revious Work on Bimodal Size Distri

revious Work on Bimodal Size Distribution of In-flight Particles
It has long been known that the anode and cathode are heated differently in a wire-arc
process. The arc attaches to the anode over a larger area than the cathode where heating is more
localized at the cathode spot [ 67, 28]. At the tip of the anode-wire a large area is heated due to
diffuse arc-anode attachment, melting a layer of metal that is pushed off the edge of the wire-tip
by the atomizing gas, creating an “anode sheet”. At the cathode, constricted arc attachment
causes much more localized heating and melting. Also, since the current passes through a smaller
area the current density (j) at the cathode surface is much higher, producing a large magnetic
pinch force (or j × B
v uv
force, where B
uv
is the induced magnetic field). Molten metal droplets
ejected into the arc from the cathode due to both drag and magnetic forces are observed to be
smaller than those that detach from the anode.
Using laser strobe photography Hussary et al [ 28] and Watanabe et al [ 68, 69] clearly
illustrated the differences between molten metal detachment at the tips of the anode and cathode
wires.
To date, no numerical work has been performed to model the size and shape of droplets
from anode and cathode. Kelkar et al [ 33, 34, 35], who numerically modeled the wire-arc process,
used a simple breakup model and a simplified secondary atomization model to determine the
particle size distribution in a wire-arc plume. Although they showed a bimodal distribution for
particle size, their graphs do not predict equal mass-feed-rates of anode and cathode material.
Inhomogeneity in the microstructure of wire-arc coatings was also observed by Zhu et al
[ 72]. By spraying two different materials as anode and cathode, they demonstrated that particles
originating from anode and cathode are distributed in an asymmetric way about the centerline of
the wire-arc spray.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

revious งาน Bimodal ขนาดกระจายของ In-flight อนุภาค
มันได้รับการเรียกว่า แอโนดและแคโทดจะถูกความร้อนแตกต่างกันในลวด-ครู
กระบวนการ อาร์คแนบกับขั้วบวกผ่านพื้นที่กว้างกว่าแคโทดเพิ่มมากขึ้นความร้อน
ภาษาท้องถิ่นที่จุดแคโทด [67, 28] ที่ปลายขั้วสาย พื้นที่ขนาดใหญ่เป็นอุ่นเนื่อง
กระจายแอโนดส่วนโค้งแนบ ละลายชั้นของโลหะที่มีการผลักดันออกนอกขอบลวดคำแนะนำ
โดยก๊าซฝอย สร้างเป็น "ขั้วบวกแผ่น" ที่แคโทด constricted โค้งแนบ
สาเหตุมากเป็นภาษาท้องถิ่นความร้อน และละลาย ยัง ตั้งแต่ผ่านปัจจุบันผ่านตัวเล็ก
พื้นที่ความหนาแน่นปัจจุบัน (เจ) ที่ผิวแคโทดจะสูง ขนาดใหญ่ผลิตแม่เหล็ก
หยิกแรง (หรือเจ× B
v uv
บังคับ ที่ B
uv
เป็นสนามแม่เหล็กเหนี่ยวนำให้) หยดหลอมละลายโลหะ
ออกเป็นส่วนโค้งจากแคโทดเนื่องจากทั้งสองพบลากและกองกำลังของแม่เหล็กจะ
เล็กกว่าที่แยกออกจากขั้ว
ใช้เลเซอร์แฟลชถ่ายภาพ Hussary et al [28] และเบะ et al [68, 69] ชัดเจน
แสดงความแตกต่างระหว่างการหลอมละลายโลหะปลดที่เคล็ดลับของแอโนดและแคโทด
สาย.
วันที่, ไม่เป็นตัวเลขมีการงานแบบขนาดและรูปร่างของหยด
จากแอโนดและแคโทด บัล et al [33, 34, 35], ที่เรียงตามตัวเลขจำลองการอาร์คลวด,
ใช้แบบแบ่งง่าย ๆ และแบบแยกเป็นอะตอมรองง่าย
กระจายขนาดอนุภาคในเบิ้ลพลูมเป็นลวดโค้ง ถึงแม้ว่าพวกเขาพบว่ากระจายแบบ bimodal
ขนาดอนุภาค กราฟการทำนายเท่ากับมวลอาหารราคาของแอโนดและแคโทดวัสดุ
Inhomogeneity ในต่อโครงสร้างจุลภาคของเส้นลวดโค้งเคลือบยังถูกตรวจสอบโดย Zhu et al
[72] โดยการพ่นวัสดุต่าง ๆ สองเป็นแอโนดและแคโทด พวกเขาแสดงที่อนุภาค
เกิดจากแอโนดและแคโทดจะกระจายในทาง asymmetric เกี่ยวกับการแสก
สเปรย์อาร์คลวด

