Bubbles size (diameters range from

Bubbles size (diameters range from 10 lm to 45lm) in Tidoped
sapphire crystals (Fig. 9) are comparatively larger than in
sapphire crystals (diameters range from 2 lm to 5 lm) grown by
CZ technique. Fig. 9a shows some individual spherical bubbles
and Fig. 9b shows some ‘‘bubbles’’ present various geometry and
size. As analyzed in the section of undoped sapphire crystals, the
‘‘bubbles’’ in various shapes are formed by several adjacent spherical
bubbles. Fig. 10a represents magnified image of individual
bubbles, Fig. 10b and c illustrate connected bubbles arrange periodically
in line while Fig. 10d indicates adjacent bubbles arranged
curvilinearly. For Ti-sapphire crystals, when the growth rate was
lower or equal to 1.5 mm/h and rotation rate 8 rpm, the whole
crystal is free of bubbles or any other macro defects. When the
pulling rate was increased to 2.5 mm/h, the crystal tended to
contain micro-bubbles in the core of beginning and end parts,
bubbles of beginning part are quantitatively more numerous
than bubbles of end part, while the middle part is always
exempted of bubbles. When the growth parameters was still
4 mm/h and 8 rpm, but the started titanium concentration was
enhanced from 0.28 atom% to 0.5 atom%, serious titanium segregation
took place and redundant titanium was finally solidified in the
end part, thus more bubbles were captured in the end part accompanied
the rejection of titanium (Fig. 11). The difference of bubbles
distribution between sapphire and Ti-doped sapphire crystals is
due to that, for pure alumina the destabilization of solid–liquid
interface results from the gas rejection while for doped materials
from the rejection of the impurities, which is accordant with
[19]. Besides, a qualitative measurement of the Ti3+ spatial distribution
inside the Ti-sapphire crystals inspected by microluminescence
analysis validated this phenomenon further. The spectra
were recorded on the wafers of 30 mm in diameter and 5 mm in
thickness at different part of the crystals. For the measurement,
the wafer was placed under a microscope (lens 15) and was
directly excited with a focused beam of 532 nm frequency-doubled
and Q-switched Nd:YAG laser. The luminescence was recorded
through the microscope by an optical fiber and transmitted to a
monochromator that dispersed the emitted light onto a CCD detector
cooled to 20 C. The measurement was performed in different
transversal sections of the wafer exempt from bubbles or containing
bubbles in the core. The curves in Fig. 12a indicate relativelyhigher luminescence intensity and higher Ti3+ ion concentration at
the periphery than the core of the wafers exempt bubbles. The
radial distribution of Ti3+ in Fig. 12a express as luminescence at
