Compare this result with Eq. 5.30.

Compare this result with Eq. 5.30. Once again we let E0= −h2π2/2mL2 = h2/8mL2
so that E = E0(n2x+ n2y). In Figure 5.16 the energies of the excited states are shown.
You can see how different the energies are from those of the one-dimensional
case shown in Figure 5.10.

.Figure 5.17 shows the probability density ψ2 for several different combinations
of the quantum numbers nx and ny. The probability has maxima and minima, just
like the probability in the one-dimensional problem. For example, if we gave

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เปรียบเทียบผลลัพธ์กับ Eq. 5.30 นี้ อีกครั้งเราให้ E0 = −h2π2 / 2mL 2 = h2 / 8mL 2ให้ E = E0 (n2x + n2y) ในรูปที่ 5.16 มีแสดงพลังงานของอเมริกาตื่นเต้นคุณสามารถดูได้พลังงานแตกต่างจากของ one-dimensionalกรณีที่แสดงในรูปที่ 5.10.รูปที่ 5.17 แสดง ψ2 ความหนาแน่นของความน่าเป็นสำหรับหลายชุดเลขควอนตัม nx และ ny ความน่าเป็นมีแมกกมินิมา เพียงเช่นความน่าเป็นในปัญหา one-dimensional ตัวอย่างเช่น ถ้าเราให้

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เปรียบเทียบผลกับสมการ 5.30 อีกครั้งหนึ่งที่เราปล่อยให้ E0 = -h2π2 / 2ML2 = H2 / 8mL2
เพื่อให้ E = E0 (n2x + N2Y) ในรูปที่ 5.16 พลังงานของรัฐตื่นเต้นที่จะแสดง.
คุณสามารถดูวิธีการที่แตกต่างกันเป็นพลังงานจากผู้หนึ่งมิติ
กรณีที่แสดงในรูปที่ 5.10. .Figure 5.17 แสดงให้เห็นถึงความน่าจะเป็นψ2ความหนาแน่นของการรวมแตกต่างกันหลายของตัวเลขควอนตัม NX และนิวยอร์ก น่าจะมีจุดสูงสุดและจุดต่ำสุดเพียงเช่นความน่าจะเป็นในปัญหาหนึ่งมิติ ตัวอย่างเช่นถ้าเราให้

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เปรียบเทียบผลลัพธ์กับอีคิว 5.30 . อีกครั้งที่เราปล่อยให้ E0 = − H2 π 2 / 2ml2 = H2 / 8ml2
เพื่อให้ E = E0 ( n2x n2y ) ในรูป 5.16 พลังงานของรัฐตื่นเต้นแสดง .
คุณสามารถดูวิธีที่แตกต่างกันของพลังงานจากบรรดาคดีที่แสดงในรูปที่ 5.10 มิติเดียว


รูป 5.17 แสดงความหนาแน่นของความน่าจะเป็นψ 2 หลายชุดที่แตกต่างกัน
ของตัวเลขควอนตัม NX และนิวยอร์ก .ความน่าจะเป็นได้ แม็กซิมา และไม่นี่ ม๊า แค่
เหมือนความน่าจะเป็นในปัญหาแบบมิติเดียว ตัวอย่างเช่น ถ้าเราให้