. hours, the horizontal speed of it

. hours, the horizontal speed of its radio trajectory relative to a receiver isbetween 21 m/sec and 77 m/sec in the E and F region at the zenith. Thus the Fresnel frequency (fr. = v/(47Dr.), where V is the relative speed between horizontal motions of radio
trajectory and plasma) for both signals is within a range from
0.08 Hz to 0.36 Hz for steady irregularities. Therefore, a lowpass frequency cutoff at 0.1Hz due to the 10-second fitting
of GPS phase data (receiver configuration) may not eliminate
the scintillation effects at middle and low latitudes, where the
plasma horizontal drift speed is often relatively small (50 ~
150 m/see). However, the plasma speed can be in the order of 1
km/sec or higher at high latitudes. Under such conditions, v
can be large and the Fresnel frequencies can be high, so that the
low frequency GPS phase fluctuations obtained may be directly
due to electron density changes along the radio ray path, or the
total electron content (TEC) changes.
3.1 An Index for Measuring GPS Differential
Phase FluctUations
Recently, a method of measuring the effects of ionospheric
irregularities on the GPS signals is being adopted by several
research groups [Wanninger, 1993; Doherty et al., 1994;
Aarons et al., 1996]. It characterizes the GPS phase
fluctuations bymeasuring the time rate of differential phase of
dual frequency GPS signals. Because the differential phase can
yield precisely the ionospheric TEC along line-of-sight (LOS),
the measure is also called the rate of TF.E (ROT, in the unit of
TECU/min, 1 TECU = 10 •6 electrons/m2).
Under the irregularity "frozen-in" assumption [e.g., Yeh
and Liu, 1982], meaning that the characteristics of
irregularities donot change within a short time while they pass
the receiver-to-satellite LOS, the rate of TF.E changes obtained
may be converted to spatial gradients of TEC. For example assuming at high latitudes where plasma drift is in the order of
1 km/sec, 1 TECU/min of a ROT value near zenith is
approximately equivalent to 0.017 TECU/km in ATE½/AL,
where L is the horizontal scale length. In our data processing
procedure, ROT is computed for each 30-second interval and
converted to the unit of TECU/min. Thus the ROT obtained, for
the aforementioned plasma drift condition at high latitudes,
can be a measurement of the irregularities with scale-sizes in
the order of 30 kin. For low and middle latitudes, the
fluctuations in ROT are due to irregularities with much smaller
scale-sizes (several hundred meters ~ 2.5 kin), depending on
plasma drift velocities. Note that the numbers quoted above are
only for high elevation cases. The LOS ROT measurements
may have larger values at low elevations as the multi-plume or
magnetic field-aligned structures are encountered.
By examining many cases, we found that ROT often
fluctuates around a low value. This indicates the regions of
irregularly structured ATECIAL over a background TEC
gradient on a much larger scale. To identify and to statistically
present the smaller scale irregularities, we define a rate of TEC
index (ROTI) based on the standard deviation of ROT, i.e.,
ROTI=•[(ROT2)-(RoT) 2 . It is also defined in our data
processing procedure to compute ROTI for each 5-minute time
interval, which allows a relatively high time resolution.
3.2 The Features at Low Latitudes under Different
Solar Conditions '
Figure 2 gives an example of a GPS phase fluctuation event
observed in Arequipa, Peru (16.5øS, 288.5øE, magnetic dip
latitude = 3.35øS). The relative TEC (panel 3) retrieved from
the differential phase i, ncludes the normal geometrical effect
causing larger TEC values at lower elevations, due to increased
path lengths of electr øn density integration. It is clear that
ROTI captured the GPS phase fluctuations associated with 7EC
depletion during the post-sunset hours (LT = UT- 4.75 hrs).

These ionospheric irregularities have been studied in the last
two decades and proven to be very typical in the equatorial
regions. Many related references can be found from Kelley
[1989], and they show that the TEC depletion can be ascribed
to ionospheric plasma bubbles or plumes due to the collisional
plasma Rayleigh-Taylor instability processes. The bubbles
and plumes also produce smaller-scale ionospheric
irregularities responsible for both amplitude and phase
scintillations in VHF and L-band radio signals.
The GPS data shown in Figure 2 were taken in a year close
to a solar minimum (1996). The maximum ROTI value for the
event reaches about 0.5. In fact, ROTI values could be much
higher in years closer to a solar maximum, indicating very
strong phase fluctuations or deep spatial gradient in LOS TEC.
