Figure 1 shows the variation of the

Figure 1 shows the variation of the tangential and normal forces during the cycle at various values of $1. The value of x is fixed at 1.4412, corresponding to a homogeneous solid sphere with u = 0.3.
The forces are plotted on such a scale as to make F and P coincide when F = pP, i.e. in gross slip. At low angles of incidence, the tangential force shows a complete cycle of oscillation with a reversal in direction shortly after the maximum penetration is reached. In effect, the deformable surfaces act as a spring in the tangential direction which is compressed during the first quarter cycle and which overshoots its equilibrium position on recovery because of the inertia of the sphere. At the midpoint of the cycle, the local tangential velocity is opposite in direction to that at incidence.

This tangential oscillation is cut short by the occurrence of gross slip when F reaches the value -pP and the direction‘of slip is opposite to the relative tangential velocity at incidence. The surface of the half-space, having passed through a nearly complete cycle of oscillation, is now moving in thesame direction as the local incident tangential velocity of the sphere and at a greater speed than the sphere itself (which has been retarded during the impact).

When a larger angle of incidence is used, the start of the cycle is delayed by the initial period of gross slip, but the same general type of behaviour is observed.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

รูปที่ 1 แสดงรูปแบบของกอง tangential และปกติในระหว่างรอบที่ค่าต่าง ๆ ของ $1 ค่าของ x จะคงที่ 1.4412 ที่สอดคล้องกับทรงกลมทึบเหมือนกับคุณ = 0.3 กองกำลังถูกลงจุดในระดับดังกล่าวเป็น F และ P ลงรอยเมื่อ F = pP เช่นในการจัดส่งรวม ที่อุบัติการณ์ต่ำมุมของ แรง tangential แสดงเป็นวงกลมสั่นกับย้อนกลับในทิศทางในเร็ว ๆ นี้หลังเจาะสูงสุดถึง ผล ผิว deformable ทำหน้าที่เป็นสปริงในทิศทางที่ tangential ซึ่งจะถูกบีบอัดในรอบไตรมาสแรก และที่ overshoots ตำแหน่งสมดุลในกู้คืนเนื่องจากความเฉื่อยของทรงกลม ที่จุดกึ่งกลางของรอบ ความเร็ว tangential ที่ท้องถิ่นเป็นตรงกันข้ามในทิศทางที่ที่เกิดขึ้น นี้สั่น tangential เป็นตัดสั้น โดยการเกิดขึ้นของการจัดส่งรวมเมื่อ F ถึงค่า -pP และใบ direction'of อยู่ตรงข้ามกับความเร็ว tangential ญาติที่เกิด ขณะนี้มีการย้ายพื้นที่ครึ่งพื้นที่ มีผ่านรอบเกือบสมบูรณ์ของสั่น ในทิศทางเดียวเป็นเร็ว tangential ปัญหาภายใน ของทรงกลม และความเร็วสูงกว่าทรงกลมตัวเอง (ซึ่งได้รับปัญญานิ่มระหว่างผลกระทบ) เมื่อมีใช้อุบัติการณ์ของมุมที่มีขนาดใหญ่ จุดเริ่มต้นของการล่าช้า โดยระยะเริ่มต้นของการจัดส่งรวม แต่สังเกตพฤติกรรมทั่วไปชนิดเดียวกัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รูปที่ 1 แสดงให้เห็นถึงการเปลี่ยนแปลงของกองกำลังและวงปกติระหว่างรอบที่ค่าต่างๆของ $ 1 ค่าของ x คงที่ 1.4412 สอดคล้องกับทรงกลมที่เป็นของแข็งเป็นเนื้อเดียวกันกับ U = 0.3.
กองกำลังมีการวางแผนในระดับดังกล่าวที่จะทำให้ F และตรง P เมื่อ F = pP เช่นสลิปในขั้นต้น ในมุมที่ต่ำของอุบัติการณ์ที่กำลังสัมผัสแสดงให้เห็นวงจรของการสั่นกับการพลิกกลับในทิศทางที่ไม่นานหลังจากที่การเจาะสูงสุดถึง ผลพื้นผิว deformable ทำหน้าที่เป็นฤดูใบไม้ผลิในทิศทางวงที่ถูกบีบอัดในระหว่างรอบไตรมาสแรกและไตรมาสที่ overshoots ตำแหน่งสมดุลของการกู้คืนเพราะความเฉื่อยของทรงกลม ที่จุดกึ่งกลางของวงจรความเร็ววงท้องถิ่นเป็นไปในทิศทางตรงข้ามกับที่อุบัติการณ์. นี้สั่นวงถูกตัดสั้นโดยการเกิดขึ้นของการลื่นขั้นต้นเมื่อ F ถึง -PP คุณค่าและสลิป direction'of อยู่ตรงข้ามกับญาติ ความเร็ววงที่อุบัติการณ์ พื้นผิวของครึ่งพื้นที่ที่มีการผ่านรอบเกือบทั้งหมดของการสั่นอยู่ในขณะนี้ไปในทิศทาง thesame เป็นเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นในท้องถิ่นความเร็ววงของทรงกลมและที่ความเร็วสูงกว่าทรงกลมตัวเอง (ซึ่งได้รับปัญญาอ่อนในช่วงผลกระทบ ). เมื่อมุมขนาดใหญ่ของอุบัติการณ์จะใช้จุดเริ่มต้นของวงจรจะล่าช้าตามระยะเวลาที่เริ่มต้นของการลื่นขั้นต้น แต่ประเภททั่วไปที่เหมือนกันของพฤติกรรมเป็นที่สังเกต

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 1 แสดงการเปลี่ยนแปลงของแรงสัมผัส และปกติในช่วงวัฏจักรที่ค่าต่างๆของ $ 1 ค่าของ x ที่ 1.4412 ที่เป็นทรงกลมแข็งกับ u = 0.3
กำลังวางแผนเช่นมาตราส่วนให้ F และ P บรรจบเมื่อ F = PP ในขั้นต้น คือ สลิป ที่มุมต่ำของอุบัติการณ์แรงสัมผัสแสดงเสร็จสมบูรณ์วงจรของคาบ ด้วยการย้อนกลับไปในทิศทางหลังจากการเจาะสูงสุดถึง ผลพื้นผิว deformable เป็นฤดูใบไม้ผลิในทิศทางแนวซึ่งถูกบีบอัดในรอบไตรมาสแรกและที่หลุดตำแหน่งสมดุลของมัน ในการกู้คืนเพราะความเฉื่อยของทรงกลม ที่จุดกึ่งกลางของรอบความเร็วสัมผัสท้องถิ่นในทิศทางที่ตรงข้ามกับอัตราการเกิด

นี้สัมผัสนี้ถูกตัดสั้นโดยการรวมลื่นเมื่อ F ถึงค่า PP และ direction'of ลื่นอยู่ตรงข้ามกับความเร็วสัมผัสสัมพันธ์กับอัตราการเกิด พื้นผิวของครึ่งพื้นที่ต้องผ่านรอบเกือบสมบูรณ์ของการแกว่งตอนนี้ ย้ายไปในทิศทางเดียวกัน เป็นท้องถิ่นที่เกิดขึ้นความเร็วตามแนวของทรงกลมและความเร็วที่มากกว่าทรงกลมเอง ( ซึ่งได้ปัญญาอ่อนระหว่างผลกระทบ )

เมื่อมุมขนาดใหญ่ของการใช้ การเริ่มต้นของรอบระยะเวลาเริ่มต้นล่าช้าโดยรวมลื่น แต่ชนิดเดียวกันทั่วไปของพฤติกรรมที่สังเกตได้