3. Results and discussions3.1. Comp

3. Results and discussions
3.1. Compressional behavior
Fig. 1 displays the calculated pressure-volume relationship of
these minerals. The smooth solid lines are the fit of the computed
data using the third-order Birch-Murnaghan equation of state. The
compressibility of the considered hosts is approximate with the
least-squares fitting values being K0 ¼ 71.1(1) GPa, V0 ¼ 1003.31(4)
Å3 and K0
0 ¼ 5.4(1) for spurrite, K0 ¼ 75.0(1) GPa, V0 ¼ 1360.30(3)
Å3
, K0
0 ¼ 5.4(1) for galuskinite, and K0 ¼ 69.7(3) GPa,
V0 ¼ 1168.90(2) Å3 and K0
0 ¼ 4.0(1) for tilleyite. As the bulk modulus
characterizes the incompressibility of the structure, the low K0
values indicate that these minerals are all highly compressible
phases. The derived lattice constants and equilibrium volumes are
listed in Table 1, where the experimental results are also included
for comparison. The relative difference between the computed
lattice parameters and the experimental is w1%, reflecting the high
quality of the performed calculations. The calculated equilibrium
volumes are generally overestimated by w3% relative to the X-ray
diffraction results, which is a typical for GGA computations.
The theoretical axis lengths of these compounds agree with
monotonic decreasing trends with pressure. The normalized axial
compression, a/a0, b/b0 and c/c0, are plotted in Fig. 2. For spurrite
(Fig. 2a), b-axis is always the softer orientation compared to a-axis
and c-axis. The compressional anisotropy is weakly dependent on
pressure overall except for a subtle change in relative compressibility between a-axis and c-axis at w12 GPa. The b angle
decreases linearly on compression. Axial compressibility of galuskinite
also exhibits a relatively compressible b-direction (Fig. 2b),
and c-axis always exhibits a larger amount of compression relative
to a-axis, but the b evolution initially decreases but turns to increase
at w25 GPa. The variations of normalized axial compression
of tilleyite are more complicated, with two abnormities occurring
at w6 and w20 GPa (Fig. 2c), separating into three pressure ranges:
(1) below w6 GPa, a-axis is the most compressible orientation, and c-axis is a little compressible than b-axis; (2) in the intermediatepressure
range, both a-axis and c-axis become comparatively
rigid than b-axis; and (3) above higher pressures, a-axis records an
obvious stiffness, whereas b-axis and c-axis exhibit analogous
compressibility. Because the b variation changes from decrease to
increase coincidently at w6 GPa, it is tempting to associate the
turning in b variation with that in axial compression curves. The
alterations in pressure-induced lattice parameter variations in
these silicate-carbonate minerals are suggestive of the existence of
subtle changes in compressional processes. However, no anomalies
in the volume compression can be identified; we therefore determined
no obvious changes have occurred in the compression
mechanism over the entire pressure range.
It is noteworthy that the [CO3] triangles in spurrite and galuskinite
are approximately isosceles, with two longer CeO bonds of
w1.31 Å, and a shorter one of w1.28 Å. The result is inconsistent
with the equilateral description of [CO3] groups in spurrite given by
Smith et al. (1960). The [SiO4] tetrahedra in both minerals are nearly regular tetrahedra with similar SieO distance of w1.65 Å,
and this is compatible with the SieO length in most orthosilicates.