730 nm is illustrated in Fig. 12b, we assume that the variation of
luminescence intensity is linear with the concentration of Ti3+ in
the crystal. On the contrary, Fig. 13a shows relatively higher luminescence
intensity and higher Ti3+ ion concentration in the core
region contains bubbles than the periphery region without bubbles,
the radial distribution of Ti3+ in Fig. 13a express as luminescence
at 730 nm is illustrated in Fig. 13b. The explicit contrast of
Figs. 12 and 13 manifests that for Ti-doped alumina the destabilization
of solid–liquid interface results from the titanium rejection,
which lead to more bubbles were captured in the core of crystals.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ฟองขนาด (ปัจจุบันอยู่ในช่วงตั้งแต่ 10 lm กับ 45lm) ใน Tidopedคริสตัลแซฟไฟร์ (Fig. 9) มีดีอย่างหนึ่งที่ขนาดใหญ่กว่าในคริสตัลแซฟไฟร์ (ปัจจุบันอยู่ในช่วงตั้งแต่ 2 lm ไป 5 lm) โดยCZ เทคนิค Fig. 9a แสดงฟองบางทรงกลมแต่ละและ Fig. 9b แสดงบาง ''ฟอง '' เรขาคณิตต่าง ๆ นำเสนอ และขนาด เป็นวิเคราะห์ในส่วนของ undoped คริสตัลแซฟไฟร์ การ''ฟอง '' ทางรูปร่างเกิดขึ้นจากหลายหลายทรงกลมฟอง Fig. 10a แสดงภาพขยายของแต่ละบุคคลฟอง Fig. 10 ข และ c แสดงฟองอากาศเชื่อมต่อจัดเป็นระยะ ๆในรายการในขณะที่ Fig. 10 d บ่งชี้จัดฟองอากาศที่อยู่ติดกันcurvilinearly สำหรับผลึกตี้แซฟไฟร์ เมื่ออัตราการเติบโตต่ำกว่า หรือเท่ากับอัตรา 1.5 mm/h และหมุนรอบต่อนาที 8 ทั้งหมดคริสตัลไม่ฟองหรือข้อบกพร่องโคอื่น ๆ เมื่อการดึงราคาขึ้นไป 2.5 mm/h คริสตัลมีแนวโน้มที่จะประกอบด้วยไมโครบับเบิ้ลในหลักของการเริ่มต้นและสิ้นสุดส่วนฟองเริ่มต้นส่วนจะ quantitatively จำนวนมากขึ้นกว่าฟองอากาศส่วนท้าย ในขณะที่ส่วนกลางอยู่เสมอยกเว้นฟอง เมื่อพารามิเตอร์ของการเจริญเติบโตยังคง4 mm/h และ 8 rpm แต่ความเข้มข้นเริ่มต้นของไทเทเนียมถูกเพิ่มขึ้นจาก 0.28 อะตอม% 0.5% อะตอม ไทเทเนียมรุนแรงแบ่งแยกเกิด และไทเทเนียมซ้ำซ้อนถูกสุดหล่อในส่วนท้าย ฟองอากาศที่เพิ่มมากขึ้นจึงถูกจับในส่วนท้ายพร้อมการปฏิเสธของไทเทเนียม (Fig. 11) ความแตกต่างของฟองอากาศมีการกระจายระหว่าง doped ตี้ และแซฟไฟร์คริสตัลแซฟไฟร์เนื่องจากว่า สำหรับอลูมินาบริสุทธิ์ destabilization ของแข็งของเหลวอินเทอร์เฟซสำหรับผลจากการปฏิเสธก๊าซสำหรับวัสดุ dopedจากการปฏิเสธของที่สิ่งสกปรก ซึ่งเป็น accordant ด้วย[19] นอกเหนือจาก การประเมินคุณภาพของการ Ti3 + กระจายภายในผลึกแซฟไฟร์ตี้ตรวจสอบ โดย microluminescenceวิเคราะห์ตรวจสอบปรากฏการณ์นี้ต่อไป แรมสเป็คตราบันทึกบนรับ 30 มม.เส้นผ่านศูนย์กลาง และ 5 มม.ในความหนาที่ส่วนอื่นของผลึก สำหรับการประเมินแผ่นเวเฟอร์จะถูกวางภายใต้กล้องจุลทรรศน์ (เลนส์ 15) และมีตื่นเต้นโดยตรง ด้วยแสงโฟกัสของ 532 nm ที่ความถี่สองเท่าและสลับ Q Nd:YAG เลเซอร์ Luminescence การบันทึกโดยใช้กล้องจุลทรรศน์โดยการถ่าย และนำส่งไปmonochromator ที่กระจายแสง emitted ไปจับ CCDระบายความร้อนด้วยไปราว 20 ทำการวัดในที่ต่าง ๆส่วน transversal ของแผ่นเวเฟอร์ยกเว้นจากฟองอากาศ หรือมีฟองในหลัก เส้นโค้งใน Fig. 