2. Experimental The experimental se

2. Experimental
The experimental setup, similar to the one described in our ear-lier publication [24], is shown in Fig. 1.
The fiber laser intracavity spectrometer is based on the exter-nal cavity erbium-doped fiber laser, which is optically pumped bya single-mode diode laser operating at 980 nm (S-980-9mm-0350,Axcel Photonics). The fiber used (R37PM01, OFS Fitel) is a single-mode polarization maintaining Er3+-doped silicafiber. Both endsof the fiber are polished perpendicular to the optical axis. Oneof them is anti-reflection (AR) coated at 1.57 m. A high reflec-tion (HR) mirror provides high reflectivity at the laser wavelength(99.9%@1.57 m) and 90% transmission at the pump wavelength.This mirror is deposited on a 0.3 mm glass substrate, and the sub-strate is mechanically attached to the end of the fiber. To reducespectral modulation of the laser output by interferometric fringes,the opposite side of the mirror substrate is AR-coated at 1.57 m.The aspheric lenses L1 (Thorlabs C230TM-B, N.A. = 0.55, f = 4.5 mm)and L2 (Thorlabs C220TM-B, N.A. = 0.25, f = 11 mm) are used forcollimating the pump laser beam and focusing the pump light intothe fiber, respectively. The aspheric lens L3 (Schott–Hoya A136,N.A. = 0.3, f = 15 mm), AR-coated at 1.55 m, focuses the laser beamemerging from the open end of the fiber onto the output coupler(OC) mirror. The laser emission spectrum can be tuned by translat-ing lens L3 along the optical axis, exploiting the effect of chromaticaberration. The output coupler (OC) is an external plane dielectricmirror with 5% transmission. It is wedged by 10◦to avoid inter-ferometric fringes. The spectrum of the laser radiation is analyzedby a high resolution 1.25 m spectrograph, with a 100 grooves/mmechelle grating operating in the 11th order of dispersion. The spec-tra are recorded by an IR linear CCD camera (1024 pixels of 25 m,Sensors Unlimited SU1024LE) and stored in a computer. The dis-persion of the spectrograph is 0.92 cm−1/mm or 0.023 cm−1/pixel.
The gas passes through a flow cell – a stainless steel tube 100 cmlong, situated in a temperature-controlled tubular oven 60 cm long.The entire flow cell-oven assembly is placed inside the fiber lasercavity. The use of a relatively long tube is associated with thewindowsnecessity to have fairly uniform temperature distribution along theoptical path. The example of this temperature distribution mea-sured by thermocouple along the tube is shown in Fig. 2 for nominaltemperature of 973 K. The temperature within of the 80% of theoven length deviates from the nominal value by ±50 K and dropssharply outside of the oven.
Antireflection coated glass windows (12.6 mm thick, 1◦wedge)at both sides of the tube are slightly tilted with respect to the opti-cal axis. The temperature profile along the optical axis rises sharplyat the edges of the heated part of the tube. Inside the oven, the tem-perature profile is nearly flat with less than 50 K deviations from thenominal oven temperature. The gas flows are adjusted by calibratedmass-flow controllers (MC, Alicat Scientific).
In FLICAS the light transmission at the absorption line wave-length is governed by the Beer–Lambert law [23,24]:
I(, t)
=
I0(t) exp(−n()Leff) (1)where n is the concentration of absorbing molecules, () is theabsorption cross section, and Leffis determined according to
Leff = l
L
ctgen (2)L is the total length of the cavity; l/L is the filling ratio, the fraction ofthe cavity filled by the absorber; c is the speed of light; and tgenis thetime of generation. The total optical length of the laser cavity with a42-cm-long erbium-doped fiber is L = 181 cm. At room temperaturethe filling ratio can be determined by the distance between theoptical windows in the cell (l=105 cm), so the filling ratio l/L=0.58.In experiments at elevated temperatures the total length of the gasabsorbing at the oven temperature is 60 cm, but absorption by thecold gas at the edges of the tube must also be taken into account.