For [Si2O7] groups in tilleyite, two longer SieO bonds of w1.68 Å
and other shorter bonds of w1.63 Å could be distinguished. Our
theoretical descriptions on the [CO3] triangles and Si-polyhedrons
in these silicate-carbonate minerals are consistent with the
experimental results from Grice (2005). The compressions of CaeO,
SieO and CeO bonds are plotted together for comparison in Fig. 3,
where the linear pressure coefficients (b) are also annotated. It is
clear that the CaeO bonds are much more compressible relative to
the stiff SieO and CeO bonds. So the unit-cell contraction of these
compounds is mostly accomplished by the compression of Ca sites.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

3. ผลลัพธ์ และสนทนา3.1 การลักษณะการทำงาน compressionalFig. 1 แสดงการคำนวณความดันปริมาตรความสัมพันธ์ของแร่ธาตุเหล่านี้ พอดีของการคำนวณเป็นเส้นทึบข้อมูลที่ใช้สมการเบิร์ช-Murnaghan ลำดับที่สามของรัฐ ที่compressibility โฮสต์พิจารณาได้โดยประมาณด้วยการกำลังสองน้อยสุดเหมาะสมค่าการ K0 ¼ 71.1(1) GPa, V0 ¼ 1003.31(4)Å3 และ K00 5.4(1) ¼สำหรับ spurrite, K0 ¼ 75.0(1) GPa, V0 ¼ 1360.30(3)Å3, K00 5.4(1) ¼ galuskinite และ K0 ¼ 69.7(3) GPaV0 ¼ 1168.90(2) Å3 และ K00 4.0(1) ¼สำหรับ tilleyite เป็นโมดูลัสจำนวนมากระบุลักษณะของ incompressibility ของโครงสร้าง K0 ต่ำค่าบ่งชี้ว่า แร่ธาตุเหล่านี้จะอัดตัวได้สูงทั้งหมดขั้นตอนการ ค่าคงที่โครงตาข่ายรับประกอบและไดรฟ์ข้อมูลสมดุลแสดงในตารางที่ 1 ซึ่งผลการทดลองในห้องสำหรับการเปรียบเทียบ ความแตกต่างสัมพัทธ์ระหว่างการคำนวณโครงตาข่ายประกอบพารามิเตอร์และการทดลองเป็น w1% สะท้อนสูงคุณภาพของการดำเนินการคำนวณ สมดุลการคำนวณไดรฟ์ข้อมูลมี overestimated w3% เมื่อเทียบกับการเอกซเรย์ทั่วไปผลการเลี้ยวเบน ซึ่งเป็นปกติสำหรับประมวลผล GGAความยาวแกนทฤษฎีของสารประกอบเหล่านี้เห็นด้วยแนวโน้มลดลง monotonic กับความดัน มาตรฐานที่แกนบีบ อัด a/a0, b/b0 และ c/c0 พล็อตใน Fig. 2 สำหรับ spurrite(Fig. 2a), แกน b จะได้แนวนุ่มที่เมื่อเทียบกับที่แกนและ แกน c Compressional anisotropy อยู่ขึ้นอยู่กับการสูญความดันทั้งหมดยกเว้นการเปลี่ยนแปลงรายละเอียดใน compressibility สัมพัทธ์ระหว่างที่แกนและแกน c ที่ w12 GPa มุม bลดเชิงเส้นในการบีบอัด Compressibility แกนของ galuskiniteนอกจากนี้ยัง จัดแสดงแบบอัดตัวได้ค่อนข้าง