layer, the electric field distribut

layer, the electric field distribution within the material is also altered. The electric field
inside the spherical body irradiated by a plane electromagnetic wave can be expressed by
[19, 20]:


P1n
are associated Legendre polynomials of the first kind; r, u, ’ are spherical coordinates; r0,
u0, ’0 are unit vectors of the spherical coordinate system.
The square of the electric field is a measure of the power absorbed by the material due to
electric losses, based on Equation (2.6). Figure 4.14 illustrates the change in the distribution
of absorbed power from a skin effect governed phenomenon (Figure 4.14(a)) to a nonuniform
distribution (Figures 4.14(c) and (d)) with an increase in the thickness of oxide layers
around silicon particles for a silicon powder compact at a temperature of 600
C.
Figure 4.15 shows the change in the distribution of absorbed power for a similar silicon
powder compact with different oxide thickness at a higher temperature of 1000
C.
It can be observed by comparing Figures 4.14 and 4.15 that the thickness of the oxide
layer required to achieve comparable power distribution patterns in the sample is reduced
with an increase in temperature from 600 to 1000
C. For example, the power distribution
pattern in Figure 4.14(b) is obtained assuming an oxide layer thickness of 0.02 whereas to
obtain a comparable power distribution pattern at a higher temperature, an oxide layer
thickness of 0.003 is required, as shown in Figure 4.15(b). Hence, for powder particles with a
certain oxide thickness, the nature of microwave heating may vary from a skin effect
phenomenon at low temperature to quasi-volumetric at higher temperatures.
Heating experiments were carried out in a multimode cavity using a 24 GHz gyrotron
system with a maximum power of 3 kW to confirm the quasi-volumetric heating of
conductive powder compacts as predicted earlier using silicon, iron and copper powders
of 0.6 mm, 30 mm and 20 mm in size respectively. Silicon powder was compacted into
cylindrical samples of 11 mm in diameter and height, while iron and copper powders were

