Using Eq. (3) variation in diffract

Using Eq. (3) variation in diffraction efficiency () with wavelength
at Bragg’s angle for different values of depth of refractive
index modulations of holocon recording has been plotted. While
drawing the curves care has been taken to ensure that criteria for
thick phase transmission holocons are fulfilled for which Eq. (3)
holds good [36]. A holocon is said to be thick if its Q parameter
(Q = 2d/n2) is greater or equal to 10 [37].
4. Experimental
4.1. Recording of holocons
Holocons are recorded using two coherent waves derived
from the same laser source. Out of two coherent waves one
is spherical wave and the other is a plane wave. Schematic
of the recording geometry is shown in Fig. 1 and photographs
of the recorded holocons in presence of fluorescent tube are
shown in Fig. 2(a)–(c). For present work holocons have been
recorded on high resolution silver halide plate PFG-01 (film
thickness d = 7 m and average refractive index n = 1.61) using
a He–Ne Laser of power 2 mW. The exposed film was processed
using standard procedure [38,39]. In order to study the
feasibility of spectral characteristics and performance analysis
of chromatic characteristics of holocons, three typical holocons
were recorded with different depth of refractive index modulations
(n1 = 0.014, 0.018 and 0.024). For spectral responses they
were illuminated with available wavelength sources ( = 488 nm,
514.5 nm, 532 nm and 632.8 nm) at the optimum Bragg position
for maximum efficiency operation and for chromatic characteristics
they were played back by a white light coming from a LED
source.
5. Optical characterization
5.1. Spectral characteristics
Using Eq. (3) variation in diffraction efficiency () with wavelength
at Bragg’s angle for different values of depth of refractive
index modulation are plotted in Fig. 3.
Fig. 3 shows that low depth of refractive index modulation of
holocon exhibits maximum efficiency in lower wavelength (ultraviolet)
region whereas its high depth of refractive index modulation
exhibits maximum efficiency in higher wavelength region (near
infrared) at a particular film thickness and at the same time the
intermediate depth of refractive index modulation are quite suitable
for visible range of the spectrum.
5.1.1. Feasibility studies
Recorded holocons were illuminated with available four different
wavelength sources ( = 488 nm, 514.5 nm, 532 nm and
632.8 nm) and angle of illuminations were optimized for maximum
diffraction efficiency in each case to ensure illumination on
Bragg’s angle [13]. Fig. 4 shows experimental curves for variation in
diffraction efficiency versus wavelength on illumination atthe optimum
Bragg position. Simulation curves are also drawn on the same
