Because of its broad range of funct

Because of its broad range of functional applications,numerous kinds of perovskite structured ceramics have been widely studied. However, the properties of barium iron tantalate, Ba(Fe1/2Ta1/2)O3 (BFT),which has a perovskite structure is not well known and only few studies have been performed. In the late 1950s, Galasso et al. [1] reported that the crystal structure of BFT is cubic perovskite and the lattice parameter is about a = 4.056A ° .An interesting phenomenon quoted in the paper is that the BFT showed
ferroelectric properties even though it has a cubic perovskite structure. On the other hand, an ambiguous dielectric characteristic of BFT was reported by Agranovskaya representing only a large dielectric loss tangent above 1 with no further explanation. Later,more detail crystal structure analyses in BFT showed that it had a cubic symmetry that can not possess ferroelectric properties.
The B-site of Ba(Fe1/2Ta1/2)O3 is disordered [1] like other Pb-based perovskite relaxor ferroelectrics such as Pb(Fe1/2Ta1/2)O3, Pb(Sc1/2Ta1/2)O3, Pb(Fe1/2Nb1/2)O3,etc. These relaxor ferroelectrics are characterized by their broad dielectric transition, known as the diffused phase transition (DPT) with a strong frequency dispersion. This behavior is attributed to the presence of ions with different valence states at the B-sites of the A(B1B2)O3 perovskite structure [6]. Smolenskii and Agranovskaya [7] have explained it as it is due to the statistical fluctuations of ions at the B-sites, which leads to local heterogeneity and large variations in the Curie temperature. However, even though the B-site of BFT is disordered, it does not reveal a ferroelectric DPT phenomena due to the crystal structure of cubic symmetry. Dielectric loss relaxation of dielectric materials can be developed due to substitution of ions, hopping motion of small polarons, grain boundary effects, inhomogeneous phase, interfacial polarization, phase transition, ionic motion, etc. In this study, a peak of dielectric loss relaxation was observed in BFT
ceramics, which was not reported so far, and the mechanism of the relaxation was discussed.


The dielectric loss properties of Ba(Fe1/2Ta1/2)O3(BFT) ceramics, which has B-site disordered cubic perovskite structure were analyzed as functions of temperature and frequency. A dielectric loss relaxation peak in the vicinity of room temperature was observed and several assumptions were considered to explain the Debye-like dielectric loss relaxation phenomena in BFT. The dielectric loss relaxation process in BFT takes place by random electrical field or polarization fluctuation from the B-site cation valence mismatch in BFT crystal. Moreover, the very low pre-exponential factor for the relaxation times (s0f10
