3. Results and discussion3.1. Chara

3. Results and discussion
3.1. Characterization of the nanoparticles
As binary quantum dots, the bandgap of ternary systems is also
tunable with their diameter [32–34]. Since defects are involved in
such quantum dots that in turn hinder their crystalline nature,
diffusion of suitable elements, such as, zinc, copper, etc, have been
considered during the growth process. In addition to filling of the
defect sites, diffusion of such elements moreover can also tune the
bandgap of the quantum dots when the diameter of the nanoparticles
remained the same. In Fig. 1a, we show optical absorption
spectra of four AIZS nanoparticles having different content of
diffused zinc (one of them was lightly doped with manganese).
Although the diameter of the quantum dots did not differ, the
color of the nanoparticles in dispersed solution ranged between
green to red (inset of Fig. 1a). That is, the inclusion of zinc atoms in
the vacant sites resulted in widening of the band gap of AIZS
nanoparticles. TEM images of the nanoparticles have been clubbed
in Fig. 1b showing invariant nature of the diameter of the particles.
With the zinc diffusion, crystalline nature of the nanoparticles is
expected to improve since the zinc atoms would mostly occupy
different vacant sites before replacing some cationic elements
(Ag or In) from their respective sites.
The widening of the bandgap of quaternary nanocrystals upon
zinc inclusion has been explained in terms of hybridization of theZn4S orbital of relatively higher energy and the Sn5S orbital of
relatively lower energy [35,36]. In the present case, the addition of
zinc atoms to the host nanoparticles could induce an upward shift
of the conduction band (CB) due to an increase in the contribution
of the Zn4S orbital to the CB. As a result, the CB shifted with more
zinc diffusion and thereby widening the bandgap of the nanocrystals.
Once the bandgap is large enough, we could dope the
nanocrystals with manganese so that the d-states of the dopants
are located in the mid-gap region.
To observe the widening of the bandgap, we have plotted of
(Ahν)
2 as a function of energy (Fig. 1c). Since (Ahν)
2¼a(hνEg),
where A is the absorbance and a is a constant, the optical gap of
different AIZS nanoparticles could be estimated from the intercepts
of the linear portion of the plot, if the constant a is known.
The plots in Fig. 1c show that the intercept increases in energy
with an increase in the zinc content. The results hence confirm
that the bandgap widens with zinc-diffusion in the quaternary
nanocrystals.
We have recorded PL spectra of the nanoparticles (Fig. 2a).
As the absorbance spectra, the PL emission spectra of the nanocrystals
shifted towards the high-energy region when the ratio
between the contents of silver and zinc (M[Ag]/M[Zn]) decreases.
The Mn-doped quantum dots, on the other hand, exhibited a PL
emission in the 550–700 nm region, although their absorbance
demonstrated that they have the highest bandgap. This is due to
the involvement of the d-states of manganese in the PL emission.
In manganese-doped nanocrystals, upon photoexcitation, excitons
formed in the host material are transferred to the d-states of the
dopants that in turn decay radiatively to yield PL emission.
The tuning of PL emission in these zinc-alloyed silver–indiumsulfide
nanoparticles that could be useful in LED applications has
no adverse effect on the quantum yield (QY) of the emission. The
QY of the PL emission of the nanoparticles was calculated using
quinine sulfate (QY 58% in 0.1 N H2SO4) dye as the reference. The
QY of the PL emission has been tabulated in the inset of Fig. 2a. The
results show that the QY of the AIZS nanoparticles ranged between
27% and 39% with the yield of the nanocrystals having M[Ag]/
M[Zn]¼0.25 being the highest.
To fabricate the devices, we have used an organic layer (TPD)
as a hole-transport layer. Since TPD also exhibits sufficient PL
emission, EL spectrum of a device is expected to comprise of
emission characteristic to this layer. To suppress this passive
emission and channel the electro-generated excitons to the
quantum dots, efficient energy transfer from the TPD layer to the
nanoparticles has been an excellent approach. We hence recorded
PL excitation (PLE) spectra of the nanoparticles (Fig. 2b) and
compared them with the PL emission of the TPD layer. The PLE
spectra responded in the same manner as the optical absorption
one. That is, the PLE spectrum of the nanoparticles shifted towards
the higher energy with the inclusion of zinc in the nanostructures.
