This leaves us with the modified ba

This leaves us with the modified barrier as the only fitting parameter. In the numerical calculations we varied the modified barrier around the standard diffusion barrier of a vacancy in Cu(001) (0.426 eV [15]), plus an additional 25 meV repulsive interaction. The jump length distributions that we obtained for each of the modified barriers were compared with the measured jump length distribution. The results of this comparison are given in Fig. 7. It shows the normalized χ2 values that were obtained for each of the calculated distributions. The amount of data in the measured jump length distribution did limit to some extent the χ2 test, however, guiding values were obtained. From Fig. 7 we observe that the minimum χ2 values this to lower values of Eeff/kBT with decreasing terrace size. This is not unexpected since a narrow terrace will automatically shorten the random walk of the vacancy and lead to fewer exchanges of the vacancy and the impurity atom. Or, in other words, to obtain an equally good fit on a larger terrace, the repulsive interaction between the vacancy and the impurity atom needs to be increased to reduce the number of exchanges between them. For the experimentally observed terrace width of ≈1000 Å, we find a best fit repulsive interaction energy between the embedded Co atom and the vacancy of 36±13 meV at room temperature. The jump length distribution that we obtained for this interaction energy is shown in Fig. 8. The best-fit value agrees well with the 40 meV interaction that was found for Pd/Cu(001) [15].

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ใบนี้เรา มีอุปสรรคถูกปรับเปลี่ยนเป็นเหมาะสมเฉพาะพารามิเตอร์ ในการคำนวณตัวเลข เราหลากหลายปรับเปลี่ยนอุปสรรครอบอุปสรรคแพร่มาตรฐานของตำแหน่งว่างใน Cu(001) (0.426 eV [15]), พลัสโต้ตอบ repulsive meV เพิ่มเติม 25 การกระจายความยาวกระโดดที่เราได้แก้ไขอุปสรรคแต่ละถูกเปรียบเทียบกับกระจายข้ามวัดความยาว ผลลัพธ์ของการเปรียบเทียบนี้จะได้รับใน Fig. 7 จะแสดงค่า χ2 มาตรฐานที่ได้รับสำหรับแต่ละการกระจายการคำนวณ จำนวนข้อมูลในการกระจายข้ามวัดความยาวไม่จำกัดบ้างการทดสอบ χ2 อย่างไรก็ตาม ได้รับแนวทางค่า 7 Fig. เราสังเกตว่า χ2 ขั้นต่ำค่านี้จะลดค่าของ Eeff/kBT กับลดขนาดระเบียง นี้ได้โดยไม่คาดคิดเนื่องจากระเบียงแคบจะย่นเดินสุ่มของตำแหน่งที่ว่าง และการแลกเปลี่ยนจำนวนตำแหน่งที่ว่างและอะตอมมลทินโดยอัตโนมัติ หรือ ในคำอื่น ๆ การรับสอดคล้องได้ดีเท่า ๆ กันบนระเบียงขนาดใหญ่ ปฏิสัมพันธ์ repulsive ระหว่างอะตอมมลทินและตำแหน่งว่างที่ต้องสามารถเพิ่มลดจำนวนแลกเปลี่ยนระหว่างกัน ความกว้างของระเบียงสังเกต experimentally ของ ≈1000 Å เราค้นหาส่วนพอดีกับพลังงาน repulsive โต้ตอบระหว่างอะตอม Co ฝังตัวและตำแหน่งว่างของ 36±13 meV ที่อุณหภูมิห้อง การกระจายความยาวกระโดดที่เราได้รับพลังงานนี้โต้ตอบจะแสดงขึ้นใน Fig. 8 ค่าที่ดีที่สุดพอดีตกลงกับการโต้ตอบ 40 meV ที่พบใน Pd/Cu(001) [15]

