effectiveness e1 and inlet tempera

effectiveness e1 and inlet temperatures of the streams are fixed,
both the theoretical analyses and numerical results showed that U
decreases monotonically with increasing e [18].
On the other hand, the concept of entransy was also introduced
[19]. For an object with internal energy E and temperature T, its
entransy is
G ¼ ET=2 ¼ cmT2=2; ð2Þ
where c is the specific heat capacity, and m is the mass. With this
concept, it is found that entransy dissipation always exists in practical
heat transfer. Based on the concept of entransy dissipation, the
concept of generalized thermal resistance was defined as [2,13,17]
R ¼ Gdis=Q2; ð3Þ
where Gdis is the entransy dissipation rate, and Q is the heat transfer
rate. For two-stream heat exchangers as shown in Fig. 1 [2,13,17],
their expressions are
Gdis ¼ ðCHT2
H-in þ CLT2
L-inÞ=2  ðCHT2
H-out þ CLT2
L-outÞ=2; ð4Þ
Q ¼ CHðTH-in  TH-outÞ ¼ CLðTL-out  TL-inÞ; ð5Þ
where CH, TH-in and TH-out are the heat capacity flow rate, inlet and
outlet temperatures of the hot stream, while CL, TL-in and TL-out are
those of the cold stream, respectively.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ประสิทธิภาพ e 1 และอุณหภูมิที่ทางเข้าของกระแสข้อมูลคงที่วิเคราะห์ทฤษฎีและผลลัพธ์เป็นตัวเลขพบว่า Uลด monotonically กับเพิ่มอี [18]บนมืออื่น ๆ แนวคิดของ entransy นอกจากนี้ยังได้นำ[19] สำหรับวัตถุที่มีพลังงานภายใน E และอุณหภูมิ T ความentransy เป็นG ¼ ET = 2 ¼ cmT2 = 2 ð2Þที่ c คือ ความจุความร้อนเฉพาะ และ m คือ มวล พร้อมนี้แนวคิด จะพบว่า มี entransy กระจายเสมออยู่ในทางปฏิบัติถ่ายเทความร้อน ตามแนวคิดของ entransy กระจาย การแนวคิดของการต้านทานความร้อนเมจแบบทั่วไปถูกกำหนดให้เป็น [2,13,17]R ¼ Gdis = Q2 ð3Þที่ Gdis entransy กระจายอัตรา และ Q เป็นการถ่ายโอนความร้อนอัตรา สำหรับแลกเปลี่ยนความร้อนกระแสสองเป็นแสดงใน Fig. 1 [2,13,17],นิพจน์ของพวกเขาอยู่ÐCHT2 Gdis ¼CLT2 H ในþL inÞ = 2 ðCHT2Þ H ออก CLT2L outÞ = 2 ð4ÞQ TL CLðTL ออก¼ CHðTH ใน TH-outÞ ¼-inÞ ð5Þที่ทางเข้าของ CH, TH ใน และ TH ออกมีอัตราการไหลของความร้อนจำเพาะ และร้านอุณหภูมิน้ำร้อน ขณะที่ CL, TL ใน และ TL ออกมีของเย็นสตรีม ตามลำดับ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ประสิทธิผล e? 1 และอุณหภูมิที่ไหลเข้าของกระแสได้รับการแก้ไข
ทั้งในทางทฤษฎีและการวิเคราะห์เชิงตัวเลขผลการศึกษาพบว่า U
ลดลงเรื่อย ๆ กับการเพิ่มอี [18].
ในทางตรงกันข้ามแนวคิดของ entransy ก็แนะนำ
[19] สำหรับวัตถุที่มีพลังงาน E ภายในและอุณหภูมิ T มัน
entransy เป็น
G ¼ ET = 2 ¼ cmT2 = 2; ð2Þ
ที่ c คือความจุความร้อนที่เฉพาะเจาะจงและ m คือมวล ด้วยเหตุนี้
แนวคิดก็จะพบว่าการกระจาย entransy อยู่เสมอในทางปฏิบัติ
การถ่ายเทความร้อน ตามแนวคิดของการกระจาย entransy,
แนวคิดของความต้านทานความร้อนทั่วไปถูกกำหนดเป็น [2,13,17]
R ¼ Gdis = Q2; ð3Þ
ที่ Gdis เป็น entransy อัตราการกระจายและ Q คือการถ่ายเทความร้อน
อัตรา สำหรับแลกเปลี่ยนความร้อนสองกระแสดังแสดงในรูป 1 [2,13,17],
การแสดงออกของพวกเขา
Gdis ¼ðCHT2
H-ในþ CLT2
L-inÞ = 2? ðCHT2
H-ออกþ CLT2
L-outÞ = 2; ð4Þ
Q ¼CHðTH-มีอะไรบ้าง? TH-outÞ¼CLðTLออก? TL-inÞ; ð5Þ
ที่ CH, TH-in และ TH-ออกอัตราการไหลของความจุความร้อน, ขาเข้าและ
อุณหภูมิทางออกของกระแสร้อนในขณะที่ CL, TL-in และ TL-ออก
เหล่านั้นของกระแสเย็นตามลำดับ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ประสิทธิภาพ E  1 ขาเข้า อุณหภูมิของกระแสจะคงที่ ทั้งเชิงวิเคราะห์และเชิงตัวเลข
U
พบว่าลดลง monotonically เพิ่ม E [ 18 ] .
บนมืออื่น ๆ , แนวคิดของ entransy ยังแนะนำ
[ 19 ] สำหรับวัตถุที่มีพลังงานและอุณหภูมิภายใน e - T ,
entransy คือ
g ¼ ET = 2 ¼ cmt2 = 2 ; ð 2 Þ
เมื่อ C คือความจุความร้อนเฉพาะและ M เป็นมวล กับแนวคิดนี้
นั้นพบว่า การ entransy เสมออยู่ในความร้อนในทางปฏิบัติ
โอน ตามแนวคิดของการ entransy , แนวคิดของตัวต้านทานความร้อนถูกกำหนดเป็น [ 2,13,17 ]
r ¼ gdis = 2 ; ð 3 Þ
ที่ gdis คือ อัตราการ entransy และ Q คือโอน
อัตราความร้อน . สองกระแส แลกเปลี่ยนความร้อนดังแสดงในรูปที่ 1 2,13,17
[ ] ,การแสดงออกของพวกเขาเป็น¼ cht2

gdis ð h-in þ clt2
l-in Þ = 2  ð cht2
h-out þ clt2
l-out Þ = 2 ; ð 4 Þ
Q ¼ð th TH CH ใน  ออกÞ¼ CL ð TL ออกมา  TL ในÞ ; ð 5 Þ
ที่ CH TH และ th คือความจุความร้อนที่อัตราการไหลขาเข้า
ร้านอุณหภูมิกระแสร้อน ในขณะที่คลอไรด์ และ TL ใน TL มี
พวกกระแสเย็น ตามลำดับ