We find that the PL spectrum of TPD has an origin at 390 nm at
which all the nanoparticles absorbed. We hence would expect that
the LEDs based on the quantum dots, the excitons generated in
TPD would be transferred to the nanocrystals.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

3. ผล และการอภิปราย3.1. จำแนกลักษณะของการเก็บกักจุดควอนตัมไบนารี bandgap ระบบฐานสามจะtunable มีของพวกเขา [32-34] เนื่องจากข้อบกพร่องเกี่ยวข้องในเช่นจุดควอนตัมที่จะขัดขวางธรรมชาติของผลึกการกระจายขององค์ประกอบที่เหมาะสม เช่น สังกะสี ทองแดง ฯลฯพิจารณาในระหว่างกระบวนการเจริญเติบโต นอกจากไส้ของการเว็บไซต์ข้อบกพร่อง การกระจายขององค์ประกอบต่าง ๆ นอกจากนี้ยังสามารถปรับคลื่นbandgap ของควอนตัมจุดเมื่อเส้นผ่าศูนย์กลางของการเก็บกักอยู่เหมือนกัน ในรูป 1a เราแสดงการดูดซึมแสงมุมเก็บกัก AIZS สี่ที่มีเนื้อหาแตกต่างกันของสังกะสีที่ช่วย (หนึ่งในนั้นถูกเบา ๆ เจือ ด้วยแมงกานีส)แม้ว่าเส้นผ่าศูนย์กลางของจุดควอนตัมไม่แตกต่าง การสีของเก็บกักในโซลูชั่นที่กระจายอยู่ในช่วงระหว่างสีเขียวสีแดง (แทรกของรูป 1a) คือ รวมของอะตอมสังกะสีที่ว่างให้ขยับขยายของช่องว่างวงของ AIZSเก็บกัก ภาพเต็มของการเก็บกักได้รับผู้ชายรวมตัวในรูปที่ 1b แสดงไม่ธรรมชาติของเส้นผ่าศูนย์กลางของอนุภาคกระจายสังกะสี ธรรมชาติผลึกเก็บกักเป็นคาดว่าจะปรับปรุงตั้งแต่อะตอมสังกะสีจะครอบครองเป็นส่วนใหญ่ไซต์ว่างต่าง ๆ ก่อนที่จะเปลี่ยนองค์ประกอบบางอย่าง cationic(Ag หรือใน) จากเว็บไซต์ที่เกี่ยวข้องการขยับขยายของ bandgap ของ quaternary nanocrystals เมื่อรวมสังกะสีมีการอธิบายในแง่ของการ hybridization ของออร์บิทัล theZn4S พลังงานค่อนข้างสูงและออร์บิทัล Sn5S ของค่อนข้างต่ำกว่าพลังงาน [35,36] ในกรณีปัจจุบัน การเพิ่มอะตอมสังกะสีการเก็บกักการโฮสต์อาจก่อให้เกิดการเปลี่ยนขึ้นของแถบการนำ (CB) เนื่องจากการเพิ่มขึ้นของสัดส่วนของออร์บิทัล Zn4S การ CB เป็นผล CB การเลื่อนด้วยกระจายสังกะสีและจึงขยับขยาย bandgap ของ nanocrystalsเมื่อ bandgap พอเพียง เราอาจ dopenanocrystals กับแมงกานีสเพื่อให้อเมริกา d ของ dopantsตั้งอยู่ในช่องว่างที่กลางสังเกตการขยับขยายของ bandgap เรามีพล็อตของ(Ahν)2 เป็นฟังก์ชันของพลังงาน (รูปที่ 1c) ตั้งแต่ (Ahν)2¼a(hν Eg)absorbance ที่เป็น และที่ เป็นค่าคง ช่องว่างของแสงเก็บกัก AIZS แตกต่างกันอาจจะประเมินจาก interceptsของส่วนเส้นตรงของพล็อต ถ้าค่าคงตัวเรียกว่าผืนในรูปที่ 1 c แสดงว่า การตัดเพิ่มพลังงานการเพิ่มขึ้นในเนื้อหาสังกะสี ยืนยันผลดังนั้นbandgap การขยาย ด้วยสังกะสีแพร่กระจายการควอเทอร์นารีnanocrystalsเรามีบันทึกมุม PL เก็บกัก (รูป 2a)เป็น absorbance มุม มุมปล่อย