Again, the
pattern of all traces is very similar to each other, but noticeably
different than that observed in the tests on bottles with a flat base.
The pressure rise after the impact is not as fast as in the previous
tests, and a long low pressure part of the trace (pressure magnitude
around minus 1 bar of relative pressure) has practically disappeared.
In addition, many oscillations with significantly reduced

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

– สั่นสะเทือนโครงสร้างของแท่นขุดเจาะ ตั้งแต่ทรานสดิวเซอร์ความดันติดตั้งฐานอลูมิเนียม (ต่ำกว่าทุนหรือพิกัดใส่)– สถานะของคลื่นไม่ถูกกักขัง ได้ทันทีผลกระทบ น้ำห่างจากผนังไม่มีข้อมูลใด ๆ เกี่ยวกับการของวัสดุผนังและคลื่นที่เดินทางในความเร็วไม่ถูกกักขังของ1500 m/s ผลิตความถี่สูงรัศมี และแนวแกนสะท้อนสามารถได้รับภาพชัดเจนยิ่งถ้าเป็นการแผ่กระจายการสืบค้นกลับ การเส้นสีแดงในรูปที่ 5 ขวาแสดงประวัติโค้ง (โดยเฉลี่ยกว่า 100 จุด), จึงตัดสัญญาณทั้งหมดมีระยะเวลามีขนาดเล็กกว่า 0.1 นางสาวตามนี้เรียบติดตาม ทันทีหลังจากที่ผลกระทบต่อความดันสูงขึ้นถึงประมาณ 5 bar แล้วก็ลดลงไป 2.5 บาร์ ทั้งนี้เนื่องจากการแกว่งตามธรรมชาติของการbottlewall ซึ่งขยายเข้าสู่ศูนย์กลางเนื่องจากภายในแรงดันที่เริ่มสร้างขึ้นที่ฐาน เพิ่มเส้นผ่านศูนย์กลางแล้ว ทำให้ดันอยู่กับขวด ดังนั้น ข้อมูลเกี่ยวกับผนัง เคลื่อนไหวเดินทางจากผนังขวดต่อการแกนกลางในรูปของความดันลดลง ผนังขวดยังคงoscillate ('หายใจ') และสาเหตุที่ของของเหลวแรงดันในการการเดินทางในทิศทางรัศมีการรัศมี 'หายใจ' เนื่องจากการสั่นธรรมชาติจะค่อนข้างอย่างรวดเร็วน้อย ดันต่อไปจนถึงการไอความดันถึง (w0.1 บาร์ความดันสัมบูรณ์) ในขั้นตอนนี้ แม้แต่ก๊าซ (อากาศ) อยู่ในสาเหตุน้ำจำนวนเล็กน้อยมากคลื่นความดันที่เดินทางด้วยความเร็วต่ำกว่าหนึ่งในระบบยืดหยุ่น ซึ่งสามารถจะสังเกตได้ง่ายเป็นระยะเวลานานของส่วนความดันต่ำของการสืบค้นกลับ (จาก 2 5.5 ms) หลังจากนี้เหตุการณ์ ใหม่ระยะเวลาเริ่มต้น ความดันเพิ่มขึ้นอีกครั้ง แต่เวลานี้ขนาดของการแกว่งที่ความถี่สูงเป็นอย่างมากลดลง เหตุการณ์ทั้งหมดตายออกหลังจาก 15 msรูป 6 แสดงประวัติความดันจากเกจวัดเกลียวสอง:SG1 ในตำแหน่ง mmfrom ฐานและ SG2 80 25 mmfromฐาน ประวัติ SG2 แสดงว่า ผลกระทบตาม โดยฉับพลันเพิ่มขึ้นความดัน (สายพันธุ์) ถึงจำนวนสูงสุดของบาร์ 4.8 ความชันของการสืบค้นกลับแสดงถึงอัตราการเพิ่มขึ้นของแรงดัน อัตราความเครียดได้ได้ใช้สมมติฐานผนังบาง (อนุพันธ์ของ Eq. (10)) ที่นี่ได้รับมูลค่า 12,500 บาร์/s ซึ่งตรงกับสายพันธุ์อัตรา 14 s 1 ส่วนในเชิงบวกของการสืบค้นกลับ (ms 1.65 แรก),ซึ่งตรงกับครึ่งหนึ่งของระยะเวลา waterhammer ซ้อนมีสั่นความถี่สูงขนาดเล็กมีระยะเวลาประมาณเท่ากับ 0.9 นางสาวการประวัติ PT แกว่งเหล่านี้มาจากการแกว่งตามธรรมชาติ (ดูตารางที่ 1, TNO, Eq.