The spectrum on the MCA of detector

The spectrum on the MCA of detector gave instance counts in
each of 1024 bins divided by voltage. To measure the angular
dependence of Compton scattering, we first perform a calibration
relating the channel number of the MCA spectrum to the energy
of known gamma-ray sources and vary the angle of the scatter
detector and acquire measurements on the MCA. The different angles
(h) were used to produce the different gamma ray energies.
Kaewkhao et al. (2012) first applied the Compton scattering technique
to mass attenuation coefficient measurement, and the validity
of Compton scattering system and energy calibration have been
confirmed.
To measure mass attenuation coefficients, the sample was
placed between the scattering rod and detector (Fig. 1). The intensities
of scattered photon (before traveling through the sample)
were detected as incident photon intensities (I0). After the photon
traveled through the sample, the attenuated photon intensities (I)
were detected, and Eq. (2) was used to determine mass attenuation
coefficients.
The statistical error of gamma ray energies in this experiment
calculated from full width at half maximum (FWHM) of the full
energy peak. The width of a Gaussian distribution is related to
the standard deviation r by (Trousfanidis, 1983).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

สเปกตรัมใน MCA ของเครื่องตรวจจับให้ตรวจนับอินสแตนซ์ในแต่ละช่องเก็บ 1024 หาร ด้วยแรงดันไฟฟ้า วัดที่แองกูลาร์อาศัยของคอมป์ตันโปรย เราทำการเทียบเกี่ยวกับหมายเลขช่องของ MCA คลื่นพลังงานรังสีแกมมารู้จักแหล่ง และมุมของการกระจายที่แตกต่างกันเครื่องตรวจจับ และได้รับ MCA วัด มุมที่แตกต่าง(h) ถูกใช้ในการผลิตพลังงานรังสีแกมมาที่แตกต่างกันKaewkhao et al. (2012) ก่อนใช้เทคนิค scattering คอมป์ตันการวัดสัมประสิทธิ์มีความยาวโดยรวม ความของคอมป์ตัน โปรยเทียบระบบและพลังงานได้ยืนยันวัดสัมประสิทธิ์การลดทอนขนาดใหญ่ มีตัวอย่างวางระหว่าง scattering ร็อดและเครื่องตรวจจับ (Fig. 1) การปลดปล่อยก๊าซของเรากระจาย (ก่อนเดินทางผ่านตัวอย่าง)พบเป็นโฟตอนเหตุการณ์ปลดปล่อยก๊าซ (I0) หลังจากเราเดินทางผ่านตัวอย่าง การปลดปล่อยก๊าซไฟฟ้าเคร...โฟตอน (I)พบ และ Eq. (2) ใช้กำหนดมวลลดทอนค่าสัมประสิทธิ์การข้อผิดพลาดทางสถิติของพลังงานรังสีแกมมาในการทดลองนี้คำนวณจากความกว้างเต็มที่สูงสุด (FWHM) ครึ่งของเต็มพลังงานสูงสุด เกี่ยวข้องกับความกว้างของการกระจาย Gaussianr ค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานตาม (Trousfanidis, 1983)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

คลื่นความถี่ในเอ็มของเครื่องตรวจจับให้นับเช่นใน
แต่ละถัง 1024 หารด้วยแรงดันไฟฟ้า การวัดเชิงมุม
ของการพึ่งพาอาศัยกันกระเจิงคอมป์ตันครั้งแรกที่เราดำเนินการสอบเทียบ
ที่เกี่ยวข้องจำนวนช่องของสเปกตรัมเอ็มพลังงาน
แหล่งที่มาของรังสีแกมมาที่รู้จักกันและแตกต่างกันมุมของการกระจาย
เครื่องตรวจจับและได้รับการตรวจวัดในเอ็ม มุมที่แตกต่าง
(ซ) ถูกนำมาใช้ในการผลิตพลังงานแกมมาเรย์ที่แตกต่างกัน.
Kaewkhao et al, (2012) เป็นครั้งแรกที่ใช้เทคนิคการกระเจิงคอมป์ตัน
ที่จะวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวลและความถูกต้อง
ของระบบกระเจิงคอมป์ตันและการสอบเทียบพลังงานได้รับการ
ยืนยัน.
การวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวลตัวอย่างที่ถูก
วางอยู่ระหว่างแกนกระเจิงและเครื่องตรวจจับ (รูปที่ 1). . ความเข้ม
ของโฟตอนกระจาย (ก่อนที่จะเดินทางผ่านตัวอย่าง)
ถูกตรวจพบว่าเป็นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นความเข้มโฟตอน (I0) หลังจากที่โฟตอน
เดินทางผ่านตัวอย่างเข้มจางโฟตอน (I)
ได้รับการตรวจพบและสมการ (2) ถูกใช้ในการตรวจสอบการลดทอนมวล
สัมประสิทธิ์.
ผิดพลาดทางสถิติของพลังงานรังสีแกมมาในการทดลองนี้
คำนวณจากเต็มความกว้างครึ่งสูงสุด (FWHM) เต็มรูปแบบของ
พลังงานสูงสุด ความกว้างของการกระจายเสียนที่เกี่ยวข้องกับ
อาร์ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานจาก (Trousfanidis, 1983)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

สเปกตรัมบนเอ็มเทคให้อินสแตนซ์นับ
แต่ละ 1024 ถังขยะแบ่งแรงดัน การวัดการกระเจิงคอมพ์ตันเชิงมุม
ของเราก่อนทำการสอบเทียบ
เกี่ยวกับช่องหมายเลขของ MCA สเปกตรัมเพื่อพลังงาน
รู้จักแหล่งรังสีแกมมาและเปลี่ยนมุมของการกระจาย
เครื่องตรวจจับและได้รับการวัดใน MCA
มุมต่าง ๆ( H ) ที่ใช้ในการผลิตที่แตกต่างกันรังสีแกมมาพลังงาน
อินทรชิต et al . ( 2012 ) แรกที่ใช้เทคนิคการกระเจิงคอมป์ตัน
เพื่อวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนมวล และความถูกต้องของการกระเจิงคอมป์ตัน
ระบบสอบเทียบพลังงานได้

เพื่อวัดค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนการยืนยัน มวลจำนวน
อยู่ระหว่างการรอดและเครื่องตรวจจับ ( รูปที่ 1 ) การเข้ม
การกระจายแสง ( ก่อนที่จะเดินทางผ่านตัวอย่าง )
ถูกตรวจพบเป็นเหตุการณ์ความเข้มแสง ( i ) หลังจากโฟตอน
เดินทางผ่านตัวอย่าง , ลดความเข้มแสง ( I )
ถูกตรวจพบ และอีคิว ( 2 ) ถูกใช้เพื่อตรวจสอบค่าสัมประสิทธิ์การลดทอน

มวล สถิติความผิดพลาดของรังสีแกมมาพลังงานในการทดลองนี้
คำนวณจากความกว้างเต็มครึ่ง ( FWHM ) มากที่สุดของเต็ม
ยอดพลังงาน ความกว้างของการกระจาย Gaussian เกี่ยวข้องกับ
R ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐาน ( trousfanidis , 1983 )