that two-wave structures exist for

that two-wave structures exist for 23.7 ≤ up ≤ 53.4m/s
for φL = 0.90; steady viscoelastic waves are predicted for
up < 23.7m/s,whereas steadywaves having viscoelastic and
viscoplastic components are predicted for up > 53.4m/s.As
with the simulation shown in Fig. 4, the interaction of the
incident wave with the initially loose material results in a
backward propagating release wave and a forward propagating
transmitted wave. The release wave here, however,
is slightly more complex owing to the transient interaction
of the incident two-wave structure with the loose material
interface, but remains inconsequential for combustion initiation.
A steady transmitted wave quickly develops propagating
at speed 245 m/s. It is interesting that the predicted
grain surface heat flux decreases within the interaction region
surrounding the initial material interface before increasing
again, unlike the simulation of Fig. 4 that predicted a significant
increase in heat flux within the interaction region.
Figure 9 gives a magnified view of the predicted spatial heat
flux profile before, during, and after interactionwith the loose
material interface. The two-wave structure of the incident
wave is evident, as is the steady, single-wave structure of
the transmitted wave. The localization strategy defined by
Eqs. (43) and (44) indicates that neither the incident precursor
or trailer, nor the transmitted compaction wave, are of
sufficient strength to ignite the material for this piston speed.
The largest grain scale temperature rise is induced by the
transmitted wave for which _ = 0.9819, _T = 25.7K, and
lex δ, based on the characteristic values ￣ q = 6.98MW/m2,
D = 853.0m/s, ￣ u = 44.08 m/s, δ = 3.74mm, and R =
100 μm.
Summarized in Fig. 10 are predictions for equilibrium
states behind the incident and transmitted compaction waves
for φL = 0.90, φR = φfp, and 25 ≤ up ≤ 200 m/s. Also
shown in this figure are equilibrium curves for the incident
wave given by steady theory. As indicated in the plots, and
as discussed above, time-dependent, two-wave structures are
predicted for incidentwaves supported by piston speedswithin
the range 23.7 ≤ up ≤ 53.4m/s. The viscoelastic precursor
for these structures propagates at 853 m/s, producing a
unique equilibrium end state independent of piston speed,
whereas the viscoplastic trailer propagation speed and equilibrium
end states vary with piston speed so as to satisfy
the zero mass flux boundary condition imposed at the piston
surface. All equilibria plotted here nonlinearly increase with
piston speed. Again, the propagation speed, and the equilibrium
solid volume fraction and pressure, for the transmitted
wave are significantly lower than corresponding values for
the incident wave due to the lower acoustic impedance of
the loose material. However, as seen in Fig. 10d, a crossover
is predicted in the equilibrium solid temperature at a piston
speed of approximately 118 m/s: The equilibrium temperature
for the incident wave exceeds that for the transmitted
wave for piston speeds less than this value, but is lower than
that for the transmitted wave for higher piston speeds. There
also exists a corresponding crossover in grain surface heat
flux at this piston speed, though it is not apparent in Fig. 10e
due to the axis scaling used. The higher solid temperature
and grain surface heat flux for up > 118 m/s is a direct consequence
of increased compaction induced dissipation. For
these simulations, estimates for the grain scale temperature
rise (_T = 363K) and explosion length (lex = 6mm ≈ δ)
indicate that combustion will be first initiated by the incident
compaction wave for a piston speed of approximately
148 m/s.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ที่โครงสร้างสองคลื่นที่มีอยู่สำหรับ 23.7 ≤≤ขึ้น 53.4m / s
สำหรับφl = 0.90 คลื่นหนืดมั่นคงจะคาดการณ์ไว้สำหรับขึ้น
<23.7m / s ในขณะที่มี steadywaves หนืดและ
องค์ประกอบ viscoplastic จะคาดการณ์ไว้สำหรับขึ้น> 53.4m / s.as
ด้วยการจำลองแสดงในรูปที่ 4 ปฏิสัมพันธ์ของเหตุการณ์คลื่น
ด้วยหลวมในขั้นต้นจะส่งผลให้ใน
ปล่อยคลื่นย้อนกลับการขยายพันธุ์และแพร่กระจายไปข้างหน้า
คลื่นส่ง คลื่นปล่อยที่นี่ แต่เนื่องจาก
เป็นเพียงเล็กน้อยที่ซับซ้อนมากขึ้นในการปฏิสัมพันธ์
ชั่วคราวของเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นโครงสร้างสองคลื่นกับวัสดุหลวมอินเตอร์เฟซ
แต่ยังคงไม่สำคัญสำหรับการเริ่มต้นการเผาไหม้.