PL ของ nanocrystalsเลื่อนสู่ภาคพลังงานสูงเมื่ออัตราส่วนระหว่างเนื้อหาของเงินและสังกะสี (M[Ag]/M[Zn]) ลดจุดควอนตัมเจือ Mn คง แสดงเป็น PLปล่อยใน 550 – 700 nm แม้ว่า absorbance ของพวกเขาแสดงให้เห็นว่า พวกเขามี bandgap สูงสุด นี้เป็นการมีส่วนร่วมในรัฐ d ของแมงกานีสในปล่อย PLใน nanocrystals เจือแมงกานีส เมื่อ photoexcitation, excitonsเกิดขึ้นในโฮสต์ วัสดุจะถูกโอนย้ายไปยังอเมริกา d ของการdopants ที่จะสลายตัว radiatively จะปล่อย PLการปรับแต่งของ PL ปล่อยในนี้ธาตุต่าง ๆ สังกะสีเงิน – indiumsulfideมีการเก็บกักที่อาจเป็นประโยชน์ในการใช้งาน LEDไม่มีผลต่อผลควอนตัม (คุณภาพเสียง) การปล่อย การคุณภาพเสียงของปล่อย PL เก็บกักที่คำนวณโดยใช้ควินินซัลเฟต (QY 58% ใน 0.1 N H2SO4) ย้อมเป็นการอ้างอิง การคุณภาพเสียงของปล่อย PL มีการสรุปในแทรกของรูป 2a การผลลัพธ์แสดง QY เก็บกัก AIZS อยู่ระหว่าง27% และ 39% กับผลผลิตของ nanocrystals มี M [Ag] /M [Zn] ¼0.25 ถูกสุดในการประดิษฐ์อุปกรณ์ เราใช้การชั้นอินทรีย์ (TPD)เป็นเลเยอร์ขนส่งรู ตั้งแต่ TPD ยังจัดแสดงนิทรรศการพอ PLปล่อย EL สเปกตรัมของอุปกรณ์จะต้องประกอบด้วยลักษณะการปล่อยชั้นนี้ การระงับนี้ติดตัวการปล่อยและสถานีการไฟฟ้าสร้าง excitons เพื่อการจุดควอนตัม โอนย้ายพลังงานที่มีประสิทธิภาพจากชั้น TPDเก็บกักได้รับวิธีการเยี่ยม เราจึงบันทึกมุมกระตุ้น (PLE) PL เก็บกัก (รูปที่ 2b) และเปรียบเทียบได้กับปล่อย PL ของชั้น TPD PLEสเปกตรัมการตอบสนองในลักษณะเดียวกันเป็นการดูดซึมแสงหนึ่ง คือ สเปกตรัม PLE เก็บกักที่เลื่อนไปพลังงานที่สูงขึ้น มีการรวมของสังกะสีใน nanostructuresเราพบว่า สเปกตรัม PL ของ TPD มีจุดเริ่มต้นที่ 390 nm ที่ซึ่งทั้งหมดเก็บกักดูดซึม เราจึงคาดหวังที่ไฟ Led ตามจุดควอนตัม excitons สร้างขึ้นในTPD จะถูกโอนย้ายไป nanocrystals

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

3. ผลการทดลองและการอภิปราย
3.1 ลักษณะของอนุภาคนาโน
เป็นจุดควอนตัมไบนารี bandgap ระบบ ternary ยัง
พริ้งที่มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของพวกเขา [32-34] เนื่องจากข้อบกพร่องที่มีส่วนร่วมใน
จุดควอนตัมดังกล่าวว่าในการเปิดขัดขวางธรรมชาติผลึกของพวกเขา
การแพร่กระจายขององค์ประกอบที่เหมาะสมเช่นสังกะสี, ทองแดง, ฯลฯ ได้รับการ
พิจารณาในระหว่างขั้นตอนการเจริญเติบโต นอกเหนือไปจากการกรอกข้อมูลของ
เว็บไซต์ข้อบกพร่องการแพร่กระจายขององค์ประกอบต่างๆนอกจากนี้ยังสามารถปรับแต่ง
bandgap ของจุดควอนตัมเมื่อเส้นผ่านศูนย์กลางของอนุภาคนาโนที่
ยังคงเหมือนเดิม ในรูป 1a เราจะแสดงการดูดซึมแสง
สเปกตรัมสี่อนุภาคนาโน AIZS มีเนื้อหาที่แตกต่างกันของ
สังกะสีกระจาย (หนึ่งในนั้นคือเจือเบา ๆ ด้วยแมงกานีส).
