The samples, which were put in the

The samples, which were put in the same plastic container as used in gamma-ray
measurements, were placed one by one for different thicknesses between the source and the
detector. For sample systems with different thicknesses and materials, measurements were
performed. The intensities of transmitted neutrons were measured without (I0) and with (I)
placing the samples in the container. Intensities of neutrons were measured on MCA for
fixed preset time (300s) for each counting by selecting a region of pulse height spectrum
containing the thermal peak. The second run of measurements was repeated in the situation
of adding water into the container to fill the foam samples. Another three runs were
performed with by filling 1%, 2%, 3% (w/v) boric acid solution respectively into the foam
samples.
The experiments were conducted in the environment with a constant temperature of
70 ºF and a 40% humidity to avoid any shift of peak.
An important consideration is the discrimination against gamma-rays, which often are
found together with the neutron flux to be measured. This gamma radiation is produced
partly in the fission process and partly in the process of neutron capture in structural
materials; a part also comes from the radioactive daughter products of the primary fission
fragments [70]. In this experiment the gamma flux leakage from outside the beam defining
volume needs to be considered. Gamma-rays interact primarily in the wall of the counter and
create secondary electrons that may produce ionization in the gas. Because the stoPPIng
power for electrons in gases is quite low, a typical electron will deposit only a small fraction
of its initial energy within the gas before reaching the opposite wall of the counter [7]. Thus,
we should expect that most gamma-ray interactions will result in low-amplitude pulses that 68
 
will lie in the tail to the left of “Gamma Rejection Discriminator Level” in Figure 3.11.
Simple amplitude discrimination can then easily eliminate these gamma-rays without
sacrificing neutron efficiency.
In these measurements, the Region of Interest (ROI) was set in the ADMCA software
to discriminate gamma-rays. From observation, the ROI was decided as from channel 128 to
1023. Figure 3.19 is an example of the spectrum after discrimination of gamma-rays in one
of the measurements.
Figure 3.20 is an example of the report generated of ROI details for the above
spectrum.
Background was measured in each counting and subtracted from the total counts (Net
Area in Figure 3.21) in later calculations. The background in each counting was measured by
attaching a thin cadmium sheet to the boron collimator in Figure 3.16, which removed all the
neutrons of the beam. Figure 3.21 shows the spectrum of background in ADMCA in one
measurement. Similar ROI report was generated to get the “net area” for background.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ตัวอย่าง ที่ใส่ในภาชนะพลาสติกเดียวกันเป็นรังสีแกมมาที่ใช้ใน
วัด ถูกวางหนึ่งสำหรับความหนาที่แตกต่างกันระหว่างต้นทางและ
จับ สำหรับระบบตัวอย่างมีความหนาแตกต่างกันและวัสดุ วัดถูก
ทำ ปลดปล่อยก๊าซของ neutrons นำส่งถูกวัด โดย (I0) และ (I)
ทำตัวอย่างในภาชนะบรรจุ ปลดปล่อยก๊าซ neutrons ถูกวัดใน MCA สำหรับ
คงล่วงเวลา (300s) สำหรับการตรวจนับแต่ละโดยการเลือกภูมิภาคของสเปกตรัมสูงชีพจร
ประกอบด้วยจุดสูงสุดความร้อน รันสองวัดที่ซ้ำในสถานการณ์
เพิ่มน้ำลงในภาชนะใส่ตัวอย่างโฟม ทำอีกสามถูก
ทำด้วย โดยบรรจุ 1%, 2% แก้ปัญหากรด boric 3% (w/v) ตามลำดับเป็นโฟม
ตัวอย่าง
การทดลองได้ดำเนินการในสภาพแวดล้อมที่มีอุณหภูมิคงที่ของ
70 ºF และ 40% ความชื้นเพื่อหลีกเลี่ยงการใด ๆ กะของสูงสุด
การพิจารณาที่สำคัญเป็นการเลือกปฏิบัติต่อรังสีแกมมา ซึ่งมักจะเป็น
พบกับฟลักซ์นิวตรอนจะวัด รังสีแกมมานี้ผลิต
ในกระบวนการฟิชชันบางส่วน และบางส่วน กำลังนิวตรอนจับในโครงสร้าง
วัสดุ ส่วนหนึ่งยังมาจากผลิตภัณฑ์ลูกสาวกัมมันตภาพของฟิชชันหลัก
[70] ชิ้นส่วน ในนี้ทดลองแกมมาฟลักซ์รั่วจากภายนอกกำหนดคาน
เสียงต้องได้รับการพิจารณา รังสีแกมมาโต้ตอบหลักในผนังของตัวนับ และ
สร้างอิเล็กตรอนรองที่อาจทำให้เกิด ionization ในก๊าซ เนื่องจากการหยุด
พลังงานสำหรับอิเล็กตรอนในก๊าซค่อนข้างต่ำ อิเล็กตรอนโดยทั่วไปจะรับฝากเฉพาะส่วนเล็ก ๆ
เริ่มต้นพลังงานภายในแก๊สก่อนถึงกำแพงตรงข้ามเคาน์เตอร์ [7] ดังนั้น,
เราควรคาดหวังว่า จะส่งผลสุดรังสีแกมมาโต้คลื่นต่ำ pulses ที่ 68

