In the following discussion, the wa

In the following discussion, the wave run-up and wave force of the above cylinders with cosine-type perturbation cross-sections is analyzed considering the effects of the rotation angle, as defined in Fig. 2. As an example, the parameters of ε and ka0 are set as 0.05
and 2, respectively. Because the geometric shape of the cylinder in
the cases of nr = 1 is approximately similar to a circle, the effects of
the rotation angle are very small for such a geometrical shape.
Therefore, the following analysis focused mainly on the cases of
2 ≤ nr ≤ 5.
Fig. 11 shows the wave run-up profiles around the cylinders
under various rotational angles. The effects of the rotation angle
are very small for the case of nr = 2 because the configuration of
the cross-section is close to the circle. In this case, a very slight
variation of the wave run-up curves versus the rotation angle can be observed from Fig. 11(a) for the whole circle. For all of the geometrical shapes, the maximum wave run-up often occurs somewhere upstream. With the increase of nr , the variation of the
wave run-up of the upstream portion of the circle becomes more
obvious and is significantly affected by the more complex geo- metrical shape of the cylindrical surface, as shown in Fig. 11(b)-(d). From the analysis results, the wave run-up at the downstream part
of the cylinder, especially at the specific location near θ ¼ 0° (or
θ ¼ 360°), is not sensitive to the geometry of the cross-section
Fig. 12 shows the maximum dimensionless wave force in the x- and y-direction versus the rotational angle in one period. The
maximum wave force for the case of nr = 1 is almost equal to the
maximum wave force of the circular cylinder, which can be the
oretically proven to be 0.275 and 0 for FX

and FY , respectively. The
pared with Fig. 11c and d. When nr ≥ 3, the fluctuation varies with
rotation angle decrease and the wave force in both directions

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ในการสนทนาต่อไปนี้ run-up ของคลื่น และคลื่น แรงถังข้างต้นกับโคไซน์ชนิด perturbation ส่วนข้ามการวิเคราะห์พิจารณาผลของมุมการหมุน เป็นตกลงในรูป 2 ตัวอย่างเช่น εและ ka0 มีการกำหนดพารามิเตอร์เป็น 0.05และ 2 ตามลำดับ เนื่องจากรูปทรงทางเรขาคณิตของกระบอกในกรณีของ nr = 1 คือประมาณคล้ายกับวง ผลกระทบของมุมการหมุนที่มีในรูปร่างทางเรขาคณิตเช่นดังนั้น การวิเคราะห์ต่อไปนี้มุ่งเน้นกรณีของ2 ≤ nr ≤ 5รูปที่ 11 แสดง profiles run-up ของคลื่นรอบตัวถังภายใต้มุมหมุนต่าง ๆ ผลของมุมการหมุนมีขนาดเล็กมากสำหรับกรณีของ nr = 2 เนื่องจากการกำหนดค่าของหน้าตัดรายขวางอยู่ใกล้กับวงกลม ในกรณีนี้ เล็กน้อยมากรูปแบบของเส้นโค้งคลื่น run-up กับมุมของการหมุนจะสังเกตได้จากรูป 11(a) สำหรับวงกลมทั้งหมด สำหรับรูปทรงเรขาคณิต run-up ของคลื่นสูงสุดมักจะเกิดขึ้นที่ใดที่หนึ่งต้นน้ำ มีการเพิ่มขึ้นของยางพารา การเปลี่ยนแปลงของการกลายเป็นคลื่น run-up ของส่วนต้นน้ำของวงกลมเพิ่มเติมชัดเจน และเป็นผลกระทบจากซับซ้อน geo - เกี่ยวกับการวัดรูปร่างของพื้นผิวทรงกระบอก significantly ดังแสดงในรูป 11(b)-(d) จากผลการวิเคราะห์ run-up คลื่นที่ส่วนปลายน้ำของลูกสูบ โดยเฉพาะอย่างยิ่งที่ค่าθ¼ใกล้ specific 0° (หรือค่าθ¼ 360 °), ไม่มีความสำคัญกับรูปทรงของหน้าตัดรายขวางการ12 รูปแสดงแรงคลื่นสูงสุด dimensionless ใน x - และ y-ทิศทางเทียบกับมุมหมุนในระยะเวลาหนึ่ง การแรงของคลื่นที่สูงสุดสำหรับกรณีของ nr = 1 จะเกือบเท่ากับการแรงของคลื่นที่สูงสุดของลูกสูบวงกลม ซึ่งสามารถพิสูจน์แล้วว่าเป็น 0.275 และ 0 สำหรับ FX oretically และปีงบ ประมาณ ตามลำดับ การบอดี้กับ 11 รูป c และ d เมื่อ nr ≥ 3, fluctuation แตกต่างกันกับหมุนมุมลดลงและแรงคลื่นในทั้งสองทิศทาง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในการอภิปรายต่อไปนี้คลื่นวิ่งขึ้นและแรงคลื่นของถังข้างต้นด้วยโคไซน์ชนิดก่อกวนข้ามส่วนการวิเคราะห์พิจารณาผลกระทบของมุมการหมุนขณะที่นิยามในรูป 2. ตัวอย่างเช่นพารามิเตอร์ของεและ ka0 มีการตั้งค่าเป็น 0.05
และ 2 ตามลำดับ เพราะรูปทรงเรขาคณิตของทรงกระบอกใน
กรณีของ NR = 1 จะอยู่ที่ประมาณคล้ายกับวงกลมผลกระทบของ
มุมการหมุนมีขนาดเล็กมากเช่นรูปทรงเรขาคณิต.
ดังนั้นการวิเคราะห์ต่อไปนี้มุ่งเน้นในกรณีของ
2 ≤ NR ≤ 5
รูป 11 แสดงให้เห็นคลื่นวิ่งขึ้นโปร Fi les รอบถัง
ภายใต้มุมหมุนต่างๆ ผลของมุมการหมุน
ที่มีขนาดเล็กมากสำหรับกรณีของ NR = 2 เพราะไฟล์โครงสร้าง Con Fi ของ
cross-section อยู่ใกล้กับวงกลม ในกรณีนี้เล็กน้อยมาก
รูปแบบของคลื่นโค้งวิ่งขึ้นเมื่อเทียบกับมุมการหมุนที่สามารถสังเกตได้จากรูป 11 (ก) สำหรับวงกลมทั้งหมด สำหรับทุกรูปทรงเรขาคณิตคลื่นสูงสุดวิ่งขึ้นมักจะเกิดขึ้นที่ไหนสักแห่งต้นน้ำ กับการเพิ่มขึ้นของยางธรรมชาติการเปลี่ยนแปลงของ
คลื่นวิ่งขึ้นของส่วนต้นน้ำของวงกลมจะมากขึ้น
อย่างเห็นได้ชัดและมีนัยสำคัญอย่างมีผลกระทบจากการที่ซับซ้อนมากขึ้นรูปร่างเมตริกภูมิศาสตร์ของพื้นผิวทรงกระบอกดังแสดงในรูป 11 (ข) - (ง) จากผลการวิเคราะห์คลื่นวิ่งขึ้นที่ส่วนปลายน้ำ
ของทรงกระบอกโดยเฉพาะอย่างยิ่งที่ speci Fi คที่ตั้งอยู่ใกล้กับθ¼ 0 ° (หรือ
θ¼ 360 °) เป็นไม่ไวต่อรูปทรงเรขาคณิตของข้ามส่วน
รูป 12 แสดงให้เห็นถึงความรุนแรงของคลื่นสูงสุดในมิติ X และ Y ทิศทางเมื่อเทียบกับมุมการหมุนในช่วงเวลาหนึ่ง
ความรุนแรงของคลื่นสูงสุดสำหรับกรณีของ NR = 1 ที่เกือบจะเท่ากับ
ความรุนแรงของคลื่นสูงสุดของถังกลมซึ่งสามารถ
พิสูจน์แล้ว oretically จะเป็น 0.275 และ 0 สำหรับ FX