Immediately after switching the pump laser above the thresh-old, the fiber laser displays strong relaxation oscillations which arecharacteristic of solid state lasers [27]. The durations of the firstfew relaxation peaks are much shorter than the peak separation.In these experiments, the duration of the pump pulse was chosensuch that the pump power drops immediately after the process oflaser generation begins. Therefore, only one relaxation peak of fiberlaser power was observed. The generation time in this case approx-imately equals the time difference between the end of the pumppulse and the maximum of the fiber laser pulse (see Fig. 3). Note,that since the duration of the relaxation peak is rather short, most ofthe light enters the spectrograph at the time tgen, and therefore the effective optical length Leffis well-defined. We estimate the uncer-tainty in Leffto be less than 10%. The generation time tgenin ourexperiments was 3.7 s, which corresponds under our conditionsto an effective path length of 644 m.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

2. ทดลอง การทดลองตั้งค่า คล้ายกับอธิบายไว้ในสิ่งพิมพ์ของเราหู lier [24], เป็นแสดงใน Fig. 1ใช้ไฟเบอร์เลเซอร์ intracavity สเปกโตรมิเตอร์ exter nal โพรง doped เออร์เบียมไฟเบอร์เลเซอร์ ที่เป็น optically สูบเลเซอร์ไดโอดโหมดเดียว bya ปฏิบัติที่ 980 นาโนเมตร (S-980-9 มม.-0350 โฟตอนิกส์ Axcel) แบบไฟเบอร์ใช้ (R37PM01, Fitel ofs ที่บ่ง) เป็นโพลาไรซ์เป็นโหมดเดียวที่รักษา Er3 + -doped silicafiber Endsof ทั้งเส้นใยจะขัดเส้นตั้งฉากกับแกนแสง พวกเขาเป็น Oneof ป้องกันสะท้อน (AR) เคลือบ 1.57 เมตร กระจก reflec สูงสเตรชัน (HR) ให้มีการสะท้อนแสงสูงที่ความยาวคลื่นเลเซอร์ (99.9%@1.57 เมตร) และที่ความยาวคลื่นปั๊มเกียร์ 90% ส่งกระจกนี้บนพื้นผิวแก้วเป็น 0.3 มม. และกลไกอยู่ strate ย่อยของเส้นใย เพื่อ reducespectral เอ็มของเลเซอร์พุ โดยชาน interferometric ฝั่งตรงข้ามของพื้นผิวกระจกเคลือบ AR ที่ 1.57 m.The งานเลนส์ L1 (Thorlabs C230TM-B, N.A. = 0.55, f = 4.5 mm) และ L2 (Thorlabs C220TM-B, N.A. = 0.25, f = 11 มม.) มี forcollimating ใช้แสงเลเซอร์ปั๊ม และเน้นไฟเบอร์ intothe ไฟปั๊ม ตามลำดับ งานเลนส์ L3 (Schott-โฮย่า A136,N.A. = 0.3, f = 15 มม.), เคลือบ AR 1.55 เมตร เน้น beamemerging เลเซอร์จากเปิดท้ายของเส้นใยบนกระจก coupler(OC) ออก สามารถปรับช่องรับสัญญาณสเปกตรัมปล่อยก๊าซเลเซอร์ ด้วยเลนส์ translat-ing L3 แกนแสง exploiting ผลของ chromaticaberration Coupler ออก (องศาเซลเซียส) จะมี dielectricmirror บินภายนอกกับการส่งข้อมูล 5% เป็นครีมบัวหิมะ โดย 10◦to หลีกเลี่ยง ferometric อินเตอร์อยู่ สเปกตรัมของรังสีเลเซอร์เป็น analyzedby มีความละเอียดสูง 1.25 เมตร spectrograph มีเป็น 100 ร่อง/mmechelle grating ปฏิบัติในลำดับ 11 ของเธน