As shown in spectra of the mineral

As shown in spectra of the mineral standards and natural samples
analyzed in this study, the dominant Raman band of both common
crystal structures of calcium carbonate is at ∼1085 Δcm−1 due to the
symmetric stretching (ν1 vibration) of carbonate (CO3). A minor,
lattice mode band is also present at ∼155 Δcm−1. Because calcite and
aragonite have different lattice structures, the positions of some of
their minor Raman bands are different. Calcite has minor bands at
∼282 and 713 Δcm−1; aragonite has minor bands at ∼207 and
704 Δcm−1 (Fig. 3). The bands below 300 Δcm−1 are lattice modes,
while the bands near 700 Δcm−1 are due to the in-plane bending (ν4
vibration) of CO3 (Bischoff et al., 1985; Urmos et al., 1991; Stopar et al.,
2005). A veryweak band at ∼1435 Δcm−1 for calcite and ∼1462 Δcm−1
for aragonite was sometimes observed in spectra of sufficient signal
strength; this is due to the anti-symmetric stretch (ν3 vibration). The
Raman band positions of both calcite and aragonite were very
consistent regardless of the sampling optic or excitation wavelength.
However, the normalized intensities (band height divided by the
height of the ∼1085 Δcm−1 band) showed some variation for calcite.
This variation appeared to be somewhat related to the area being
analyzed (i.e., whether the area was transparent or more opaque).
Large, single, translucent crystals are more susceptible to optical
scattering effects caused by anisotropy within the crystal. In opaque
aggregates of fine grained crystals, the laser spot illuminates a large
number of crystals in various orientations thus averaging out
orientation effects. Spectra of aragonite were collected from both
the inside and outside of the shell sample. Raman band positions and
normalized intensities were very consistent for all of the aragonite
spectra. Table 3 shows the band positions and the variations in
normalized intensity for six spectra of each sample collected with the
following optics: calcite — 10× (1), NCO (3), IO (1), InPhotote (1);
aragonite — 10× (1), NCO (3), InPhotote (2).
The spectrum of geological calcite collected with green excitation
shows an inclined baseline due to some fluorescence of the sample
(Fig. 3). However, the intensity of the fluorescence is not sufficient to
obscure the Raman bands. The broad fluorescence observed from
calcite in this study peaks at ∼2900 Δcm−1 (∼629 nm) (not shown).