Huang et al. (2005b) suggest that the temporal
evolution of the model input (AE or cross-polar cap
potential drop) is important in determining the
equatorial ionospheric response. To illustrate this
point, we draw on the numerical simulation study of
Huba et al. (2005), who presented first simulations
of penetration electric fields using a fully coupled
self-consistent model of the inner magnetosphere
and global ionosphere (the thermospheric response
was not modeled self-consistently). The result we
are interested in is reproduced in Fig. 6. Fig. 6a
shows two inputs for model simulations, and Fig. 6b
shows the evolution of the simulated equatorial
ionospheric electric fields at the magnetic equator.
Model 1 in Fig. 6a is a step function and typical in
previous simulations (Senior and Blanc, 1984; Spiro
et al., 1988; Fejer et al., 1990b; Peymirat et al.,
2000). With such an input as the high-latitude
driver, the simulated penetration ionospheric electric
field is a large spike and decays very fast, as
depicted by Response 1 in Fig. 6b. In fact, this spiky
electric field is the response to the step increase of
the input in the leading edge. If Model 2 of Fig. 6a
with a rise time of 2 h is used as the high-latitude
driver in the simulations, the penetration electric
field has a large amplitude over a much longer time
interval, as depicted by Response 2 in Fig. 6b. The
detailed simulation result can be found in Huba
et al. (2005). Maruyama et al. (2005) use the
measured IMF and solar wind pressure as input in
their simulations with the CTIPe–RCM model and
find long-lasting penetration electric fields. The
observations of Huang et al. (2005b) and the
simulations of Huba et al. (2005) and Maruyama
et al. (2005) show that penetration electric fields can
indeed last for many hours without decay.
Huang et al, (2005b) แสดงให้เห็นว่าเวลา
วิวัฒนาการของรูปแบบการป้อนข้อมูล (AE หรือข้ามขั้วโลกหมวก
ที่มีศักยภาพลดลง) เป็นสิ่งสำคัญในการพิจารณา
การตอบสนอง ionospheric เส้นศูนย์สูตร เพื่อแสดงให้เห็นนี้
จุดที่เราวาดในการศึกษาการจำลองเชิงตัวเลขของ
Huba และคณะ (2005) ที่นำเสนอการจำลองแรก
ของสนามไฟฟ้าเจาะโดยใช้คู่อย่างสมบูรณ์
แบบด้วยตนเองที่สอดคล้องกันของสนามแม่เหล็กด้านใน
และชั้นบรรยากาศของโลก (การตอบสนอง thermospheric
ไม่ได้สร้างแบบจำลองด้วยตนเองอย่างต่อเนื่อง) ผลที่เรา
มีความสนใจในการทำซ้ำในรูปที่ 6 รูปที่ 6a
แสดงให้เห็นถึงสองปัจจัยการผลิตสำหรับการจำลองรูปแบบและรูปที่ 6b
แสดงให้เห็นถึงวิวัฒนาการของเส้นศูนย์สูตรจำลอง
สนามไฟฟ้า ionospheric ที่เส้นศูนย์สูตรแม่เหล็ก
รุ่นที่ 1 ในรูปที่ 6a เป็นฟังก์ชั่นขั้นตอนและทั่วไปใน
แบบจำลองก่อนหน้า (อาวุโสและ Blanc, 1984; สปิโร
et al., 1988; Fejer และคณะ, 1990b. Peymirat และคณะ.
2000) ด้วยเช่นการป้อนข้อมูลที่ละติจูดสูง
ขับรถเจาะจำลองไฟฟ้า ionospheric
สนามเป็นเหล็กแหลมขนาดใหญ่และสูญสลายอย่างรวดเร็วในขณะที่
ภาพโดยการตอบสนองในรูปที่ 1 6b ในความเป็นจริงนี้แหลมคม
สนามไฟฟ้าคือการตอบสนองการเพิ่มขึ้นในขั้นตอนของ
การป้อนข้อมูลในขอบชั้นนำ ถ้ารุ่นที่ 2 จากรูปที่ 6a
มีเวลาเพิ่มขึ้นจาก 2 ชั่วโมงจะใช้เป็นละติจูดสูง
ขับรถในการจำลอง, ไฟฟ้าเจาะ
สนามมีความกว้างขนาดใหญ่เมื่อเวลาผ่านไปนาน
ช่วงเวลาขณะที่ภาพโดยการตอบสนองในรูปที่ 2 6b
ผลการจำลองรายละเอียดสามารถพบได้ใน Huba
และคณะ (2005) Maruyama และคณะ (2005) ใช้
ความดันที่วัด IMF และพลังงานแสงอาทิตย์ลมเป็น input ใน
การจำลองของพวกเขาที่มีรูปแบบ CTIPe-RCM และ
หายาวนานเจาะสนามไฟฟ้า
สังเกตของ Huang et al, (2005b) และ
การจำลองของ Huba และคณะ (2005) และมารุยามะ
และคณะ (2005) แสดงให้เห็นการเจาะสนามไฟฟ้าสามารถที่
แน่นอนสุดท้ายสำหรับหลายชั่วโมงโดยไม่สลายตัว
การแปล กรุณารอสักครู่..