ข้อมูลจำเพาะตราถูกบันทึก โดยมี IR เชิง CCD กล้อง (1024 พิกเซล 25 เมตร เซนเซอร์ SU1024LE จำกัด) และเก็บไว้ในคอมพิวเตอร์ Persion โรคของ spectrograph เป็น cm−1 0.92 mm หรือเซล 0.023 cm−1ก๊าซผ่านขั้นตอนเซลล์ – เป็นสเตนเลสท่อ 100 cmlong ห้องควบคุมอุณหภูมิท่อเตาอบยาว 60 ซม. แอสเซมบลีของกระแสทั้งเซลล์-เตาอบตั้งอยู่ภายใน lasercavity ใย ใช้หลอดค่อนข้างยาวที่สัมพันธ์กับ thewindowsnecessity จะมีอุณหภูมิค่อนข้างสม่ำเสมอกระจายตามเส้นทาง theoptical ตัวอย่างนี้อุณหภูมิกระจาย mea-หลากหลายโดย thermocouple ตามท่อจะแสดงใน Fig. 2 สำหรับ nominaltemperature ของคุณ 973 อุณหภูมิภายใน 80% ของความยาวของ theoven แตกต่างจากมูลค่าที่ทาง ±50 K dropssharply นอกเตาหน้าต่างกระจกเคลือบ antireflection (12.6 mm หนา 1◦wedge) ที่ทั้งสองด้านของท่อจะเล็กน้อยยืดกับแกน opti cal โพรไฟล์อุณหภูมิแกนแสงขึ้นขอบของส่วนของท่ออุ่น sharplyat ภายในเตาอบ โพ perature ยการได้เกือบแบน มีน้อยกว่า 50 K ความเบี่ยงเบนจากอุณหภูมิเตาอบ thenominal ขั้นตอนการแก๊สมีการปรับปรุง โดยตัวควบคุมการไหล calibratedmass (MC, Alicat วิทยาศาสตร์)ใน FLICAS การส่งผ่านแสงที่ดูดซึมรายการคลื่นยาวเป็นไปตามกฎหมายเบียร์ – Lambert [23,24]:ฉัน (, t)=I0(t) exp (−n () Leff) (1) ความเข้มข้นของการดูดโมเลกุล n, ()จะราคา theabsorption ข้ามส่วน และ Leffis ที่กำหนดตามLeff = lLctgen (2) L คือ ความยาวรวมของช่อง l/L เป็นบรรจุอัตราส่วน สัดส่วนของช่องที่กรอก โดยวิบาก c คือ ความเร็วของแสง และ tgenis thetime รุ่น L คือความยาวรวมแสงของช่องเลเซอร์กับไฟเบอร์ doped เออร์เบียม a42 cm ยาว = 181 cm ที่ห้อง temperaturethe อัตราส่วนบรรจุที่สามารถถูกกำหนด โดยระยะห่างระหว่าง windows theoptical ในเซลล์ (l = 105 ซม), เพื่อ l/L=0.58.In อัตราส่วนไส้ experiments ที่อุณหภูมิรวม 60 ซม.ความยาวของ gasabsorbing ที่อุณหภูมิเตาอบ แต่ยังต้องมาดูดซับ โดยก๊าซ thecold ที่ขอบของหลอดเข้าบัญชีได้ทันทีหลังจากเปลี่ยนเลเซอร์ปั๊มข้างเก่า thresh ไฟเบอร์เลเซอร์แสดงแกว่งแข็งแรงเป็นแสงเลเซอร์ที่ arecharacteristic ของแข็ง [27] ระยะเวลาแห่งการพักผ่อน firstfew สั้นกว่าแยกสูงสุดได้ ในการทดลองเหล่านี้ ระยะเวลาของพัลส์ปั๊มถูก chosensuch ที่กำลังปั๊มลดลงทันทีหลังจากสร้าง oflaser กระบวนการ เริ่มต้น ดังนั้น ยอดผ่อนเพียง fiberlaser อำนาจถูกดำเนินการ รุ่นที่เวลาในกรณีนี้เท่ากับประมาณ imately ความต่างของเวลาระหว่าง pumppulse สิ้นสุดและสูงสุดของเลเซอร์ไฟเบอร์หมุน (ดู Fig. 3) หมายเหตุ ที่ตั้งแต่ระยะเวลาของช่วงพักผ่อนค่อนข้างสั้น ส่วนใหญ่ของแสงป้อน spectrograph ที่ tgen เวลา และความยาวแสงมีประสิทธิภาพโดย Leffis เราประเมินการ uncer tainty ใน Leffto จะน้อยกว่า 10% สร้างเวลา tgenin ourexperiments ถูก 3.7 s ซึ่งตรงความยาวตามเส้นทางที่มีประสิทธิภาพ 644 ม.ภายใต้ conditionsto ของเรา

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

2. การทดลอง
ติดตั้งทดลองคล้ายกับที่อธิบายไว้ในสิ่งพิมพ์หู lier ของเรา [24] จะปรากฏในรูป 1.