plot with the same specifications as that of the typically recorded
holocons using Kogelnik formula for diffraction efficiency. Experimental
curves are very close to simulated curves. In order to realize
all other simulation curves shown in Fig. 3, one has to achieve
Fig.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ใช้ Eq. (3) ความแปรปรวน()ประสิทธิภาพการเลี้ยวเบนกับความยาวคลื่นในมุมของ Bragg ค่าแตกต่างของความลึกของจักษุมีการลงจุดดัชนี modulations holocon บันทึก ในขณะที่วาดเส้นโค้งดูแลนำส่งเพื่อให้แน่ใจว่าเงื่อนไขสำหรับholocons หนาระยะส่งจะดำเนินการใด Eq. (3)ถือดี [36] Holocon ที่ว่า จะหนาถ้าพารามิเตอร์ของ Q(Q = 2 2 d/n) มากกว่า หรือเท่ากับ 10 [37]4. ทดลอง4.1 การบันทึกของ holoconsHolocons จะถูกบันทึกโดยใช้คลื่น coherent สองมาจากแหล่งเดียวของเลเซอร์ จากสอง coherent คลื่นหนึ่งเป็นคลื่นทรงกลม และอื่น ๆ ที่เป็นคลื่นระนาบ แผนผังวงจรบันทึกการแสดงใน Fig. 1 และภาพเรขาคณิตholocons บันทึกไว้ในของหลอดเรืองแสงมีแสดงใน Fig. 2(a)–(c) ได้รับ holocons ทำงานอยู่บันทึกในความละเอียดสูงโฟจาน PFG-01 (ฟิล์มd ความหนา = 7 เมตรและค่าเฉลี่ยดรรชนีหักเห n = 1.61) ใช้เลเซอร์เขา – มุของพลังงาน 2 mW มีการประมวลผลฟิล์มสัมผัสโดยใช้กระบวนการมาตรฐาน [38,39] เพื่อศึกษาการความเป็นไปได้ของลักษณะสเปกตรัมและวิเคราะห์ประสิทธิภาพลักษณะเครื่องตั้งสายของ holocons, holocons 3 ทั่วไปบันทึกความลึกแตกต่างกันของดรรชนี modulations(n1 = 0.014, 0.018 และ 0.024) สำหรับสเปกตรัมการตอบสนองพวกเขามีอร่ามกับแหล่งที่มีความยาวคลื่น (= 488 nm514.5 นาโนเมตร 532 nm และ 632.8 nm) ที่ตำแหน่ง Bragg ที่เหมาะสมสำหรับการดำเนินงานมีประสิทธิภาพสูงสุด และ สำหรับลักษณะของเครื่องตั้งสายพวกเขาถูกเล่น โดยมาจาก LED เป็นแสงสีขาวแหล่งที่มา5. แสงจำแนก5.1. สเปกตรัมลักษณะใช้ Eq. (3) ความแปรปรวน()ประสิทธิภาพการเลี้ยวเบนกับความยาวคลื่นในมุมของ Bragg ค่าแตกต่างของความลึกของจักษุดัชนีเอ็มถูกลงจุดใน Fig. 3Fig. 3 แสดงความลึกที่ต่ำของเอ็มดรรชนีหักเหของholocon จัดแสดงประสิทธิภาพสูงสุดในความยาวคลื่นต่ำ (รังสีอัลตราไวโอเลต)ภูมิภาคในขณะที่ความลึกความสูงของจักษุดัชนีเอ็มจัดแสดงประสิทธิภาพสูงสุดในภูมิภาคความยาวคลื่นสูง (ใกล้อินฟราเรด) ที่ความหนาฟิล์มบาง และ ในเวลาเดียวกันความลึกกลางของดรรชนีเอ็มเหมาะมากสำหรับช่วงมองเห็น5.1.1. โครงการศึกษาHolocons บันทึกได้อร่าม ด้วยว่าง 4 ที่แตกต่างกันความยาวคลื่นแหล่ง (= 488 nm, 514.5 นาโนเมตร 532 nm และ632.8 nm) และมุมของ illuminations ถูกปรับสูงสุดประสิทธิภาพการเลี้ยวเบนในแต่ละกรณีเพื่อให้แสงสว่างบนมุมของ Bragg [13] Fig. 4 แสดงเส้นโค้งการทดลองสำหรับการเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพการเลี้ยวเบนเมื่อเทียบกับความยาวคลื่นในแสงสว่างที่มีประสิทธิภาพสูงสุดตำแหน่ง Bragg เส้นโค้งการจำลองจะยังใช้เหมือนกันมีข้อกำหนดเดียวกันตามที่บันทึกไว้โดยทั่วไปการลงจุดholocons โดยใช้สูตร Kogelnik สำหรับประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน ทดลองเส้นโค้งอยู่ใกล้กับเส้นโค้งเลียนแบบ เพื่อให้ทราบถึงทั้งหมดอื่น ๆ การจำลองเส้นโค้งแสดงใน Fig. 3 มีเพื่อให้บรรลุฟิก

