One sees that different from the ca

One sees that different from the cases of Einstein gravity and Gauss–Bonnet gravity, (38)is not an equation of a single func-tion, since f(r)enters the equation through R. Furthermore, it is a high order equation after substituting Rinto (38). Principally, we can use the first perspective (Einstein interpretation) to obtain the equation of κ. And we then use the associated equations of (38)and κto find the two functions h(r)and f(r). However, it is hard to find the analytical solutions in this way.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

หนึ่งเห็นต่างไปจากกรณีของแรงโน้มถ่วงของไอน์ส และแรงโน้มถ่วงของเกาส์ – บาสเตียบอนเนต์, (38) ไม่มีสมการของการเดี่ยว func-สเตรชัน เนื่องจาก f (r) ป้อนสมการผ่านอาร์ นอกจากนี้ มันเป็นสมการลำดับสูงหลังจากการแทนที่ Rinto (38) หลัก เราสามารถใช้มุมมองแรก (ไอน์สตี) จะได้สมการของκ และเราใช้สมการที่เกี่ยวข้องของ (38) และ κto พบสองฟังก์ชัน h (r) และ f(r) อย่างไรก็ตาม ก็ยากที่จะหาโซลูชั่นการวิเคราะห์วิธีนี้

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

หนึ่งเห็นว่าแตกต่างจากกรณีของแรงโน้มถ่วงและแรงโน้มถ่วง Einstein Gauss-Bonnet (38) ไม่ได้สมการของ func-การเดียวตั้งแต่ f (R) เข้าสู่สมการผ่านอาร์นอกจากนี้ยังเป็นสมการสั่งซื้อสูงหลังจาก แทน Rinto (38) โดยเฉพาะอย่างยิ่งเราสามารถใช้มุมมองแรก (ตีความ Einstein) เพื่อให้ได้สมการของκ และเราแล้วใช้สมการที่เกี่ยวข้องของ (38) และκtoหาทั้งสองฟังก์ชั่น H (R) และ f (R) แต่ก็ยากที่จะหาโซลูชั่นการวิเคราะห์ในลักษณะนี้

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

หนึ่งเห็นว่าแตกต่างจากกรณีของไอน์สไตน์แรงโน้มถ่วงและเกาส์–หมวกแรงโน้มถ่วง ( 38 ) เป็นสมการของ tion func เดียวตั้งแต่ F ( R ) เข้าไปในสมการผ่าน R . นอกจากนี้ , มันเป็นสมการสั่งซื้อสูงหลังจากการ rinto ( 38 ) เป็นหลัก เราสามารถใช้มุมมองแรก ( ตีความ Einstein ) เพื่อให้ได้สมการκ .และเราก็ใช้สมการที่ ( 38 ) และκค้นหาสองฟังก์ชัน h ( R ) และ F ( R ) อย่างไรก็ตาม มันยากที่จะหาโซลูชั่นในการวิเคราะห์วิธีนี้