Figure 3 shows such an example observed in Kourou, Guiana
(5.3øN, 307.2øE, dip latitude = 11.9øN). During this event,
strong phase fluctuations occurred at the local evening hours
and maximum ROTI reached about 5 (or more), which is ten
times greater than the ROTI values seen in the previous case. A
striking feature seen in this e

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

. เวลา ความเร็วในแนวนอนของวิถีของวิทยุสัมพันธ์ isbetween รับ 21 m/sec และ 77 เมตร/วินาทีใน E และ F ภาคที่สุดยอด ดังนั้นความถี่ของ Fresnel (คุณพ่อ = v/(47Dr.) โดยที่ V คือ ความเร็วสัมพัทธ์ระหว่างแนวนอนการเคลื่อนไหวของวิทยุวิถีและพลาสมา) สำหรับทั้งสัญญาณอยู่ในช่วงตั้งแต่Hz 0.08 ตามลำดับถึง 0.36 Hz สำหรับความผิดปกติที่มั่นคง ดังนั้น เป็นสัญญาณความถี่ตัดยอดที่ 0.1Hz เนื่องจากเหมาะสม 10 วินาทีของจีพีเอส ระยะข้อมูล (กำหนดค่าตัวรับสัญญาณ) อาจไม่กำจัดผล scintillation ที่กลาง และต่ำ latitudes ที่พลาสม่าดริฟท์แนวนอนเร็วมักจะเป็นเล็ก (50 ~150 m/ดู) อย่างไรก็ตาม มีความเร็วพลาสมาสามารถลำดับ 1กิโลเมตร/วินาที หรือสูงกว่าที่ latitudes สูง ภายใต้เงื่อนไขดังกล่าว vอาจมีขนาดใหญ่ และความถี่ของ Fresnel สามารถสูง เพื่อให้การอาจเป็นความผันผวนระยะ GPS ความถี่ต่ำได้โดยตรงเนื่องจากการเปลี่ยนแปลงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนตลอดเส้นรังสีวิทยุ หรืออิเล็กตรอนรวมเนื้อหา (TEC) มีการเปลี่ยนแปลง3.1 ดัชนีวัดจีพีเอสแตกต่างกันขั้นตอนการเปลี่ยนแปลงวิธีการวัดผล ionospheric ล่าความผิดปกติบนสัญญาณจีพีเอสจะถูกนำไปใช้ โดยหลายงานวิจัย [Wanninger, 1993 โดเฮอร์ตี et al., 1994อารอนส์ et al., 1996] มันระบุลักษณะระยะ GPSbymeasuring ความผันผวนของอัตราส่วนที่แตกต่างระยะเวลาของสองความถี่ GPS สัญญาณ เนื่องจากขั้นตอนที่แตกต่างสามารถผลตอบแทนตรงบาร์ ionospheric ตามรายการของตา (LOS),วัดนี้ยังเรียกว่าอัตรา TF E (ROT หน่วย1 TECU, TECU/min = •6 10 อิเล็กตรอน/m2)ภายใต้การผิดปกติของ "แช่แข็งใน" อัสสัมชัญ [เช่น Yehและ หลิว 1982], ลักษณะของที่หมายถึงความผิดปกติราคาเปลี่ยนภายในระยะเวลาอันสั้นในขณะที่พวกเขาผ่านการรับสัญญาณดาวเทียมลอส อัตราของรหัส แปลง E รับอาจถูกแปลงเป็นการไล่ระดับสีปริภูมิของ tec ตัวอย่าง สมมติว่าที่สูง latitudes ดริฟท์พลาสมาอยู่ในใบสั่งของ1 km/sec, TECU 1 นาทีของค่า ROT ใกล้สุดยอดคือประมาณเทียบเท่ากับ TECU 0.017 km ใน ATE½/ALโดยที่ L คือ ความยาวสเกลแนวนอน ในการประมวลผลข้อมูลของเราขั้นตอน ROT ที่คำนวณในแต่ละช่วงเวลา 30 วินาที และแปลงหน่วยของ TECU/min ดังนั้น ROT ได้ สำหรับเงื่อนไขดริฟท์พลาสมาดังกล่าวที่ latitudes สูงสามารถวัดความผิดปกติมีขนาดมาตราส่วนในสั่งของกิน 30 สำหรับ latitudes ต่ำ และกลาง การมีความผันผวนใน ROT เนื่องจากความผิดปกติมีมากขนาดเล็กขนาดมาตราส่วน (หลายร้อยเมตร ~ กิน 2.5), ขึ้นต่อในพลาสม่าดริฟท์ตะกอน หมายเหตุที่เลขที่ยกมาข้างต้นสำหรับกรณีที่สูง วัดลอสเน่าอาจมีค่าใหญ่ที่ต่ำ elevations เบิ้ลพลูมหลาย หรือมีพบโครงสร้างที่จัดสนามแม่เหล็กด้วยการตรวจสอบหลายกรณี เราพบว่า ROT มักแกว่งไปมาทั่วตัว บ่งชี้ขอบเขตของATECIAL โครงสร้างอย่างไม่สม่ำเสมอมากกว่าพื้นหลังบาร์การไล่ระดับสีในวงกว้างมาก ระบุและทางสถิติแสดงความผิดปกติของขนาดเล็ก เรากำหนดอัตรา TECดัชนี (โรตี) โดยใช้ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของ ROT เช่นROTI=•[(ROT2)-(RoT) 2 นอกจากนี้ยังมีการกำหนดไว้ในข้อมูลของเราขั้นตอนการประมวลผลเพื่อคำนวณโรตีแต่ละครั้ง 5 นาทีช่วง ให้ความละเอียดค่อนข้างสูงเวลา3.2 การพัก Latitudes ต่ำภายใต้แตกต่างกันสภาพแสงรูปที่ 2 ให้ตัวอย่างของเหตุการณ์ผันผวนระยะ GPSในอาเรกิปา เปรู (16.5øS, 288.5øE ชุบเหล็กละติจูด = 3.35øS) บาร์แบบย่อ (3 แผง) ถูกดึงมาจากแตกต่างกันระยะ i, ncludes geometrical ผลปกติทำให้เกิดค่า TEC ใหญ่ที่ elevations ล่าง เนื่องเพิ่มขึ้นความยาวเส้นทางของ electr øn ความหนาแน่นรวม จึงชัดว่าโรตีจับผันผวนระยะ GPS ที่เกี่ยวข้องกับ 7ECจนหมดในช่วงเวลาหลังพระอาทิตย์ตก (LT = UT - ระดับ 4.75 น.) มีการศึกษาความผิดปกติเหล่านี้ ionospheric ล่าสุดสองทศวรรษที่ผ่านมาพิสูจน์ให้มากทั่วไปในการทอเรียลขอบเขตการ อ้างอิงที่เกี่ยวข้องมากมายสามารถพบได้จาก Kelley[1989], และพวกเขาแสดงว่า การลดลงของ TEC สามารถ ascribedพลาสม่า ionospheric ฟองหรือเบิ้ลพลูมเนื่องจากการ collisionalพลาสม่าราคาย่อมเยาเทย์เลอร์ความไม่เสถียรของกระบวนการ ฟองอากาศและ plumes ยังผลิตขนาดเล็กขนาด ionosphericความผิดปกติที่ชอบทั้งความกว้างและระยะscintillations ในสัญญาณวิทยุ VHF และวง Lข้อมูล GPS ที่แสดงในรูปที่ 2 ที่ถ่ายในปีปิดแสงต่ำสุด (1996) โรตีค่าสูงสุดสำหรับการถึงเหตุการณ์เกี่ยวกับ 0.5 ในความเป็นจริง ค่าโรตีอาจมากสูงในปีใกล้สูงสุดแสง แสดงมากความผันผวนระยะแข็งแกร่งหรือการไล่ระดับสีพื้นที่ลึกในลอส tecรูปที่ 3 แสดงอย่างใน Kourou กิอานา(5.3øN, 307.2øE จุ่มละติจูด = 11.9øN) ในระหว่างการเหตุการณ์นี้ความผันผวนระยะแข็งแกร่งเกิดขึ้นที่เวลาเครื่องเย็นและโรตีสูงสุดถึงเกี่ยวกับ 5 (หรือมากกว่า), ซึ่งเป็นสิบเวลามากกว่าค่าโรตีที่เห็นในกรณีก่อนหน้านี้ Aคุณสมบัติที่โดดเด่นที่เห็นในอีนี้

