We also performed PL measurements o

We also performed PL measurements of all samples at 10 K.
Fig. 3 shows the PL spectra of undoped and Arþ-irradiated samples.
Note that PL measurement in undoped BaTiO3 crystals was not
performed at low temperatures because undoped BaTiO3 single
crystals can be broken to pieces due to rapid volume change at the
phase transition temperature. Here, the PL intensities are normalized
at their peak intensities. Undoped samples show broad PL
bands, similar to those of Arþ-irradiated samples. In undoped and
Arþ-irradiated LiTaO3 and LiNbO3, no significant spectral changes
are observed in a wide temperature range between 10 K and 300 K,
indicating that the origins of the broad PL bands at 10 K and room
temperature are identical. On the other hand, in Arþ-irradiated
KTaO3, SrTiO3, and BaTiO3 crystals, a broad PL band red-shifts at low
temperatures. We consider that in these crystals the origin of
efficient PL at 10 K is different from that at room temperature.
Temperature dependence of the PL intensity of (a) undoped
samples and (b) Arþ-irradiated samples is summarized in Fig. 4.
The PL intensity is normalized at 10 K. All the undoped samples
show Arrhenius-like temperature dependence. Undoped LiTaO3
and LiNbO3 crystals show gradual decrease of PL intensity with an
increase of temperature and weak PL is observed at room
temperature. On the other hand, the PL intensity of undoped
SrTiO3 and KTaO3 samples shows thermal quenching below 100 K
and no room temperature PL is observed. Arþ-irradiated KTaO3
and SrTiO3 samples also show a decrease of PL intensity at low
temperatures. However, their PL intensities keep almost constant
values above 150 K unlike the case of undoped samples. These
results indicate that electron doping by Arþ irradiation enhances
the broad PL intensity at high temperatures.
It is worth mentioning that the low-temperature PL spectrum
of Arþ-irradiated SrTiO3 samples show significant difference
compared to other samples: band-edge PL is observed only in
Arþ-irradiated SrTiO3 samples, as shown in Fig. 3. The band-edge
PL peak has been reported in chemically electron-doped SrTiO3
and strongly photoexcited SrTiO3 [19]. Fig. 5 shows an enlarged
view of PL spectra of Arþ-irradiated SrTiO3 crystals under cw
excitation at 15 and 100 K. Two PL peaks are observed at
approximately 3.22 and 3.27 eV, and shows spectral broadening
and blueshift with an increase of temperature. The square root of
the optical absorption coefficient of undoped SrTiO3 crystals, a, at
8 and 85 K are also shown. Since a1/2 varies linearly with energy,
we can conclude that SrTiO3 is an indirect-gap semiconductor and
no excitons are formed because of the large dielectric constant.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เรายังทำ PL ขนาดของตัวอย่างทั้งหมดที่คุณ 10Fig. 3 แสดงแรมสเป็คตรา PL อย่าง undoped และ Arþ irradiatedหมายเหตุที่วัด PL undoped BaTiO3 ผลึกไม่ทำที่อุณหภูมิต่ำได้เนื่องจาก undoped BaTiO3 เดียวผลึกสามารถแบ่งเป็นชิ้นเนื่องจากการเปลี่ยนแปลงปริมาตรอย่างรวดเร็วในการขั้นตอนการเปลี่ยนแปลงอุณหภูมิ ที่นี่ การปลดปล่อยก๊าซ PL ได้ตามปกติในการปลดปล่อยก๊าซสูงสุด ตัวอย่าง undoped แสดงกว้าง PLวง คล้ายกับตัวอย่าง Arþ irradiated ใน undoped และArþ irradiated LiTaO3 และ LiNbO3 เปลี่ยนแปลงสเปกตรัมไม่สำคัญสังเกตในช่วงอุณหภูมิกว้างระหว่าง 10 K และ 300 Kระบุว่า ต้นกำเนิดของ PL กว้างวงที่ 10 K และห้องพักอุณหภูมิเหมือนกัน ในทางกลับกัน ใน Arþ irradiatedKTaO3, SrTiO3 และ BaTiO3 ผลึก วงกว้าง PL แดงกะที่ต่ำอุณหภูมิ เราเห็นว่าในผลึกเหล่านี้จุดเริ่มต้นของPL ประสิทธิภาพที่ 10 K จะแตกต่างจากอุณหภูมิห้องอาศัยอุณหภูมิของ PL ความเข้มของ undoped (a)ตัวอย่างและตัวอย่าง Arþ irradiated (b) สามารถสรุปเป็น Fig. 4ความเข้มของ PL คือตามปกติที่คุณ 10 ตัวอย่างที่ undopedแสดงอุณหภูมิของอาร์เรเนียสเหมือนพึ่งพา Undoped LiTaO3และค่อย ๆ ลดความเข้มของ PL กับแสดงผลึก LiNbO3 การเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิและอ่อนแอ PL จะพบห้องอุณหภูมิ บนมืออื่น ๆ PL ความเข้มของ undopedตัวอย่าง SrTiO3 และ KTaO3 แสดงความร้อนชุบด้านล่าง 100 Kและสังเกตอุณหภูมิห้องไม่ PL Arþ irradiated KTaO3และตัวอย่าง SrTiO3 แสดงการลดลงของความเข้มของ PL ที่ต่ำอุณหภูมิ อย่างไรก็ตาม การปลดปล่อยก๊าซ PL ให้เกือบคงค่าเหนือ K 150 แตกต่างจากกรณีตัวอย่าง undoped เหล่านี้ผลลัพธ์บ่งชี้ว่า โดปปิงค์อิเล็กตรอน โดยวิธีการฉายรังสี Arþ ช่วยความเข้ม PL กว้างที่อุณหภูมิสูงเป็นมูลค่าการกล่าวถึงที่สเปกตรัม PL อุณหภูมิต่ำตัวอย่าง Arþ irradiated SrTiO3 แสดงความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญเมื่อเทียบกับตัวอย่างอื่น ๆ: PL ขอบวงจะพบเฉพาะในArþ irradiated SrTiO3 ตัวอย่าง เป็นแสดงใน Fig. 3 ขอบวงมีรายงานสูงสุด PL ในสารเคมีอิเล็กตรอน doped SrTiO3และขอ photoexcited SrTiO3 [19] Fig. 5 แสดงขนาดใหญ่มุมมองของแรมสเป็คตรา PL ของผลึก SrTiO3 Arþ irradiated ภายใต้ตามน้ำหนักจริงไฟฟ้ารุ่นที่ 15 และ 100 คุณ พบที่ยอดเขา PL 2ประมาณ 3.22 3.27 eV และแสดงสเปกตรัม broadeningและ blueshift กับการเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิ รากของค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมแสงของผลึก SrTiO3 undoped ที่8 และ 85 K แสดงวันที่ เนื่องจาก a1/2 ไปจนเชิงเส้นกับพลังงานเราสามารถสรุปว่า SrTiO3 เป็นสารกึ่งตัวนำช่องว่างทางอ้อม และไม่ excitons จะเกิดขึ้นเนื่องจากค่าคงของ dielectric ขนาดใหญ่