(7)) ระยะเวลาของส่วนนี้สอดคล้องกับเวลาในการแรงดันส่งน้ำสองระดับ ตามค่าวัด ความเร็วของคลื่นในระบบเป็น 155 เมตรต่อวินาที และสอดคล้องให้ค่าทางทฤษฎีที่กำหนดในตารางที่ 1 (Eq. (2)) รูป 6บ่งชี้ว่า มีการหน่วงเวลาระหว่างการส่งสัญญาณโดยวัดความเครียดสอง จึง พิสูจน์การดำรงอยู่ของawave ผ่านขวด หน่วงเวลาที่ความดันแถบที่ 2 คือประมาณ 0.35 ms ซึ่งตรงกันกับความเร็วคลื่น155 เมตรต่อวินาทีตามทฤษฎี waterhammerรูปซ้าย 7 นำเสนอประวัติความดันจากสเตรนเกจSG2 สำหรับสี่หล่นแตกต่างสูง ร่องรอยตามเดียวกันรูปแบบ มีเกือบเวลาเดียวกัน นี้คาดว่าตามwaterhammer และมวลสปริงแบบทฤษฎี ตั้งแต่ในทั้งสองกรณีระยะเวลาของการสั่นหลักขึ้นอยู่กับความสูงลดลง บนมืออื่น ๆ ความดันสูงสุดขนาดเพิ่มความสูงลดลง และมันตกลงกับคาดคะเน waterhammer ดังแสดงในรูปที่ 7 ขวา4.1.2. ผลลัพธ์สำหรับขวดที่มีฐานการผลิตเดิมรูปซ้าย 8 แสดงประวัติความดันจากเซนเซอร์ทั้งหมดเมื่อการขวดที่ มีฐานการผลิตเดิมที่มีทดสอบ อีกครั้ง การรูปแบบของคราบจะคล้ายกัน แต่เห็นได้ชัดแตกต่างที่สังเกตได้จากการทดสอบในขวดมีฐานแบนแรงดันเพิ่มขึ้นหลังจากที่ผลกระทบจะไม่เร็วเหมือนเดิมทดสอบ และการสืบค้นกลับ (ขนาดแรงดันหนึ่งดันต่ำนานรอบลบ 1 บาร์ความดันสัมพัทธ์) หายจริงนอกจากนี้ การแกว่งมากกับลดลงอย่างมาก

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

- การสั่นสะเทือนของโครงสร้างของแท่นขุดเจาะตั้งแต่ก้อนความดัน
จะถูกติดตั้งอยู่ในฐานอลูมิเนียม (CAP ต่ำกว่าหรือ transducer
ถือ).
- การแสดงตนของคลื่นไร้ข้อ จำกัด ทันทีที่ผลกระทบของน้ำ
ออกจากผนังไม่ได้มีข้อมูลใด ๆ ที่เกี่ยวกับ
ความผิดปกติของผนังและคลื่นเดินทางที่ความเร็วไร้ข้อ จำกัด ของ
1500 m / s การผลิตรัศมีความถี่สูงและแกน
สะท้อน.
ภาพที่ชัดเจนสามารถรับได้ถ้า ร่องรอยเรียบ
เส้นสีแดงในรูป 5 ขวาแสดงถึงประวัติความเป็นมาเรียบ (โดยเฉลี่ย
กว่า 100 คะแนน) จึงยกเลิกสัญญาณทั้งหมดที่มีระยะเวลา
ที่มีขนาดเล็กกว่า 0.1 มิลลิวินาที ตามที่เรียบร่องรอยนี้ทันที
หลังจากแรงกดดันผลกระทบเพิ่มขึ้นประมาณ 5 บาร์แล้ว
จู่ ๆ ก็ลดลงไป 2.5 บาร์ เพราะนี่คือการแกว่งตามธรรมชาติของ
bottlewall ที่ขยายเรดิเนื่องจากความดันภายในที่
เริ่มต้นที่จะสร้างขึ้นที่ฐาน การเพิ่มขึ้นของขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางนี้แล้วจะทำให้เกิดการ
ลดลงความดันติดกับผนังขวด ดังนั้นข้อมูล
เกี่ยวกับการเคลื่อนไหวของผนังเดินทางจากผนังขวดต่อ
แกนกลางในรูปแบบของการลดลงของความดัน ผนังขวดยังคง
แกว่ง (หายใจ) และทำให้เกิดการรบกวนของความดันของเหลวไปยัง
เดินทางไปในทิศทางรัศมี.
รัศมี 'หายใจ' เนื่องจากความผันผวนตามธรรมชาติค่อนข้าง
ชื้นได้อย่างรวดเร็ว ความดันยังคงลดลงจนไอ
ความดันจะมาถึง (แถบ w0.1 ดันสัมบูรณ์) ในขั้นตอนนี้แม้จะ
เป็นจำนวนเงินที่มีขนาดเล็กมากของก๊าซ (อากาศ) อยู่ในน้ำทำให้เกิด
คลื่นความกดดันที่จะเดินทางด้วยความเร็วที่ต่ำกว่าหนึ่งที่คาดว่าจะ
เป็นระบบที่มีความยืดหยุ่น นี้จะสามารถสังเกตเห็นได้อย่างง่ายดายเป็นระยะเวลานานของ
ส่วนแรงดันต่ำของการตรวจสอบ (2-5.5 MS) หลังจากนี้
เหตุการณ์เป็นระยะเวลาใหม่จะเริ่มต้นความดันที่เพิ่มขึ้นอีกครั้ง แต่คราวนี้
ขนาดของการสั่นความถี่สูงอย่างมีนัยสำคัญ
ลดลง เหตุการณ์ทั้งหมดตายออกหลังจาก 15 Ms.