แม้ว่าจะมีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของจุดควอนตัมไม่แตกต่างกันที่
สีของอนุภาคนาโนในการแก้ปัญหาการแพร่ระบาดอยู่ในช่วงระหว่าง
สีเขียว สีแดง (ฝังของรูป. 1A) นั่นคือการรวมของอะตอมสังกะสีใน
เว็บไซต์ว่างผลในการขยับขยายของช่องว่างของวง AIZS
อนุภาคนาโน ภาพ TEM ของอนุภาคนาโนที่ได้รับพาน
ในรูป 1b แสดงลักษณะคงที่ของเส้นผ่าศูนย์กลางของอนุภาค.
ด้วยการแพร่กระจายสังกะสีธรรมชาติผลึกของอนุภาคนาโนที่มีการ
คาดว่าจะปรับปรุงตั้งแต่อะตอมสังกะสีส่วนใหญ่จะครอบครอง
เว็บไซต์ที่ว่างที่แตกต่างกันก่อนที่จะเปลี่ยนองค์ประกอบบางประจุบวก
(Ag หรือใน) จากเว็บไซต์ของตน
ขยับขยายของ bandgap ของนาโนคริสตัลสี่เมื่อ
รวมสังกะสีได้รับการอธิบายในแง่ของการผสมพันธุ์ของ theZn4S โคจรของพลังงานค่อนข้างสูงและ Sn5S โคจรของ
พลังงานค่อนข้างต่ำ [35,36] ในกรณีที่ปัจจุบันนอกเหนือจาก
อะตอมสังกะสีอนุภาคนาโนโฮสต์ก่อให้เกิดการเปลี่ยนแปลงขึ้น
ของการนำวงดนตรี (CB) เนื่องจากการเพิ่มขึ้นในการมีส่วนร่วม
ของ Zn4S โคจรไปหุ้นกู้แปลงสภาพ เป็นผลให้ CB ขยับกับ
การแพร่กระจายสังกะสีและจึงขยับขยาย bandgap ของนาโนคริสตัลได้.
เมื่อ bandgap มีขนาดใหญ่พอที่เราจะได้ยาเสพติด
นาโนคริสตัลแมงกานีสเพื่อให้ D-States of สารเจือปน
อยู่ในช่วงกลางช่องว่าง ภูมิภาค.
การสังเกตการขยับขยาย bandgap ที่เราได้พล็อตของ
(Ahν)
2 เป็นหน้าที่ของพลังงาน (รูป. 1C) ตั้งแต่ (Ahν)
2¼a (hν? เช่น)
ที่ให้การดูดกลืนแสงและเป็นค่าคงที่ช่องว่างแสงของ
อนุภาคนาโน AIZS ที่แตกต่างกันอาจจะมีการประเมินจากจุดตัด
ของส่วนเชิงเส้นของพล็อตถ้าคงเป็นที่รู้จักกัน
แปลงในรูป แสดง 1C ว่าการเพิ่มขึ้นของการสกัดกั้นในการใช้พลังงาน
ด้วยการเพิ่มเนื้อหาสังกะสี ผลจึงยืนยัน
ว่า bandgap กว้างด้วยสังกะสีแพร่ในไตรมาส
นาโนคริสตัล.
