charged-particle detector are insta

charged-particle detector are installed at ±135 to measure X-rays
and backscattered protons, respectively. A Mylar film of 100 lm
thick is located in front of the X-ray detector to stop backscattered
protons. During the measurement the capillary glass wall emits
fluorescence due to proton bombardment, causing the background
noise on the silicon charged-particle detector system. To attenuate
the fluorescence, a carbon foil of 100 lg/cm2 is also put in front of
the detector. The signals from these two detectors are processed by
amplifiers and recorded by PC-controlled multichannel analyzers.
To check the performance of the micro-PIXE system, a copper
thin plate was mounted on an aluminum target holder and
scanned with a 2-MeV proton micro beam extracted from a
£10-lm capillary. The variation of X-ray yield y is expressed as
a function of the beam center position x as follows:
yðxÞ ¼ cr2fcos1ðx=rÞðx=rÞsin½cos1ðx=rÞg ð1Þ
Here r is the beam radius and c is a constant. By fitting the measured
Cu Ka X-ray intensity profile with this formula, we evaluated
the effective beam spot size on the target. For the demonstration of
two-dimensional element mapping, copper fine mesh (£8-lm
wire, 1000 mesh/inch) was used in the present study. A 2-MeV
proton micro beam from the £10-lm capillary scanned the mesh
fixed on a sheet of graphite. The two-dimensional distribution of
copper was reconstructed from Cu Ka X-ray intensities normalized
by backscattered proton counts.
The energy spectra of protons focused by the capillary were
measured by a silicon charged particle detector mounted on the
target holder. A 50-lm thick tantalum plate with a pinhole of
100 lm diameter and a 0.8-lm thick aluminum foil were located
right in front of the detector to increase the spatial resolution
and prevent localized proton dose on the detector, respectively.
To examine the energy spectra of protons scattered in the capillary
separately, the detector assembly was placed 15 cm downstream
from the capillary outlet, resulting in an angular resolution of
0.67 mrad.
3.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

มีการติดตั้งเครื่องตรวจจับอนุภาคที่มีค่าที่ ±135 การวัดรังสีเอกซ์และแบบกระจายแสงกลับโปรตอน ตามลำดับ ฟิล์ม Mylar 100 lmหนาอยู่ด้านหน้าเครื่อง X-ray ตรวจจับหยุดรูปโปรตอน ในระหว่างการวัด กำแพงแก้วฝอยปล่อยเรืองแสงเนื่องจากการระดมยิงโปรตอน สาเหตุเบื้องหลังสัญญาณรบกวนในระบบเครื่องตรวจจับอนุภาคมีค่าซิลิโคน การลดทอนเรืองแสง ยังมีใส่ฟอยล์คาร์บอนของ lg 100 ซม. 2 หน้าเครื่องตรวจจับ มีการประมวลผลสัญญาณจากเครื่องตรวจจับเหล่านี้สองโดยแอมพลิฟายเออร์ และบันทึก โดยเครื่องคอมพิวเตอร์ที่ควบคุมเครื่องวิเคราะห์แบบหลายช่องการตรวจสอบประสิทธิภาพการทำงานของระบบไมโคร PIXE ทองแดงแผ่นบาง ๆ ติดอยู่บนตัวอลูมิเนียมยึดเป้าหมาย และสแกน ด้วยลำแสงโปรตอน 2 MeV ไมโครสกัดจากการ10 ปอนด์ -lm เส้นเลือดฝอย การเปลี่ยนแปลงของ y ผล X-ray แสดงเป็นฟังก์ชันของตำแหน่งศูนย์กลางลำแสง x เป็นดังนี้:yðxÞ ¼ cr2fcos1ðx = rÞðx = rÞsin½cos1ðx = rÞg ð1Þนี่ r คือ รัศมีลำแสง และ c คือ ค่าคง โดยการวัดโพรไฟล์ความเข้ม Cu Ka X-ray กับสูตรนี้ ที่เราประเมินมีประสิทธิภาพขนาดลำแสงในเป้าหมาย สำหรับการสาธิตการการแมปองค์ประกอบสองมิติ ทองแดงละเอียด (£8-lmลวด ตาข่าย 1000/นิ้ว) มาใช้ในการศึกษา 2-MeVลำแสงโปรตอนไมโครจากเส้นเลือดฝอย 10 ปอนด์ -lm สแกนตาข่ายคงที่บนแผ่นงานของแกรไฟต์ การกระจายสองมิติของทองแดงถูกสร้างขึ้นใหม่จากความเข้มของเอ็กซเรย์ Ka Cu ตามปกติโดยนับจำนวนรูปโปรตอนกระจายพลังงานของโปรตอนที่เน้น โดยเส้นเลือดฝอยวัด โดยเครื่องตรวจจับอนุภาคมีซิลิคอนยึดใส่เป้าหมาย จาน 50-lm หนาแทนทาลัมที่มีรูเข็มของเส้น lm 100 และฟอยล์อลูมิเนียมหนา 0.8-lm มีอยู่ด้านหน้าของเครื่องตรวจจับเพื่อเพิ่มความละเอียดเชิงพื้นที่และป้องกันปริมาณโปรตอนแปลบนตัว ตามลำดับการตรวจสอบมุมพลังงานของโปรตอนที่กระจัดกระจายอยู่ในเส้นเลือดฝอยแยก การชุมนุมจับวาง 15 ซม.น้ำจากเต้าเสียบฝอย ส่งผลให้มีความละเอียดเชิงมุมของ0.67 mrad3

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เครื่องตรวจจับการเรียกเก็บอนุภาคมีการติดตั้งที่± 135 การวัดรังสีเอกซ์
และโปรตอนที่สะท้อนกลับตามลำดับ ฟิล์ม Mylar 100 LM
หนาตั้งอยู่ด้านหน้าของเครื่องตรวจจับเอ็กซ์เรย์ที่จะหยุดการสะท้อนกลับ
โปรตอน ในช่วงการวัดผนังกระจกฝอยส่งเสียง
เรืองแสงเนื่องจากโปรตอนโจมตีทำให้เกิดพื้นหลัง
เสียงในซิลิกอนระบบตรวจจับการเรียกเก็บเงิน-อนุภาค เพื่อแบ่งเบา
เรืองแสง, ฟอยล์คาร์บอน 100 LG / cm2 จะยังใส่ในด้านหน้าของ
เครื่องตรวจจับ สัญญาณจากทั้งสองเครื่องตรวจจับถูกประมวลผลโดย
เครื่องขยายเสียงและบันทึกวิเคราะห์หลายช่อง PC-ควบคุม.
ในการตรวจสอบประสิทธิภาพการทำงานของระบบไมโคร pixe เป็นทองแดง
แผ่นบางได้รับการติดตั้งบนถือเป้าหมายลูมิเนียมและ
สแกนด้วย 2 MeV โปรตอนไมโคร คานสกัดจาก
เส้นเลือดฝอย£ 10 LM การเปลี่ยนแปลงของ X-ray ผลผลิต Y จะแสดงเป็น
หน้าที่ของตำแหน่งตรงกลางคาน x ดังนี้
yðxÞ¼cr2fcos1ðx = = rÞðxrÞsin½cos1ðx = rÞgð1Þ
นี่ r คือรัศมีคานและ C เป็นค่าคงที่ โดยการปรับวัด
Cu การายละเอียดความเข้มของรังสีเอกซ์ด้วยสูตรนี้เราประเมิน
ขนาดลำแสงที่มีประสิทธิภาพในเป้าหมาย สำหรับการสาธิตการ
ทำแผนที่องค์ประกอบสองมิติทองแดงตาข่าย (£ 8 LM
ลวด 1000 ตาข่าย / นิ้ว) ถูกนำมาใช้ในการศึกษาในปัจจุบัน 2- MeV
โปรตอนไมโครลำแสงจากเส้นเลือดฝอย£ 10 LM สแกนตาข่าย
คงที่บนแผ่นกราไฟท์ การกระจายสองมิติ
ทองแดงถูกสร้างขึ้นจากความเข้มลูกบาศ์กกา X-ray ปกติ
โดยการนับจำนวนโปรตอนที่สะท้อนกลับ.
