Besides Fermi energy, the resonant

Besides Fermi energy, the resonant wavelength can also be
shifted by changing the period L of the grating. In Fig. 3(b), the
absorption spectrums for three different grating periods are
shown. We can see that the resonant wavelength increases as
the period of the grating becomes larger. In the simulations, the
relaxation time of graphene is kept constant and hence the intrinsic
loss rate c0 is unchanged, but the thickness of the substrate are
varied to ensure the complete absorption condition c0 = c1 can be
meet. The results in Fig. 3(a) and (b) suggest that we can design
a device working at a desired spectrum by choosing the grating
period so that the complete absorption occurs at the center of
the spectrum, and the other part of the spectrum can be attained
by dynamically tuning the Fermi energy of graphene.
At last, it is worthwhile to point out that the variation of resonant
wavelength with Fermi energy and grating period can be analytically
calculated by the dispersion relation of graphene
plasmonic waves [13,15].

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

นอกจากพลังงานแฟร์มีพลังงาน ความยาวคลื่นคงสามารถเปลี่ยน โดยการเปลี่ยนระยะ L grating ที่ ใน Fig. 3(b),spectrums ดูดซึมสำหรับ grating ต่าง ๆ สามรอบระยะเวลาแสดง เราจะเห็นว่า ความยาวคลื่นคงที่เพิ่มขึ้นเป็นระยะเวลาของ grating ที่กลายเป็นใหญ่ ในแบบจำลอง การเวลาพักผ่อนของ graphene อยู่คง และดังนั้นการ intrinsicc0 อัตราขาดทุนมีการเปลี่ยนแปลง แต่มีความหนาของพื้นผิวแตกต่างกันให้ c0 สภาพดูดซึมสมบูรณ์ = c1 สามารถตอบสนอง ผล Fig. 3(a) และ (ข) แนะนำว่า เราสามารถออกแบบอุปกรณ์ในการทำงานที่สเปกตรัมที่ระบุ โดยการเลือกแบบ gratingรอบระยะเวลาเพื่อให้เกิดการดูดซึมที่สมบูรณ์ของและส่วนอื่น ๆ ของสเปกตรัมสามารถบรรลุโดยแบบไดนามิกปรับพลังงานในพลังงานแฟร์มี grapheneในที่สุด ก็คุ้มค่าที่จะชี้ให้เห็นว่าความผันแปรของคงได้ความยาวคลื่นพลังงานแฟร์มีระยะเวลาพลังงานและ grating analyticallyตามความสัมพันธ์เธน grapheneplasmonic คลื่น [13,15]

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

นอกจากนี้พลังงานแฟร์ความยาวคลื่นจังหวะนอกจากนี้ยังสามารถเปลี่ยนได้โดยการเปลี่ยนระยะเวลาลิตรตะแกรงที่
ในรูป 3 (ข)
ที่สเปกตรัมการดูดซึมสำหรับงวดสามตะแกรงที่แตกต่างกันแสดงให้เห็นว่า
เราจะเห็นว่าความยาวคลื่นจังหวะเพิ่มขึ้นเป็นระยะเวลาของการตะแกรงจะกลายเป็นขนาดใหญ่
ในการจำลองที่มีเวลาผ่อนคลายของกราฟีนจะถูกเก็บไว้อย่างต่อเนื่องและด้วยเหตุนี้ภายในอัตราการสูญเสียc0 ไม่เปลี่ยนแปลง แต่ความหนาของพื้นผิวที่มีความแตกต่างกันเพื่อให้แน่ใจว่าสภาพการดูดซึมสมบูรณ์c0 c1 = สามารถตอบสนองความ ผลในรูป 3 (ก) และ (ข) แสดงให้เห็นว่าเราสามารถออกแบบอุปกรณ์การทำงานที่คลื่นความถี่ที่ต้องการโดยการเลือกตะแกรงระยะเวลาเพื่อให้การดูดซึมที่สมบูรณ์เกิดขึ้นที่ใจกลางของคลื่นความถี่และส่วนอื่นๆ ของคลื่นความถี่ที่สามารถบรรลุได้โดยแบบไดนามิกจูนพลังงานแฟร์ของกราฟีน. ที่ผ่านมามันคุ้มค่าที่จะชี้ให้เห็นว่ารูปแบบของจังหวะความยาวคลื่นด้วยพลังงานแฟร์และระยะเวลาการตะแกรงสามารถวิเคราะห์คำนวณโดยการกระจายความสัมพันธ์ของกราฟีนคลื่นplasmonic [13,15]

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

นอกจากนี้แฟร์มีพลังงานความยาวคลื่นเสียงยังสามารถเปลี่ยนได้โดยการเปลี่ยนระยะเวลา
L ของตะแกรง ในรูปที่ 3 ( B )
การดูดซึมสเปกตรัมสามคาบตะแกรงที่แตกต่างกัน
ที่แสดง เราจะเห็นได้ว่า จังหวะที่ความยาวคลื่นเพิ่มขึ้น
ระยะเวลาของตะแกรงจะกลายเป็นขนาดใหญ่ ในการจำลองการพักผ่อนของกราฟีน ,
เก็บไว้คงที่และดังนั้นแท้จริง
อัตราการสูญเสีย C0 ไม่เปลี่ยนแปลง แต่ความหนาของพื้นผิวที่แตกต่างกันเพื่อให้แน่ใจว่ามี
สมบูรณ์การดูดซึมเงื่อนไข C0 = C1 สามารถ
พบกัน ผลลัพธ์ที่ได้ในรูปที่ 3 ( ก ) และ ( ข ) ได้แนะนำว่า เราสามารถออกแบบ
อุปกรณ์ทำงานที่คลื่นความถี่ที่ต้องการโดยเลือกตะแกรง
ระยะเวลาเพื่อให้การดูดซึมที่สมบูรณ์เกิดขึ้นที่ศูนย์ของ
สเปกตรัม และส่วนอื่น ๆของสเปกตรัมสามารถบรรลุ
โดยแบบไดนามิกที่ปรับแต่งสำหรับพลังงานของกราฟีน .
ในที่สุดมันคุ้มค่าที่ชี้ให้เห็นว่าการเปลี่ยนแปลงของเรโซแนนซ์
ความยาวคลื่นกับแฟร์มีพลังงานและตะแกรงระยะเวลาสามารถวิเคราะห์
) โดยกระจายความสัมพันธ์ของกราฟีน
Plasmonic คลื่น [ 13,15 ]