We have demonstrated that a semimet

We have demonstrated that a semimetallic phase emerges in a
TCI thin film by applying in-plane magnetic field. The semimetallic
phase is characterized by the existence of a pair of gapless Weyl
cones as in the case of the 3D Weyl semimetal.
We
argue what type of perturbation may open the gap in gen-
eral.
The terms which contribute to the band gap opening appear
in the coefficient of σ
z
in the 2 ×2 Hamiltonian (14). The effective
2 ×2 Hamiltonian is derived from the 4 ×4 Hamiltonian. Hence it
is enough to identify the terms in the 4 ×4theory which result in
the σ
and σ
z
z
term in the 2 ×2 Hamiltonian (14). Only the σ
τ
z
terms produce the σ
z
z
, σ
z
τ
x
term in the 2 ×2 Hamiltonian (14),
and open the gap. Without these external perturbations, the gap
never opens. On the other hands, all other terms produce the σ
and σ
terms in the 2 × 2 Hamiltonian, and renormalize the positions

and
the
Fermi
velocities
of
the
Weyl
cones.
Since
lattice
scale

y
disorders do not produce the mass term, the semimetallic phase is
robust for such disorders.
In
conclusion, we have proposed a magnetic-field induced
semimetal–semiconductor transition in 2D material. This is a
giant-magnetoresistance, where resistivity is controlled by mag-
netic
field. The transition between the insulator phase and the
semimetallic phase will be experimentally detectable by electric


transport measurement. The TCI thin film has already been
manufactured [15]. Our finding will open a way to magnetonanoelectronics

based
on
the
TCI
thin
film.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เราได้แสดงว่า ระยะ semimetallic ขึ้นใน TCI film บาง โดยใช้เครื่องบินใน field แม่เหล็ก Semimetallic ที่ ขั้นตอนเป็นลักษณะการดำรงอยู่ของคู่ gapless Weyl กรวยในกรณีของ 3D Weyl semimetalเรา โต้เถียงชนิดของ perturbation อาจเปิดช่องว่างใน gen-eral เงื่อนไขที่นำไปสู่การเปิดช่องว่างวงปรากฏ ใน coefficient ของσzในฟิลด์ 2 2 Hamiltonian (14) มีประสิทธิภาพ 2 Hamiltonian มา 4 × 4 × 2 Hamiltonian ดังนั้นจึง คือพอที่จะระบุเงื่อนไขใน 4theory 4 ×ซึ่งส่งผล σและσzzระยะในฟิลด์ 2 Hamiltonian 2 (14) เฉพาะσΤzเงื่อนไขผลิตσzzΣzΤxตาราง 2 ระยะ 2 Hamiltonian (14), และเปิดช่องว่าง โดย perturbations ภายนอกเหล่านี้ ช่องว่าง เปิดไม่ บนมืออื่น ๆ เงื่อนไขอื่น ๆ ผลิตσและσเงื่อนไขในการซื้อ 2 2 Hamiltonian และ renormalize ตำแหน่งและที่พลังงานแฟร์มีตะกอนของที่Weylกรวยตั้งแต่โครงตาข่ายประกอบมาตราส่วนyโรคผลิตคำมวล ระยะ semimetallic แข็งแกร่งสำหรับโรคดังกล่าวใน บทสรุป เราได้เสนอชื่อเป็นแม่เหล็ก-field เกิด semimetal – สารกึ่งตัวนำการเปลี่ยนแปลงใน 2 มิติวัสดุ นี่คือการ ยักษ์-magnetoresistance ที่ควบคุมความต้านทาน โดยมัก-netic field การเปลี่ยนแปลงระหว่างระยะฉนวนกันความร้อนและ ระยะ semimetallic จะ experimentally ตรวจ โดยไฟฟ้าขนส่งวัด film บาง TCI ได้แล้ว manufactured [15]. Our finding will open a way to magnetonanoelectronicsbasedontheTCIthinfilm.

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เราพบว่าระยะ semimetallic ปรากฏใน
สบทบางจึง LM โดยใช้ระนาบแม่เหล็กจึงละมั่ง . ขั้นตอน semimetallic
เป็นลักษณะโดยการดำรงอยู่ของคู่ของถุงยางเวล
กรวยเช่นในกรณีของ 3D เวล semimetal .

เราเถียงชนิดของการรบกวนที่อาจเปิดช่องว่างใน Gen -
ที่ .
เงื่อนไขซึ่งส่งผลให้ช่องว่างแถบเปิดปรากฏ
ในโคffi cient ของσ
z
ใน 2 × 2 แอมพลิจูด ( 14 ) ประสิทธิภาพ
2 × 2 Hamiltonian มาจาก 4 × 4 Hamiltonian . โดย
พอที่จะระบุเงื่อนไขใน 4 × 4theory ซึ่งผลในσ


z
z
σและระยะเวลาใน 2 × 2 แอมพลิจูด ( 14 ) เพียงσ
τ
Z
แง่ผลิตσ
z
z
, σ
Z
τ
x
2 × 2 เทอมใน Hamiltonian ( 14 ) ,
และเปิดช่องว่าง โดยไม่ได้ภายนอกเหล่านี้ ช่องว่าง
ไม่เคยเปิดบนมืออื่น ๆทั้งหมดข้อตกลงและเงื่อนไขσผลิตσ

ใน 2 × 2 แอมพลิจูด และ renormalize ตำแหน่ง

กับ




สำหรับความเร็วของเวล




ตั้งแต่กรวย ตาข่ายขนาด

y
ความผิดปกติไม่ผลิตมวลในระยะที่ ระยะ semimetallic คือ
ที่แข็งแกร่งเช่นความผิดปกติใน
.
สรุปได้เสนอแม่เหล็ก - จึงเกิด
semimetal ละมั่ง –สารกึ่งตัวนำในการเปลี่ยนวัสดุ 2 มิตินี่คือ
magnetoresistance ยักษ์ที่จำเพาะที่ถูกควบคุมโดย แม็ก -

จึง netic ละมั่ง . การเปลี่ยนแปลงระหว่างฉนวนเฟสและเฟส
semimetallic จะทดลองได้โดยไฟฟ้า


การขนส่งการวัด พระไทยบางจึง LM แล้ว
ผลิต [ 15 ] ของเราจึงจะเปิดหาวิธี magnetonanoelectronics




ตามในไทย

บางจึงอิม