จะอยู่ในหางของ "แกมมาปฏิเสธ Discriminator ระดับ" ในรูปที่ 3.11
คลื่นอย่างแบ่งแยกสามารถแล้วได้กำจัดเหล่านี้รังสีแกมมาโดย
เสียสละประสิทธิภาพนิวตรอนได้
ในวัดเหล่านี้ ภูมิภาคสนใจ (ROI) ถูกตั้งค่าในซอฟต์แวร์ ADMCA
ถือพรรคถือพวกรังสีแกมมา จากการสังเกต การร้อยเป็นการตัดสินใจจากช่อง 128
ที รูปที่ 319 เป็นตัวอย่างของคลื่นหลังจากแบ่งแยกของรังสีแกมมาใน
ที่วัด
รูป 3.20 เป็นตัวอย่างของรายงานที่สร้างขึ้นของ ROI สำหรับด้านบน
สเปกตรัม
ถูกวัดในแต่ละการตรวจนับ และหักออกจากจำนวนรวม (สุทธิ
พื้นที่ในรูป 3.21) ในการคำนวณต่อไป เบื้องหลังในการตรวจนับแต่ละถูกวัดโดย
ที่แนบแผ่นแคดเมียมบาง collimator โบรอนในรูป 3.16 ลบทั้งหมด
neutrons ของคาน รูปที่ 3.21 แสดงสเปกตรัมของพื้นหลังใน ADMCA หนึ่ง
วัด มีสร้างคล้ายร้อยรายงานไป "ตั้งสุทธิ" สำหรับพื้นหลัง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ตัวอย่างที่มีการใส่ในภาชนะพลาสติกเช่นเดียวกับที่ใช้ในรังสีแกมมา
วัดถูกวางไว้หนึ่งโดยหนึ่งสำหรับความหนาที่แตกต่างกันระหว่างแหล่งที่มาและ
ตรวจจับ สำหรับระบบตัวอย่างที่มีความหนาแตกต่างกันและวัสดุที่วัดได้รับการ
ดำเนินการ ความเข้มของนิวตรอนส่งโดยไม่ต้องมีการวัด (I0) และมี (I)
การวางตัวอย่างในภาชนะ ความเข้มของนิวตรอนถูกวัดในเอ็มกับ
เวลาที่ตั้งไว้คงที่ (300) สำหรับแต่ละการนับโดยการเลือกพื้นที่ของความสูงของคลื่นพัลส์
ที่มีความร้อนสูงสุด ระยะที่สองของการวัดซ้ำในสถานการณ์
น้ำเพิ่มลงในภาชนะที่จะเติมตัวอย่างโฟม อีกสามวิ่งได้
ดำเนินการกับโดยการกรอก 1%, 2%, 3% (w / v) สารละลายกรดบอริกตามลำดับเป็นโฟม
ตัวอย่าง
การทดลองได้ดำเนินการในสภาพแวดล้อมที่มีอุณหภูมิคงที่ของ
70 º F และความชื้น 40% ถึง หลีกเลี่ยงการเปลี่ยนแปลงใด ๆ ของยอดเขา
พิจารณาที่สำคัญคือการเลือกปฏิบัติกับรังสีแกมมาซึ่งมักจะ
พบร่วมกับการไหลของนิวตรอนที่จะวัด รังสีแกมมานี้มีการผลิต
บางส่วนในกระบวนการฟิชชันและบางส่วนอยู่ในกระบวนการของการจับนิวตรอนในโครงสร้าง
วัสดุ ส่วนหนึ่งยังมาจากผลิตภัณฑ์ลูกสาวกัมมันตรังสีของเซลล์หลัก
เศษ [70] ในการทดลองนี้การรั่วไหลของรังสีจากภายนอกลำแสงกำหนด
ปริมาณความต้องการที่จะได้รับการพิจารณา แกมมารังสีโต้ตอบหลักในผนังของเคาน์เตอร์และ
สร้างอิเล็กตรอนรองที่อาจจะผลิตละอองในก๊าซ เพราะการหยุด
พลังงานอิเล็กตรอนในก๊าซค่อนข้างต่ำอิเล็กตรอนโดยทั่วไปจะฝากเงินเพียงเศษเล็ก ๆ
ของพลังงานที่เริ่มต้นภายในก๊าซก่อนที่จะถึงผนังด้านตรงข้ามของเคาน์เตอร์ [7] ดังนั้น
เราควรคาดหวังว่าส่วนใหญ่มีปฏิสัมพันธ์รังสีแกมม่าจะทำให้ชีพจรต่ำกว้างที่ 68 จะอยู่ในหางไปทางซ้ายของ "แกมมาระดับ Discriminator ปฏิเสธ" ในรูปที่ 3.11 การเลือกปฏิบัติกว้างง่ายสามารถกำจัดได้อย่างง่ายดายแล้วรังสีแกมมาเหล่านี้ โดยไม่ต้องเสียสละประสิทธิภาพนิวตรอนในการวัดเหล่านี้ภาคที่น่าสนใจ (ROI) ที่ตั้งอยู่ในซอฟท์แว ADMCA การแยกแยะรังสีแกมมา จากการสังเกตผลตอบแทนการลงทุนมีการตัดสินใจจากช่อง 128 1023 รูปที่ 3.19 เป็นตัวอย่างของสเปกตรัมหลังจากการเลือกปฏิบัติของรังสีแกมม่าในหนึ่งของการวัดรูปที่ 3.20 เป็นตัวอย่างของรายงานที่สร้างผลตอบแทนการลงทุนของรายละเอียดสำหรับด้านบนสเปกตรัมพื้นหลังได้รับการวัดในแต่ละนับและหักออกจากจำนวนรวม ( สุทธิพื้นที่ในรูปที่ 3.21) ในการคำนวณภายหลัง พื้นหลังในแต่ละนับเป็นวัดโดยติดแผ่นแคดเมียมบาง collimator โบรอนในรูปที่ 3.16 ซึ่งลบออกทั้งหมดนิวตรอนของคาน รูปที่ 3.21 แสดงให้เห็นสเปกตรัมของพื้นหลังใน ADMCA หนึ่งในการวัด รายงานผลตอบแทนการลงทุนที่คล้ายกันถูกสร้างขึ้นเพื่อให้ได้พื้นที่ "สุทธิ" สำหรับพื้นหลัง
 