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

นอกจากนี้เรายังดำเนินการวัด PL ของกลุ่มตัวอย่างทั้งหมดใน 10 พ
รูป 3 แสดงสเปกตรัมของ PL undoped และตัวอย่างฉายรังสีศศภท.
ทราบว่าวัด PL ในผลึก BaTiO3 undoped ไม่ได้
ดำเนินการที่อุณหภูมิต่ำเพราะ undoped BaTiO3 เดียว
ผลึกสามารถหักเป็นชิ้น ๆ เนื่องจากการเปลี่ยนแปลงปริมาณอย่างรวดเร็วที่
อุณหภูมิเปลี่ยนเฟส ที่นี่จะมีความเข้ม PL ปกติ
ที่ความเข้มสูงสุดของพวกเขา ตัวอย่าง undoped แสดง PL กว้าง
วงดนตรีที่คล้ายกับที่ของกลุ่มตัวอย่างศศภท-ฉายรังสี ใน undoped และ
LiTaO3 ศศภท-ฉายรังสีและ LiNbO3 ไม่มีการเปลี่ยนแปลงอย่างมีนัยสำคัญสเปกตรัม
มีการตั้งข้อสังเกตในช่วงอุณหภูมิกว้างระหว่าง 10 K และ 300 K,
แสดงให้เห็นว่าต้นกำเนิดของวงดนตรีที่ PL กว้าง 10 K และห้อง
อุณหภูมิเหมือนกัน ในทางกลับกันในศศภท-ฉายรังสี
KTaO3, SrTiO3 และผลึก BaTiO3 วงกว้าง PL กะสีแดงที่ต่ำ
อุณหภูมิ เราพิจารณาว่าในผลึกเหล่านี้ที่มาของการ
ที่มีประสิทธิภาพ PL ที่ 10 K จะแตกต่างจากที่ที่อุณหภูมิห้อง.
ขึ้นอยู่กับอุณหภูมิของความเข้มของ PL (ก) undoped
ตัวอย่างและ (ข) ตัวอย่างศศภทฉายรังสีสรุปในรูป 4.
ความเข้ม PL เป็นปกติที่ 10 พทั้งหมดตัวอย่าง undoped
แสดงขึ้นอยู่กับอุณหภูมิ Arrhenius เหมือน undoped LiTaO3
และคริสตัล LiNbO3 แสดงค่อยๆลดลงของความเข้ม PL กับ
การเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิและอ่อนแอ PL เป็นที่สังเกตได้ที่ห้อง
อุณหภูมิ ในทางกลับกันความเข้มของ PL undoped
SrTiO3 และแสดงให้เห็นตัวอย่าง KTaO3 ดับความร้อนต่ำกว่า 100 K
และ PL อุณหภูมิห้องไม่เป็นที่สังเกต KTaO3 ศศภท-ฉายรังสี
และตัวอย่าง SrTiO3 ยังแสดงให้เห็นการลดลงของความเข้ม PL ที่ต่ำ
อุณหภูมิ อย่างไรก็ตามความเข้ม PL พวกเขาให้คงที่เกือบ
ค่าเหนือ 150 K ซึ่งแตกต่างจากกรณีของตัวอย่าง undoped เหล่านี้
แสดงให้เห็นว่าผลการยาสลบโดยการฉายรังสีอิเล็กตรอนศศภทช่วยเพิ่ม
ความเข้มของ PL กว้างที่อุณหภูมิสูง.
เป็นมูลค่าการกล่าวขวัญว่าอุณหภูมิต่ำ PL สเปกตรัม
ของศศภท-ฉายรังสีตัวอย่าง SrTiO3 แสดงความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญ
เมื่อเทียบกับตัวอย่างอื่น ๆ : วงขอบ PL เป็นเพียงข้อสังเกต ใน
ศศภท-ฉายรังสีตัวอย่าง SrTiO3 ดังแสดงในรูปที่ 3. วงขอบ
สูงสุด PL ได้รับการรายงานใน SrTiO3 อิเล็กตรอนเจือสารเคมี
และขอ photoexcited SrTiO3 [19] มะเดื่อ 5 แสดงให้เห็นถึงการขยาย
มุมมองของ PL สเปกตรัมของผลึก SrTiO3 ศศภทฉายรังสีภายใต้ CW
กระตุ้นที่ 15 และ 100 เคสองยอด PL ได้มีการปฏิบัติที่
ประมาณ 3.22 และ 3.27 eV และแสดงให้เห็นการขยายสเปกตรัม
และ Blueshift กับการเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิ รากที่สองของ
ค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนแสงของผลึก SrTiO3 undoped, ที่
8 และ 85 K ยังมีการแสดง ตั้งแต่ a1 / 2 แตกต่างกันเป็นเส้นตรงกับพลังงาน
เราสามารถสรุปได้ SrTiO3 ที่เป็นสารกึ่งตัวนำอ้อมช่องว่างและ
ไม่มีเอ็กซิตอนที่เกิดขึ้นเพราะการคงที่อิเล็กทริกที่มีขนาดใหญ่

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

นอกจากนี้เรายังทำการวัดตัวอย่างที่คุณ 10 K .
รูปที่ 3 แสดง PL สเปกตรัมของเคมีไฟฟ้าและ AR þ - 1 ตัวอย่าง
ทราบว่าวัดในผลึกโลหะในสารประกอบที่จะ batio3 ไม่ได้
ดำเนินการที่อุณหภูมิต่ำเพราะเคมีไฟฟ้า batio3 เดียว
ผลึกสามารถแตกหักเนื่องจากการเปลี่ยนแปลงปริมาณอย่างรวดเร็วที่
เฟสเปลี่ยน อุณหภูมิ นี่ คุณเข้มเป็นปกติ
ที่ความเข้มสูงสุดของพวกเขา ตัวอย่างการแสดงวงดนตรีเคมีไฟฟ้าคุณ
กว้างคล้ายกับบรรดาของ AR þ - 1 ตัวอย่าง ในเคมีไฟฟ้าและ
þฉายรังสีและ AR - litao3 ผลึกไม่มีการเปลี่ยนแปลงสเปกตรัมอย่างมีนัยสำคัญ
จะสังเกตได้ในช่วงอุณหภูมิที่กว้างระหว่าง 10 K และ 300 K ,
ชี้ให้เห็นว่าต้นกำเนิดของพวกเขาในแถบกว้าง 10 K และอุณหภูมิห้อง
เหมือนกัน บนมืออื่น ๆ , อาร์þฉายรังสี ktao3 srtio3 -
, ,และ batio3 รัตนากร คร่าว ๆวงแดงกะคุณที่อุณหภูมิต่ำ

เราพิจารณาว่าในผลึกเหล่านี้ที่มาของภาพที่ 10 K
ที่จะแตกต่างจากที่อุณหภูมิห้อง .
ของความเข้มของการพึ่งพาอุณหภูมิที่จะ ( ก ) และ ( ข ) ตัวอย่างเคมีไฟฟ้า
- AR þฉายรังสีตัวอย่างได้สรุปไว้ในรูปที่ 4 คุณเข้ม
รูปที่ 10 K . ทั้งหมดเคมีไฟฟ้า
ตัวอย่าง