เราได้รับการบันทึกสเปกตรัม PL ของอนุภาคนาโน (รูป. 2A).
ในฐานะที่เป็นสเปกตรัมการดูดกลืนแสงที่ปล่อยก๊าซเรือนกระจกสเปกตรัม PL ของนาโนคริสตัล
ขยับไปในภูมิภาคที่มีพลังงานสูง เมื่ออัตราส่วน
ระหว่างเนื้อหาของเงินและสังกะสี (M [Ag] / M [Zn]) ลดลง.
มินนิโซตาเจือจุดควอนตัมบนมืออื่น ๆ ที่แสดง PL
ปล่อยก๊าซเรือนกระจกในภูมิภาค 550-700 นาโนเมตรแม้ว่าการดูดกลืนแสงของพวกเขา
แสดงให้เห็นว่าพวกเขามี bandgap สูงสุด นี้เกิดจากการ
มีส่วนร่วมของ D-States of แมงกานีสในการปล่อยรหัส PL.
ในนาโนคริสตัลแมงกานีสเจือเมื่อ photoexcitation, เอ็กซิตอน
ที่เกิดขึ้นในวัสดุโฮสต์ถูกโอนไปยัง D-รัฐของ
สารเจือที่ในการเปิดผุ radiatively ให้ผลผลิต PL ปล่อยก๊าซเรือนกระจก.
จูนของ PL ปล่อยก๊าซเรือนกระจกเหล่านี้เงิน indiumsulfide สังกะสีผสม
อนุภาคนาโนที่อาจเป็นประโยชน์ในการใช้งาน LED มี
ไม่มีผลกระทบต่ออัตราผลตอบแทนที่ควอนตัม (QY) ของการปล่อยก๊าซ
QY ของการปล่อยก๊าซ PL ของอนุภาคนาโนที่คำนวณได้โดยใช้
ยาควินินซัลเฟต (QY 58% ใน 0.1 N H2SO4) สีย้อมเป็นข้อมูลอ้างอิง
QY ของการปล่อยก๊าซ PL ได้รับ tabulated ในภาพประกอบของมะเดื่อ 2a
ผลแสดงให้เห็นว่า QY ของอนุภาคนาโน AIZS อยู่ระหว่าง
27% และ 39% มีอัตราผลตอบแทนของนาโนคริสตัลมี M [Ag] การ /
M [Zn] ¼0.25กำลังสูงสุด.
ในการประดิษฐ์อุปกรณ์ที่เราได้ใช้อินทรีย์ Layer (TPD)
เป็นชั้นหลุมขนส่ง ตั้งแต่ TPD ยังแสดง PL เพียงพอ
ปล่อย EL สเปกตรัมของอุปกรณ์ที่คาดว่าจะประกอบด้วย
ลักษณะการปล่อยก๊าซไปยังชั้นนี้ เพื่อให้การปราบปรามนี้เรื่อย ๆ
ปล่อยก๊าซเรือนกระจกและช่องเอ็กซิตอนไฟฟ้าที่สร้างขึ้นไปที่
จุดควอนตัมการถ่ายโอนพลังงานที่มีประสิทธิภาพจากชั้น TPD ไปยัง
อนุภาคนาโนได้รับวิธีการที่ดีเยี่ยม เราจึงบันทึก
PL กระตุ้น (PLE) สเปกตรัมของอนุภาคนาโน (รูป. 2B) และ
เมื่อเทียบกับพวกเขาด้วยการปล่อย PL ของชั้น TPD PLE
สเปกตรัมตอบในลักษณะเดียวกับการดูดซึมแสง
หนึ่ง นั่นคือสเปกตรัม PLE ของอนุภาคนาโนขยับไป
พลังงานที่สูงขึ้นด้วยการรวมของสังกะสีในโครงสร้างนาโนได้.