12a บ่งชี้ความเข้ม luminescence relativelyhigher Ti3 + ไอออนความเข้มข้นสูงที่ยสปริงกว่าหลักของฟองอากาศยกเว้นรับ ที่รัศมีกระจาย Ti3 + ใน Fig. 12a ด่วนเป็น luminescence ที่730 คะแนน nm เป็นแส Fig. 12b เราสมมุติว่าความผันแปรของความเข้ม luminescence เป็นเชิงเส้นกับความเข้มข้นของ Ti3 + ในคริสตัล ดอก Fig. 13a แสดง luminescence ค่อนข้างสูงTi3 + ไอออนความเข้มข้นสูงในหลักการและความภูมิภาคประกอบด้วยฟองมากกว่าภูมิภาคยสปริงไม่มีฟองรัศมีกระจาย Ti3 + ใน Fig. 13a เอ็กซ์เพรสเป็น luminescenceที่ 730 คะแนน nm เป็นแส Fig. 13b ความแตกต่างที่ชัดเจนของFigs. 12 และ 13 ปรากฏที่สำหรับตี้ doped อลูมินาที่ destabilizationอินเทอร์เฟสของแข็ง – ของเหลวผลลัพธ์จากการปฏิเสธไทเทเนียมที่นำไปเพิ่มเติมฟองอากาศถูกจับในแกนของผลึก

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ขนาดฟอง (ขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางตั้งแต่ 10 ถึง 45lm LM) ใน Tidoped
คริสตัลแซฟไฟร์ (รูปที่. 9) จะเปรียบเทียบขนาดใหญ่กว่าใน
คริสตัลแซฟไฟร์ (ขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางตั้งแต่ 2 ถึง 5 LM LM) เติบโตขึ้นโดย
เทคนิค CZ มะเดื่อ 9a แสดงให้เห็นฟองอากาศทรงกลมบางส่วนบุคคล
และรูป 9b แสดงให้เห็นบางอย่าง '' ฟอง '' รูปทรงเรขาคณิตต่างๆในปัจจุบันและ
ขนาด ในขณะที่การวิเคราะห์ในส่วนของผลึกไพลินโคบอลต์,
'' ฟอง '' ในรูปทรงต่างๆที่เกิดขึ้นโดยหลายทรงกลมติด
ฟองอากาศ มะเดื่อ 10a แสดงภาพขยายของบุคคล
ฟองรูป 10b และ c แสดงให้เห็นถึงฟองที่เชื่อมต่อจัดเป็นระยะ ๆ
ในขณะที่รูป 10d แสดงให้เห็นฟองอากาศที่อยู่ติดกันจัด
curvilinearly สำหรับผลึก Ti-ไพลินเมื่ออัตราการเติบโตที่
ต่ำกว่าหรือเท่ากับ 1.5 มิลลิเมตร / ชั่วโมงและการหมุนอัตรา 8 รอบต่อนาทีทั้ง
คริสตัลเป็นอิสระจากฟองอากาศหรือข้อบกพร่องแมโครอื่น ๆ เมื่อ
อัตราการดึงเพิ่มขึ้นเป็น 2.5 มม / เอช, คริสตัลมีแนวโน้มที่จะ
มีฟองอากาศขนาดเล็กในหลักของจุดเริ่มต้นและจุดสิ้นสุดชิ้นส่วน
ฟองส่วนหนึ่งของการเริ่มต้นจะมีปริมาณมากขึ้นมากมาย
กว่าฟองที่มีส่วนปลายในขณะที่ส่วนตรงกลางมักจะ
ได้รับการยกเว้น ของฟองอากาศ เมื่อการเจริญเติบโตยังคงเป็น
4 มม / ชั่วโมงและ 8 รอบต่อนาที แต่ความเข้มข้นไทเทเนียมเริ่มต้นได้รับการ
เพิ่มขึ้นจาก 0.28% มาอยู่ที่อะตอมอะตอม 0.5% แยกไทเทเนียมร้ายแรง
ที่เกิดขึ้นและไทเทเนียมซ้ำซ้อนเป็นผลึกในที่สุด
ส่วนปลายฟองจึงมีมากขึ้น บันทึกในส่วนท้ายมาพร้อมกับ
การปฏิเสธของไทเทเนียม (รูปที่. 11) ความแตกต่างของฟองอากาศ
กระจายระหว่างไพลินและ Ti-เจือคริสตัลแซฟไฟร์เป็น
เนื่องจากว่าสำหรับอลูมิเนียมบริสุทธิ์ destabilization ของแข็งของเหลว
อินเตอร์เฟซจากผลการปฏิเสธก๊าซในขณะที่สำหรับวัสดุที่เจือ
จากการปฏิเสธของสิ่งสกปรกซึ่งเป็นสอดคล้องกับ
[19 ] นอกจากนี้การวัดคุณภาพของ TI3 + กระจาย
ภายในผลึก Ti-ไพลินตรวจสอบโดย microluminescence
การวิเคราะห์ตรวจสอบปรากฏการณ์นี้ต่อไป สเปกตรัม
ที่ถูกบันทึกไว้ในช็อคโกแลตของ 30 มิลลิเมตรและมีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง 5 มิลลิเมตรใน
ความหนาที่แตกต่างกันเป็นส่วนหนึ่งของผลึก สำหรับการวัด,
เวเฟอร์ที่วางอยู่ใต้กล้องจุลทรรศน์และเป็น (เลนส์ 15?)