และปีงบประมาณตามลำดับ
เทียบกับรูป 11C และ D เมื่อ NR ≥ 3 uctuation ชั้นแตกต่างกันไปกับ
การลดลงของมุมการหมุนและความรุนแรงของคลื่นทั้งสองทิศทาง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ในการสนทนาต่อไปนี้คลื่นขึ้นและแรงคลื่นของถังด้านบนด้วยโคไซน์ประเภทคงที่และวิเคราะห์พิจารณาผลของมุมในการหมุน , de จึงเน็ด ในรูปที่ 2 ตัวอย่าง พารามิเตอร์ของε ka0 และตั้งเป็น 0.05และ 2 ตามลำดับ เพราะรูปทรงเรขาคณิตของถังในกรณีของ NR = 1 ประมาณคล้ายกับ วงกลม ผลของมุมในการหมุนมีขนาดเล็กมากเช่นรูปทรงเรขาคณิต .ดังนั้น การวิเคราะห์ต่อไปนี้ เพื่อเน้นคดีของ2 ≤ NR ≤ 5รูปที่ 11 แสดงคลื่นวิ่งโปรจึงเลสรอบถังภายใต้การหมุนมุมต่าง ๆ ผลของการหมุน มุมมีขนาดเล็กมากสำหรับกรณีของ NR = 2 เพราะจึง guration ของคอนขนาดใกล้เคียงกับวงกลม ในกรณีนี้ น้อยมากรูปแบบของคลื่นวิ่งเส้นโค้งเมื่อเทียบกับองศาการหมุนสามารถสังเกตได้จากรูปที่ 11 ( ก ) สำหรับวงทั้ง สำหรับทั้งหมดของรูปทรงเรขาคณิต , วิ่งคลื่นสูงสุดมักจะเกิดขึ้นที่น้ำ ด้วยการเพิ่มของยาง , การเปลี่ยนแปลงของวิ่งขึ้น - คลื่นของส่วนเหนือวงกลมกลายเป็นเพิ่มเติมชัดเจน และ signi จึงลดลงอย่างมีนัยสําคัญเมื่อได้รับผลกระทบโดยกอ - เมตริกซับซ้อนมากขึ้นรูปร่างของพื้นผิวทรงกระบอก ดังแสดงในรูปที่ 11 ( B ) - ( D ) จากผลการวิเคราะห์ คลื่นวิ่งขึ้นไปที่ส่วนท้ายของทรงกระบอก โดยเฉพาะอย่างยิ่งที่ speci จึง C ที่อยู่ใกล้θ¼ 0 องศา ( หรือθ¼ 360 องศา ) , ไม่ไวต่อรูปทรงเรขาคณิตของภาคตัดขวางรูปที่ 12 แสดงให้เห็นสูงสุดไร้คลื่นแรงใน X - และ y-direction และมุมการหมุนในหนึ่งช่วงเวลา ที่คลื่นพลังสูงสุด สำหรับกรณีของ NR = 1 จะเท่ากับพลังคลื่นสูงสุดของทรงกระบอกกลมซึ่งสามารถoretically พิสูจน์ให้ 0.275 0 สำหรับ FX และและ ทำ ตามลำดับ ที่pared กับ 11B และ d ( ≥รูปเมื่อ 3 , fl uctuation แตกต่างกันด้วยลดมุมการหมุนและคลื่นแรงในทั้งสองทิศทาง