7 s) also supports the assumption of ionic thermal motion.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เนื่องจากความหลากหลายของโปรแกรมประยุกต์ทำงาน หลายชนิดของเซรามิกส์โครงสร้าง perovskite มีรับกันอย่างแพร่หลายศึกษา อย่างไรก็ตาม คุณสมบัติของ tantalate เหล็กแบเรียม Ba (Fe1/2Ta1/2) O3 (BFT), ซึ่งมีโครงสร้าง perovskite เป็นไม่รู้จักกัน และได้ทำการศึกษาเพียงเล็กน้อยเท่านั้น ในสายมินิ Galasso et al [1] รายงานว่า โครงสร้างผลึกของ BFT perovskite ลูกบาศก์ และพารามิเตอร์โครงตาข่ายประกอบกำลังเป็น = 4.056A °เป็นปรากฏการณ์น่าสนใจเสนอราคาในเอกสารว่า BFT ที่พบ
ferroelectric คุณสมบัติแม้มีโครงสร้าง perovskite ลูกบาศก์ ในทางตรงข้าม มีลักษณะเป็นฉนวนไม่ชัดเจนของ BFT รายงาน โดย Agranovskaya แสดงเฉพาะขนาดใหญ่ขาดทุนเป็นฉนวนแทนเจนต์เหนือ 1 มีคำอธิบายไป ภายหลัง เพิ่มเติมวิเคราะห์โครงสร้างผลึกละเอียดใน BFT แสดงให้เห็นว่า มันมีสมมาตรลูกบาศก์ที่สามารถมีคุณสมบัติของ ferroelectric
ไซต์ B ของบา (Fe1/2Ta1/2) O3 เป็น disordered [1] เช่นอื่น ๆ relaxor ferroelectrics การ perovskite ที่ใช้ Pb Pb (Fe1/2Ta1/2) O3, O3 Pb (Sc1/2Ta1/2) Pb (Fe1/2Nb1/2) O3 ฯลฯ Ferroelectrics relaxor เหล่านี้มีลักษณะ โดยความกว้างเป็นฉนวนเปลี่ยน เป็นระยะแต่เปลี่ยน (DPT) มีการแพร่กระจายความถี่ของแรง พฤติกรรมนี้เป็นบันทึกของประจุกับอเมริกาเวเลนซ์ต่าง ๆ ในไซต์ B ของโครงสร้าง perovskite O3 (B1B2) [6] Smolenskii และ Agranovskaya [7] ได้อธิบายมันเป็นมันเนื่องจากความผันผวนทางสถิติของประจุที่ B-เว็บไซต์ ที่ heterogeneity ท้องถิ่นและรูปแบบขนาดใหญ่อุณหภูมิปีแอร์กูรี อย่างไรก็ตาม แม้ว่าไซต์ B ของ BFT เป็น disordered มันไม่เปิดเผยเป็นปรากฏการณ์ DPT ferroelectric เนื่องจากโครงสร้างผลึกของสมมาตรลูกบาศก์ ขาดทุนเป็นฉนวนเป็นวัสดุที่เป็นฉนวนสามารถพัฒนาได้เนื่องจากผลของประจุ กระโดดเคลื่อนไหว polarons เล็ก ผลข้าวขอบ ระยะใช้งาน โพลาไรซ์ interfacial เปลี่ยนระยะ เคลื่อนไหว ionic ฯลฯ ในการศึกษานี้ สูงสุดของการพักผ่อนขาดทุนเป็นฉนวนถูกสังเกตใน BFT
เคลือบ ที่ไม่ถูกรายงานมาก และได้รับการอธิบายกลไกของการพักผ่อนที่


คุณสมบัติขาดทุนเป็นฉนวนของเครื่องเคลือบ Ba(Fe1/2Ta1/2)O3(BFT) ซึ่งได้มีวิเคราะห์โครงสร้าง perovskite disordered ลูกบาศก์เป็นฟังก์ชันของอุณหภูมิและความถี่ในไซต์ B สูงสุดเป็นขาดทุนเป็นฉนวนที่ดีอุณหภูมิห้องถูกสังเกต และสมมติฐานหลายได้ถืออธิบายปรากฏการณ์เป็นขาดทุนเป็นฉนวนเหมือน Debye ใน BFT การผ่อนคลายขาดทุนเป็นฉนวนใน BFT เกิดขึ้น โดยสุ่มไฟฟ้าเขตหรือโพลาไรซ์ความผันผวนจากไซต์ B cation เวเลนซ์ไม่ตรงกันในคริสตัล BFT นอกจากนี้ ตัวก่อนเนนต่ำมากเวลาพักผ่อน (s0f10 7 s) ยัง สนับสนุนสมมติฐานของ ionic เคลื่อนไหวความร้อน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เพราะความหลากหลายของการใช้งานฟังก์ชั่นหลายชนิดเซรามิกที่มีโครงสร้าง perovskite ได้รับการศึกษาอย่างกว้างขวาง อย่างไรก็ตามคุณสมบัติของแบเรียม tantalate เหล็ก, Ba (Fe1/2Ta1/2) O3 (BFT) ซึ่งมีโครงสร้าง perovskite ไม่ได้รู้จักกันดีและมีเพียงไม่กี่การศึกษาได้รับการดำเนินการ ในปี 1950 ปลาย Galasso ตอัล [1] รายงานว่าโครงสร้างผลึกของ BFT เป็นลูกบาศก์ perovskite และพารามิเตอร์ตาข่ายเป็นเรื่องเกี่ยวกับ = 4.056A °. ปรากฏการณ์ที่น่าสนใจยกมาในกระดาษที่ BFT แสดงให้เห็น