ไฟเบอร์เลเซอร์ intracavity สเปกโตรมิเตอร์จะขึ้นอยู่กับช่องเอ็กซ์เตอร์-NAL erbium เจือเส้นใยเลเซอร์ซึ่งจะสูบสายตา bya ไดโอดโหมดเดี่ยวเลเซอร์การดำเนินงานที่ 980 นาโนเมตร (S-980-9mm-0350, แอ็กซ์เซล Photonics) เส้นใยที่ใช้ (R37PM01, OFS Fitel) เป็นขั้วเดียวโหมดการรักษา Er3 + -doped silicafiber ทั้งสอง endsof ใยขัดตั้งฉากกับแกนแสง oneof พวกเขาคือการป้องกันแสงสะท้อน (AR) เคลือบที่ 1.57? เมตร reflec-การสูง (HR) กระจกสะท้อนแสงให้สูงในความยาวคลื่นแสงเลเซอร์ (99.9%@1.57? เมตร) และการส่ง 90% ที่ปั๊มกระจก wavelength.This ถูกวางลงบนพื้นผิว 0.3 มมแก้วและย่อย strate คือ ที่แนบมาโดยอัตโนมัติไปยังจุดสิ้นสุดของเส้นใย เพื่อการปรับ reducespectral ของการส่งออกโดยเลเซอร์ขอบ interferometric ที่ฝั่งตรงข้ามของพื้นผิวกระจกเป็น AR-เคลือบที่ 1.57? m.The aspheric เลนส์ L1 (Thorlabs C230TM-B NA = 0.55, f = 4.5 มิลลิเมตร) L2 (Thorlabs C220TM-B NA = 0.25, f = 11 มม) จะใช้ forcollimating ปั๊มลำแสงเลเซอร์และมุ่งเน้นแสงปั๊ม intothe เส้นใยตามลำดับ aspheric เลนส์ L3 (A136-ชอตต์โฮยา, NA = 0.3, f = 15 มม), AR เคลือบที่ 1.55? เมตรเน้น beamemerging เลเซอร์จากปลายเปิดของเส้นใยบน coupler เอาท์พุท (OC) กระจก การปล่อยคลื่นความถี่เลเซอร์สามารถปรับเลนส์ translat ไอเอ็นจี L3 พร้อมแกนแสง, การใช้ประโยชน์จากผลของการ chromaticaberration coupler เอาท์พุท (OC) เป็น dielectricmirror เครื่องบินภายนอกที่มีการส่ง 5% มันถูกแทรกโดย10◦toหลีกเลี่ยงขอบระหว่าง ferometric สเปกตรัมของรังสีเลเซอร์เป็น analyzedby ความละเอียดสูง 1.25 ม. กล้องโทรทัศน์ที่มีร่อง 100 / mmechelle ตะแกรงการดำเนินงานในลำดับที่ 11 ของการกระจาย ข้อมูลจำเพาะ tra จะถูกบันทึกโดยกล้อง CCD IR เชิงเส้น (1024 พิกเซล 25? เมตรเซนเซอร์ไม่ จำกัด SU1024LE) และเก็บไว้ในคอมพิวเตอร์ โรค persion ของกล้องโทรทัศน์คือ 0.92 ซม-1 / มิลลิเมตรหรือ 0.023 ซม-1 / พิกเซล.
ก๊าซผ่านเซลล์ไหล - ท่อเหล็กสแตนเลส 100 cmlong ตั้งอยู่ในเตาอบท่อควบคุมอุณหภูมิ 60 ซม long.The ประกอบเซลล์เตาอบไหลทั้งหมดจะอยู่ภายในเส้นใย lasercavity การใช้งานของหลอดค่อนข้างยาวมีความเกี่ยวข้องกับ thewindowsnecessity ที่จะมีการกระจายอุณหภูมิที่สม่ำเสมออย่างเป็นธรรมตามเส้นทาง theoptical ตัวอย่างของการกระจายอุณหภูมินี้กฟน-sured โดยวัดตามแนวท่อที่มีการแสดงในรูป 2 nominaltemperature ของ 973 เคอุณหภูมิภายในของ 80% ของความยาว theoven เบี่ยงเบนไปจากค่าที่ระบุโดย± 50 K และ dropssharply ด้านนอกของเตาอบ.