คลื่นส่งมั่นคงพัฒนาอย่างรวดเร็ว
propagating ที่ความเร็ว 245 m / sเป็นที่น่าสนใจว่าเม็ด
ทำนายพื้นผิวฟลักซ์ความร้อนลดลงภายในภูมิภาคปฏิสัมพันธ์
อินเตอร์เฟซโดยรอบวัสดุที่เริ่มต้นก่อนที่จะเพิ่ม
อีกครั้งซึ่งแตกต่างจากแบบจำลองของมะเดื่อ 4 ที่คาดการณ์เพิ่มขึ้น
ที่สำคัญในการไหลของความร้อนในภูมิภาคปฏิสัมพันธ์. รูป
9 ให้ขยายมุมมองของความร้อนอวกาศทำนาย
รายละเอียดการไหลของของเหลวก่อนระหว่างและหลัง interactionwith
อินเตอร์เฟซหลวมวัสดุ โครงสร้างสองคลื่นของเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นคลื่น
เห็นได้ชัดตามที่เป็นอยู่มั่นคงโครงสร้างเดียวคลื่นของคลื่นส่ง
กลยุทธ์ท้องถิ่นที่กำหนดโดย EQS
(43) และ (44) ระบุว่าทั้งสองเหตุการณ์ที่เกิดขึ้น
สารตั้งต้นหรือรถพ่วงหรือคลื่นอัดส่งเป็น
ความแข็งแรงเพียงพอที่จะจุดชนวนวัสดุสำหรับความเร็วลูกสูบนี้.
เมล็ดพืชขนาดใหญ่ที่สุดที่อุณหภูมิสูงขึ้นจะถูกเหนี่ยวนำโดย
ส่งคลื่นที่ _ = 0.9819, _t = 25.7k และ
δ lex ขึ้นอยู่กับค่าลักษณะ¯ q = 6.98 mw/m2
d = 853.0m / s ¯ u = δ 44.08 m / s = 3.74mm และ r =
100 ไมโครเมตร.
สรุปในมะเดื่อ 10 มีการคาดการณ์สำหรับสมดุล
รัฐที่อยู่เบื้องหลังเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นและคลื่นอัดส่ง
สำหรับφl = 0.90, φr = φfp, และ 25 ≤≤ขึ้น 200 m / s ยัง
แสดงในรูปนี้เส้นโค้งสมดุลสำหรับเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นคลื่น
ได้รับจากทฤษฎีที่มั่นคง ตามที่ระบุไว้ในแปลงและ
ตามที่กล่าวไว้ข้างต้นเวลาขึ้นอยู่กับโครงสร้างสองคลื่นเป็น
คาดการณ์ไว้สำหรับ incidentwaves สนับสนุนโดย speedswithin ลูกสูบ
23.7 ช่วง≤≤ขึ้น 53.4m / s
ปูชนียบุคคลหนืดสำหรับโครงสร้างเหล่านี้แพร่กระจายที่ 853 m / s, การผลิต
สมดุลรัฐอิสระที่ไม่ซ้ำกันในตอนท้ายของความเร็วลูกสูบ
ขณะที่รถพ่วงความเร็ว viscoplastic การขยายพันธุ์และสมดุล
สหรัฐฯสิ้นสุดแตกต่างกันไปด้วยความเร็วลูกสูบเพื่อที่จะตอบสนองความ
มวลเป็นศูนย์ เงื่อนไขขอบเขตการไหลที่กำหนดลูกสูบพื้นผิว
สมดุลทั้งพล็อตที่นี่ nonlinearly เพิ่มขึ้นด้วยความเร็วลูกสูบ
อีกครั้งความเร็วในการขยายพันธุ์และสมดุล
ปริมาณของแข็งและความดันสำหรับคลื่น
ส่งอย่างมีนัยสำคัญต่ำกว่าค่าที่สอดคล้องกันสำหรับคลื่น
เหตุการณ์ที่เกิดขึ้นเนื่องจากคูสติกสมรรถภาพลดลงของ
วัสดุหลวม แต่เท่าที่เห็นในภาพ 10d,
ครอสโอเวอร์เป็นที่คาดการณ์ในอุณหภูมิที่มั่นคงสมดุลที่ลูกสูบ
ความเร็วประมาณ 118 m / s:
