The second term that contains the k

The second term that contains the kinematic phenomenological viscosity νphen (in
m2 s−1) is necessary to get a threshold for Faraday instability and to operate close
to but below the instability region. This form of the damping term mimics the
internal dissipation from the Navier–Stokes equation in this ODE. Though simple,
this approach provides a sufficient description for modes and threshold (see Kumar &
Information stored in Faraday waves: the origin of a path memory 17
Tuckerman 1994 for a critical analysis). Finally, the initial conditions are given by
the coefficients am(tinit ) evaluated by a discrete Hankel transform of function (6.1).
Similarly, an inverse Hankel transform gets back the surface at time t from the
coefficients am(t).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ระยะที่สองที่ประกอบด้วย νphen ความหนืดจลน์ phenomenological (m2 s−1) เป็นสิ่งจำเป็น เพื่อรับการจำกัดความไม่เสถียรของฟาราเดย์ และดำเนินการปิดไป แต่อยู่ต่ำ กว่าภูมิภาคขาดเสถียรภาพ คำว่า damping แบบนี้เลียนแบบกระจายภายในจากสมการ Navier-สโตกส์ใน ODE นี้ ว่าง่ายวิธีการนี้ช่วยให้คำอธิบายที่เพียงพอสำหรับโหมดและขีดจำกัด (ดู Kumar &ข้อมูลที่เก็บอยู่ในคลื่นที่ฟาราเดย์: จุดเริ่มต้นของหน่วยความจำเส้นทาง 17Tuckerman 1994 สำหรับวิเคราะห์ความสำคัญ) ในที่สุด กำหนดเงื่อนไขเริ่มต้นโดยสัมประสิทธิ์กำลัง (tinit) ประเมิน โดยการแปลง Hankel ไม่ต่อเนื่องของฟังก์ชัน (6.1) การในทำนองเดียวกัน การแปลง Hankel ผกผันรับกลับไปผิวที่เวลา t จากam(t) สัมประสิทธิ์การ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ระยะที่สองที่มีความหนืดปรากฏการณ์จลนศาสตร์νphen (ใน
m2 s-1) มีความจำเป็นต้องได้รับการเกณฑ์สำหรับความไม่แน่นอนของฟาราเดย์และการดำเนินงานอย่างใกล้ชิด
แต่ด้านล่างของพื้นที่ความไม่แน่นอน แบบฟอร์มนี้ของการทำให้หมาด ๆ
เลียนแบบคำว่ากระจายภายในจากสมการNavier-Stokes ใน ODE นี้ แม้ว่าง่ายวิธีการนี้ให้รายละเอียดเพียงพอสำหรับโหมดและเกณฑ์(ดูมาร์และข้อมูลที่เก็บไว้ในคลื่นฟาราเดย์: จุดเริ่มต้นของหน่วยความจำเส้นทาง 17 Tuckerman 1994 สำหรับการวิเคราะห์ที่สำคัญ) สุดท้ายเงื่อนไขเริ่มต้นจะได้รับจากค่าสัมประสิทธิ์กำลัง (tinit) การประเมินโดยสิ้นเชิง Hankel เปลี่ยนฟังก์ชั่น (6.1). ในทำนองเดียวกันผกผัน Hankel เปลี่ยนกลับพื้นผิวที่เวลา t จากค่าสัมประสิทธิ์am (t)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ระยะที่สองที่มีความหนืดจลน์เชิงปรากฏการณ์วิทยาνเพ็ญ (
m2 s − 1 ) มีความจำเป็นที่ต้องได้เกณฑ์สำหรับเสถียรภาพและทำงานใกล้กับฟาราเดย์
แต่ด้านล่างจากภูมิภาค แบบฟอร์มนี้ของหมาดๆเทอมเลียนแบบ
สลายภายในจากสมการนาเวียร์ - สโตสมการในบทกวีนี้ แม้ว่าง่าย
วิธีการนี้มีรายละเอียดเพียงพอสำหรับโหมดและเกณฑ์ ( ดูกุมาร &
ข้อมูลที่เก็บไว้ใน ฟาราเดย์คลื่น : จุดเริ่มต้นของเส้นทางความทรงจำ 17
tuckerman 1994 สำหรับการวิเคราะห์ ) สุดท้าย เงื่อนไขเบื้องต้น จะได้รับ โดย
ค่าสัมประสิทธิ์ ( เป็น tinit ) ประเมินโดยการแปลงของฟังก์ชันไม่ต่อเนื่อง ( 6.1 ) .
ในทํานองเดียวกันมีการแปลงผกผันกลับพื้นผิวที่เวลา t จากค่าสัมประสิทธิ์เป็น
( T )