Antireflection หน้าต่างกระจกเคลือบ (12.6 มมหนา1◦wedge) ที่ทั้งสองด้านของ หลอดจะเอียงเล็กน้อยด้วยความเคารพกับแกน Opti-Cal อุณหภูมิตามแนวแกนแสงเพิ่มขึ้น sharplyat ขอบของส่วนที่อุ่นของหลอด ภายในเตาอบ, รายละเอียด TEM-perature เกือบแบนที่มีน้อยกว่า 50 K เบี่ยงเบนไปจากอุณหภูมิเตาอบ thenominal . กระแสก๊าซจะถูกปรับโดย calibratedmass ควบคุมการไหล (พิธีกร Alicat วิทยาศาสตร์)
ใน FLICAS การส่งผ่านแสงที่เส้นการดูดซึมคลื่นความยาวที่ถูกควบคุมโดยกฎหมายเบียร์-Lambert [23,24]:
I (?, t)
=
I0 (t) ประสบการณ์ (-n? (?) Leff) (1) โดยที่ n คือความเข้มข้นของโมเลกุลดูดซับ? (?) เป็น theabsorption ตัดขวางและ Leffis กำหนดตาม
Leff = ลิตร
L
ctgen (2) L นั้น ความยาวรวมของช่อง; ลิตร / L เป็นอัตราส่วนเติมส่วน ofthe โพรงเต็มไปด้วยโช้ค; c คือความเร็วของแสง; และ tgenis thetime รุ่น ความยาวรวมของแสงเลเซอร์ที่มีช่อง a42 ซมยาวเส้นใย erbium เจือเป็น L = 181 เซนติเมตร ณ ห้องอัตราส่วน temperaturethe กรอกจะถูกกำหนดโดยระยะห่างระหว่างหน้าต่าง theoptical ในเซลล์ (L = 105 ซม.) เพื่อบรรจุอัตราส่วนลิตร / L = 0.58.In การทดลองที่อุณหภูมิสูงความยาวรวมของ gasabsorbing ที่อุณหภูมิเตาอบเป็น 60 ซม. แต่การดูดซึมก๊าซ thecold ที่ขอบของท่อจะต้องนำมาพิจารณา.
ทันทีหลังจากที่เปลี่ยนข้างต้นเลเซอร์ปั๊มนวดเก่าแสดงเส้นใยเลเซอร์แนบแน่นผ่อนคลายที่แข็งแกร่งซึ่ง arecharacteristic ของเลเซอร์ของรัฐที่มั่นคง [27] ระยะเวลาของยอดเขาผ่อนคลาย firstfew มีมากน้อยกว่าจุดสูงสุด separation.In การทดลองเหล่านี้ระยะเวลาของการเต้นของชีพจรปั๊มถูก chosensuch ว่าเครื่องสูบน้ำพลังงานลดลงทันทีหลังจากที่กระบวนการ oflaser รุ่นเริ่มต้น ดังนั้นเพียงหนึ่งจุดสูงสุดของอำนาจผ่อนคลาย fiberlaser พบว่า เวลารุ่นในกรณีนี้ประมาณ-imately เท่ากับเวลาที่แตกต่างระหว่างปลาย pumppulse และสูงสุดของเส้นใยเลเซอร์ (ดูรูปที่. 3) โปรดทราบว่าตั้งแต่ช่วงระยะเวลาของการผ่อนคลายสูงสุดค่อนข้างสั้นส่วนใหญ่ ofthe แสงเข้ามาในกล้องโทรทัศน์ที่ TGen เวลาและดังนั้นจึงมีความยาวแสงที่มีประสิทธิภาพ Leffis ที่ดีที่กำหนด เราประเมิน uncer-tainty ใน Leffto จะน้อยกว่า 10% เวลารุ่น tgenin ourexperiments 3.7? s ซึ่งสอดคล้องภายใต้ conditionsto ของเราความยาวของเส้นทางที่มีประสิทธิภาพของ 644 เมตร

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

2 . ทดลอง
การติดตั้งทดลอง คล้ายกับที่อธิบายไว้ในหูเราตีพิมพ์ [ 24 ] ของเรา จะแสดงในรูปที่ 1