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ตัวอย่างที่ใส่ในภาชนะพลาสติกที่ใช้เหมือนกันในการวัดรังสี
แกมมาถูกวางไว้หนึ่งโดยหนึ่งสำหรับความแตกต่างระหว่างแหล่งที่มาและ
เครื่องตรวจจับ สำหรับระบบตัวอย่างที่มีความหนาและวัสดุที่แตกต่างกัน วัดเป็น
แสดง ที่สามารถวัดความเข้มของนิวตรอนไม่มี ( i ) และ ( ฉัน )
วางตัวอย่างในภาชนะวัดความเข้มของนิวตรอนใน MCA สำหรับ
เวลาที่ตั้งไว้คงที่ ( 280 ) สำหรับแต่ละนับเลือกภูมิภาคของชีพจรสูงสเปกตรัม
ที่มีช่วงความร้อน วิ่งที่สองของการวัดกันในสถานการณ์
ของเติมน้ำใส่ภาชนะเติมโฟม ตัวอย่าง อีกสามวิ่งได้
การเติม 1% , 2% ,3% ( w / v ) กรดสารละลายตามลำดับลงในโฟม
ตัวอย่าง
การทดลองในสภาพแวดล้อมที่มีอุณหภูมิคงที่ของ
º F 70 และ 40 % ความชื้นเพื่อหลีกเลี่ยงการใด ๆของการเปลี่ยนแปลงสูงสุด
เป็นสำคัญ คือการเลือกปฏิบัติกับรังสีแกมมา ซึ่งมักพบร่วมกับ
นิวตรอนฟลักซ์จะวัดได้ นี้ผลิต
รังสีแกมมาส่วนหนึ่งในกระบวนการฟิชชันและบางส่วนในกระบวนการจับยึดนิวตรอนในวัสดุโครงสร้าง
; ส่วนหนึ่งยังมาจากผลิตภัณฑ์ลูกสาวของการกระจายตัวของสารกัมมันตรังสี
หลัก [ 70 ] ในการทดลองนี้มีแกมมาไหลรั่วจากภายนอกคานกำหนด
ปริมาณต้องพิจารณา รังสีแกมมาโต้ตอบหลักในผนังของเคาน์เตอร์และ
สร้างอิเล็กตรอนทุติยภูมิที่อาจผลิตมีประจุในก๊าซ เพราะหยุด
พลังงานอิเล็กตรอนในก๊าซที่ค่อนข้างต่ำ , อิเล็กตรอนโดยทั่วไปจะฝากเงินเพียงส่วนเล็กๆ
ของพลังงานเริ่มต้นภายในแก๊ส ก่อนถึงกำแพงตรงข้ามของเคาน์เตอร์ [ 7 ] ดังนั้น
เราควรคาดหวังว่าแกมมา เรย์ ของ ส่วนใหญ่จะมีผลในขนาดต่ำ ชีพจรที่ 68 รึเปล่า