สเปกตรัมพลังงานโปรตอนโดยเน้นเส้นเลือดฝอยที่ถูก
วัดจากซิลิกอนเรียกเก็บเงินเครื่องตรวจจับอนุภาคติดตั้งอยู่บน
ที่ยึดเป้าหมาย แผ่นแทนทาลัม 50 LM หนากับรูเข็มของ
เส้นผ่าศูนย์กลาง LM 100 และ 0.8 LM ฟอยล์อลูมิเนียมหนาตั้งอยู่
ตรงหน้าของเครื่องตรวจจับเพื่อเพิ่มความละเอียดเชิงพื้นที่
และป้องกันไม่ให้ยาโปรตอนภาษาท้องถิ่นในการตรวจจับตามลำดับ.
เพื่อตรวจสอบการใช้พลังงาน สเปกตรัมของโปรตอนกระจายอยู่ในเส้นเลือดฝอย
แยกประกอบเครื่องตรวจจับถูกวางไว้ 15 ซมปลายน้ำ
จากเต้าเสียบฝอยผลในความละเอียดเชิงมุมของ
0.67 Mrad.
3

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ค่าบริการติดตั้งเครื่องตรวจจับอนุภาคที่± 135 วัดรังสีเอกซ์และ backscattered โปรตอน ตามลำดับ เป็นฟิล์มที่ฟิล์ม 100 โดยหนาตั้งอยู่ด้านหน้าของเครื่องจะหยุด backscattered เอ็กซ์เรย์โปรตอน . ช่วงการวัดของเส้นเลือดฝอย ( ผนังกระจกเรืองแสงจากโปรตอน โจมตี ทำให้พื้นหลังเสียงบนซิลิคอนชาร์จระบบตรวจจับอนุภาค เจือจางเรืองแสง , Carbon Foil 100 LG / cm2 ยังใส่ต่อหน้าเครื่องรับสัญญาณ สัญญาณจากสองเครื่องตรวจจับจะถูกประมวลผลโดยเครื่องขยายเสียงและบันทึกโดยคอมพิวเตอร์ควบคุมเครื่องวิเคราะห์แบบหลายช่อง .เพื่อตรวจสอบประสิทธิภาพของระบบ pixe ไมโคร , ทองแดงติดตั้งบนแผ่นอลูมิเนียมวางเป้าหมายและสแกนด้วย 2-mev โปรตอนบีมสกัดจากไมโครง 10 LM ฝอย การเปลี่ยนแปลงของปริมาณรังสี Y จะแสดงเป็นฟังก์ชันของคานกลางตำแหน่ง X ดังนี้Y ð x Þ¼ cr2fcos1 ð x = r Þð x = r Þบาป½ cos1 ð x = r Þกรัมð 1 Þที่นี่ r คือรัศมีคานและ C เป็นค่าคงที่ โดยติดวัดทองแดง กะ รังสีเอกซ์ความเข้มของสูตรนี้ เราประเมินประสิทธิภาพแสงขนาดจุดบนเป้าหมาย สำหรับการสาธิตองค์ประกอบของแผนที่สองมิติ , ตาข่ายทองแดงดีได้รับ 8-lmลวดตาข่าย / นิ้ว , 1000 ) เป็นเครื่องมือที่ใช้ในการศึกษาปัจจุบัน เป็น 2-mevโปรตอนบีมไมโครจากกว่า 10 โดยสแกนตาข่ายเส้นเลือดฝอยถาวรบนแผ่นแกรไฟต์ การกระจายสองมิติของทองแดงที่สร้างจากทองแดงกะเอ็กซ์เรย์เข้มมาตรฐานโดย backscattered โปรตอนนับพลังงาน spectra ของโปรตอนโดย capillary เป็นเน้นวัด โดยคิดค่าบริการติดตั้งเครื่องตรวจจับอนุภาคบนซิลิคอนยึดเป้าหมาย 50 ผมหนาแผ่นกับกล้องรูเข็มของแทนทาลัมขนาดเส้นผ่านศูนย์กลาง 100 LM และ 0.8-lm หนาอลูมิเนียมอยู่ด้านหน้าของเครื่อง เพื่อเพิ่มความละเอียดเชิงพื้นที่และป้องกันไม่ให้รังสีถิ่นโปรตอนในเครื่อง ตามลำดับการตรวจสอบพลังงานของโปรตอนในเส้นเลือดฝอยกระจายสเปกตรัมแยก , เครื่องตรวจจับประกอบอยู่ด้าน 15 ซม.จากเส้นเลือดฝอยเต้าเสียบ เป็นผลในการเป็นเชิงมุมของสหประชาชาติ0.67 สร้าง .3 .