intracavity ไฟเบอร์เลเซอร์สเปกโตรมิเตอร์โดยใช้อิ๊กสเตอร์นัล โพรง erbium-doped ไฟเบอร์เลเซอร์ ซึ่งเป็นแอพพลิเคชั่น optically สูบด้วยเลเซอร์ไดโอดอุณหภูมิ 980 nm ( s-980-9mm-0350 , axcel โฟตอนิกส์ ) ไฟเบอร์ ( r37pm01 ใช้ ,ofs fitel ) เป็นแอพพลิเคชั่นด้านการรักษา er3 ด้วย silicafiber . ทั้ง endsof เส้นใยจะตั้งฉากกับแกนแสงสวยงาม 1 ในนั้นคือการสะท้อนให้เห็นถึงการต่อต้าน ( AR ) เคลือบที่ 1.57 เมตร สูง  รีเฟลกชั่น ( HR ) กระจกให้สะท้อนแสงสูงเลเซอร์ความยาวคลื่น ( 99.9% @1.57  M ) และ 90% ส่งที่ปั๊มความยาวคลื่น กระจกนี้จะฝากใน 0.3 มม. แผ่นแก้วและซับสเตรท คือกลไกที่แนบท้ายของเส้นใย เพื่อการปรับ reducespectral ของเลเซอร์ออกโดย Interferometric fringes ฝั่งตรงข้ามของกระจกฐานรองเคลือบ AR ที่ 1.57  m.the aspheric เลนส์ L1 ( thorlabs c230tm-b เครดิต = 0.55 , f = 4.5 มม. ) และ L2 ( thorlabs c220tm-b เครดิต = 0.25 ,F = 11 มม. ) ใช้ forcollimating ปั๊มเลเซอร์คานและเน้นปั๊มแสงในเส้นใย ตามลำดับ ส่วนเลนส์ aspheric L3 ( Schott ) Hoya a136 เครดิต = 0.3 , F = 15 มม. ) , AR เคลือบที่ 1.55  M เน้นเลเซอร์ beamemerging จากปลายเปิดของเส้นใยบนผลผลิต Coupler ( OC ) กระจก เลเซอร์การปล่อยสเปกตรัมสามารถปรับเลนส์ไอเอ็นจีโดยแปล L3 ตามแกนแสงการใช้ประโยชน์จากผลของ chromaticaberration . ผลพ่วง ( OC ) เป็น dielectricmirror เครื่องบินภายนอกด้วยการส่ง 5 % มันอยู่ระหว่าง 10 ◦เพื่อหลีกเลี่ยง ferometric ขอบ . สเปกตรัมของรังสีเลเซอร์โดยมีความละเอียดสูง 1.25 เมตรถือโทษกับ 100 / mmechelle ร่องตะแกรงปฏิบัติการในลำดับที่ 11 ของการแพร่กระจายสเป็คตราจะถูกบันทึกไว้โดยกล้องวงจรปิด IR แบบเชิงเส้น ( 1024 พิกเซล 25  M , เซ็นเซอร์ไม่ จำกัด su1024le ) และเก็บไว้ในคอมพิวเตอร์ การ persion DIS ของสเปกโทรกราฟเป็น 0.92 cm − 1 / มม. หรือ 0.023 cm − 1 / พิกเซล
ก๊าซผ่านท่อสแตนเลสเหล็กไหลเซลล์– 100 cmlong ตั้งอยู่ในห้องที่ควบคุมอุณหภูมิท่อเตาอบ 60 ซม. ยาวทั้งการประกอบเซลล์เตาวางอยู่ภายในเส้นใย lasercavity . ใช้หลอดค่อนข้างยาวมีความเกี่ยวข้องกับ thewindowsnecessity ได้ค่อนข้างสม่ำเสมอ อุณหภูมิ theoptical กระจายตามเส้นทาง ตัวอย่างของการกระจายอุณหภูมิของการไฟฟ้านครหลวง แน่นอนว่าโดยเทอร์โมคัพเปิ้ลพร้อมหลอดที่แสดงในรูปที่ 2 สำหรับ nominaltemperature ของ 973 Kอุณหภูมิภายในของ 80% ของความยาว theoven เบี่ยงเบนไปจากค่าปกติ โดย± 50 K และ dropssharply ภายนอกของเตาอบ .