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ซึ่งจะทำให้เรามีการปรับเปลี่ยนอุปสรรคเป็นเพียงพารามิเตอร์ที่เหมาะสม ในการคำนวณตัวเลขที่เราแตกต่างกันแก้ไขอุปสรรครอบแพร่มาตรฐานที่มีตำแหน่งว่างใน Cu (001) (0.426 eV [15]) บวกเพิ่มอีก 25 meV ปฏิสัมพันธ์น่ารังเกียจ การกระจายกระโดดระยะเวลาที่เราได้รับสำหรับแต่ละอุปสรรคการแก้ไขที่ถูกเมื่อเทียบกับที่วัดกระโดดกระจายความยาว ผลของการเปรียบเทียบนี้จะได้รับในรูป 7. มันแสดงให้เห็นค่าχ2ปกติท​​ี่ได้รับสำหรับแต่ละของการกระจายการคำนวณ ปริมาณของข้อมูลในการจัดจำหน่ายกระโดดความยาววัดได้ขีด จำกัด ที่มีขอบเขตการทดสอบχ2 แต่ค่าแนวทางที่ได้รับ จากรูปที่ 7 เราสังเกตว่าค่าχ2ขั้นต่ำนี้จะลดค่าของ Eeff / KBT กับลดขนาดระเบียง นี้ไม่ได้ที่ไม่คาดคิดมาตั้งแต่ระเบียงแคบ ๆ โดยอัตโนมัติจะร่นเดินสุ่มของว่างและนำไปสู่​​การแลกเปลี่ยนน้อยลงของว่างและอะตอมสิ่งเจือปน หรือในคำอื่น ๆ ที่จะได้รับแบบที่ดีอย่างเท่าเทียมกันบนระเบียงขนาดใหญ่, การทำงานร่วมกันผลักระหว่างช่องว่างและสิ่งเจือปนอะตอมจะต้องมีการเพิ่มขึ้นเพื่อลดจำนวนของการแลกเปลี่ยนระหว่างพวกเขา สำหรับความกว้างระเบียงสังเกตการทดลองของ≈1000เราหาพอดีพลังงานปฏิสัมพันธ์ผลักระหว่างอะตอม Co ฝังตัวที่ดีที่สุดและมีตำแหน่งว่าง 36 ± 13 meV ที่อุณหภูมิห้อง ระยะเวลาในการจัดจำหน่ายกระโดดที่เราได้รับสำหรับพลังงานปฏิสัมพันธ์นี้จะแสดงในรูป 8. ค่าที่ดีที่สุดพอดีตกลงกันได้ดีกับการมีปฏิสัมพันธ์ 40 meV ที่พบสำหรับ Pd / Cu (001) [15]

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ใบนี้เรากับการแก้ไขอุปสรรคเป็นเพียงพารามิเตอร์ที่เหมาะสม ในการคำนวณเชิงตัวเลขเราหลากหลายดัดแปลงกั้นรอบมาตรฐานการแพร่กระจายอุปสรรคของตำแหน่งงานว่างใน Cu ( 001 ) ( 0.425 EV [ 15 ] ) บวกเพิ่ม 25 อิเล็กตรอนโวลต์น่ารังเกียจปฏิสัมพันธ์ ยาวกระโดดแบบที่เราได้รับสำหรับแต่ละการแก้ไขอุปสรรคเปรียบเทียบกับความยาววัดกระโดดกระจายผลของการเปรียบเทียบนี้จะได้รับในรูปที่ 7 มันแสดงให้เห็นในรูปχ 2 ค่าที่ได้ของแต่ละค่าการแจกแจง . ปริมาณของข้อมูลในวัดความยาวได้กระโดดการจำกัดขอบเขตบางχ 2 ทดสอบ อย่างไรก็ตาม ค่ามัคคุเทศก์ที่ได้รับ จากภาพประกอบเราสังเกตว่าχอย่างน้อย 2 ค่าเพื่อลดคุณค่าของ eeff / kbt ลดขนาดระเบียง นี่ไม่ใช่ไม่คาดคิดตั้งแต่ระเบียงแคบจะให้เดินสุ่มของว่าง และนำไปสู่การน้อยลงของที่ว่างและความสกปรกของอะตอม หรือในคำอื่น ๆที่จะได้รับพอดีกับที่ดีอย่างเท่าเทียมกันบนระเบียงขนาดใหญ่ปฏิสัมพันธ์ระหว่างที่ว่าง และน่ารังเกียจ โสโครก อะตอม ต้องการให้เพิ่มขึ้น เพื่อลดจำนวนของการแลกเปลี่ยนระหว่างพวกเขา สำหรับการทดลองสังเกตระเบียงกว้าง≈ 1000 • เราหาที่เหมาะสมที่สุดที่น่ารังเกียจของปฏิสัมพันธ์ระหว่างอะตอมพลังงานฝังตัว Co และตำแหน่งว่าง 36 ± 13 MeV ที่อุณหภูมิห้องความยาวของการกระโดดที่เราได้มานี้ปฏิสัมพันธ์พลังงานแสดงในรูปที่ 8 ค่าพอดีตกลงกับ 40 MeV ปฏิกิริยาที่พบ PD / Cu ( 001 ) [ 15 ]