We describe a MGB approach for ultr

We describe a MGB approach for ultrasonic beam propagation
shown in Fig. 1, where a single Gaussian beam is radiated from a
circular source and travels in solid media composed of two
anisotropic solids and an interface. We assume the beam
propagation along symmetry directions of anisotropic solids and
a normal interface with respect to the beam path. Thus, the x1–x3
plane in Fig. 1 constitutes a symmetry plane and the x3-axis
represents one of the symmetry directions. For the geometry of
Fig. 1, a Gaussian velocity profile for either a P-, SV- or SH-wave is
present at the source and propagates as a Gaussian beam into the
solid 1. In Fig. 1, V1(0) and M1(0) are the known starting amplitude
and phase values in the Gaussian at the source location ð x˜3 Þ.
The propagation distance x˜3 is measured along the central axis of
the Gaussian beam, x3. (x1,x2) are coordinates perpendicular to x3
with x1 in the plane of incidence and x2 normal to that plane.
The velocity amplitude and phase of a propagating Gaussian
beam in the solid can be completely described by solving the
paraxial wave equation (Huang, 2005). For the geometry of Fig. 1,
the particle velocity in the Gaussian beam at a distance x3 ¼ x˜3

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เราอธิบายวิธี MGB สำหรับเผยแพร่แสงอัลตราโซนิกแสดงใน Fig. 1 ซึ่ง radiated Gaussian ลำเดียวจากการต้นแบบวงกลมและการเดินทางในสื่อที่เป็นของแข็งประกอบด้วยสองของแข็ง anisotropic และอินเทอร์เฟซ เราคิดว่าคานเผยแพร่ไปตามทิศทางการสมมาตรของของแข็ง anisotropic และอินเทอร์เฟซแบบปกติกับเส้นทางของลำแสง ดังนั้น x 1 – x 3เครื่องบินใน Fig. ถือเป็นระนาบสมมาตรและแกน x 3แสดงทิศทางสมมาตรอย่างใดอย่างหนึ่ง สำหรับเรขาคณิตของเป็นโพรไฟล์ความเร็ว Gaussian P- ญา - หรือ คลื่น SH fig. 1ปัจจุบันที่แหล่งที่มา และแพร่กระจายเป็น Gaussian แสงในการของแข็ง 1 Fig. 1, V1(0) และ M1(0) เป็นคลื่นเริ่มรู้จักและค่าระยะใน Gaussian ที่แหล่งที่ตั้งð x˜3 Þวัดแกนกลางของ x˜3 ระยะแพร่กระจายGaussian คาน x 3 (x 1, x 2) มีพิกัดตั้งฉาก x 31 x ในระนาบที่เกิดและที่เครื่องบินปกติ 2 xความเร็วคลื่นและเฟสของ Gaussian เผยแพร่ลำแสงในของแข็งสามารถทั้งอธิบาย โดยแก้paraxial คลื่นสมการ (หวง 2005) สำหรับเรขาคณิต Fig. 1ความเร็วของอนุภาคใน Gaussian ในคานที่ระยะห่าง x 3 ¼ x˜3

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เราอธิบายวิธีการ MGB สำหรับการขยายพันธุ์แสงอัลตราโซนิก
แสดงในรูป 1 ที่คานเสียนเดียวจะแผ่จาก
แหล่งที่มาและการเดินทางเป็นวงกลมในสื่อที่เป็นของแข็งประกอบด้วยสอง
ของแข็ง anisotropic และอินเตอร์เฟซ เราคิดคาน
การขยายพันธุ์ไปตามทิศทางที่สมมาตรของของแข็ง anisotropic และ
อินเตอร์เฟซที่ปกติที่เกี่ยวกับเส้นทางคาน ดังนั้น x1-x3
เครื่องบินในรูป 1 ถือว่าเป็นเครื่องบินสมมาตรและ x3 แกน
เป็นหนึ่งในทิศทางที่สมมาตร สำหรับรูปทรงเรขาคณิตของ
รูป 1 รายละเอียดความเร็วเสียนสำหรับทั้ง P-, SV- หรือ SH-คลื่น
ในปัจจุบันที่แหล่งที่มาและแพร่กระจายเป็นเสียนคานเข้าไป
เป็นของแข็ง 1. ในรูป 1 V1 (0) และ M1 (0) มีความกว้างเริ่มต้นเป็นที่รู้จัก
และค่านิยมในขั้นตอนการเสียนที่มาตั้งð x~3 Þ.
x~3 ระยะการขยายพันธุ์เป็นวัดตามแนวแกนกลางของ
คานเสียน, x3 . (x1, x2) มีพิกัดตั้งฉากกับ x3
กับ x1 ในระนาบของอุบัติการณ์และ x2 ปกติเครื่องบินที่.
กว้างความเร็วและขั้นตอนของการแพร่กระจายเสียน
ในคานแข็งที่สามารถอธิบายได้อย่างสมบูรณ์โดยการแก้
สมการคลื่น paraxial (หวาง 2005) สำหรับรูปทรงเรขาคณิตของรูป 1,
ความเร็วของอนุภาคในคานเสียนที่ระยะ x3 ¼ x~3

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เราอธิบายวิธีการขยายพันธุ์ mgb ultrasonic คาน
แสดงในรูปที่ 1 ซึ่งเป็นลำแสงเสียน เดียว ที่เกิดจาก
วงกลมแหล่งและการเดินทางในของแข็งสื่อประกอบด้วยสอง
อุบของแข็ง และการติดต่อ เราสมมติว่าคาน
ขยายพันธุ์ตามสมมาตรเส้นทางของของแข็งและ Anisotropic
อินเตอร์เฟซปกติ ส่วนคาน เส้นทาง ดังนั้น , X1 X3
( ในรูปเครื่องบิน1 ถือเป็นระนาบสมมาตรและ X3
เป็นหนึ่งในแกนสมมาตรเส้นทาง ในเรขาคณิตของ
รูปที่ 1 โปรไฟล์ความเร็วของเกาส์สำหรับทั้งพี - เอส - หรือคลื่น SH เป็น
ปัจจุบันและแหล่งแพร่กระจายเป็น Gaussian คานเข้าไป
ของแข็ง 1 ในรูปที่ 1 , V1 ( 0 ) และ M1 ( 0 ) หรือที่เรียกว่าแอมพลิจูด
และค่าระยะเริ่มต้นในลักษณะที่แหล่งที่ตั้งð x ˜
3 Þ .การขยายพันธุ์ระยะทาง x ˜ 3 วัดพร้อมแกนกลางของคาน
) X3 . ( x1 , x2 ) พิกัดตั้งฉากกับ X1 X3
ในระนาบของอุบัติการณ์และ X2 ปกติกับเครื่องบิน
ความเร็วขนาดและเฟสของการขยายพันธุ์เสียน
คานในของแข็งสามารถอธิบายได้อย่างสมบูรณ์โดยการแก้สมการคลื่น paraxial
( Huang , 2005 ) สำหรับรูปทรงของรูปที่ 1
,ที่ความเร็วของอนุภาคในลำแสงเสียนที่ระยะทาง¼ x3 X ˜ 3