สมดุลอุณหภูมิสำหรับคลื่นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นมากเกินกว่าคลื่น
ส่งสำหรับความเร็วลูกสูบน้อยกว่าค่านี้ แต่ต่ำกว่า
ที่คลื่นส่งผ่านด้วยความเร็วสูงสำหรับลูกสูบ มี
ยังมีครอสโอเวอร์ที่สอดคล้องกันในความร้อนพื้นผิวเม็ด
ไหลที่ความเร็วลูกสูบนี้แม้ว่ามันจะไม่ได้เป็นที่เห็นได้ชัดในภาพ 10e
เนื่องจากการปรับแกนนำมาใช้ อุณหภูมิที่สูงกว่าที่เป็นของแข็ง
และเมล็ดข้าวร้อนไหลพื้นผิวสำหรับ> 118 m / s เป็นผลโดยตรงจากการกระจาย
เพิ่มขึ้นทำให้เกิดการบดอัด สำหรับแบบจำลองเหล่านี้
ประมาณการสำหรับอุณหภูมิขนาดเมล็ดข้าวเพิ่มขึ้น
(_t = 363k) และระยะเวลาการระเบิด (lex = δ≈ 6mm)
บ่งบอกถึงการเผาไหม้ที่จะริเริ่มครั้งแรกโดยเหตุการณ์ที่เกิดขึ้น
คลื่นบดอัดสำหรับความเร็วของลูกสูบประมาณ 148
m / s

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ว่า โครงสร้างสองคลื่นมี≤ 23.7 ขึ้น≤ 53.4 m/s
สำหรับ φL = 0.90 คลื่นนิ่ง viscoelastic คาดการณ์สำหรับ
ค่า < 23.7 m/s ในขณะที่ steadywaves มี viscoelastic และ
viscoplastic คอมโพเนนต์มีการคาดการณ์สำหรับค่า > 53.4m/s.As
with จำลองที่แสดงใน Fig. 4 การโต้ตอบของ
คลื่นเหตุการณ์ ด้วยวัสดุเริ่มหลวมส่งผลเป็น
เผยแพร่ย้อนหลังปล่อยคลื่นและการเผยแพร่ส่งต่อ
ส่งคลื่น ปล่อยคลื่นที่นี่ แต่,
มีความซับซ้อนมากขึ้นเล็กน้อยเนื่องจากการโต้ตอบแบบฉับพลัน
โครงสร้างคลื่นสองเหตุการณ์ด้วยวัสดุหลวม
อินเตอร์เฟซ แต่ inconsequential ยังคงอยู่สำหรับการเผาไหม้เริ่มต้น
คลื่นที่ส่งมั่นคงรวดเร็วพัฒนาเผยแพร่
ที่ความเร็ว 245 m/s มันเป็นที่น่าสนใจที่การคาดการณ์
ลดฟลักซ์ความร้อนที่ผิวเมล็ดข้าวในภูมิภาคโต้
รอบอินเตอร์เฟซวัสดุเริ่มต้นก่อนที่จะเพิ่ม
อีก ซึ่งแตกต่างจากการจำลองสถานการณ์ 4 Fig. ที่ทำนายเป็นสำคัญ
เพิ่มฟลักซ์ความร้อนภายในภูมิภาคโต้ตอบในการ
รูปที่ 9 ให้มุมมองขยายของความร้อนพื้นที่คาดการณ์
flux โปรไฟล์ก่อน ระหว่าง และหลัง จากหลวม interactionwith
ติดต่อวัสดุ คลื่น 2 โครงสร้างของปัญหา
คลื่นจะชัด เป็นโครงสร้างมั่นคง คลื่นเดียวของ
คลื่นที่ส่ง กลยุทธ์การแปลที่กำหนดโดย
Eqs (43) และ (44) หมายถึงสารตั้งทั้งเหตุการณ์ต้น
หรือรถพ่วง หรือคลื่นที่กระชับข้อมูลนำส่ง มี
แรงพอที่จะจุดวัสดุสำหรับความเร็วลูกสูบนี้
ขึ้นอุณหภูมิขนาดเม็ดที่ใหญ่ที่สุดจะเกิดจาก
ส่งคลื่นนานที่ = 0.9819, _T = 25.7K และ
เล็กซ์ทัวร์δ ตามคิว￣ค่าลักษณะ = 6.98MW / m2,
D = 853.0 m/s ￣ u = 44.08 ที่ m/s δ = 3.74 มม. และ R =
100 μm.