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ชั้น การกระจายสนามไฟฟ้าในวัสดุยังมีการเปลี่ยนแปลง สนามไฟฟ้าภายในร่างกายทรงกลมฉายรังสี โดยระนาบคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าสามารถแสดงโดย[19, 20]:P1nมีเลอฌ็องดร์ดำรงพระพุทธศาสนาเกี่ยวข้องชนิดแรก r, u, ' พิกัดทรงกลม r0u0, ' 0 คือ เวกเตอร์หน่วยของระบบพิกัดทรงกลมสแควร์ของสนามไฟฟ้าคือ การวัดพลังงานที่ถูกดูดซึม โดยวัสดุเนื่องจากการไฟฟ้าขาดทุน ตามสมการ (2.6) รูปที่ 4.14 แสดงการเปลี่ยนแปลงในการกระจายดูดซึมพลังงานจากผลมีผิวภายใต้ปรากฏการณ์ (4.14(a)) รูปการแบบ nonuniformการกระจาย (ตัวเลข 4.14(c) และ (d)) กับการเพิ่มขึ้นของความหนาของชั้นออกไซด์รอบ ๆ อนุภาคซิลิโคนสำหรับผงซิลิคอนขนาดกะทัดรัดที่อุณหภูมิ 600 cรูปที่ 4.15 แสดงการเปลี่ยนแปลงในการกระจายของพลังงานดูดซึมสำหรับซิลิคอนคล้ายกันผงขนาดกะทัดรัด มีความหนาต่าง ๆ ออกไซด์ที่อุณหภูมิมากกว่า 1000 เซลเซียสมันสามารถสังเกต โดยการเปรียบเทียบตัวเลข 4.14 และ 4.15 ที่ความหนาของออกไซด์เลเยอร์ที่จำเป็นเพื่อให้บรรลุรูปแบบกระจายอำนาจเปรียบเทียบได้จากตัวอย่างจะลดลงด้วยการเพิ่มอุณหภูมิจาก 600 ถึง 1000 c ตัวอย่างเช่น การกระจายอำนาจรูปแบบในรูป 4.14(b) ได้รับการสมมติว่ามีความหนาของชั้นออกไซด์ 0.02 ในขณะที่การขอรับรูปแบบการกระจายอำนาจเปรียบเทียบได้ที่อุณหภูมิสูง มีชั้นออกไซด์ความหนาของ 0.003 จำเป็นดังแสดงในรูป 4.15(b) ดังนั้น สำหรับอนุภาคผงมีการความหนาบางของออกไซด์ ธรรมชาติของไมโครเวฟเครื่องทำความร้อนอาจแตกต่างจากผลผิวปรากฏการณ์ที่อุณหภูมิต่ำถึงกึ่งปริมาตรที่อุณหภูมิสูงเครื่องทำความร้อนทดลองดำเนินการในโพรงมัลติใช้เป็น gyrotron 24 GHzระบบที่ มีอำนาจสูงสุด 3 วัตต์เพื่อยืนยันความร้อนเชิงปริมาตรเสมือนของนำผงกระชับเป็นที่คาดการณ์ไว้ก่อนหน้านี้ใช้ซิลิคอน เหล็ก และทองแดงผง0.6 มม. 30 มม.และ 20 มม.ในขนาดตามลำดับ ผงซิลิโคนกระชับเข้าตัวอย่างทรงกระบอก 11 มม.เส้นผ่าศูนย์กลางและความสูง ในขณะที่เหล็กและผงทองแดง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ชั้นการกระจายสนามไฟฟ้าภายในวัสดุที่ยังมีการเปลี่ยนแปลง สนามไฟฟ้า
ภายในร่างกายทรงกลมฉายรังสีด้วยคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าเครื่องบินสามารถแสดงโดย
[19 20]:


P1n
ที่เกี่ยวข้อง polynomials Legendre ของชนิดแรก; R, U, 'พิกัดทรงกลม R0,
U0, '0 เวกเตอร์หน่วยของระบบพิกัดทรงกลม
ตารางของสนามไฟฟ้าเป็นตัวชี้วัดของพลังงานที่ดูดซึมโดยวัสดุที่เกิดจากการ
ขาดทุนที่เกิดจากไฟฟ้าตามสมการ (2.6) รูปที่ 4.14 แสดงให้เห็นถึงการเปลี่ยนแปลงในการจัดจำหน่าย
ของพลังงานที่ดูดซึมจากปรากฏการณ์ภายใต้ผิวผล (รูปที่ 4.14 (ก)) เพื่อไม่สม่ำเสมอ
กระจาย (ตัวเลข 4.14 (ค) และ (ง)) ด้วยการเพิ่มความหนาของชั้นออกไซด์
รอบซิลิกอน อนุภาคที่มีขนาดกะทัดรัดสำหรับผงซิลิกอนที่อุณหภูมิ 600 องศาเซลเซียส
รูปที่ 4.15 แสดงให้เห็นถึงการเปลี่ยนแปลงในการกระจายของพลังดูดซึมสำหรับซิลิกอนที่คล้ายกัน
ขนาดกะทัดรัดผงออกไซด์ที่มีความหนาแตกต่างกันที่อุณหภูมิสูงกว่า 1,000 องศาเซลเซียส
มันสามารถสังเกตได้โดยการเปรียบเทียบตัวเลข 4.14 และ 4.15 ที่ความหนาของออกไซด์
ชั้นจำเป็นเพื่อให้บรรลุรูปแบบการกระจายอำนาจเปรียบในตัวอย่างจะลดลง