จะอยู่ในหางไปทางซ้ายของ " แกมม่าปฏิเสธ Discriminator ระดับ " ในรูปที่ 3.11 .
เลือกปฏิบัติขนาดอย่างง่ายสามารถได้อย่างง่ายดายแล้วกำจัดรังสีแกมมาเหล่านี้โดยไม่ต้องเสียสละประสิทธิภาพ
นิวตรอน
ในการวัดเหล่านี้ พื้นที่ของดอกเบี้ย ( ROI ) ไว้ใน admca ซอฟต์แวร์
แบ่งแยกรังสีแกมมา . จากการสังเกต ร้อยเอ็ด ถูกตัดสินจากช่อง 128

1023 . รูปที่ 319 คือตัวอย่างของสเปกตรัมหลังจากการแบ่งแยกของรังสีแกมมาในหนึ่ง
ของการวัด
รูป 3.20 คือตัวอย่างของรายงานที่สร้างขึ้นของร้อยเอ็ดรายละเอียดสเปกตรัมข้างบน


ประวัติวัดในแต่ละนับและหักออกจากนับรวม ( Net
พื้นที่ในรูปที่ 3.21 ) ในการคำนวณทีหลัง พื้นหลังในแต่ละนับวัดจาก
ติดแผ่นโลหะบางโบรอนคอลลิเมเตอร์ในรูปที่ 3.16 ซึ่งลบออกทั้งหมด
นิวตรอนของคาน รูปที่ 3.21 แสดงสเปกตรัมของพื้นหลังในหนึ่ง
admca ในการวัด รายงานถูกสร้างขึ้นคล้ายร้อยเอ็ดได้ " พื้นที่ " สุทธิสำหรับพื้นหลัง