สรุปใน Fig. 10 เป็นการคาดคะเนสำหรับสมดุล
อเมริกาหลังคลื่นกระชับข้อมูลเหตุการณ์ และนำส่ง
สำหรับ φL = 0.90, φR = φfp และ≤ 25 ขึ้น≤ 200 m/s ยัง
แสดงในรูปนี้มีเส้นโค้งสมดุลสำหรับเหตุการณ์
คลื่นที่กำหนด โดยทฤษฎีมั่นคง ตามที่ระบุในโครงการ และ
ดังที่กล่าวไว้ข้างต้น มีโครงสร้างขึ้นอยู่ กับเวลา คลื่นสอง
ทำนายสำหรับ incidentwaves โดยลูกสูบ speedswithin
≤ช่วง 23.7 ขึ้น≤ 53.4 m/s สารตั้งต้น viscoelastic
สำหรับโครงสร้างเหล่านี้แพร่กระจายที่ 853 m/s ผลิตเป็น
สมดุลเฉพาะสิ้นสุดสถานะการเป็นอิสระจากความเร็วของลูกสูบ,
ในขณะที่รถพ่วง viscoplastic ความเร็วในการเผยแพร่และสมดุล
อเมริกาสิ้นสุดแตกต่างกับความเร็วของลูกสูบเพื่อตอบสนอง
ศูนย์มวลไหลขอบเขตเงื่อนไขที่กำหนดในแบบลูกสูบ
ผิว ทั้งหมด equilibria พล็อตนี่ nonlinearly เพิ่มด้วย
ความเร็วลูกสูบ อีก ความเร็วในการแพร่กระจาย และสมดุล
เศษส่วนปริมาตรของแข็งและแรงกดดัน การนำส่ง
คลื่นต่ำกว่าค่าที่ตรงกันสำหรับ
คลื่นเหตุการณ์เนื่องจากความต้านทานระดับล่างของ
วัสดุหลวม อย่างไรก็ตาม เป็นใน Fig. 10d แบบไขว้
ทำนายอุณหภูมิของแข็งสมดุลที่ลูกสูบ
ความเร็ว m/s:ประมาณ 118 อุณหภูมิสมดุล
สำหรับคลื่นเหตุการณ์มากกว่าการถูกส่งไป
คลื่นลูกความเร็วน้อยกว่าค่านี้ แต่ต่ำกว่า
ว่าสำหรับคลื่นที่ส่งสำหรับความเร็วลูกสูบสูงขึ้น มี
ยัง มีไขว้ที่เกี่ยวข้องในข้าวพื้นผิวความร้อน
flux ที่ความเร็วลูกสูบนี้ แม้ว่าไม่ปรากฏใน Fig. 10e
เนื่องจากมาตราส่วนแกนใช้ แข็งอุณหภูมิสูง
และ ส่งผลโดยตรงต่อฟลักซ์ความร้อนที่ผิวเมล็ดข้าวสำหรับค่า > 118 m/s
ของกระชับข้อมูลเพิ่มเกิดกระจาย สำหรับ
จำลอง ประเมินสำหรับอุณหภูมิขนาดเมล็ดข้าวเหล่านี้
ขึ้น (_T = 363K) และขยายความยาว (เล็กซ์ทัวร์ =δ≈ 6mm)
แสดงว่า เผาไหม้แรกเริ่มต้น ด้วยเหตุการณ์
กระชับข้อมูลคลื่นสำหรับลูกสูบเร็วของประมาณ
148 m/s

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โครงสร้างแบบสองคลื่นที่มีอยู่สำหรับ 23.7 ≤ขึ้น≤ 53.4 ม./ S
สำหรับ φl = 0.90 คลื่น viscoelastic อย่างต่อเนื่องคาดว่าจะมีขึ้นสำหรับ
< 23.7 ม./วินาทีในขณะที่คอมโพเนนต์มี viscoelastic และ
viscoplastic steadywaves คาดว่าจะมีขึ้น> 53.4 ม./ S .