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

revious การทำงานในการกระจายขนาดของอนุภาค bimodal ในเที่ยวบิน
มันมีมานานแล้วที่รู้จักกันที่ขั้วบวกและขั้วลบจะอุ่นแตกต่างกันในสายโค้ง
กระบวนการ โค้งยึดติดกับขั้วบวกบนพื้นที่ขนาดใหญ่กว่าแคโทดที่ร้อนมากขึ้น
เป็นภาษาท้องถิ่นที่จุดแคโทด [67, 28] ที่ปลายสายขั้วบวกพื้นที่ขนาดใหญ่ถูกทำให้ร้อนเนื่องจากการ
กระจายสิ่งที่แนบมาโค้งขั้วบวกละลายชั้นของโลหะที่ถูกผลักออกจากขอบของสายปลาย
โดยก๊าซ atomizing สร้าง "แผ่นขั้วบวก" ที่แคโทดสิ่งที่แนบมาโค้งตีบ
ทำให้เกิดความร้อนมากท้องถิ่นมากขึ้นและการละลาย นอกจากนี้ตั้งแต่ปัจจุบันผ่านที่มีขนาดเล็ก
พื้นที่ความหนาแน่นกระแส (ญ) ที่พื้นผิวแคโทดมากขึ้น, การผลิตแม่เหล็กขนาดใหญ่
กำลังหยิก (หรือเจ× B
v ยูวี
แรงที่ B
ยูวี
เป็นสนามแม่เหล็กเหนี่ยวนำ) หยดโลหะหลอมเหลว
ออกมาเป็นเส้นโค้งจากแคโทดเนื่องจากทั้งสองลากและแรงของแม่เหล็กจะสังเกตว่าจะ
มีขนาดเล็กกว่าผู้ที่แยกออกจากขั้วบวก
การใช้การถ่ายภาพแฟลชเลเซอร์ Hussary ตอัล [28] และวาตานาเบะและอัล [68, 69] อย่างชัดเจน
แสดงให้เห็นความแตกต่างระหว่างกองโลหะหลอมเหลวที่เคล็ดลับของขั้วบวกและขั้วลบ
สาย
ในวันที่ไม่มีการทำงานที่เป็นตัวเลขที่ได้รับการดำเนินการเพื่อจำลองขนาดและรูปร่างของหยด
จากขั้วบวกและขั้วลบ Kelkar ตอัล [33, 34, 35] ที่จำลองกระบวนการตัวเลขลวดโค้ง
ที่ใช้รูปแบบการล่มสลายง่ายและรูปแบบการทำให้เป็นละอองง่ายรองเพื่อตรวจสอบ
การกระจายขนาดของอนุภาคในขนนกสายโค้ง แม้ว่าพวกเขาจะแสดงให้เห็นการกระจาย bimodal กับ
ขนาดอนุภาคกราฟของพวกเขาไม่ได้คาดการณ์มวลอาหารอัตราที่เท่ากันของขั้วบวกและขั้วลบวัสดุ
inhomogeneity ในจุลภาคของการเคลือบลวดโค้งก็ยังตั้งข้อสังเกตโดย Zhu et al,
[72] โดยการฉีดพ่นสองวัสดุที่แตกต่างกันเป็นขั้วบวกและขั้วลบพวกเขาแสดงให้เห็นว่าอนุภาค
ที่มาจากขั้วบวกและขั้วลบจะกระจายในทางที่ไม่สมมาตรเกี่ยวกับกลางของ
สเปรย์สายโค้ง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

งาน revious บนไบโมดอลกระจายขนาดของอนุภาคในการบิน
มันมีมานานแล้วที่รู้จักกันว่าแอโนดและแคโทดร้อนแตกต่างกันในเส้นลวด Arc
กระบวนการ โค้งแนบกับขั้วบวกมากกว่าพื้นที่ขนาดใหญ่กว่าหลอดที่ความร้อนจะมากขึ้น
ถิ่นที่แคโทด 67 จุด [ 28 ] ที่ปลายของแอโนดลวดขนาดใหญ่พื้นที่ร้อนเนื่องจาก
กระจายอาร์คแอโนด ความผูกพันละลายชั้นของโลหะที่ถูกผลักปิดขอบของเส้นลวดปลาย
โดยสปอร์ก๊าซ , การสร้าง " แผ่นขั้วบวก " ที่แคโทด ทำให้ความร้อนมากขึ้น
แนบอาร์คสาเหตุถิ่น และละลาย นอกจากนี้ เนื่องจากปัจจุบันผ่านพื้นที่ความหนาแน่นกระแสไฟฟ้าขนาดเล็ก
( J ) ที่ผิวหลอดจะสูงมาก การผลิตแรงหยิกแม่เหล็ก
ขนาดใหญ่ ( หรือ J × B
V
B
UV แรงที่ยูวี
คือการเหนี่ยวนำสนามแม่เหล็ก ) หยดโลหะหลอมเหลว
พุ่งออกเป็นส่วนโค้งจากแคโทดเนื่องจากทั้งลากและพลังแม่เหล็กจะเห็นเป็น
เล็กกว่าที่แยกออกจากขั้วบวก .
ใช้เลเซอร์กระพริบการถ่ายภาพ hussary et al [ 28 ] และวาตานาเบะ et al [ 68 , 69 ] อย่างชัดเจน
แสดงความแตกต่างระหว่างกองโลหะหลอมเหลวที่เคล็ดลับ ของขั้วบวก และสายขั้วลบ
.
วันที่ไม่มีงานตัวเลขได้รับการปฏิบัติแบบ ขนาดและรูปร่างของหยด
จากขั้วแอโนดและแคโทด kelkar et al ( 33 , 34 , 35 ] , ที่สามารถจำลองกระบวนการลวด Arc , ใช้รูปแบบการแบ่ง
ที่ง่ายและง่าย รองละอองแบบหาขนาดอนุภาคกระจาย
ในลวด Arc ขนนก . ถึงแม้ว่าพวกเขามีการกระจายไบโมดอลสำหรับ
ขนาดอนุภาคกราฟไม่ทำนายอัตราป้อน เท่ากับ มวลของวัสดุแอโนดและแคโทด
ความไม่สม่ําเสมอในโครงสร้างจุลภาคของลวดโค้งเคลือบ พบว่า โดย Zhu et al
[ 72 ] โดยการฉีดพ่นวัสดุสองชนิดเป็นขั้วบวกและขั้วลบ พวกเขาแสดงให้เห็นว่าอนุภาค
ที่มาจากขั้วบวกและขั้วลบจะกระจายในแบบอสมมาตรวิธีการเกี่ยวกับซีเมนต์เพสต์ , น้ำปูนข้นของ

ลวดอาร์คสเปรย์