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

. ชั่วโมงความเร็วในแนวนอนของวิถีวิทยุญาติของตนที่จะรับ isbetween 21 เมตร / วินาทีและ 77 เมตร / วินาทีใน E และ F ภูมิภาคที่สุดยอด ดังนั้นความถี่เฟรส (FR. = v / (47Dr.) โดยที่ V
คือความเร็วความสัมพันธ์ระหว่างการเคลื่อนไหวในแนวนอนของวิทยุวิถีและพลาสม่า) สำหรับสัญญาณทั้งสองอยู่ในช่วงจาก
0.08 Hz ถึง 0.36 เฮิรตซ์สำหรับความผิดปกติอย่างต่อเนื่อง ดังนั้นการตัดความถี่ 0.1Hz lowpass ที่เกิดจากการที่เหมาะสม 10
วินาทีของข้อมูลขั้นตอนGPS (การตั้งค่ารับ)
อาจไม่ลดผลกระทบประกายที่ละติจูดกลางและต่ำที่ความเร็วดริฟท์พลาสม่าแนวนอนมักจะมีขนาดค่อนข้างเล็ก
(50 ~
150 เมตร / ดู) แต่ความเร็วพลาสม่าที่สามารถอยู่ในคำสั่งของ 1
กม. / วินาทีหรือสูงกว่าที่ละติจูดสูง ภายใต้เงื่อนไขเช่นโวลต์สามารถมีขนาดใหญ่และความถี่เฟรสสามารถสูงเพื่อให้ความถี่ความผันผวนได้รับเฟสจีพีเอสในระดับต่ำอาจจะโดยตรงเนื่องจากมีการเปลี่ยนแปลงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนไปตามเส้นทางray วิทยุหรือเนื้อหาอิเล็กตรอนรวม(TEC) การเปลี่ยนแปลง. 3.1 ดัชนีวัดความแตกต่างของจีพีเอสขั้นตอนที่ผันผวนเมื่อเร็วๆ นี้เป็นวิธีการในการวัดผลกระทบของ ionospheric ความผิดปกติในการส่งสัญญาณจีพีเอสจะถูกนำไปใช้โดยหลายกลุ่มวิจัย [Wanninger 1993; โดเฮอร์ตี้, et al, 1994;.. Aarons et al, 1996] มันลักษณะจีพีเอสในช่วงความผันผวนของอัตรา bymeasuring เวลาของขั้นตอนที่แตกต่างกันของความถี่สัญญาณจีพีเอสแบบคู่ เพราะขั้นตอนที่แตกต่างกันสามารถให้ผลผลิตได้อย่างแม่นยำ TEC ionospheric ตามแนวสายตา (LOS) วัดจะเรียกว่าอัตราการ TF.E (ที่เน่าในหน่วยของTECU / นาที, 1 TECU = 10 • 6 อิเล็กตรอน / m2). ภายใต้ความผิดปกติ "แช่แข็งใน" สมมติฐาน [เช่น Yeh และหลิว 1982] ซึ่งหมายความว่าลักษณะของความผิดปกติdonot การเปลี่ยนแปลงภายในระยะเวลาอันสั้นในขณะที่พวกเขาผ่านตัวรับสัญญาณไปดาวเทียมLOS อัตราการ TF การเปลี่ยนแปลง E ที่ได้รับอาจจะแปลงการไล่ระดับสีอวกาศTEC ตัวอย่างเช่นสมมติว่าที่ละติจูดสูงที่พลาสม่าดริฟท์ที่อยู่ในคำสั่งของ1 กิโลเมตร / วินาที 1 TECU / นาทีของค่าเน่าที่อยู่ใกล้สุดยอดคือประมาณเทียบเท่ากับ0.017 TECU / กิโลเมตรATE½ / AL, ที่ L คือความยาวขนาดแนวนอน ในการประมวลผลข้อมูลของเราขั้นตอนเน่าคำนวณสำหรับแต่ละช่วงเวลา 30 วินาทีและแปลงเป็นหน่วยของTECU / นาที ดังนั้นเน่าได้สำหรับสภาพดริฟท์พลาสม่าดังกล่าวข้างต้นที่ละติจูดสูงสามารถวัดความผิดปกติที่มีขนาดขนาดในการสั่งซื้อวันที่30 ญาติ สำหรับละติจูดต่ำและปานกลางที่ความผันผวนของเน่าเกิดจากความผิดปกติที่มีขนาดเล็กมากขนาดขนาด(หลายร้อยเมตร ~ 2.5 ญาติ) ขึ้นอยู่กับความเร็วของดริฟท์พลาสม่า โปรดทราบว่าตัวเลขที่ยกมาข้างต้นเป็นเพียงสำหรับกรณีที่ระดับความสูงที่สูง ลอวัดเน่าอาจมีค่าขนาดใหญ่ที่ระดับต่ำเป็นขนนกหลายหรือโครงสร้างสนามแม่เหล็กชิดจะพบ. โดยการตรวจสอบหลายกรณีที่เราพบว่าเน่ามักจะมีความผันผวนรอบค่าต่ำ นี้แสดงให้เห็นภูมิภาคของโครงสร้างไม่สม่ำเสมอ ATECIAL มากกว่า TEC พื้นหลังไล่ระดับสีขนาดใหญ่มาก ในการระบุและสถิติที่นำเสนอความผิดปกติขนาดเล็กเรากำหนดอัตรา TEC ดัชนี (ROTI) ตามค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของเน่าคือROTI = • [(ROT2) - (เน่า) 2 มันถูกกำหนดในข้อมูลของเราขั้นตอนการประมวลผลการคำนวณ ROTI สำหรับแต่ละเวลา 5 นาทีช่วงเวลาซึ่งจะช่วยให้มีการลงมติครั้งที่ค่อนข้างสูง. 3.2 คุณสมบัติที่ละติจูดต่ำภายใต้ที่แตกต่างกันสภาพแสงอาทิตย์'รูปที่ 2 แสดงให้เห็นตัวอย่างของเหตุการณ์เฟส GPS ผันผวนหนึ่ง ข้อสังเกตใน Arequipa, เปรู (16.5øS, 288.5øEจุ่มแม่เหล็กละติจูด= 3.35øS) TEC ญาติ (แผง 3) ดึงมาจากขั้นตอนที่แตกต่างกันฉันncludes ผลเรขาคณิตปกติก่อให้เกิดค่าTEC ขนาดใหญ่ที่ระดับต่ำเนื่องจากการเพิ่มขึ้นของความยาวเส้นทางของelectr ในการรวมความหนาแน่น เป็นที่ชัดเจนว่าROTI จับความผันผวนของจีพีเอสขั้นตอนที่เกี่ยวข้องกับการ 7EC การสูญเสียในช่วงเวลาหลังพระอาทิตย์ตกดิน (LT = UT- 4.75 น.) เหล่านี้มีความผิดปกติ ionospheric รับการศึกษาในช่วงสองทศวรรษที่ผ่านมาและพิสูจน์แล้วว่าเป็นอย่างทั่วไปในเส้นศูนย์สูตรภูมิภาค. การอ้างอิงที่เกี่ยวข้องจำนวนมากสามารถพบได้จากเคลลี่[1989] และพวกเขาแสดงให้เห็นว่าการสูญเสีย TEC สามารถกำหนดให้กับฟองอากาศพลาสม่าionospheric หรือขนนกเนื่องจากการ collisional พลาสม่ากระบวนการความไม่แน่นอนเรย์ลีเทย์เลอร์ ฟองและขนนกยังผลิต ionospheric ขนาดเล็กขนาดผิดปกติรับผิดชอบทั้งความกว้างและเฟสscintillations ใน VHF และสัญญาณวิทยุ L-วง. ข้อมูลจีพีเอสที่แสดงในรูปที่ 2 ถูกถ่ายในปีใกล้ให้น้อยที่สุดแสงอาทิตย์(1996) ค่า ROTI สูงสุดสำหรับเหตุการณ์ถึงประมาณ0.5 ในความเป็นจริงค่า ROTI อาจจะมากที่สูงขึ้นในปีที่ใกล้ชิดกับสูงสุดแสงอาทิตย์มากแสดงให้เห็นความผันผวนของเฟสที่แข็งแกร่งหรือลาดเชิงพื้นที่ลึกลงไปในLOS TEC. รูปที่ 3 แสดงให้เห็นตัวอย่างเช่นข้อสังเกตในกูรูเฟรนช์เกีย(5.3øN, 307.2øEละติจูดกรมทรัพย์สินทางปัญญา = 11.9øN) ในช่วงเหตุการณ์นี้ความผันผวนของเฟสที่แข็งแกร่งที่เกิดขึ้นในเวลาเย็นท้องถิ่นและสูงสุดROTI ถึงประมาณ 5 (หรือมากกว่า) ซึ่งเป็นสิบครั้งยิ่งใหญ่กว่าค่าROTI เห็นในกรณีก่อนหน้านี้ คุณสมบัติโดดเด่นที่เห็นในอีเมลนี้