b-ทิศทาง (Fig. 2b),และแกน c จะจัดแสดงจำนวนรวมญาติขนาดใหญ่เป็น แกน แต่บี วิวัฒนาการเริ่มลดลงแต่เปิดเพิ่มที่กว้าง 25 GPa รูปแบบมาตรฐานการบีบอัดตามแนวแกนของ tilleyite มีความซับซ้อนมากขึ้น abnormities สองที่เกิดขึ้นที่ w6 w20 GPa กิน 2c), แยกเป็นสามช่วงความดัน:(1) ด้านล่าง w6 GPa เป็นแกนเป็นแนวอัดตัวได้มากที่สุด และแกน c จะอัดตัวได้น้อยกว่า b แกน (2) ในการ intermediatepressureช่วง เป็นแกน และ แกน c จะดีอย่างหนึ่งแข็งกว่าแกน b (3) ข้างต้นสูงกว่าความ ดัน ระเบียนเป็นแกนและมีความแข็งที่เห็นได้ชัด ในขณะที่ b แกนและแกน c แสดงคู่compressibility เนื่องจากความแปรปรวนของ b เปลี่ยนจาก ลดการเพิ่ม w6 GPa coincidently มันเป็นการดึงดูดการเชื่อมโยงการเปิดในรูปแบบ b ที่ในแกนอัดโค้ง ที่เปลี่ยนแปลงในโครงตาข่ายประกอบทำให้เกิดแรงดันเปลี่ยนแปลงพารามิเตอร์ในแร่ซิลิเกคาร์บอเนตเหล่านี้จะชี้นำของการดำรงอยู่ของรายละเอียดการเปลี่ยนแปลงในกระบวนการ compressional อย่างไรก็ตาม ไม่มีความผิดปริมาณการ บีบอัดสามารถระบุ เราจึงกำหนดเปลี่ยนแปลงไม่ชัดเจนเกิดขึ้นในการบีบอัดกลไกช่วงความดันทั้งหมดเป็นที่น่าสังเกตที่สามเหลี่ยม [CO3] ใน spurrite และ galuskiniteมีประมาณหน้าจั่วทรง กับซีอีโออีกสองพันธบัตรของw1.31 Å และแบบสั้นหนึ่ง w1.28 Å ผลไม่สอดคล้องมีคำอธิบายรูปของกลุ่ม [CO3] โดย spurriteSmith et al. (1960) Tetrahedra [SiO4] แร่ธาตุทั้งสองมี tetrahedra เกือบปกติกับเสียวห่างของÅ w1.65และนี่คือเข้ากันได้กับความยาวเสียวใน orthosilicates มากที่สุดสำหรับกลุ่ม [Si2O7] ใน tilleyite พันธบัตรเสียวอีกสองของ w1.68 Åและพันธบัตรอื่น ๆ สั้นของ w1.63 Åอาจแตกต่างไป ของเราคำอธิบายทฤษฎีสามเหลี่ยม [CO3] และศรี polyhedronsในคาร์บอเนตซิลิเคทนี้ แร่จะสอดคล้องกับการผลการทดลองจาก Grice (2005) เนื่องจากของ CaeOเสียวและ CeO พันธบัตรถูกลงจุดเข้าด้วยกันสำหรับการเปรียบเทียบใน Fig. 3ที่แรงดันเชิงเส้นสัมประสิทธิ์ (b) จะยังใส่คำอธิบายประกอบ จึงล้างที่อัดตัวได้มากขึ้นสัมพันธ์กับความผูกพัน CaeOแข็งเสียวและประธานเจ้าหน้าที่บริหารความผูกพัน ดังนั้นการหดตัวของหน่วยเซลล์เหล่านี้สารประกอบส่วนใหญ่ได้สำเร็จ โดยรวมของเว็บไซต์ของ Ca

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

3. ผลและการอภิปราย
3.1 พฤติกรรม compressional
รูป 1