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ตามสเป็คมาตรฐานแร่และตัวอย่างธรรมชาติวิเคราะห์ในการศึกษานี้ วงราโดดเด่นของทั้งสองทั่วไปโครงสร้างผลึกของแคลเซียมคาร์บอเนต Δcm−1 ∼1085 เนื่องจากการแบบยืด (ν1 สั่นสะเทือน) ของคาร์บอเนต (CO3) ผู้เยาว์วงโหมดตาข่ายยังมีอยู่ที่ ∼155 Δcm−1 เนื่องจากแคลไซต์ และแร่อะมีโครงสร้างตาข่ายต่าง ๆ ตำแหน่งของวงราเล็กน้อยของพวกเขาแตกต่างกัน แคลไซต์มีน้อยวงที่∼282 และ 713 Δcm−1 แร่อะมีวงเล็กน้อยที่ ∼207 และ704 รายการ Δcm−1 (3 รูป) วงล่าง 300 Δcm−1 มีโหมดตาข่ายในขณะที่วงดนตรีใกล้ 700 Δcm−1 เนื่องจากในเครื่องบินโค้งงอ (ν4การสั่นสะเทือน) ของ CO3 (Bischoff et al. 1985 Urmos et al. 1991 Stopar et al.,2005) . วง veryweak ที่ Δcm−1 ∼1435 สำหรับแคลไซต์และ ∼1462 Δcm−1สำหรับแร่อะถูกบางครั้งสังเกตได้จากสเปกตรัมของสัญญาณที่เพียงพอความแข็งแรง นี่คือเนื่องจากยืดสมมาตรต่อต้าน (การสั่นสะเทือน ν3) การตำแหน่งวงราแคลไซต์และแร่อะถูกมากสอดคล้องกันว่าสุ่มออปติกหรือกระตุ้นคลื่นอย่างไรก็ตาม ความเข้มมาตรฐาน (วงหารด้วยความสูงความสูงของวง Δcm−1 ∼1085) พบความแตกต่างสำหรับแคลไซต์การเปลี่ยนแปลงนี้ปรากฏค่อนข้างเกี่ยวข้องกับตั้งวิเคราะห์ (เช่น ไม่ว่าพื้นที่ไม่โปร่งใส หรือทึบมาก)ผลึกขนาดใหญ่ เดี่ยว โปร่งแสงมีแสงผลการกระเจิงที่เกิดจากดาวเทียมสำรวจคลื่นภายในคริสตัล ในทึบผลรวมของคริสตัลเนื้อดี ลำแสงเลเซอร์ส่องสว่างขนาดใหญ่ของผลึกในทิศทางต่าง ๆ ดังนั้น เฉลี่ยออกแนวผล สเป็คของแร่อะถูกเก็บรวบรวมจากทั้งสองภายในและภาย นอกตัวอย่างเปลือก ราวงตำแหน่ง และความเข้มมาตรฐานมีความสม่ำเสมอของการแร่อะสเป็คนี้ ตารางที่ 3 แสดงตำแหน่งของวงและรูปแบบในตามปกติความเข้มสำหรับเก็บรวบรวมหกมุมของแต่ละอย่างด้วยการหลังเลนส์: แคลไซต์ — 10 × (1), NCO (3), IO (1) InPhotote (1);แร่อะ — 10 × (1), NCO (3), InPhotote (2)สเปกตรัมของแคลไซต์ธรณีที่รวบรวมไว้ ด้วยไฟฟ้าสีเขียวแสดงเป็นแนวโน้มหลักเนื่องจากบางเรืองแสงของตัวอย่าง(3 รูป) อย่างไรก็ตาม ความเข้มข้นของสารเรืองแสงที่ไม่เพียงพอปิดบังวงรามัน เรืองแสงสิ่งที่สังเกตได้จากแคลไซต์ในการศึกษานี้ที่ยอดเขาที่ ∼2900 Δcm−1 (∼629 nm) (ไม่แสดง)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ดังแสดงในสเปกตรัมของมาตรฐานและแร่ธาตุธรรมชาติตัวอย่าง
การวิเคราะห์ในการศึกษาครั้งนี้วงรามันที่โดดเด่นของทั้งสองร่วมกัน
โครงสร้างผลึกของแคลเซียมคาร์บอเนตที่ Δ ซม- 1
สมมาตรยืด ν 1 ผู้เยาว์
วงโหมดตาข่ายยังอยู่ที่ Δ ซม- 1 เพราะแคลเซียมคาร์บอเนตและ
aragonite
วงดนตรีของพวกเขารามันเล็ก ๆ น้อย ๆ ที่แตกต่างกัน แคลไซต์มีวงดนตรีเล็ก ๆ น้อย ๆ ที่
~ Δ ซม- 1; aragonite
704 Δ ซม- . ( วงดนตรีที่ต่ำกว่า Δ ซม- 1
ขณะที่วงดนตรีที่ใกล้ Δ ซม- 1 - เครื่องบินดัด ν 4
สั่นสะเทือน
2005) วงดนตรีที่ Δ ซม- 1 Δ ซม- 1
สำหรับ
ความแข็งแรง นี้เกิดจากการต่อต้าน- ยืดสมมาตร ν 3
ตำแหน่งรามันวงดนตรีของทั้งสองแคลเซียมคาร์บอเนตและ
สอดคล้องกันโดยไม่คำนึงถึงการสุ่มตัวอย่างแก้วนำแสงหรือกระตุ้นความยาวคลื่น
อย่างไรก็ตามเข้มปกติ
ความสูงของ Δ ซม- 1
นี้ รูปแบบที่ดูเหมือนจะเกี่ยวข้องค่อนข้างไปยังพื้นที่ที่มีการ
วิเคราะห์
ขนาดใหญ่
ผลกระทบที่เกิดจากการกระเจิง ในทึบแสง
มวลของผลึกเม็ดเล็กปรับจุดเลเซอร์ส่องสว่างขนาดใหญ่
จำนวนของผลึกในทิศทางที่แตกต่างกันจึงเฉลี่ยจาก
ผลกระทบการวางแนวทาง Spectra
ภายในและภายนอกของกลุ่มตัวอย่างเปลือก รามันตำแหน่ง
ความเข้มปกติมีความสอดคล้องมากสำหรับทุก
สเปกตรัม ตารางที่
ความเข้มปกติหกสเปกตรัมของแต่ละตัวอย่างที่เก็บรวบรวมกับ
เลนส์ต่อไปนี้- 10 × (1), NCO (3), IO (1), InPhotote (1);
aragonite - 10 × (1), NCO (3), InPhotote (2).