รูป 6 นำเสนอประวัติความดันจากสองสเตรนเกจ:
SG1 ในตำแหน่งที่ 80 mmfrom ฐานและ SG2 ที่ 25 mmfrom
ฐาน ประวัติความเป็นมา SG2 แสดงให้เห็นว่าผลกระทบที่จะตามมาด้วยอย่างฉับพลัน
ความดัน (สายพันธุ์) เพิ่มขึ้นถึงสูงสุด 4.8 บาร์ ความลาดชันของ
ร่องรอยหมายถึงอัตราการเพิ่มขึ้นของความดัน อัตราความเครียดสามารถ
รับใช้สมมติฐานผนังบาง (อนุพันธ์ของสม. (10)) นี่
มูลค่า 12,500 บาร์ / S จะได้รับซึ่งสอดคล้องกับสายพันธุ์
อัตรา 14 S? 1 ส่วนความดันเป็นบวกของการตรวจสอบ (ครั้งแรก 1.65 MS)
ซึ่งสอดคล้องกับครึ่งหนึ่งของระยะเวลา waterhammer ที่ซ้อนทับ
กับขนาดเล็กแนบแน่นความถี่สูงที่มีระยะเวลา
ประมาณเท่ากับ 0.9 มิลลิวินาที ในทำนองเดียวกันกับประวัติศาสตร์ PT, แนบแน่นเหล่านี้
จะมีการบันทึกแนบแน่นธรรมชาติ (ดูตารางที่ 1 TNO สม.
(7)) ระยะเวลาของการมีส่วนร่วมนี้จะตรงกับเวลาในการที่
ความดันคลื่นเดินทางสองระดับน้ำ ตามที่ค่า
วัดความเร็วคลื่นในระบบ 155 m / s และสอดคล้อง
กันดีกับมูลค่าทางทฤษฎีที่กำหนดในตารางที่ 1 (สม. (2)) มะเดื่อ. 6
นอกจากนี้ยังแสดงให้เห็นว่ามีความล่าช้าเวลาระหว่างสัญญาณ
ที่บันทึกไว้โดยทั้งสองสเตรนเกจจึงพิสูจน์การดำรงอยู่ของ
Awave เดินทางผ่านขวด ความล่าช้าในเวลาที่ความดันของ
2 บาร์อยู่ที่ประมาณ 0.35 มิลลิวินาทีซึ่งสอดคล้องกันดีกับความเร็วของคลื่น
155 m / s ตามคำทำนายของทฤษฎี waterhammer.
รูป 7 ซ้ายนำเสนอประวัติความกดดันจากวัดความเครียด
SG2 สี่ความสูงลดลงแตกต่างกัน ร่องรอยทั้งหมดทำตามเดียวกัน
รูปแบบที่มีเกือบตลอดช่วงเดียวกัน นี้คาดว่าตาม
ทั้ง waterhammer และมวลฤดูใบไม้ผลิทฤษฎีรูปแบบตั้งแต่ใน
ทั้งสองกรณีระยะเวลาของการสั่นหลักไม่ขึ้นอยู่กับ
ความสูงลดลง ในทางตรงกันข้ามสูงสุดที่ความดัน
ที่เพิ่มขึ้นขนาดความสูงลดลงและจะตกลงกันได้ดีกับ
การคาดการณ์ waterhammer ดังแสดงในรูป 7 ขวา.
4.1.2 ผลการค้นหาสำหรับขวดที่มีการผลิตเดิมฐาน
รูป 8 ซ้ายแสดงให้เห็นถึงประวัติความกดดันจากเซ็นเซอร์ทั้งหมดเมื่อ
ขวดที่มีฐานการผลิตเดิมมีการทดสอบ อีกครั้ง
รูปแบบของการร่องรอยคล้ายกับแต่ละอื่น ๆ แต่อย่างเห็นได้ชัด
ที่แตกต่างกว่าที่พบในการทดสอบในขวดที่มีฐานแบน.
เพิ่มขึ้นดันผลกระทบหลังจากที่ไม่ได้เป็นไปอย่างรวดเร็วในขณะที่ก่อนหน้านี้
การทดสอบและต่ำนาน ส่วนความดันของร่องรอย (ขนาดความดัน
รอบลบ 1 บาร์ของความดันญาติ) ได้หายไปจริง.
นอกจากนี้แนบแน่นมากกับการลดลงอย่างมีนัยสำคัญ