For the case of a diametrical clear

For the case of a diametrical clearance of 100 m, more results are shown in Figs. 5-8. The variations of the
minimum and central film thickness in a walking cycle are presented in Fig. 5. Fig. 5 a) and b) shows the
results for the hip simulator with the cup inclination angle of 45 degrees and zero respectively; Fig. 5 c)
shows the results for the physiological load pattern. It is found that the cup inclination angle does not affect
much the predicted film thickness as long as the main loading area is far away from the rim of the
acetabular cup. For example, for the diametrical clearance of 100 m the minimum and maximum values of
the minimum film thicknesses in the hip simulator cycle for the two solutions vary by only 3.7% and 1.6%
for the Newtonian solutions, 4.5% and 0.8% for the non-Newtonian solutions. The film thickness contours
at two time steps (0.2 s and 0.64 s) occurring during the stance phase and swing phase respectively for the
hip simulator pattern are plotted in Fig. 6 (At 0.64 s the reversal rotation resulted in zero velocity). The film
thickness contours at 0.55 s and 1.1 s, occurring during the loading and swing phases respectively in the
physiological walking pattern are plotted in Fig. 7. The Newtonian and non-Newtonian film thickness
profiles on a cross-section at two different time steps (same as Fig. 6) in a walking cycle are compared in Fig.
8. The non-Newtonian viscosity contours at specific time steps are shown in Fig. 9, along with the minimum
viscosity through the two different gait cycles in Fig. 10.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

สำหรับกรณีของพิธีการ diametrical ของ 100 m ผลลัพธ์จะแสดงในมะเดื่อ. 5-8 รูปแบบของการความหนาของฟิล์มต่ำ และกลางในรอบการเดินจะแสดงในรูปที่ 5 รูปที่ 5) และ b) แสดงการผลการจำลองที่สะโพกด้วยมุมเอียงถ้วย 45 องศาและศูนย์ตามลำดับ รูปที่ 5 c)แสดงผลสำหรับรูปแบบการโหลดทางสรีรวิทยา พบว่า มุมเอียงถ้วยไม่มีผลมากการคาดคะเนความหนาฟิล์มนานหลักโหลดตั้งอยู่ไกลจากขอบของการถ้วย acetabular เช่น สำหรับพิธีการ diametrical 100 m ต่ำสุดและค่าสูงสุดของความหนาฟิล์มต่ำสุดในรอบสะโพกจำลองสำหรับการแก้ไขปัญหาที่สองตาม 3.7% และ 1.6% เท่านั้นหานิวตัน 4.5% และ 0.8% การแก้ไขปัญหาไม่ใช่นิวตัน รูปทรงความหนาของฟิล์มที่สองเวลาขั้นตอน (0.2 s และ 0.64 s) เกิดขึ้นในท่าทางและระยะแกว่งตามลำดับสำหรับการรูปแบบจำลองที่สะโพกถูกลงจุดใน 6 รูป (ที่ 0.64 s ส่งผลให้เกิดการหมุนย้อนกลับความเร็วเป็นศูนย์) ฟิล์มรูปทรงหนาที่ 0.55 s และ 1.1 s เกิดขึ้นระหว่างการโหลดและระยะแกว่งตามลำดับในการรูปแบบเดินทางสรีรวิทยาที่พล็อตในรูป 7 ความหนาฟิล์มนิวตัน และไม่ใช่นิวตันโพรไฟล์บนภาคตัดขวางที่เวลาต่าง ๆ ขั้นตอนที่สอง (เหมือนรูป 6) ในรอบการเดินมีการเปรียบเทียบในรูป8. ความหนืดไม่ใช่นิวตันรองรับที่ขั้นตอนเวลาจะแสดงในรูป 9 พร้อมขั้นต่ำความหนืดผ่านเดินแตกต่างกันสองรอบใน 10 รูป

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

สำหรับกรณีที่มีการกวาดล้างเส้นผ่าศูนย์กลาง 100 mผลมากขึ้นมีการแสดงในมะเดื่อ 5-8 รูปแบบของ
ความหนาของฟิล์มขั้นต่ำและกลางในวงจรการเดินจะถูกนำเสนอในรูป 5. รูป 5) และข) จะแสดง
ผลการค้นหาสำหรับจำลองสะโพกกับมุมถ้วยเอียง 45 องศาและศูนย์ตามลำดับ มะเดื่อ. 5 c)
แสดงให้เห็นถึงผลของรูปแบบการโหลดทางสรีรวิทยา นอกจากนี้ยังพบว่ามุมถ้วยเอียงไม่ส่งผลกระทบ
มากความหนาของฟิล์มที่คาดการณ์ไว้ตราบเท่าที่โหลดพื้นที่หลักคือห่างไกลจากขอบของ
ถ้วย Acetabular ตัวอย่างเช่นสำหรับการกวาดล้างเส้นผ่าศูนย์กลาง 100 mต่ำสุดและสูงสุดค่าของ
ความหนาฟิล์มต่ำสุดในรอบสะโพกจำลองสำหรับสองโซลูชั่นที่แตกต่างกันเพียง 3.7% และ 1.6%
สำหรับการแก้ปัญหาของนิวตัน, 4.5% และ 0.8% สำหรับ การแก้ปัญหาไม่ใช่ของนิวตัน รูปทรงความหนาของฟิล์ม
ที่สองขั้นตอนเวลา (0.2 และ 0.64 s) ที่เกิดขึ้นในช่วงระยะท่าทางและแกว่งขั้นตอนตามลำดับสำหรับ
รูปแบบจำลองสะโพกพล็อตในรูป 6 (ที่ 0.64 s หมุนกลับรายการผลในความเร็วศูนย์) ภาพยนตร์เรื่อง
รูปทรงหนาที่ 0.55 และ 1.1 S, เกิดขึ้นในระหว่างการโหลดและการแกว่งตามลำดับขั้นตอนใน
รูปแบบที่สามารถเดินได้ทางสรีรวิทยาจะพล็อตในรูป 7. นิวตันและไม่ใช่ของนิวตันความหนาของฟิล์ม
โปรไฟล์ในข้ามส่วนที่สองขั้นตอนเวลาที่ต่างกัน (เช่นเดียวกับรูปที่. 6) ในรอบการเดินจะเทียบในรูป.
8 รูปทรงมีความหนืดที่ไม่ใช่ของนิวตันที่ขั้นตอนเวลาที่กำหนดจะแสดงในรูป 9 พร้อมกับขั้นต่ำ
ความหนืดผ่านสองรอบการเดินที่แตกต่างกันในรูป 10