In the calculation, heat transfer a

In the calculation, heat transfer and flow resistance are researched at the same Reynolds number of 200 when the value of C0 defined as intensity coefficient changes. From Eq. (6), C0 is the constraint coefficient of fluid power consumption, and it corresponds to certain fluid power consumption. So Figs. 2e5 show the optimum velocity and temperature field at different value of fluid power consumption. From Eq. (14), the value of C0 is related to the intensity of additional force. That is to say, the intensity of additional force is different in the flow whose fluid power consumption has different value, and the optimum field and the performance of heat transfer and flow resistance are different. Figs. 2e5 show the temperature field and radial velocity vector at different values of C0. All the graphics are taken from the cross-section of the tube where L ¼ 1400 mm. When C0 is too large, the calculation cannot get a convergent solution. In comparison with the flow in a circular tube, longitudinal vortexes are formed in the flow structure when C0 is set appropriate values. From Fig. 2, it can be found that when the value of C0 is small, the intensity of virtual heat field is weak and the number of vortexes is four. The range of influence on flow field by vortexes is wide both in the core flow and near the tube wall. The
form of temperature field is changed from concentric circles to two

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในการคำนวณการถ่ายเทความร้อนและความต้านทานการไหลจะวิจัยที่หมายเลขเดียวกันของนาดส์ 200 เมื่อค่าของ C0 ที่กำหนดไว้เป็นค่าสัมประสิทธิ์การเปลี่ยนแปลงความเข้ม จากสมการ (6), C0 เป็นค่าสัมประสิทธิ์ข้อ จำกัด ของการใช้พลังงานน้ำและมันสอดคล้องกับการใช้พลังงานบางของเหลว ดังนั้นมะเดื่อ 2e5 แสดงความเร็วที่เหมาะสมและสนามอุณหภูมิมูลค่าที่แตกต่างกันของการใช้พลังงานน้ำ จากสมการ (14) ค่าของ C0 ที่เกี่ยวข้องกับความรุนแรงของแรงที่เพิ่มขึ้น กล่าวคือความรุนแรงของแรงที่แตกต่างกันในการไหลที่มีการใช้พลังงานน้ำมีค่าที่แตกต่างกันและเขตที่เหมาะสมและประสิทธิภาพของการถ่ายเทความร้อนและความต้านทานการไหลที่แตกต่างกัน มะเดื่อ 2e5 แสดงเขตอุณหภูมิและเวกเตอร์ความเร็วรัศมีค่าที่แตกต่างกันของ C0 กราฟิกทั้งหมดจะถูกนำมาจากข้ามส่วนของท่อที่ L ¼ 1,400 มม เมื่อ C0 มีขนาดใหญ่เกินไปการคำนวณไม่สามารถได้รับการแก้ปัญหาที่มาบรรจบกัน ในการเปรียบเทียบกับการไหลในท่อกลมที่ vortexes ยาวจะเกิดขึ้นในโครงสร้างการไหล C0 เมื่อมีการตั้งค่าที่เหมาะสม จากรูป 2 ก็สามารถที่จะพบว่าเมื่อค่าของ C0 ที่มีขนาดเล็กเข้มของสนามความร้อนเสมือนอ่อนแอและจำนวน vortexes เป็นสี่ ช่วงที่มีอิทธิพลในสนามการไหลโดย vortexes กว้างทั้งในการไหลเวียนของหลักและอยู่ใกล้ผนังหลอด
รูปแบบของสนามอุณหภูมิมีการเปลี่ยนแปลงจากวงกลมสอง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ในการคำนวณการถ่ายเทความร้อนและการไหลความต้านทานเป็นวิจัยที่เดียวกันเลขเรย์โนลด์ 200 เมื่อค่าของความเข้มการเปลี่ยนแปลงค่าสัมประสิทธิ์ C0 ที่กําหนดไว้ . จากอีคิว ( 6 ) , C0 เป็นข้อจำกัดของการใช้พลังงานระหว่างของไหลและมันสอดคล้องกับของเหลวบางอย่างการใช้พลังงาน ดังนั้นลูกมะเดื่อ .2e5 แสดงความเร็วที่เหมาะสมและสนามอุณหภูมิที่ค่าต่างๆของการใช้พลังงานของของไหล จากอีคิว ( 14 ) , ค่าของ C0 เกี่ยวข้องกับความรุนแรงของแรงเพิ่มเติม นั่นก็คือ ความเข้มของการบังคับเพิ่มเติมที่แตกต่างกันในการไหลของของไหลที่มีการใช้พลังงานมีมูลค่าแตกต่างกัน และเขตข้อมูลที่เหมาะสมและประสิทธิภาพถ่ายเทความร้อนและความต้านทานการไหลแตกต่างกันมะเดื่อ . 2e5 แสดงอุณหภูมิและค่าความเร็วเชิงรัศมีของเวกเตอร์สนามที่แตกต่างกันของ C0 . ภาพทั้งหมดถ่ายจากภาพตัดขวางของท่อที่ผม¼ 1400 มม. เมื่อ C0 มีขนาดใหญ่เกินไป , การคำนวณไม่สามารถแก้ปัญหาการ . ในการเปรียบเทียบกับการไหลในท่อกลม , กระแสลมหมุนได้ระยะยาวที่เกิดขึ้นในโครงสร้างการไหลเมื่อ C0 คือตั้งค่าที่เหมาะสม จากรูปที่ 2แล้ว จะพบว่าเมื่อค่าของ C0 เล็ก , ความเข้มสนามความร้อนเสมือนเป็นคนอ่อนแอและหมายเลขของกระแสลมหมุนได้เป็นสี่ ช่วงของอิทธิพลบนสนามการไหลตามกระแสลมหมุนได้กว้างทั้งในแกนการไหลและใกล้ผนังท่อ .
รูปสนามอุณหภูมิมีการเปลี่ยนแปลงจากศูนย์กลางวงกลมสอง