แสดงความสัมพันธ์ของแรงดันปริมาณการคำนวณของแร่ธาตุเหล่านี้ สายแข็งเรียบที่เหมาะของการคำนวณข้อมูลโดยใช้คำสั่งที่สามสมเบิร์ช-Murnaghan ของรัฐ อัดของครอบครัวถือว่าเป็นเพียงการประมาณด้วยสี่เหลี่ยมอย่างน้อยค่าที่เหมาะสมเป็น K0 ¼ 71.1 (1) จีพี, V0 ¼ 1,003.31 (4) A3 และ K0 0 ¼ 5.4 (1) สำหรับ spurrite, K0 ¼ 75.0 (1) เกรดเฉลี่ย V0 ¼ 1,360.30 (3) A3, K0 0 ¼ 5.4 (1) สำหรับ galuskinite และ K0 ¼ 69.7 (3) เกรดเฉลี่ยV0 ¼ 1168.90 (2) A3 และ K0 0 ¼ 4.0 (1) สำหรับ tilleyite ในฐานะที่เป็นโมดูลัสเป็นกลุ่มลักษณะ incompressibility ของโครงสร้างที่ K0 ต่ำค่าบ่งชี้ว่าแร่ธาตุเหล่านี้ทั้งหมดอัดสูงขั้นตอน ค่าคงที่ตาข่ายได้มาและปริมาณสมดุลมีการระบุไว้ในตารางที่ 1 ซึ่งผลการทดลองนี้จะรวมอยู่ในการเปรียบเทียบ ความแตกต่างระหว่างญาติคำนวณพารามิเตอร์ตาข่ายและการทดลองเป็น w1% สะท้อนให้เห็นถึงสูงที่มีคุณภาพของการคำนวณที่ดำเนินการ คำนวณสมดุลปริมาณการได้รับการประเมินโดยทั่วไป w3% เมื่อเทียบกับ X-ray ผลการเลี้ยวเบนซึ่งเป็นปกติสำหรับการคำนวณ GGA. ความยาวแกนทฤษฎีของสารเหล่านี้เห็นด้วยกับแนวโน้มลดลงต่อเนื่องที่มีความดัน แกนปกติการบีบอัดการ / a0, b / b0 และค / c0 มีพล็อตในรูป 2. สำหรับ spurrite (รูป. 2a) ขแกนเสมอทิศทางที่อ่อนตัวลงเมื่อเทียบกับแกน-a c และแกน anisotropy compressional เป็นอย่างอ่อนขึ้นอยู่กับความดันโดยรวมยกเว้นสำหรับการเปลี่ยนแปลงที่ลึกซึ้งในการอัดความสัมพันธ์ระหว่างแกนและคแกนที่W12 GPa มุมขลดลงเป็นเส้นตรงในการบีบอัด อัดแกน galuskinite ยังจัดแสดงนิทรรศการที่ค่อนข้างอัดขทิศทาง (รูป. 2b) และแกนคมักจะจัดแสดงผลงานจำนวนมากของการบีบอัดญาติไปยังแกน แต่วิวัฒนาการขลดลงครั้งแรก แต่หันไปเพิ่มที่w25 GPa รูปแบบของการบีบอัดแกนปกติของ tilleyite มีความซับซ้อนมากขึ้นด้วยสอง abnormities เกิดขึ้นที่W6 และ W20 จีพี (รูปที่ 2 c.) แยกออกเป็นสามช่วงความดัน: (1) ด้านล่าง W6 GPa แกนเป็นทิศทางที่อัดมากที่สุดและ คแกนเป็นน้อยกว่าขอัดแกน; (2) ใน intermediatepressure ช่วงทั้งแกนและคแกนกลายเป็นค่อนข้างแข็งกว่าขแกน; และ (3) แรงกดดันที่สูงขึ้นดังกล่าวข้างต้นแกน-a บันทึกตึงอย่างเห็นได้ชัดในขณะที่แกนขและคจัดแสดงแกนคล้ายอัด เพราะการเปลี่ยนแปลงขการเปลี่ยนแปลงจากการลดลงที่จะเพิ่มบังเอิญที่ W6 GPa มันเป็นที่ดึงดูดให้เชื่อมโยงเปลี่ยนในรูปแบบขด้วยที่ในโค้งอัดตามแนวแกน การเปลี่ยนแปลงในตาข่ายแรงดันเหนี่ยวนำให้เกิดการเปลี่ยนแปลงในพารามิเตอร์เหล่านี้ซิลิเกตคาร์บอเนตที่มีนัยของการดำรงอยู่ของการเปลี่ยนแปลงที่ลึกซึ้งในกระบวนการcompressional