เราพบว่าสเปกตรัมของ PL TPD มีต้นกำเนิดที่ 390 นาโนเมตรที่
ซึ่งอนุภาคนาโนทุกดูดซึม เราจึงคาดหวังว่า
ไฟ LED ตามจุดควอนตัมเอ็กซิตอนที่สร้างขึ้นใน
TPD จะถูกโอนไปยังนาโนคริสตัล

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

3 . ผลและการอภิปราย3.1 . คุณสมบัติของอนุภาคเป็นจุดควอนตัมไบนารี bandgap ระบบเทอร์นารีเป็นยังพริ้งกับเส้นผ่าศูนย์กลาง [ 32 – 34 ) เนื่องจากข้อบกพร่อง มีส่วนร่วมในจุดควอนตัมซึ่งจะขัดขวางธรรมชาติผลึกของพวกเขาการแพร่กระจายขององค์ประกอบที่เหมาะสม เช่น สังกะสี ทองแดง ฯลฯ ได้การพิจารณาในระหว่างขั้นตอนการเจริญเติบโต นอกจากการบรรจุของเว็บไซต์บกพร่อง การแพร่กระจายขององค์ประกอบดังกล่าว นอกจากนี้ยังสามารถปรับแต่งbandgap ของควอนตัมจุดเมื่อขนาดของอนุภาคยังคงเหมือนเดิม ในรูปที่ 1A , เราแสดงการดูดกลืนแสงสเปกตรัมของอนุภาคที่แตกต่างกันสี่ aizs มีเนื้อหาของพร่าสังกะสี ( หนึ่งในนั้นคือ ค่อย ๆเจือด้วยแมงกานีส )ถึงแม้ว่าเส้นผ่าศูนย์กลางของควอนตัมจุดไม่แตกต่าง ,สีของอนุภาคกระจายอยู่ระหว่างในโซลูชั่นสีเขียวกับสีแดง ( ใส่ของรูปที่ 1A ) นั่นคือการรวมของอะตอมสังกะสีพื้นที่ว่างให้ขยับขยายวงช่องว่างของ aizsอนุภาค ภาพเต็มๆ ของอนุภาคที่ถูกขังในรูปที่ไม่เปลี่ยนแปลงของธรรมชาติ 1B แสดงขนาดของอนุภาคกับสังกะสี การแพร่กระจาย ธรรมชาติผลึกของอนุภาคคือคาดว่าจะมีการปรับตัวดีขึ้น เนื่องจากส่วนใหญ่จะใช้ซิงค์อะตอมที่แตกต่างกันว่างเว็บไซต์ก่อนที่จะเปลี่ยนองค์ประกอบบางอย่างบวก( AG หรือ ) จากเว็บไซต์ของตนการขยับขยายของ bandgap ของควอ nanocrystals เมื่อสังกะสีรวมได้รับการอธิบายในแง่ของลูกผสมของ thezn4s การโคจรของพลังงานค่อนข้างสูง และ sn5s โคจรของ[ พลังงานค่อนข้างต่ำ 35,36 ] ในกรณีปัจจุบัน เพิ่มซิงค์อะตอมเพื่อโฮสต์สามารถชักนำให้เกิดการเปลี่ยนแปลงขึ้นในระดับนาโนของนำวงดนตรี ( CB ) เนื่องจากการเพิ่มขึ้นในการบริจาคของ zn4s โคจรกับ CB เป็นผลให้ , CB ขยับมากขึ้นการแพร่กระจายและสังกะสีจึงขยับขยาย bandgap ของ nanocrystals .