distribution (I,Jm2) of energy emi

distribution (I,Jm
2
) of energy emitted by a body is based
on Planck’s distribution law (Eq.(1)), for a given wavelength (l, m) and temperature (T,K).
Iðl;TÞ¼

8phc
l
5

e
hc=klT
1
1
ð1Þ
Where,his Planck’s constant (6$6310
34
Js); cis the
speed of light (310
8
ms1
), kis Boltzmann’s constant
(1$3810
23
JK
1
).
The total energy intensity (average power per unit area),
I of an object is the spectral emittance (Il
) integrated over
all wavelengths, i.e.
IT¼
ZN
0
ITdl ð2Þ
IT¼
ZN
0

8phc
l
5

e
hc=klT
1
1
dl ð3Þ
Integration of Eq. (3) gives the StefaneBoltzmann law
(Eq. (4)):
W¼

2p
5
k
4
15c
2
h
3

T
4
¼sT
4
ð4Þ
WhereWis the energy flux emitted per unit area (W/m
2
);c
is the speed of light in a vacuum,his Planck’s constant and
kis Boltzmann’s constant,sis the StefaneBoltzmann constant (5.6710
8
Wm2
K
4
) and Tis temperature (K).
This law is only valid for an idealized black body (i.e. perfect energy absorber); for real objects an additional term,
the object’s emissivity (e), is required:
W¼3sT
4
ð5Þ
The measurement ofWis an indicator of the temperature
of the emitting object. This is the fundamental concept behind thermal imaging.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

กระจาย (I เจเอ็ม2) ของพลังงานที่ออกมาจากร่างกายอยู่บนของกระจายพลังค์ (Eq.(1)) กำหนดความยาวคลื่น (l, m) และอุณหภูมิ (T, K)IðlTÞ¼8phcl5อีhc = klT11ð1Þของพลังค์เขาของค่าคงที่ (6$ 63 1034Js); cisความเร็วของแสง (3 108ms 1), kis ตัวโบลทซ์มานน์ค่าคงตัวของ(1$ 10 3823JK1).ความเข้มของพลังงานรวม (ค่าเฉลี่ยพลังงานต่อหน่วยพื้นที่),ฉันของวัตถุเป็น emittance สเปกตรัม (Il) รวมกว่าความยาวคลื่นทั้งหมด เช่นIT¼ZN0ITdl ð2ÞIT¼ZN08phcl5อีhc = klT11dl ð3Þรวม Eq. (3) ให้กฎหมาย StefaneBoltzmann(Eq. (4)):W¼2p5k415c2h3T4¼sT4ð4ÞWhereWis ไหลพลังงานออกมาต่อหน่วยพื้นที่ (W/m2); cคือความเร็วของแสงในสุญญากาศ ค่าคงของเขาของพลังค์ และคง kis ตัวโบลทซ์มานน์ sis คง StefaneBoltzmann (5.67 108Wm 2K4) และมอก.อุณหภูมิ (K)กฎหมายนี้ได้เฉพาะการ idealized ดำ (เช่นพลังงานสมบูรณ์แบบวิบาก); สำหรับวัตถุจริงที่ระยะเพิ่มเติมemissivity วัตถุ (e), จำเป็น:W¼3sT4ð5ÞOfWis การประเมินตัวบ่งชี้ของอุณหภูมิของวัตถุ emitting นี่คือแนวคิดพื้นฐานอยู่เบื้องหลังภาพความร้อน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

การกระจาย (ผม Jm
2?
) ของพลังงานที่ปล่อยออกมาจากการที่ร่างกายจะขึ้นอยู่
กับกฎหมายการกระจายของพลังค์ (สมการ (1).) สำหรับความยาวคลื่นที่กำหนด (L, M) และอุณหภูมิ (T, K).
idl; TÞ¼
?
8phc
ลิตร
5
??
อี
HC = KLT
1?
?? 1
ð1Þ
ที่ไหน, มักซ์พลังค์ของเขาอย่างต่อเนื่อง (6 $ 63 10?
34?
Js); CIS
ความเร็วของแสง (3 10
8
มิลลิวินาที? 1
) kis Boltzmann ของ
(1 $ 38? 10
? 23
JK
1
).
ความเข้มของพลังงานทั้งหมด (พลังงานเฉลี่ยต่อหน่วยพื้นที่)
ผมของวัตถุเป็น emittance สเปกตรัม (Il
) บูรณาการกว่า
ทุกความยาวคลื่นคือ
IT¼
ZN
0
ITdl ð2Þ
IT¼
ZN
0
?
8phc
ลิตร
5
??
อี
HC = KLT
1
?? 1
เดซิลิตรð3Þ
บูรณาการของสมการ (3) ให้กฎหมาย StefaneBoltzmann
(สมการ (4).)
W¼
?
2p
5
k
4
15c
2
ชั่วโมง
3
?
T?
4
¼sT
4
ð4Þ
WhereWis การไหลของพลังงานที่ปล่อยออกมาต่อหน่วยพื้นที่ (W / เมตร
2
) ค
เป็น ความเร็วของแสงในสูญญากาศ, คงตัวของพลังค์และเขา
kis Boltzmann ของ SIS คง StefaneBoltzmann (5.67? 10
? 8
Wm 2
K
? 4
) และอุณหภูมิพ่อ (K).
กฎหมายฉบับนี้จะใช้ได้เฉพาะสำหรับตัวสีดำที่เงียบสงบ ( เช่นโช้คพลังงานที่สมบูรณ์แบบ); สำหรับวัตถุจริงระยะเพิ่มเติม
การแผ่รังสีของวัตถุ (จ) เป็นสิ่งจำเป็น:
W¼3sT
4
ð5Þ
วัด ofWis ตัวบ่งชี้ของอุณหภูมิ
ของวัตถุเปล่งแสง นี้เป็นแนวคิดพื้นฐานที่อยู่เบื้องหลังการถ่ายภาพความร้อน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

การกระจาย ( JM 
2
) ของพลังงานที่ปล่อยออกมาจากร่างกายโดย
กฎหมายกระจายพลังค์ ( อีคิว ( 1 ) ) ให้ความยาวคลื่น ( M , L ) และอุณหภูมิ ( T , k )
ฉันð l ; t Þ¼

L
5 8phc 

 
E
HC = klt
 1
1
  ð 1 Þ
ที่ของเขา ค่าคงที่ของพลังค์ ( 6 $ 63  10
 34
JS ) ; CIS
ความเร็วแสง ( 3  10
8
นางสาว  1
)
( ค่าคงที่ของคิส โบลทซ์มันน์ 1 $ 38  10


 23 JK  1
)
ความเข้มพลังงาน ( พลังงานเฉลี่ยต่อหน่วยพื้นที่ )
ชั้นของวัตถุคือ emittance สเปกตรัม ( IL
) รวมกว่า

มัน¼ทุกความยาวคลื่น เช่น Zn
0

itdl ð 2 Þ

มัน¼สังกะสี
0

8phc
L
5
 
E
HC = klt
 1
1
  DL ð 3 Þ
บูรณาการอีคิว ( 3 ) ให้ stefaneboltzmann กฎหมาย
( อีคิว ( 4 ) :
w

¼  2p
5
k
4
2
H
15c
3
 T
4

 ¼เซนต์
4
ð 4 Þ
wherewis พลังงาน ฟลักซ์ พลังงานต่อหน่วยพื้นที่ ( W / m
2

) ; c เป็นความเร็วแสงในสูญญากาศ ของเขาค่าคงที่ของพลังค์และ
คิซโบลทซ์มันน์ค่าคงที่ของพี่ที่ stefaneboltzmann คงที่ ( 5.67  10
8
 WM  2
k
 4
) และ มอก. อุณหภูมิ ( k )
กฎหมายนี้จะใช้ได้เฉพาะสำหรับวัตถุดำในอุดมคติ ( เช่นสมบูรณ์แบบดูดพลังงาน ) ; สำหรับระยะเวลาเพิ่มเติมของจริง
emissivity ของวัตถุ ( E ) จะต้อง :
w ¼ 3st
4
5
ofwis ðÞการวัดตัวบ่งชี้อุณหภูมิ
ของปล่อยวัตถุนี่เป็นแนวคิดที่อยู่เบื้องหลังการถ่ายภาพความร้อน