อย่างไรก็ตามความผิดปกติที่ไม่มีการบีบอัดไดรฟ์สามารถระบุได้; เราจึงมุ่งมั่นที่ไม่มีการเปลี่ยนแปลงที่เห็นได้ชัดที่เกิดขึ้นในการบีบอัดกลไกในช่วงความดันทั้งหมด. เป็นที่น่าสังเกตว่า [CO3] รูปสามเหลี่ยมใน spurrite และ galuskinite ประมาณหน้าจั่วสองอีกต่อไปซีอีโอของพันธบัตรÅ w1.31 และหนึ่งสั้น ของ w1.28 Å ผลที่ได้คือไม่สอดคล้องกับคำอธิบายของสามเหลี่ยมด้านเท่า [CO3] กลุ่ม spurrite ที่กำหนดโดยสมิธ , et al (1960) [การ SiO4] tetrahedra แร่ธาตุทั้งสองเกือบปกติ tetrahedra กับระยะทาง SieO ที่คล้ายกันของÅ w1.65, และนี่คือเข้ากันได้กับความยาวมากที่สุดใน SieO orthosilicates. สำหรับ [Si2O7] กลุ่ม tilleyite สองอีกต่อไป SieO พันธบัตรของ w1.68 Åและพันธบัตรสั้นอื่นๆ ของÅ w1.63 อาจจะประสบความสำเร็จ ของเรารายละเอียดในทางทฤษฎี [CO3] รูปสามเหลี่ยมและ Si-polyhedrons เหล่านี้ในซิลิเกตคาร์บอเนตมีความสอดคล้องกับผลการทดลองจากกริช (2005) กดของ CaeO, SieO และพันธบัตรซีอีโอที่มีการวางแผนร่วมกันเพื่อเปรียบเทียบในรูป 3 ที่ค่าสัมประสิทธิ์แรงกดดันเชิงเส้น (ข) นอกจากนี้ยังมีข้อเขียน มันเป็นที่ชัดเจนว่าการออกพันธบัตร CaeO มีมากอัดเทียบกับ SieO แข็งและซีอีโอของพันธบัตร ดังนั้นการหดหน่วยเซลล์เหล่านี้สารที่จะประสบความสำเร็จส่วนใหญ่โดยการบีบอัดของเว็บไซต์แคลิฟอร์เนีย

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

3 . ผลและการอภิปราย
3.1 . compressional พฤติกรรม
รูปที่ 1 แสดงความสัมพันธ์ของค่าความดันปริมาตร
แร่ธาตุเหล่านี้ เรียบแข็งเส้นพอดีของการวิเคราะห์ข้อมูลโดยใช้ไม้เรียว murnaghan
2 สมการของรัฐ
ตัวของถือว่าโยธาประมาณด้วยวิธีที่เหมาะสมเป็นค่า
k0 ¼หกล้ม ( 1 ) คะแนนเฉลี่ยสะสม ¼การผลิ 1003.31 ( 4 )

k0 • 30 ¼ 5.4 ( 1 ) spurrite k0 , ¼ 75% ( 1 ) คะแนนเฉลี่ยสะสม ¼การผลิ 1360.30 กริพเพน ( 3 )
3
, k0
0 ¼ 5.4 ( 1 ) galuskinite และ k0 ¼ 69.7 ( 3 ) คะแนนเฉลี่ยสะสม ¼
การผลิ 1168.90 ( 2 ) • 3 และ k0
0 ¼ 4.0 ( 1 ) tilleyite . เป็น เลห์ตัน มีสเตอร์
characterizes incompressibility ของโครงสร้าง ,
k0 ต่ำค่า พบว่า แร่ธาตุเหล่านี้มีระยะสูงอัด
ทั้งหมด ซึ่งเป็นค่าคงที่และปริมาณดุลยภาพ
แลตทิซที่ระบุไว้ในตารางที่ 1 ซึ่งผลการทดลอง ยังรวม
เปรียบเทียบ ความแตกต่างสัมพัทธ์ระหว่างการคำนวณ
แลตทิซพารามิเตอร์และทดลอง W1 % สะท้อนให้เห็นถึงคุณภาพสูง
ของการคํานวณ the calculated SMEs
volumes are เพื overestimated by w3 % ตีความและไม่ the results diffraction ศูนย์การค้า
, ถามเกรน for computations gga .