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

โดยใช้สมการ (3) การเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน ()
ที่มีความยาวคลื่นที่มุมBragg
สำหรับค่าที่แตกต่างของความลึกของการหักเหของแสงการปรับดัชนีของการบันทึกholocon ได้รับการพล็อต ในขณะที่การวาดเส้นโค้งการดูแลที่ได้รับการดำเนินการเพื่อให้แน่ใจว่าเกณฑ์ที่ว่าสำหรับการส่งขั้นตอนหนาholocons เป็นจริงที่สม (3) ถือดี [36] holocon กล่าวจะหนาถ้าพารามิเตอร์ Q (Q = 2? d / n? 2) มากกว่าหรือเท่ากับ 10 [37]. 4 การทดลอง4.1 บันทึก holocons Holocons ถูกบันทึกโดยใช้สองคลื่นที่สอดคล้องกันที่ได้มาจากแหล่งเดียวกันเลเซอร์ ออกจากสองคลื่นหนึ่งที่เชื่อมโยงกันเป็นคลื่นทรงกลมและอื่น ๆ ที่เป็นคลื่นเครื่องบิน แผนผังของเรขาคณิตบันทึกจะแสดงในรูป 1 และรูปถ่ายของholocons บันทึกไว้ในการปรากฏตัวของหลอดนีออนจะแสดงในรูป 2 (ก) - (ค) สำหรับ holocons การทำงานในปัจจุบันได้รับการบันทึกลงบนแผ่นความละเอียดลิดเงินPFG-01 สูง (ภาพยนตร์หนาd = 7 เมตรและดัชนีหักเห n เฉลี่ย = 1.61) โดยใช้เขา-Ne เลเซอร์ 2 อำนาจ mW ภาพยนตร์เรื่องนี้ได้รับการเปิดเผยการประมวลผลโดยใช้ขั้นตอนมาตรฐาน [38,39] เพื่อที่จะศึกษาความเป็นไปได้ของลักษณะสเปกตรัมและการวิเคราะห์ประสิทธิภาพของลักษณะสีของholocons สาม holocons ทั่วไปที่ถูกบันทึกไว้มีความลึกที่แตกต่างกันของการปรับดัชนีหักเห(n1 = 0.014, 0.018 และ 0.024) สำหรับการตอบสนองสเปกตรัมที่พวกเขาได้รับการส่องสว่างที่มีแหล่งที่มาของคลื่นที่มีอยู่ (= 488 นาโนเมตร 514.5 นาโนเมตร 532 นาโนเมตรและ 632.8 นาโนเมตร) ที่ตำแหน่งแบรกก์ที่ดีที่สุดสำหรับการดำเนินงานอย่างมีประสิทธิภาพสูงสุดและลักษณะสีที่พวกเขากำลังเล่นด้วยแสงสีขาวที่มาจากLED แหล่งที่มา . 5 ลักษณะออฟติคอล5.1 ลักษณะสเปกตรัมโดยใช้สมการ (3) การเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน () ที่มีความยาวคลื่นที่มุมBragg สำหรับค่าที่แตกต่างของความลึกของการหักเหของแสงการปรับดัชนีจะมีพล็อตในรูป 3. รูป 3 แสดงให้เห็นว่าระดับความลึกต่ำของการปรับดัชนีหักเหของholocon การจัดแสดงนิทรรศการมีประสิทธิภาพสูงสุดในความยาวคลื่นต่ำ (อัลตราไวโอเลต) ภูมิภาคในขณะที่ความลึกสูงของการปรับดัชนีหักเหการจัดแสดงนิทรรศการมีประสิทธิภาพสูงสุดในภูมิภาคความยาวคลื่นที่สูงขึ้น(ใกล้อินฟราเรด) ที่ความหนาของฟิล์มโดยเฉพาะอย่างยิ่งและในเวลาเดียวกันลึกกลางของการปรับดัชนีหักเหค่อนข้างเหมาะสำหรับช่วงที่มองเห็นได้ของสเปกตรัม. 5.1.1 ศึกษาความเป็นไปบันทึก holocons ส่องกับที่มีอยู่สี่ที่แตกต่างกันแหล่งความยาวคลื่น(= 488 นาโนเมตร 514.5 นาโนเมตร 532 นาโนเมตรและ632.8 นาโนเมตร) และมุมของ illuminations ถูกเหมาะสำหรับสูงสุดประสิทธิภาพเลนส์ในแต่ละกรณีเพื่อให้แน่ใจว่าการส่องสว่างในมุมแบร็ก[13] มะเดื่อ. 4 แสดงเส้นโค้งการทดลองสำหรับการเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพการเลี้ยวเบนเมื่อเทียบกับความยาวคลื่นในการส่องสว่างที่เหมาะสมatthe ตำแหน่งแบรกก์ เส้นโค้งนอกจากนี้ยังมีการจำลองการวาดบนเดียวกันพล็อตที่มีคุณสมบัติเช่นเดียวกับที่มีการบันทึกมักจะholocons ใช้สูตร Kogelnik ให้มีประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน ทดลองโค้งอยู่ใกล้กับเส้นโค้งจำลองมาก เพื่อให้ตระหนักถึงโค้งจำลองอื่น ๆ ที่แสดงในรูป 3 คนมีเพื่อให้บรรลุรูป