ตื่นเต้นกับลำแสงเน้น 532 นาโนเมตรความถี่สองเท่าโดยตรง
และ Q-switched Nd: YAG เลเซอร์ แสงเรืองที่ถูกบันทึก
ผ่านกล้องจุลทรรศน์โดยใยแก้วนำแสงและส่งไปยัง
monochromator ที่กระจายแสงที่ปล่อยออกไปยังเครื่องตรวจจับที่ CCD
เย็นที่? 20? C วัดที่ได้รับการดำเนินการที่แตกต่างกันใน
ส่วนที่ตัดขวางของแผ่นเวเฟอร์รับการยกเว้นจากฟองอากาศหรือมี
ฟองอากาศในแกน เส้นโค้งในรูป 12a บ่งบอกถึงความเข้มแสงเรือง relativelyhigher และความเข้มข้นสูงกว่าไอออน TI3 + ที่
ขอบกว่าหลักของช็อคโกแลตฟองอากาศได้รับการยกเว้น
กระจายรัศมีของ TI3 + ในรูป 12a ด่วนเช่นการเรืองแสงที่
730 นาโนเมตรจะแสดงในรูปที่ 12b เราคิดว่าการเปลี่ยนแปลงของ
ความเข้มแสงเรืองเป็นเส้นตรงที่มีความเข้มข้นของ TI3 + ใน
คริสตัล ในทางตรงกันข้ามรูป 13a แสดงให้เห็นการเรืองแสงที่ค่อนข้างสูง
และความเข้ม TI3 + ไอออนความเข้มข้นที่สูงขึ้นในแกน
ภูมิภาคมีฟองอากาศกว่าภูมิภาครอบนอกโดยไม่ต้องฟอง
กระจายรัศมีของ TI3 + ในรูป 13a ด่วนเช่นการเรืองแสง
ที่ 730 นาโนเมตรจะแสดงในรูปที่ 13b ความคมชัดที่ชัดเจนของ
มะเดื่อ 12 และ 13 ปรากฏว่าอลูมิ Ti-เจือ destabilization
ผลการอินเตอร์เฟซที่เป็นของแข็งของเหลวจากการปฏิเสธไทเทเนียม,
ที่นำไปสู่ฟองอากาศมากขึ้นถูกจับในแกนของผลึก

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ฟองอากาศขนาด ( เส้นผ่าศูนย์กลางตั้งแต่ 10 ผมจะ 45lm ) ใน tidoped
คริสตัลแซฟไฟร์ ( รูปที่ 9 ) จะเปรียบเทียบมากกว่า
คริสตัลแซฟไฟร์ ( ช่วงเส้นผ่าศูนย์กลาง 2 อิม 5 อิม ) ที่ปลูกด้วยเทคนิค CZ
. รูปแสดงจำนวนแต่ละทรงกลมฟอง
และมะเดื่อ 9B แสดง ' 'bubbles ' ' ปัจจุบันต่างๆ ทางเรขาคณิตและ
ขนาด เป็นการวิเคราะห์ในส่วนของผลึกแซฟไฟร์เคมีไฟฟ้า ,
' ' ' 'bubbles รูปทรงต่างๆ จะเกิดขึ้นจากหลายฟองกลม
ที่อยู่ติดกัน รูปที่ 10 แสดงภาพขยายของฟองละ
, มะเดื่อ 10b และ C แสดงฟองที่เชื่อมต่อจัดเป็นระยะ
ในบรรทัดในขณะที่รูปที่ 10d บ่งชี้ฟองอากาศที่อยู่ติดกันจัด
curvilinearly . คริสตัลแซฟไฟร์สำหรับ TI เมื่ออัตราการเติบโตได้ต่ำกว่าหรือเท่ากับ 1.5 มม.