ทฤษฎีที่ความยาวแกนของสารประกอบเหล่านี้เห็นด้วยกับ
ลดอย่างเดียวแนวโน้มความดัน มาตรฐานการบีบอัด /
, A0 B / B0 C / C0 , วางแผนในรูปที่ 2 for spurrite
( ทีม 2a ่ b-axis ต้องอกก orientation ไฟฉายไม่ a-axis
( c-axis . และแอนไอโซโทรปี compressional เป็น weakly ขึ้นอยู่กับ
ความกดดันทั้งหมดยกเว้นสำหรับการเปลี่ยนแปลงที่ลึกซึ้งในการ a-axis c-axis ระหว่างญาติและที่ w12 GPA . มุม B
ลดน้ำหนักในการบีบอัด ตัวแกนของ galuskinite
ยังจัดแสดง b-direction ค่อนข้างอัด ( รูปที่ 2B )
c-axis เสมอและแสดงจำนวนมากของการบีบอัดเพื่อ a-axis ญาติ
b วิวัฒนาการ แต่เริ่มลดลง แต่หันไปเพิ่ม
ที่ w25 GPA . การเปลี่ยนแปลงของกลุ่มอัมพุท
ของ tilleyite มีความซับซ้อนมากขึ้น กับสอง abnormities เกิดขึ้น
ที่ w6 w20 GPA ( รูปที่ 2 ) และแยกเป็นสามช่วงความดัน :
( 1 ) ด้านล่าง w6 คะแนนเฉลี่ยสะสม a-axis เป็นแนวอัดสุดและ c-axis เล็กน้อยอัดกว่า b-axis ; ( 2 ) ในช่วง intermediatepressure

ทั้ง a-axis c-axis เปรียบเทียบและกลายเป็นแข็งกว่า b-axis ; และ ( 3 ) จากแรงกดดันสูง a-axis ประวัติเป็น
ตึงชัดเจน ส่วนการจัดแสดงและ b-axis c-axis เหมือนกัน
. เพราะการเปลี่ยนแปลงจาก B ลด

เพิ่มพ้องกันที่ w6 GPA , มันจะยั่วใจที่จะเชื่อมโยงในการเปลี่ยนแปลงที่ B
เลี้ยวโค้งอัดตามแนวแกน การเปลี่ยนแปลงของความดันต่อ

ขัดแตะพารามิเตอร์รูปแบบต่าง ๆซิลิเกตคาร์บอเนตแร่ธาตุเหล่านี้เป็นร่องรอยของการดำรงอยู่ของการเปลี่ยนแปลงที่ลึกซึ้งในกระบวนการ compressional
. แต่ไม่มีความผิดปกติ
ในปริมาณการบีบอัดสามารถระบุได้ เราจึงตัดสินใจ
ไม่มีการเปลี่ยนแปลงที่ชัดเจนเกิดขึ้นในกลไกการบีบอัดในช่วงที่ความดันทั้งหมด
.
มันเป็นน่าสังเกตว่า [ co3 ] สามเหลี่ยมใน spurrite galuskinite
ประมาณหน้าจั่วและ ,กับสองอีกต่อไปซีอีโอพันธบัตร
w1.31 กริพเพน และอีกหนึ่ง w1.28 • . ผลไม่สอดคล้องกัน
ด้วยรายละเอียดซึ่งมีด้านเท่ากันทุกด้าน [ กลุ่ม co3 ] ใน spurrite ได้รับโดย
Smith et al . ( 1960 ) [ sio4 ] tetrahedra ทั้งแร่ธาตุเกือบปกติ tetrahedra กับระยะทางการงานที่คล้ายกันของ w1.65 •
และนี่ , เข้ากันได้กับการงานยาวใน orthosilicates ที่สุด
[ ] tilleyite สำหรับกลุ่ม si2o7 ,สองนาน การงานของพันธบัตร
• w1.68 และอื่น ๆสั้นพันธบัตรของ w1.63 •สามารถโดดเด่น คำอธิบายของทฤษฎีของเรา
[ ]
co3 รูปสามเหลี่ยมและศรี polyhedrons เหล่านี้ silicate แร่คาร์บอเนตมีความสอดคล้องกับ
ผลการทดลองจากกริช ( 2005 ) ที่หน้าอกของ caeo
, การงานและซีอีโอพันธบัตรจะร่วมมือกันเพื่อเปรียบเทียบรูปที่ 3
ที่ความดัน 2 เส้น ( B ) นอกจากนี้ยังมีบันทึกย่อ . มันคือ
ชัดเจนว่า caeo พันธบัตรมากอัดขึ้นสัมพันธ์กับการงาน CEO
แข็งและพันธบัตร ดังนั้นหน่วยเซลล์ การหดตัวของสารประกอบเหล่านี้
เป็นส่วนใหญ่ได้ โดยการบีบอัดของ CA เว็บไซต์