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

การใช้อีคิว ( 3 ) การเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน ( ) ที่มีความยาวคลื่น
ที่มุม Bragg เป็นค่าที่แตกต่างกันของความลึกของสายตา
ดัชนีปรับเปลี่ยนของการบันทึก holocon ได้วางแผน ในขณะที่
วาดเส้นโค้งการดูแลได้รับการถ่ายเพื่อให้แน่ใจว่าเกณฑ์
หนาระยะส่ง holocons เป็นจริงที่อีคิว ( 3 )
ยังดี [ 36 ] เป็น holocon กล่าวจะหนา ถ้า Q พารามิเตอร์
( Q = 2  D / N  2 ) มากกว่าหรือเท่ากับ [ 37 ] 10 .
4 ทดลอง
4.1 . บันทึก holocons
holocons บันทึกไว้โดยใช้คลื่นสองติดต่อกันได้มา
จากแหล่งเลเซอร์เหมือนกัน จากสองติดต่อกันคลื่นหนึ่ง
คือคลื่นทรงกลม และอื่น ๆคลื่นระนาบ . แผนผัง
ของการบันทึกรูปทรงเรขาคณิตที่แสดงในรูปที่ 1 และรูปถ่าย
ของบันทึก holocons ในการแสดงตนของหลอดนีออน
แสดงในรูปคือ2 ( ) - ( C ) สำหรับ holocons งานปัจจุบันได้ถูกบันทึกในความละเอียดสูง
เงินเฮไลด์แผ่น pfg-01 ( ภาพยนตร์
D = 7 เมตร ความหนาเฉลี่ยดรรชนีหักเหเท่ากับ 1.61 ) โดยใช้
เขา– NE เลเซอร์พลังงาน 2 แห่ง สัมผัสภาพยนตร์ถูกดำเนินการโดยใช้กระบวนการมาตรฐาน
[ 38,39 ] เพื่อศึกษาความเป็นไปได้ของลักษณะสเปกตรัมและการแสดง

ของการวิเคราะห์ลักษณะของ holocons รงค์ ,สามโดยทั่วไป holocons
ที่ถูกบันทึกไว้กับความลึกที่แตกต่างกันของดรรชนีหักเหปรับเปลี่ยน
( N1 = 0.014 , 0.018 และ 0.024 ) สำหรับการตอบสนองพวกเขา
ถูกส่องสว่างด้วยแหล่งความยาวคลื่นของ ( =
514.5 488 นาโนเมตรนาโนเมตร 532 nm และ 632.8 nm ) ที่เหมาะสมนำตำแหน่ง
สำหรับการดำเนินงานมีประสิทธิภาพสูงสุดและคุณลักษณะรงค์
พวกเขาเล่นโดยมีแสงสีขาวออกมาจาก LED
แหล่งที่มา
5 แสงลักษณะ
5.1 ลักษณะการใช้อีคิว
( 3 ) การเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพของเลนส์ ( ) ที่มีความยาวคลื่น
ที่มุม Bragg เป็นค่าที่แตกต่างกันของความลึกของดัชนีจะวางแผนในการรักษา

รูปที่ 3 . รูปที่ 3 แสดงให้เห็นว่าการปรับความลึกต่ำดัชนีหักเหของ
holocon แสดงประสิทธิภาพสูงสุดในความยาวคลื่นลดลง ( อัลตราไวโอเลต )
ภูมิภาคของความลึกและสูงของดรรชนีหักเหเอฟเอ็ม
แสดงประสิทธิภาพสูงสุดในเขตที่สูง ( ความยาวคลื่นใกล้อินฟราเรดที่ถ่ายโดยเฉพาะ
) ความหนาและในเวลาเดียวกัน
ลึกปานกลางของดรรชนีหักเหเอฟเอ็มค่อนข้างเหมาะสำหรับช่วงของสเปกตรัมที่มองเห็นได้
.
5.1.1 . การศึกษาความเป็นไปได้
บันทึก holocons ได้รับความสว่างพร้อม 4
แหล่งที่มาของความยาวคลื่น ( = 488 นาโนเมตร 514.5 nm 532 nm และ
632.8 nm ) และมุมของแสงที่เหมาะสมเพื่อประสิทธิภาพสูงสุด
การเลี้ยวเบนในแต่ละกรณี เพื่อให้ส่องสว่างบน
แบร็กมุม [ 13 ] รูปที่ 4 แสดงเส้นโค้งสำหรับการทดลองการเปลี่ยนแปลงในประสิทธิภาพโดยเทียบกับความยาวคลื่นแสง

ในระดับที่เหมาะสมตามลำดับตำแหน่ง เส้นโค้งจำลองยังวาดบนเดียวกัน
พล็อตที่มีคุณสมบัติเช่นเดียวกับที่มักจะบันทึก
holocons ใช้สูตร kogelnik ประสิทธิภาพการเลี้ยวเบน เส้นโค้งทดลอง
สนิทกันจำลองเส้นโค้ง เพื่อทราบ
ทั้งหมดอื่น ๆจำลองเส้นโค้งแสดงในรูปที่ 3 , หนึ่งมีเพื่อให้บรรลุ

ฟิค