synchronized motion while Fig. 9b c

synchronized motion while Fig. 9b corresponds to a chaotic attractor. The dominant Lyapunov exponents calculated
for these responses are k1 ¼ 0:1625 (Fig. 9a) and k1 ¼ 0:03540 (Fig. 9b). Note, the chaotic attractor
is very similar to that studied by Thompson [33] where the harmonic potential has been supplemented by a
nonlinear term with displacement to the power 3 (z3). Fig. 9 also shows the time histories for the two cases:
A ¼ 0:31 m (Fig. 9c) and A ¼ 0:41 m (Fig. 9d). In this figure the difference between the periodic and chaotic
responses is clear.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เคลื่อนไหวให้ตรงกันในขณะที่ Fig. 9b ตรงกับ attractor วุ่นวาย คำนวณเลขชี้กำลังของเลียปูนอฟหลักตอบสนองเหล่านี้จะ k1 0:1625 ¼ (Fig. 9a) และ k1 0:03540 ¼ (Fig. 9b) หมายเหตุ attractor วุ่นวายคล้ายกันมากกับที่ศึกษา โดยทอมป์สัน [33] ซึ่งอาจมีค่าได้ถูกเสริมโดยการระยะไม่เชิงเส้นกับปริมาณกระบอกสูบพลังงาน 3 (z3) Fig. 9 แสดงประวัติเวลากรณีที่สอง:¼ 0: m 31 กิน 9c) และ¼ 0:41 เมตรกิน 9d) ในรูปความแตกต่างระหว่างงวด และวุ่นวายตอบได้ชัดเจน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในขณะที่การเคลื่อนไหวตรงรูป 9b สอดคล้องกับ attractor วุ่นวาย เลขยกกำลัง Lyapunov
คำนวณที่โดดเด่นสำหรับการตอบสนองเหล่านี้เป็นk1 ¼ 0: 1625 (รูปที่ 9a.) และ k1 ¼ 0: 03540 (Fig. 9b) หมายเหตุที่ attractor
วุ่นวายจะคล้ายกับที่ศึกษาโดยธ อมป์สัน [33]
ที่อาจเกิดขึ้นได้รับการประสานเสริมด้วยระยะไม่เชิงเส้นด้วยการกำจัดอำนาจ3 (z3) มะเดื่อ. 9
ยังแสดงให้เห็นประวัติศาสตร์ครั้งสำหรับสองกรณี¼ 00:31 เมตร (รูป 9c.) และ A ¼ 00:41 เมตร (รูป 9d.)
ในรูปนี้ความแตกต่างระหว่างระยะและวุ่นวายการตอบสนองเป็นที่ชัดเจน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ทำรูปเคลื่อนไหวในขณะที่ 9B สอดคล้องกับตอนวุ่นวาย คือทฤษฎีเด่นคำนวณ
ตอบรับเหล่านี้ K1 ¼  0:1625 ( ภาพที่ 9A ) และ K1 ( รูป¼ 0:03540 9B ) หมายเหตุ
ตอนวุ่นวายจะคล้ายกับที่เรียนโดยทอมสัน [ 33 ] ที่ศักยภาพฮาร์ถูกเสริมด้วย
ไม่เชิงเส้นระยะกับการเคลื่อนที่เพื่อพลังงาน 3 ( z3 ) ภาพประกอบ9 ยังแสดงเวลาประวัติการสำหรับสองกรณี :
a ¼ 0:31 M ( รูปที่ new 9C ) และ M ( รูป¼สไตล์ 9D ) ในรูปนี้ ความแตกต่างระหว่างธาตุและวุ่นวาย
คำตอบชัดเจน