พร้อมด้วยการจำลองที่ได้แสดงไว้ในรูป การโต้ตอบที่ 4 ของคลื่น
ซึ่งจะช่วยแก้ไขปัญหาให้กับวัสดุในครั้งแรกออกมาเป็นอิสระที่ได้ผลใน
ตามมาตรฐานคลื่นข่าวแพร่กระจายไปข้างหน้ากลับแพร่กระจายสู่
ซึ่งจะช่วยส่งคลื่น ให้ปล่อยคลื่นนี้อย่างไรก็ตาม,
มีความซับซ้อนมากขึ้นเพราะการชั่วคราวมีการโต้ตอบกัน
ในที่เกิดเหตุทั้งสองแบบมีคลื่นพร้อมด้วยโครงสร้างที่เป็นอิสระวัสดุ
อินเตอร์เฟซ,แต่ยังคงเป็นเหตุการณ์ต่างๆสำหรับการเริ่มต้นจากการเผาไหม้.
ที่มั่นคงส่งคลื่นได้อย่างรวดเร็วการพัฒนาแพร่กระจายสู่
ที่ความเร็ว 245 ม./ S .มันเป็นเรื่องที่น่าสนใจที่ท้องร่วงความร้อนบนพื้นผิว
เมล็ดธัญพืชคาดว่าจะลดลง ภายใน เขตพื้นที่การโต้ตอบที่
โดยรอบวัสดุเชื่อมต่อในครั้งแรกก่อนเพิ่ม
ซึ่งจะช่วยอีกครั้งไม่เหมือนกับการจำลองของรูป 4 ที่คาดว่าจะเพิ่มขึ้นอย่างมีนัยสำคัญ
ซึ่งจะช่วยให้ความร้อนในท้องร่วง ภายใน เขตการโต้ตอบที่.
รูปที่ 9 จะช่วยให้ดูตัวใหญ่ขึ้นในโปรไฟล์เสียงกังวาน
ซึ่งจะช่วยเปลี่ยนแปลงความร้อนที่คาดว่าในช่วงก่อนและหลังจาก interactionwith อินเตอร์เฟซหลวม
วัสดุที่. โครงสร้างทั้งสองแบบมีคลื่นที่มีปัญหาเกิดขึ้น
คลื่นที่มีหลักฐานที่เป็นโครงสร้างแบบ Single - คลื่นอย่างต่อเนื่องของคลื่นส่ง
ซึ่งจะช่วยได้ กลยุทธ์ด้านการแปลเอกสารข้อมูลที่กำหนดไว้โดย
eqs ( 43 )และ( 44 )ระบุว่าไม่ใช่สิ่งที่
ซึ่งจะช่วยแก้ไขปัญหาหรือรถพ่วงหรือคลื่นลำเลียงส่งออกไปมี
เพียงพอความแรงในการจุดประกายความสามารถที่วัสดุสำหรับความเร็วนี้ลูกสูบ.
ธัญพืชที่มีขนาดใหญ่ที่สุดขนาด อุณหภูมิ สูงขึ้นมีผลทำให้เกิดโดย
ส่งคลื่นที่_= 0.9819 , _t = 25.7 กม.,และ
ถูกนำเข้าΔ,ที่ใช้และมีลักษณะเป็นค่า￣ Q = 6.98 mW / m 2 ,
D = 853.0 ม./ s ,￣ U = 44.08 ม./ s ,Δ= 3.74 มม.และ R =
100 μ m .