ด้วยการเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิ 600-1000 องศาเซลเซียส ยกตัวอย่างเช่นการกระจายอำนาจ
รูปแบบในรูปที่ 4.14 (ข) จะได้รับสมมติว่าความหนาของชั้นออกไซด์ 0.02 ในขณะที่จะ
ได้รับรูปแบบการกระจายอำนาจเปรียบที่อุณหภูมิสูงกว่าชั้นออกไซด์
ความหนาของ 0.003 จะต้องดังแสดงในรูปที่ 4.15 ( ข) ดังนั้นสำหรับอนุภาคผงที่มี
ความหนาออกไซด์บางลักษณะของความร้อนจากไมโครเวฟอาจแตกต่างจากผลผิว
ปรากฏการณ์ที่อุณหภูมิต่ำถึงกึ่งปริมาตรที่อุณหภูมิสูง
การทดลองทำความร้อนได้ดำเนินการในโพรงมัลติใช้ gyrotron 24 GHz
ระบบที่มีอำนาจสูงสุด 3 กิโลวัตต์เพื่อยืนยันความร้อนกึ่งปริมาตร
อัดผงสื่อกระแสไฟฟ้าเป็นที่คาดการณ์ไว้ก่อนหน้านี้โดยใช้ซิลิกอนเหล็กและผงทองแดง
0.6 มิลลิเมตร 30 มิลลิเมตรและ 20 มิลลิเมตรขนาดตามลำดับ ผงซิลิคอนถูกอัดเข้าไปใน
ตัวอย่างรูปทรงกระบอก 11 มมและความสูงในขณะที่เหล็กและทองแดงเป็นผง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ชั้น , การกระจายสนามไฟฟ้าภายในวัสดุมีการเปลี่ยนแปลง สนามไฟฟ้าภายในทรงกลมร่างกายรังสีเป็นคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าระนาบสามารถแสดงได้โดย[ 19 : 20 ]p1nเป็น legendre พหุนามของชนิดแรกที่เกี่ยวข้อง ; R , U , ' พิกัดทรงกลม ; r0 , φU0 ' 0 หน่วย เวกเตอร์ในระบบพิกัดทรงกลมตารางของสนามไฟฟ้าคือ การวัดพลังดูดซึมโดยวัสดุ เนื่องจากการสูญเสียไฟฟ้า ตามสมการ ( 2.6 ) รูปที่ 4.14 แสดงให้เห็นถึงการเปลี่ยนแปลงในการกระจายของดูดพลังจากผิวผลควบคุมปรากฏการณ์ ( รูปที่ 4.14 ( ) เป็นภาวะกระจาย ( ตัวเลขที่ 4.14 ( c ) และ ( d ) ) ด้วยการเพิ่มความหนาของชั้นออกไซด์รอบ ๆอนุภาคซิลิคอนซิลิคอนตลับแป้งที่อุณหภูมิ 600 องศาเซลเซียสรูปที่ 4.15 แสดงการเปลี่ยนแปลงในการดูดซึมพลังงานสำหรับซิลิคอนคล้ายตลับแป้งกับความหนาของออกไซด์ที่อุณหภูมิสูงที่แตกต่างกัน 1 , 000 ซี.จะสามารถสังเกตได้โดยการเปรียบเทียบตัวเลข และ 4. แนวว่า ความหนาของออกไซด์ชั้นต้องการให้รูปแบบการกระจายอำนาจเทียบเคียงในตัวอย่างลดลงกับการเพิ่มอุณหภูมิจาก 600 ถึง 1000 C . ตัวอย่างเช่น , กระจายพลังงานแบบในรูปที่ 4.14 ( B ) ได้สันนิษฐานว่าเป็นออกไซด์ 0.02 ส่วนความหนาของชั้นไปให้ได้เปรียบการกระจายอํานาจแบบแผนที่อุณหภูมิสูง , ชั้นออกไซด์ความหนาของ 0.003 ถูกต้อง ดังแสดงในรูปที่ 4.15 ( B ) ดังนั้น สำหรับผงอนุภาคด้วยความหนาของออกไซด์บาง ธรรมชาติของความร้อนจากไมโครเวฟอาจแตกต่างกันจากผิวผลปรากฏการณ์ที่อุณหภูมิต่ำจะกึ่งเชิงปริมาตร ที่อุณหภูมิสูงกว่าการทดลองได้ดำเนินการในเครื่องมัลติ gyrotron GHz ใช้ 24 รูระบบที่มีพลังงานสูงสุด 3 กิโลวัตต์ เพื่อยืนยัน และความร้อนของปริมาตรผงชิ้นงาน Conductive ที่คาดการณ์ไว้ก่อนหน้านี้ที่ใช้ซิลิคอน เหล็ก และทองแดง ผง0.6 มม. และ 20 มม. ในขนาด 30 มม. ตามลำดับ ซิลิคอนผงอัดเข้าไปตัวอย่างของขนาด 11 มม. และความสูงในขณะที่ผงเหล็กและทองแดงคือ