สเปกตรัมของแคลไซต์ทางธรณีวิทยาที่เก็บรวบรวมด้วยการกระตุ้นสีเขียว
แสดงให้เห็นถึงพื้นฐานความโน้มเอียงที่เกิดจากการเรืองแสงของกลุ่มตัวอย่างบางส่วน
( อย่างไรก็ตามความรุนแรงของการเรืองแสงที่มีไม่เพียงพอที่จะ
ปิดบังวงดนตรีที่รามัน เรืองแสงกว้างสังเกตได้จาก
แคลเซียมคาร์บอเนตในการศึกษาครั้งนี้ยอดที่ Δ ซม- 1 (~629 NM) (

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

在shown光谱作为标准样品的矿物和天然分析了拉曼光谱在这个波段是显性的，前两在structures钙水晶（Δcarbonate∼是由于1085到cm−1vibration对称张拉（1）carbonateνA小调（CO3）。目前，乐队也在格模式是155 cm−1∼因为Δ和方解石。aragonite格有不同的位置，structures of some他们是不同的拉曼带。小调小调，孔雀石有带，在713∼282和Δcm−1∼aragonite带；在有207和小调704ΔFig cm−1（带）。3）。下面是300Δ，modes cm−1格。在附近的带，是由于700Δcm−1（ν4到in-plane折弯CO3 vibration）（Bischoff et al .，1985；Urmos et al .，1991；Stopar et al .，在2005）。A veryweak带1435Δcm−1∼∼Δ为方解石和1462 cm−1有时，在光谱观察到的aragonite是sufficient信号这是由于这样的事实的力量；到stretch anti-symmetric 3）vibration（ν）。拉曼带的位置是非常aragonite方解石和两不管consistent视波长的采样或保证。然而，通过normalized height（带的强度分height的1085Δcm−1∼showed带一些变化为方解石。这是appeared变异区是到somewhat related分析了whether区域（即，更多的是transparent或opaque）。大，单是translucent更敏感，对光crystals在各向异性散射造成的影响通过在opaque水晶。crystals骨材的精美，完成激光illuminates a large现货在各种thus number of crystals平均方向了光谱的影响。aragonite定位是从两collected壳的内部和外部的样本位置和拉曼光谱波段。normalized强度是非常consistent所有的aragonite光谱带的位置。表3凝集和variations在每个光谱的强度为六normalized collected与样本。光学方解石- 10如下：（1）、（×）3 NCO IO InPhotote，（1）、（1）；aragonite 10×（1 - NCO（），（），InPhotote 3 2）。collected地质方解石）频谱与绿色的保证由于对一个基线的凝集倾向于一些荧光的样本。（Fig。3）。然而，sufficient的荧光强度是不到广义模糊带的拉曼光谱观察到从荧光）。在这个研究方解石2900峰在∼∼cm−1（Δ）（不shown 629海里）。