สรุปได้ในรูป. 10 มีการคาดเดาสำหรับเข้าสู่จุดสมดุล
ตามมาตรฐานรัฐอยู่เบื้องหลังเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นและลำเลียงส่งคลื่น
สำหรับ φl = 0.90 φfp φr =และ 25 :≤ขึ้น:≤ 200 ม./ S นอกจากนั้นยัง
ที่แสดงในรูปที่แห่งนี้มีความโค้งมนเข้าสู่จุดสมดุลสำหรับเหตุการณ์ที่คลื่น
ซึ่งจะช่วยให้ได้โดยทฤษฎีดีขึ้นอย่างต่อเนื่อง ตามที่ระบุไว้ในดินและ
ตามที่กล่าวไว้ข้างต้นโครงสร้างแบบสองคลื่นเวลา - ขึ้นอยู่กับมี
คาดว่าสำหรับ incidentwaves ที่สนับสนุนโดยลูกสูบ speedswithin
จะอยู่ในช่วง 23.7 ≤ขึ้น:≤ 53.4 ม./ Sสิ่งที่ viscoelastic
สำหรับโครงสร้างคู้ค่าที่ 853 ม./ s ,การผลิต
ที่โดดเด่นเข้าสู่จุดสมดุลปลายรัฐอิสระความเร็วของลูกสูบ,
ในขณะที่ที่ viscoplastic รถเทรลเลอร์แพร่กระจายและความเร็วเข้าสู่จุดสมดุล
ปลายรัฐแตกต่างกันไปด้วยความเร็วลูกสูบเป็น
ซึ่งจะช่วยสร้างความพึงพอใจที่ศูนย์การเปลี่ยนแปลงเขต สภาพ ถูกกำหนดขึ้นที่ลูกสูบ
พื้นผิว เวลาต่อมา equilibria ทั้งหมดเพิ่มขึ้นด้วยความเร็ว
ลูกสูบที่นี่ nonlinearlyอีกครั้งความเร็วสัญญาณที่แข็งแกร่งและเข้าสู่จุดสมดุล
ซึ่งจะช่วยลดระดับเสียงส่วนน้อยและความดันที่สำหรับคลื่นส่ง
ซึ่งจะช่วยให้มีน้อยลงอย่างเห็นได้ชัดกว่าค่าที่เกี่ยวข้องสำหรับคลื่น
ซึ่งจะช่วยแก้ไขปัญหาได้เนื่องจากมีการอิมพีแดนซ์เสียงต่ำกว่าของวัสดุเชื่อมต่อในหลวม
ซึ่งจะช่วยได้ แต่อย่างไรก็ตามจากการที่ได้เห็นในรูป. ท่าพิคอัพแล้วครอสโอเวอร์ 10 d
มีการคาดการณ์ล่วงหน้าว่า อุณหภูมิ ในจุดสมดุลที่แข็งแกร่งในลูกสูบ
ความเร็วของประมาณ 118 ม./ Sอุณหภูมิ เข้าสู่จุดสมดุลที่
ซึ่งจะช่วยแก้ไขปัญหาได้สำหรับคลื่นที่สูงกว่าสำหรับส่งคลื่น
ซึ่งจะช่วยให้ความเร็วลูกสูบที่น้อยกว่าค่านี้แต่เป็นระดับที่ต่ำกว่า
ซึ่งจะช่วยให้การส่งคลื่นได้ของความเร็วสูงกว่าลูกสูบ ไม่มี
ยังมีอยู่แล้วครอสโอเวอร์ที่เกี่ยวข้องในเมล็ดธัญพืชบนพื้นผิว
ซึ่งจะช่วยเปลี่ยนแปลงความร้อนที่ความเร็วลูกสูบนี้แม้ว่ามันจะไม่ปรากฏในรูป 10 E
เนื่องจากการปรับแกนที่ใช้ ที่ อุณหภูมิ ที่สูงกว่าที่แข็งแกร่ง
ตามมาตรฐานความร้อนและท้องร่วงผิวเมล็ดสำหรับขึ้น> 118 ม./ s มีผลโดยตรง
ซึ่งจะช่วยลำเลียงของเพิ่มขึ้นทำให้เกิดการกระจาย สำหรับ
เหล่านี้การจำลอง,ประเมินสำหรับเมล็ดขนาด อุณหภูมิ
ซึ่งจะช่วยเพิ่มขึ้น( _t = 363 กม.)และการระเบิดความยาว(ถูกนำเข้า= 6 มม.≈Δ)
ระบุว่าจากการเผาไหม้จะได้เป็นครั้งแรกโดยจะเริ่มลำเลียง
ซึ่งจะช่วยแก้ไขปัญหาคลื่นสำหรับความเร็วของลูกสูบ
ซึ่งจะช่วยประมาณ 148 ม./ S .