คุณสมบัติ ferroelectric ถึงแม้ว่าจะมีโครงสร้าง perovskite ลูกบาศก์ ในขณะที่ลักษณะคลุมเครืออิเล็กทริกของ BFT มีรายงาน Agranovskaya เป็นตัวแทนเพียง แต่มีขนาดใหญ่สัมผัสการสูญเสียอิเล็กทริกไป 1 ที่ไม่มีคำอธิบายเพิ่มเติม ต่อโครงสร้างผลึกวิเคราะห์รายละเอียดเพิ่มเติมใน BFT แสดงให้เห็นว่ามันมีความสมมาตรลูกบาศก์ที่ไม่สามารถมีคุณสมบัติ ferroelectric
B-เว็บไซต์ของบริติชแอร์เวย์ (Fe1/2Ta1/2) O3 เป็นระเบียบ [1] อื่น ๆ เช่นตะกั่วที่ใช้ ferroelectrics relaxor perovskite เช่นตะกั่ว (Fe1/2Ta1/2) O3 ตะกั่ว (Sc1/2Ta1/2) O3 ตะกั่ว (Fe1/2Nb1/2) O3 ฯลฯ ferroelectrics relaxor เหล่านี้มีลักษณะการเปลี่ยนแปลงของพวกเขาเป็นฉนวนกว้างหรือที่เรียกว่าการเปลี่ยนแปลงขั้นตอนการพร่า (โยธาธิการ) ที่มีการกระจายความถี่ที่มีความแข็งแกร่ง ลักษณะการทำงานนี้มีสาเหตุมาจากการปรากฏตัวของไอออนกับรัฐที่แตกต่างกันที่ความจุ B-เว็บไซต์ของ (b1b2) O3 perovskite โครงสร้าง [6] Smolenskii และ Agranovskaya [7] ได้อธิบายมันเป็นมันเป็นเพราะความผันผวนทางสถิติของไอออนที่ B-เว็บไซต์ซึ่งนำไปสู่ความหลากหลายในท้องถิ่นและรูปแบบขนาดใหญ่ในอุณหภูมิกูรี อย่างไรก็ตามแม้ว่า B-เว็บไซต์ของ BFT เป็นระเบียบก็ไม่ได้เปิดเผยปรากฏการณ์โยธาธิการ ferroelectric เนื่องจากโครงสร้างผลึกลูกบาศก์สมมาตร ผ่อนคลายการสูญเสียอิเล็กทริกของวัสดุอิเล็กทริกสามารถที่จะพัฒนาอันเนื่องมาจากการแทนที่ของไอออนกระโดดการเคลื่อนไหวของ polarons ขนาดเล็กผลกระทบเขตแดนเม็ดเฟส inhomogeneous, ขั้วสัมผัสการเปลี่ยนแปลงขั้นตอนการเคลื่อนไหวอิออนและอื่น ๆ ในการศึกษาครั้งนี้จุดสูงสุดของการผ่อนคลายการสูญเสียอิเล็กทริกเป็น ข้อสังเกตใน BFT
เซรามิกซึ่งได้รับการไม่ได้รายงานจนถึงขณะนี้และกลไกของการพักผ่อนที่ถูกกล่าวถึงคุณสมบัติของการสูญเสียอิเล็กทริกของบริติชแอร์เวย์ (Fe1/2Ta1/2) O3 (BFT) เซรามิกส์ที่มี B-เว็บไซต์อลเวงโครงสร้าง perovskite ลูกบาศก์ถูก วิเคราะห์ได้ฟังก์ชั่นของอุณหภูมิและความถี่ ยอดอิเล็กทริกการผ่อนคลายการสูญเสียในบริเวณที่อุณหภูมิห้องได้รับการตั้งข้อสังเกตและข้อสมมติฐานหลายคนกำลังพิจารณาที่จะอธิบายเดอบายเหมือนอิเล็กทริกปรากฏการณ์การผ่อนคลายการสูญเสียใน BFT กระบวนการอิเล็กทริกการผ่อนคลายการสูญเสียใน BFT จะเกิดขึ้นโดยสนามไฟฟ้าแบบสุ่มหรือขั้วความผันผวนจาก B-เว็บไซต์ที่ไม่ตรงกันไอออนความจุใน BFT คริสตัล นอกจากนี้ปัจจัยที่ก่อนชี้แจงต่ำมากสำหรับการพักผ่อนครั้ง (s0f10? 7 s) ยังสนับสนุนสมมติฐานของการเคลื่อนไหวความร้อนอิออน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เพราะมีช่วงกว้างของการประยุกต์ใช้งานหลายประเภทเซรามิกส์โครงสร้าง perovskite ได้รับการศึกษาอย่างกว้างขวาง . อย่างไรก็ตาม คุณสมบัติของเหล็ก tantalate แบเรียม Ba ( fe1 / 2ta1 / 2 ) O3 ( รับ ) ซึ่งมีโครงสร้าง perovskite ไม่เป็นที่รู้จักเพียงไม่กี่ที่ได้รับการศึกษาและการปฏิบัติ ในปลายปี 1950 , galasso et al .[ 1 ] รายงานว่าโครงสร้างผลึกลูกบาศก์ และรับเป็นเพอรอฟสไกต์แลตทิซพารามิเตอร์เกี่ยวกับ = 4.056a องศา เป็นปรากฏการณ์ที่น่าสนใจในกระดาษที่แสดงคุณสมบัติเฟอร์โรอิเล็กทริก
รับแม้มันมีโครงสร้าง perovskite ลูกบาศก์ บนมืออื่น ๆมีลักษณะกำกวม อิเล็กทริก รับรายงานจาก agranovskaya แทนเพียงการสัมผัสกับการสูญเสียขนาดใหญ่เหนือ 1 ไม่มีคำอธิบาย ต่อมา รายละเอียดเพิ่มเติมการวิเคราะห์โครงสร้างผลึกรับ แสดงให้เห็นว่ามันมีความสมมาตรลูกบาศก์ที่สามารถครอบครองสมบัติเฟอร์โรอิเล็กทริก .