เมื่อ bandgap มีขนาดใหญ่มากพอ เราอาจติดที่nanocrystals กับแมงกานีส เพื่อให้ d-states แห่งคุณภาพตั้งอยู่ในภูมิภาคช่องว่างกลางสังเกตการขยับขยายของ bandgap เรามีพล็อตของ( อาν )2 เป็นฟังก์ชันพลังงาน ( ภาพที่ 1c ) ตั้งแต่อาν )2 ¼ ( H νเช่น )ที่เป็นค่าและเป็นค่าคงที่ , ช่องว่างของแสงอนุภาคนาโน aizs แตกต่างกันสามารถประมาณได้จาก interceptsส่วนเส้นของพล็อต ถ้าคงที่เป็นเป็นที่รู้จักกันแปลงในรูป 1C แสดงให้เห็นว่าขัดขวางเพิ่มพลังงานกับการเพิ่มขึ้นของสังกะสี . ผลลัพธ์จึงยืนยันที่ bandgap widens กับการเผยแพร่สังกะสีในยุคควอเทอร์นารีnanocrystals .เราได้บันทึกสเปกตรัมของอนุภาคนาโนที่จะ ( รูปที่ 2A )เป็นสเปกตรัมการดูดกลืนแสง , สเปกตรัมของ nanocrystals คุณปล่อยขยับลงเมื่ออัตราส่วนต่อภูมิภาคระหว่างปริมาณเงินและสังกะสี ( m [ AG ] / m [ Zn ] ) ลดลงมินนิโซตาเจือจุดควอนตัม , บนมืออื่น ๆที่จะแสดงมลพิษใน 550 และ 700 nm ภูมิภาค แม้ว่าค่าของพวกเขาแสดงให้เห็นว่าพวกเขามี bandgap สูงสุด นี้คือเนื่องจากการมีส่วนร่วมของ d-states ของแมงกานีสในคุณค่าใน nanocrystals แมงกานีสด้วย เมื่อ photoexcitation excitons ,เกิดขึ้นในวัตถุโฮสต์จะถูกโอนไป d-states ของในที่ในการเปิดการ radiatively ผลผลิตที่จะออกมาการปรับแต่งของสารมลพิษเหล่านี้คุณในเงิน indiumsulfide สังกะสีอัลลอยจำกัดอนุภาคนาโนที่สามารถเป็นประโยชน์ในการใช้งานได้นำไม่มีผลต่อปริมาณผลผลิต ( qy ) ของค่า ที่qy ของสารมลพิษของอนุภาคนาโนที่จะถูกคำนวณโดยใช้ควินินซัลเฟต ( qy 58% ใน 0.1 N กรดซัลฟิวริก ) ย้อมเป็นอ้างอิง ที่qy ของการวิจัยที่จะได้รับในที่ใส่ของรูปที่ 2A .ผลการวิจัยพบว่า qy ของ aizs อนุภาคมีค่าระหว่าง27 % และ 39 % กับผลผลิตของ nanocrystals มี M [ AG ]M [ Zn ] ¼ 0.25 เป็นสูงสุดการประดิษฐ์อุปกรณ์ที่เราต้องใช้ชั้นอินทรีย์ ( TPD )เป็นหลุมการขนส่งชั้น เพราะถ้าคุณยังมาเพียงพอการปล่อยเอลสเปกตรัมของอุปกรณ์ที่คาดว่าจะประกอบด้วยลักษณะการปล่อยชั้นนี้ การปราบปรามนี้เรื่อย ๆการปล่อยและโรงสร้าง excitons กับช่องควอนตัมพลังงานอย่างมีประสิทธิภาพโอนจากเกี่ยวข้องกับชั้นอนุภาคนาโนเป็นวิธีที่ยอดเยี่ยม เราจึงบันทึกกระตุ้น ( คุณเปิ้ล ) สเปกตรัมของอนุภาคนาโน ( รูปที่ 2B ) และเมื่อเทียบกับการปล่อยถ้าคุณของชั้น โดยเปิ้ลสเปกตรัมการตอบสนองในลักษณะเดียวกับการดูดแสงหนึ่ง นั่นคือ เปิ้ลสเปกตรัมของอนุภาคนาโนขยับต่อพลังงานที่สูงด้วยการรวมของ สังกะสีในนาโน .เราพบว่าสเปกตรัมของถ้าคุณมีที่มาที่ 390 นาโนเมตรที่ซึ่งทุกอนุภาคนาโนดูดซึม เราจึงคาดหวังว่าไฟ LED ตามจุด excitons ควอนตัม , สร้างขึ้นในถ้าจะย้ายไป nanocrystals .