/ h อัตราการหมุนรอบทั้ง 8
,คริสตัลฟรีของฟองหรือข้อบกพร่องใด ๆแมโครอื่น ๆ เมื่อ
ดึงคะแนนเพิ่มขึ้นเป็น 2.5 มม. / H , คริสตัลมีแนวโน้ม
ประกอบด้วยฟองไมโครในส่วนของต้นและส่วนปลายของส่วนต้นมีปริมาณฟอง

ฟองมากกว่าส่วนปลาย ส่วนตรงกลางเสมอ
ยกเว้นของฟอง เมื่อการเจริญเติบโตพารามิเตอร์ยัง
4 มิลลิเมตร / ชั่วโมงและ 8 รอบต่อนาที ,แต่เริ่มไทเทเนียมมีค่า
เพิ่มจาก 0.28 ร้อยละ 0.5 อะตอมอะตอมและร้ายแรงไทเทเนียมแยก
เอาสถานที่และซ้ำซ้อนไทเทเนียมก็แข็งในส่วน
จบจึงมากกว่าฟองถูกจับในส่วนปลายมี
การไทเทเนียม ( รูปที่ 11 ) ความแตกต่างของการกระจายฟอง
ระหว่างพลอยและ Ti ด้วยคริสตัลแซฟไฟร์เป็น
เนื่องจากการที่บริสุทธิ์ที่เป็นของแข็ง ของเหลว และอะลูมินา destabilization
ติดต่อผลจากแก๊สปฏิเสธในขณะที่เจือวัสดุ
จากการปฏิเสธของสิ่งสกปรก ซึ่งสอดคล้องกับ
[ 19 ] นอกจากนี้ การวัดคุณภาพของการกระจายทางพื้นที่ ti3
ภายใน Ti คริสตัลแซฟไฟร์ตรวจสอบโดยการวิเคราะห์ microluminescence
ตรวจสอบปรากฏการณ์นี้ต่อไป สเปกตรัม
ที่ถูกบันทึกไว้บนเวเฟอร์ 30 มม. และ 5 มม. ความหนา
ที่ส่วนอื่นของผลึก สำหรับการวัด
เวเฟอร์ถูกวางภายใต้กล้องจุลทรรศน์ ( เลนส์  15 ) และ
ตรงตื่นเต้นกับโฟกัสแสง 532 nm ความถี่สองเท่าและ
q-switched Nd : YAG เลเซอร์ โดยการบันทึก
ผ่านกล้องจุลทรรศน์ โดยเส้นใยแสงและส่งผ่านไปยัง
โมโนโครเมเตอร์ที่กระจายแสงที่ปล่อยออกมาบน CCD Detector
เย็น  20  C การวัดในการปฏิบัติต่าง ๆในส่วนของเวเฟอร์

ยกเว้นจากฟองอากาศ หรือที่มีฟองอากาศในหลัก เส้นโค้งในรูปที่ 12 แสดง relativelyhigher เรืองแสงเข้มและสูงกว่าความเข้มข้นของไอออนที่ ti3
รอบนอกมากกว่า หลัก ของ เวเฟอร์ ได้รับการยกเว้น ฟอง
การกระจายรัศมีของ ti3 ในรูปที่ 12 แสดงเป็นเรืองแสงที่
730 nm จะแสดงในรูปที่ 12A เราสมมติว่าการเปลี่ยนแปลงของ
เรืองแสงเข้มเป็นเส้นตรงกับความเข้มข้นของ ti3 ใน
คริสตัล ในทางตรงกันข้าม ภาพที่ 13a แสดงค่อนข้างสูงและสูง ti3 ไอออนความเข้มแสง

ภาคที่มีความเข้มข้นในแกนฟองกว่ารอบนอกเขตโดยไม่มีฟองอากาศ
ti3 ในรูปการกระจายรัศมีของ 13a Express เป็นเรืองแสง
ที่ 730 nm จะแสดงในรูปที่ 13 . ความคมชัดของ
Figs 12 และ 13 รายที่ทิเจืออลูมินาที่ destabilization
ผลของเหลวและของแข็งจากไทเทเนียมปฏิเสธ
ซึ่งนำไปสู่การเพิ่มฟองถูกจับในแกนของผลึก