การ b-site BA ( fe1 / 2ta1 / 2 ) O3 คือปรกติ [ 1 ] เหมือน PB อื่นๆตาม ferroelectrics เพอรอฟสไกต์รีแลคเซอร์ เช่น ตะกั่ว ( fe1 / 2ta1 / 2 ) O3 , PB ( SC1 / 2ta1 / 2 ) O3 , PB ( fe1 / 2nb1 / 2 ) O3 , ฯลฯ ferroelectrics รีแลคเซอร์เหล่านี้มีลักษณะที่เปลี่ยน ไดอิเล็กทริกของพวกเขากว้าง เรียกว่าการกระจายการเปลี่ยนเฟส ( dpt ) ด้วยการกระจายความถี่ที่แข็งแกร่งพฤติกรรมนี้เกิดจากการปรากฏตัวของไอออนกับรัฐความจุที่แตกต่างกัน b-sites ของ ( b1b2 ) โครงสร้าง perovskite O3 [ 6 ] และ smolenskii agranovskaya [ 7 ] อธิบายมันเป็นเนื่องจากความผันผวนของสถิติของไอออนที่ b-sites ซึ่งนำไปสู่ความหลากหลายของท้องถิ่น และการเปลี่ยนแปลงขนาดใหญ่ในกูรีอุณหภูมิ อย่างไรก็ตาม แม้ว่า b-site ของรับเป็นระเบียบ ,มันไม่ได้เปิดเผยเฟอร์โรอิเล็กทริก dpt ปรากฏการณ์เนื่องจากโครงสร้างผลึกลูกบาศก์สมมาตร การสูญเสียไดอิเล็กทริกวัสดุไดอิเล็กทริกของการผ่อนคลายสามารถพัฒนาเนื่องจากการแทนที่ไอออน , กระโดดเคลื่อนไหวของ polarons ขนาดเล็ก , เม็ดขอบเขตผลกระทบ inhomogeneous เฟส ( โพลาไรเซชัน การเปลี่ยนเฟส , Ionic เคลื่อนไหว ฯลฯ ในการศึกษานี้จุดสูงสุดของการลดการผ่อนคลายสูงรับ
เซรามิก ซึ่งไม่ได้มีการรายงานเพื่อให้ห่างไกลและกลไกของการพักผ่อนกัน


สมบัติไดอิเล็กทริกของการสูญเสียของ BA ( fe1 / 2ta1 / 2 ) O3 ( รับ ) เซรามิก ซึ่งมี b-site ความหมายลูกบาศก์เพอรอฟสไกต์โครงสร้างวิเคราะห์เป็นฟังก์ชันของอุณหภูมิ และความถี่ฉนวนลดการผ่อนคลายสูงสุดในบริเวณอุณหภูมิห้องสังเกตและสมมติฐานหลายพิจารณาที่จะอธิบายปรากฏการณ์ในการสูญเสียไดอิเล็กทริก ดีบายชอบผ่อนคลายรับ . สมบัติไดอิเล็กทริก การสูญเสียในกระบวนการรับความผ่อนคลายเกิดขึ้น โดยการสุ่ม สนามไฟฟ้าหรือเกิดความผันผวนจากการรับ b-site ความจุไม่ตรงกันในคริสตัล นอกจากนี้ค่อนข้างต่ำมาก ก่อนชี้แจงต่อการพักผ่อนครั้ง ( s0f10
7 s ) นอกจากนี้ยังสนับสนุนสมมติฐานการเคลื่อนที่ของความร้อนไอออน