antireflection หน้าต่างกระจกเคลือบ ( 12.6 มิลลิเมตร หนา 1 ◦ลิ่ม ) ทั้งสองด้านของท่อจะเอียงเล็กน้อย กับการเคารพ OPTI แคลแกน อุณหภูมิตามแนวแกนแสงเพิ่มขึ้น sharplyat ขอบของส่วนความร้อนของท่อ ภายในเตาอบเต็มๆ perature โปรไฟล์เป็นเกือบแบนกับน้อยกว่า 50 K เบี่ยงเบนจากอุณหภูมิเตาอบ thenominal . แก๊สไหลปรับโดยควบคุมการไหลของ calibratedmass ( MC alicat วิทยาศาสตร์ .
ใน flicas ส่งแสงที่ดูดซับคลื่นความยาวสายจะถูกควบคุมโดยกฎหมาย [ เบียร์ - แลมเบิร์ต 23,24 ] :
(  , t )
=
i ( t ) exp ( − n  (  ) เลฟ ) ( 1 ) เมื่อ n คือ ความเข้มข้นของการดูดซับโมเลกุล (  ) เป็นส่วนข้าม theabsorption และ leffis พิจารณาตาม

L
ctgen เลฟ = L ( 2 ) L คือความยาวของโพรง ; L / L คือเติมต่อ สัดส่วนของสนามแม่เหล็กโดยการดูดซับ ; c คือ ความเร็วของแสง และ tgenis ระยะเวลาของรุ่น ความยาวทั้งหมดของแสงเลเซอร์ที่มี a42 ซม. ยาว erbium-doped เบอร์ L = 181 เซนติเมตรที่ห้อง temperaturethe เติมต่อได้โดยระยะห่างระหว่างหน้าต่าง theoptical ในเซลล์ ( L = 105 ซม. ) เพื่อเติมต่อ L / L = 0.58.in อุณหภูมิสูงอุณหภูมิความยาวรวมของ gasabsorbing ในเตาอบที่อุณหภูมิ 60 เซนติเมตร แต่ thecold การดูดซึมของก๊าซที่ขอบของหลอดต้องยัง
จะเข้าบัญชีทันทีหลังจากการปั๊มเลเซอร์เหนือนวดข้าวเก่า , ไฟเบอร์เลเซอร์แสดงแรงผ่อนคลายการสั่นซึ่ง arecharacteristic ของของแข็งเลเซอร์ [ 27 ] ระยะเวลาของ firstfew ผ่อนคลายยอดจะสั้นกว่าช่วงแยก ในการทดลองเหล่านี้ระยะเวลาของการปั๊มชีพจรคือ chosensuch ที่ปั๊มพลังงานลดลงทันที หลังจากกระบวนการ oflaser รุ่นเริ่มต้น ดังนั้น เพียงหนึ่งการผ่อนคลายสูงสุดของ fiberlaser อำนาจ ) รุ่นเวลาในกรณีนี้ประมาณ imately เท่ากับความแตกต่างของเวลาระหว่างจุดสิ้นสุดของ pumppulse และสูงสุดของไฟเบอร์เลเซอร์พัลส์ ( ดูรูปที่ 3 ) หมายเหตุตั้งแต่ช่วงเวลาของการผ่อนคลายสูงสุดคือค่อนข้างสั้นมากที่สุดของแสงเข้าสู่การรายงานในเวลา tgen , และดังนั้นจึง leffis ความยาวแสงที่มีประสิทธิภาพต่อ . เราประเมิน uncer tainty ใน leffto น้อยกว่า 10 % รุ่นเวลา ourexperiments tgenin คือ 3.7  S ซึ่งสอดคล้องตาม conditionsto ของเรามีความยาวเส้นทางที่มีประสิทธิภาพของ 644 ม.